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World File Search SystemBogoliubov
BCS - 试验波函数和Bogoliubov方法...
Cooper为理解超音调性质 - 电子配对而做出了关键的见解。今天，我们称这些对库珀对。重点是结合状态的形成，因此，如果我们从正常状态开始，超导性的性质是非实力的。后来，我们将看到超导间隙函数∆ ∝ωd e -1 n 0 g，其中ωd是debye频率，n 0是费米表面的状态密度，g是有效的有吸引力的相互作用强度。由于相互作用强度出现在指数的分母中，因此它是一种内在的奇异性，不能作为功率序列扩展。这是超导性的困难 - 无法通过从正常状态执行扰动溶液来达到。作为起点，库珀认为只有两个电子的理想化问题。理想化在物理学研究中起着重要作用，这可以将综合但次要因素抛在一会之下，以便我们可以专注于最关键的点。假设有一个充满填充的费米表面，其中带有费米波形k f。在其顶部，将两个电子和旋转的电子添加为（k，↑）和（ - k，↓）。我们忽略了对费米表面内部的电子实际上可以散布在外部，即费米表面是刚性的，并且只是扮演阻断
差异实现了各种精确的重新归一化组示例
在范德华（Van der Waals）中观察到的非常规的平坦带（FB）超导性，可以为高-T C材料打开有希望的途径。在FBS，配对和超级流体重量量表与交互参数线性线性线性，这种不寻常的理由证明并鼓励促进FB工程的策略。二分晶格（BLS）自然托管FBS可能是特别有趣的候选者。在Bogoliubov de Gennes理论和BLS中有吸引力的哈伯德模型的框架内，揭示了准粒子本征的隐藏对称性。因此，我们展示了与跳跃术语的特征无关的配对和超流量的普遍关系。值得注意的是，只要受到两部分特征的保护，这些一般特性对疾病不敏感。
fermionic fock空间中的二次汉密尔顿人
二次汉密尔顿人在量子场理论和量子统计机械方面很重要。他们的一般研究可以追溯到六十年代，对于此处研究的费米子病例，相对不完整。在Berezin之后，它们在Fermionic场上是二次的，以这种方式，作用于Fermionic Fock空间的精心设计的自我接合操作员。我们通过在伴侣论文中研究的一个粒子希尔伯特空间上应用新颖的椭圆算子值的微分方程来分析它们的尿量化。这允许在比以前弱的假设下（N - ）对角度化。最后但并非最不重要的一点是，在1994年，Lieb和Solovej将它们定义为强烈连续的Bogoliubov转型群体的产生者。，一旦真空状态属于这些哈密顿人定义的领域，这就是同等的定义。这第二个结果被证明让人联想到Bogoliubov转换的著名页岩刺激条件。
近距性诱导的无间隙超导性。
二维半导体 - 螺旋体异质结构构成了许多纳米级物理系统的基础。但是，测量此类异质结构的性质并表征半导体原位是具有挑战性的。[1]最近的一项实验研究能够使用超流体密度的微波测量值探测杂质内的半导体。这项工作表明，由平面磁场引起的半导体中超流体密度的迅速耗竭，在存在自旋轨道耦合的情况下，这会产生所谓的Bogoliubov Fermi Sur- sus。实验工作使用了一个简化的理论模型，该模型忽略了半导体中非磁性疾病的存在，因此仅在定性上描述数据。是由实验激励的，我们引入了一个理论模型，该模型描述了一个具有强旋转轨道耦合的无序半导体，该模型由超级导体邻近。我们的模型为状态密度和超流体密度提供了特定的预测。存在疾病的存在导致无间隙超导阶段的出现，这可能被视为Bogoliubov Fermi表面的表现。应用于真实的实验数据时，我们的模型显示出了出色的定量一致性，并在考虑到磁场的轨道贡献后，提取了材料参数（如平均自由路径和迁移率），以及e ef the g-tensor。我们的模型可用于探测其他超导体 - 症状导体异质结构的原位参数，并可以进一步扩展以访问运输特性。
时间逆转对称性的证据kagome ...
时间倒转对称性的kagome超导性作者：汉宾·邓（Hanbin Deng）1 *，朱wei liu 1 *，Z。Guguchia2 *，Tianyu Yang 1 *，Jinjin liu 3,4 * Frédéric Bourdarot 9 , Xiao-Yu Yan 1 , Hailang Qin 7 , C. Mielke III 2 , R. Khasanov 2 , H. Luetkens 2 , Xianxin Wu 10 , Guoqing Chang 6 , Jianpeng Liu 11 , Morten Holm Christensen 12 , Andreas Kreisel 12 , Brian Møller Andersen 12 , Wen Huang 13 , Yue Zhao 1 ，Philippe Bourges 8，Yugui Yao 3,4，Pengcheng Dai 5，Jia-Xin Yin 1,7†隶属关系：1 Southern科学技术大学物理系，中国广东，深圳。2个宇宙旋转光谱实验室，保罗·施雷尔学院（CH-5232），瑞士维利根PSI。3量子物理中心，高级光电量子体系结构和测量（MOE）的主要实验室（MOE），北京理工学院，中国北京理工学院物理学院。4北京纳米植物和超细光电系统的北京关键实验室，中国北京理工学院。5美国休斯敦莱斯大学物理与天文学系77005，美国。6物理学和应用物理学，新加坡Nanyang Technological University的物理和数学科学学院，新加坡637371。7广东港量子科学中心大湾大湾地区（广东），中国深圳。8帕里斯 - 萨克莱大学，CNRS-CEA，LaboratoireLéonBrillouin，91191，法国Gif Sur Yvette，法国。9UniversitéGrenoble Alpes，CEA，INAC，MEM MDN，F-38000 Grenoble，法国。*这些作者为这项工作做出了同样的贡献。10理论物理学的CAS关键实验室，理论物理研究所，中国科学院，中国北京。11上海大学物理科学技术学院，上海2011年，中国。12尼尔斯·博尔研究所，哥本哈根大学，丹麦哥本哈根DK-2200。13深圳量子科学与工程研究所，南方科学技术大学，深圳518055，中国广东。 †相应的作者。 电子邮件：zhiweiwang@bit.edu.cn; yinjx@sustech.edu.cn超导性和磁性是拮抗量子物质，而在沮丧的局限性系统中，它们长期以来一直在考虑它们的交织。 在这项工作中，我们利用扫描隧道显微镜和MUON旋转共振来发现Kagome Metal CS（V，TA）3 SB 5中的时间反转对称性超导性，在其中Cooper配对表现出磁性磁性，并由其调节。 在磁道通道中，我们观察到完全差距超导状态下的自发内部磁性。 在反磁场的扰动下，我们检测到Bogoliubov Quasi粒子在圆形载体上的时间反转不对称干扰。 在该矢量中，配对差距自发调节，这与在点矢量处发生的成对密度波不同，并且与时间反向对称性破坏的理论提议一致。 内部磁性，Bogoliubov准颗粒和配对调制之间的相关性为时间反向对称性的Kagome超导性提供了一系列实验线索。13深圳量子科学与工程研究所，南方科学技术大学，深圳518055，中国广东。†相应的作者。电子邮件：zhiweiwang@bit.edu.cn; yinjx@sustech.edu.cn超导性和磁性是拮抗量子物质，而在沮丧的局限性系统中，它们长期以来一直在考虑它们的交织。 在这项工作中，我们利用扫描隧道显微镜和MUON旋转共振来发现Kagome Metal CS（V，TA）3 SB 5中的时间反转对称性超导性，在其中Cooper配对表现出磁性磁性，并由其调节。 在磁道通道中，我们观察到完全差距超导状态下的自发内部磁性。 在反磁场的扰动下，我们检测到Bogoliubov Quasi粒子在圆形载体上的时间反转不对称干扰。 在该矢量中，配对差距自发调节，这与在点矢量处发生的成对密度波不同，并且与时间反向对称性破坏的理论提议一致。 内部磁性，Bogoliubov准颗粒和配对调制之间的相关性为时间反向对称性的Kagome超导性提供了一系列实验线索。电子邮件：zhiweiwang@bit.edu.cn; yinjx@sustech.edu.cn超导性和磁性是拮抗量子物质，而在沮丧的局限性系统中，它们长期以来一直在考虑它们的交织。在这项工作中，我们利用扫描隧道显微镜和MUON旋转共振来发现Kagome Metal CS（V，TA）3 SB 5中的时间反转对称性超导性，在其中Cooper配对表现出磁性磁性，并由其调节。在磁道通道中，我们观察到完全差距超导状态下的自发内部磁性。在反磁场的扰动下，我们检测到Bogoliubov Quasi粒子在圆形载体上的时间反转不对称干扰。在该矢量中，配对差距自发调节，这与在点矢量处发生的成对密度波不同，并且与时间反向对称性破坏的理论提议一致。内部磁性，Bogoliubov准颗粒和配对调制之间的相关性为时间反向对称性的Kagome超导性提供了一系列实验线索。
A.MarkFort，A.Baranov，T.Conneely，A.Duran，J.Lapington，J ...
fermionic系统的简化平均场描述依赖于Hartree-Fock-Bogoliubov（HFB）方法，其中两个粒子的相互作用分解为三个不同的通道。这种方法的一个主要问题是，通道之间的分离有些任意。根据要描述的身体状况，不同的渠道很重要。在此海报中，我们提出了一种自称为普遍的平均场理论，该理论基于为每个通道引入一个单独的加权因子。这个Ansatz通过为其最佳分区提供极端原理来消除渠道分离的任意性。通过考虑两个与接触相互作用的未偏光效率物种的示例来说明我们技术的力量。在这种情况下，Fock的贡献消失了，我们获得了Hartree和Bogoliubov通道之间的耦合。这仅在均值场上已经超出平均场校正[1,2]，但也会在平均场上降低粒子孔波动的定性一致性的临界温度[3]。由于通道耦合的非扰动性质，我们还获得了仅在一个通道中任何波动理论捕获的结果。这需要引入有效的相互作用范围作为新的长度尺度，并且应该与足够大的密度相关。我们的形式主义在超低原子气体中的费米子超流量与凝结物理学的超导性以及核和中子物质领域之间建立了自然的理论桥梁。
3。量子统计物理
3量子相变1 3.1量子 - 经典连接。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。1 3.1.1经典的量子。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。1 3.1.2量子到古典。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。10 3.2路径积分。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。16 3.2.1 Langevin方程的Wiener Construction。。。。。。。。。16 3.2.2 Feynman Path积分结构。。。。。。。。。。。。。。。18 3.2.3 Wick的旋转。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。20 3.2.4基态。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。22 3.2.5经典限制。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。23 3.2.6量子校正。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。23 3.2.7谐波振荡器。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。23 3.2.8隧道和激体。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。25 3.2.9还原系统。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。30 3.3相关性能。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。33 3.3.1期望值和相关性。。。。。。。。。。。。。。。。。。33 3.3.2线性响应和kubo公式。。。。。。。。。。。。。。。。。。。35 3.3.3线性响应和onsager关系。。。。。。。。。。。。。。。。。37 3.3.4因果关系和Kramers-Kronig。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 38 3.3.5 KMS关系。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。37 3.3.4因果关系和Kramers-Kronig。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。38 3.3.5 KMS关系。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。39 3.3.6流动性散文定理。。。。。。。。。。。。。。。。。。40 3.4量子相变。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。42 3.4.1量子链链。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。44 3.4.2二元性。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。48 3.4.3 Jordan-Wigner转换。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 48 3.4.4 Bogoliubov变换。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 50 3.附录。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 53 3.A.1自旋1/2。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 53 3.A.2 Pauli矩阵。48 3.4.3 Jordan-Wigner转换。。。。。。。。。。。。。。。。。。48 3.4.4 Bogoliubov变换。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。50 3.附录。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。53 3.A.1自旋1/2。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。53 3.A.2 Pauli矩阵。53 3.A.2 Pauli矩阵。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。54 3.A.3矩阵元素。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。55 3.A.4固定相近似。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。57
Bogoliubov de gennes Quasi粒子特征状态和平坦带超导两分晶格的普遍关系的隐藏对称性下一年度邻居跳上单个...
在正方形晶格上的半填充一轨式哈伯德模型中，我们研究了使用基于基于蒙特利亚的 +蒙特 - 卡洛方法对模拟过程的精确型 - 型号 +基于蒙特 - 卡洛的方法在有限的温度下跳跃对单粒子光谱函数的影响。我们发现，在néel温度t n和相对较高的温度尺度t ∗之间存在的伪ap状倾角，沿高象征性方向以及沿正常状态的福利表面沿孔和颗粒激发能量中有显着的不对称能量。从（π/ 2，π/ 2）沿正常状态费米表面移动到（π，0）时，孔驱引气能量增加，这种行为与在高t c库酸酯的d波状态和伪gap阶段非常相似，而粒子示出能量的行为降低。Quasiparticle峰高度是最大的（π/ 2，π/ 2），而它是靠近的小（π，0）。这些光谱特征在t n之外生存。温度窗口t n t n t≲t ∗随着下一个最新的邻居跳跃的增加而缩小，这表明下一个最新的邻居跳跃可能不支持PseudoGap-like特征。
告知Quasiparticle中毒的潜在补救措施
在过去的几十年中，超导电路已成为一种有前途的技术，其应用从量子信息处理到量子传感。在10 MK范围内的低温恒温器中操作（比外太空的100倍）这些设备依赖于聚合成超导冷凝物的传导电子，以使它们作为一个实体流动。这些超导电路一直受到称为Bogoliubov的电子激发的困扰，其种群的种群远大于低温恒温器的温度（图1）[1]。这种所谓的准粒子中毒可能会导致超导电路中量子信息的破坏。现在，耶鲁大学和同事的托马斯·康诺利（Thomas Connolly）和帕维尔·库里洛维奇（Pavel Kurilovich）的实验揭示了对这一现象的新见解[2]。结果表明，可以通过工程化这些准颗粒移动的能量景观来减轻中毒。