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探索黑洞模仿：广告的电磁和重力签名黑色壳
我们研究抗 - de Seitter（ADS）黑色壳（也称为Ads Black Bubbles）的电磁和重力特性 - 一类量子重力动机的黑洞模拟物，在经典限制中被描述为物质的超级壳壳。我们发现它们的电磁特性与黑洞非常相似。然后，我们讨论这些物体与黑洞可区分的程度，包括黑色壳模型内的内在兴趣，以及作为外来紧凑型物体（ECOS）其他类似努力的指南。我们研究光子环和透镜带特性，与非常大的基线干涉法（VLBI）观测值有关，以及引力波可观测值 - Eikonal极限中的准模式和非静态潮汐壳的静态潮汐壳（与正在进行和即将来临的Gravitation Gravitation Waver toughational Wave观测）相关。
用手性磁效应检测斧头暗物质
摘要在宇宙学扩张中观察到的加速度通常归因于负压，这是由序言引起的。我们探讨了光子轨道半径和球形广告在F（r，t）重力中黑孔的相位转移之间的关系，这是由典型的深色能量（特定的kiselev-ads kiselev-ads ad Adds in the f（r，t）重力。我们将负宇宙常数视为系统检查状态参数ω和F（r，t）重力参数γ的影响。有趣的是，F（r，t）重力框架内的Kiselev-Ads黑洞表现出类似范德华的相变。相比之下，这些黑洞在一般相关性中显示出鹰 - 页面样相变。我们证明，在临界点以下，黑洞经历了前一阶VDW样相变，R PS和U PS用作订单参数，表现为1 /2的批判性指数，类似于普通的热系统。这表明R PS和U PS可以用作表征黑洞相变的顺序参数，这暗示了黑洞热力学系统中临界点附近的潜在通用引力关系。研究光子球半径与疗法的相位转变之间的相关性提供了一种有价值的方法，可以区分不同的重力理论模型，最终阐明了深色能量的性质。最后，由于γ趋于零，因此我们的结果与Kiselev-Ads黑洞的结果完全一致。
AdS/CFT 中的信息全息图
高斯定律意味着 P Ω = | Ω ⟩⟨ Ω | ∈ 是算子边界代数的一个元素，并且是边界代数中算子的乘积 ∈ 边界代数 ⇒ 算子的完整集 | a ⟩⟨ b | 属于边界代数。
解决悖论：AdS/CFT 和黑洞信息丢失
本报告回顾了通过 AdS/CFT 对偶的视角理解黑洞动力学和解决黑洞信息悖论的最新进展。从黑洞蒸发和信息的考虑介绍了悖论的起源。回顾了 AdS/CFT 对偶的主要原理，其动机是弦理论中对偶的起源以及 AdS 时空中的标量动力学。应用 AdS/CFT 对偶的全息原理将非引力量子理论转化为高维引力理论，计算蒸发黑洞的霍金辐射的纠缠熵以显示是否遵循幺正佩奇曲线。最后，利用对量子极值曲面演化的最新见解来测试 AdS 2 中的黑洞辐射系统是否遵循幺正性。
AdS/CFT 对应和量子误差校正
在经典计算中，位翻转错误发生的概率很小，可以使用冗余编码的思想来纠正，即将一个逻辑位编码为多个物理位，然后取逻辑位中出现次数最多的物理位来恢复逻辑位。例如，如果我们用 000 编码 0 并且发生一个错误，那么 100、010 或 001 将允许我们恢复 0。与经典纠错相比，量子纠错面临三大挑战。首先，不可克隆定理指出量子态无法复制，因此不能直接应用冗余编码。其次，任何测量都会破坏量子态的叠加。最后，除了离散的位翻转错误之外，量子态还存在连续错误，例如相移一定角度。事实上，这些挑战是可以克服的，某些错误可以通过量子纠错码 (QECC) 来纠正。QECC 定义了从 k 个逻辑量子位到 n 个物理量子位的映射。
AdS3- 的精确内部度量和微观状态......
通过 2+1 维广义相对论的完全可解性，我们推导出具有非均匀初始质量分布但与外部反德西特-史瓦西黑洞顺利结合的坍缩恒星的精确动态内部度量。我们通过标准量子力学分析证明，此类解或系统微观状态的对数与外部黑洞的周长成正比。还给出了推广到 3+1D 史瓦西黑洞的关键公式。我们的结果为各种全息和/或渐近对称黑洞熵方法中微观自由度是什么以及它们的载体是谁的问题提供了一个体空间观点。它也可能为奇点定理和宇宙审查相关研究提供启示。© 2020 作者。由 Elsevier BV 出版 这是一篇根据 CC BY 许可 ( http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/ ) 开放获取的文章。由 SCOAP 3 资助。
静态 AdS 指标的唯一性和能量界限
为避免歧义，我们在本节中强调 ε = − 1。如果区域 M ext = (0 , x 0 ] × Q ⊂ M ，其中 Q 是紧 ( n − 1) 维流形，并且当 x 趋向于零时，g 的截面曲率趋向于一个（负）常数，其中 x 是沿 M ext 的第一个因子的坐标，并且度量 x 2 g 平滑扩展到 [0 , x 0 ] × Q 上的黎曼度量，则称该区域为渐近局部双曲 (ALH) 端。（假设最后一个性质，截面曲率条件等同于要求 | dx | x 2 g（即，度量 x 2 g 中 dx 的范数）在趋近于“无穷远处的共形边界” { x = 0 } 时趋向于一。）黎曼流形（M， g ) 称为 ALH，如果它是完备的，并且包含有限个 ALH 端。因此，M 的无穷边界 ∂M ∞ 将是有限个流形 Q 的并集，如上所示。广义相对论的哈密顿分析经过多次分部积分后，得出 ALH 端质量的以下公式 [9] 3（比较 [10]）
深度学习和 AdS/CFT - Indico Global
Karch，Katz，JHEP 0206:043。 Kruczenski、Mateos、Myers、Winters JHEP 0405:041。 Sakai, Sugimoto, PTP 113 (2004) 843。2008 全息超导体。