对于通用量子计算,实际实施需要克服的一个主要挑战是容错量子信息处理所需的大量资源。一个重要方面是实现由量子纠错码中的逻辑门构建的任意幺正算子。通过组装从一小组通用门中选择的逻辑门序列,可以使用合成算法将任何幺正门近似到任意精度,这些通用门在量子纠错码中编码时可容错执行。然而,目前的程序还不支持单独分配基本门成本,许多程序不支持扩展的通用基本门集。我们使用基于 Dijkstra 寻路算法的穷举搜索分析了标准 Clifferd+T 基本门集的成本最优序列,并将其与另外包括 Clifferd 层次结构更高阶的 Z 旋转时的结果进行了比较。使用了两种分配基本门成本的方法。首先,通过递归应用 Z 旋转催化电路将成本降低到 T 计数。其次,将成本指定为直接提炼和实现容错门所需的原始(即物理级)魔法状态的平均数量。我们发现,使用 Z 旋转催化电路方法时,平均序列成本最多可降低 54 ± 3%,使用魔法状态提炼方法时,平均序列成本最多可降低 33 ± 2%。此外,我们通过开发一个分析模型来估计在近似随机目标门的序列中发现的来自 Clifford 层次结构高阶的 Z 旋转门组的比例,从而研究了某些基本门成本分配的观察局限性。
在过去的几年中,对非平衡环境中纠缠增长的动力学进行了深入探索,揭示了富含等级现象的丰富结构和普遍性类别[1-5]。最近,沿着该方向的研究已从热带测量范围扩展到完整的纠缠谱(ES)[6],后者捕获了纠缠的最终结构。已经表明,ES的动力学能够区分不同复杂性[7-9]的随机统一回路,以及基础汉密尔顿基础的热化和局部融化阶段[10-13]。此外,ES中级别排斥的开始信号是操作员前线的传播,这是量子混乱的重要诊断和信息争夺[14-16]。Clifford电路的分析提供了一个清晰的例子,即ES反映由量子电路产生的状态的复杂性。这些电路可以通过经典地进行效率模拟,因此由于单质量旋转受限而无法获得通用量子计算的能力[17,18]。尽管Clifford电路可以产生与HAAR随机状态相同的最大纠缠熵的状态[19],但此类状态的ES要么是(对于稳定剂初始状态)[4,20]或Poisson分布(对于随机初始产品状态)[8]与Wigner-Dyson(Wigner-Dyson(W-D)相反,因此在Haar的状态下分布在Haar的情况下。重要的相关问题是降低和随机基准测试的问题,即相位检索,量子状态的区分性和量子通道速率误差的估计[21-28]。此外,如[6,8]所示,泊松和W-D之间的过渡与随机量子电路的出现不可逆性有关,这反过来又与以下事实有关,即由Clifford电路产生的最大纠缠侵入型的爆发与Haar随机状态的极大不同。这些任务需要构建T - 设计,即一组大门,它重现了HAAR测量的第一矩[29]。通用门的随机电路可以构建4 - 设计,基于Clifford组的随机电路可以构建3 - 设计,但未能是4 - 设计,这是一个人需要几种降低剂量的协议。众所周知,Clifford组产生了4-设计的良好近似[30]。因此,人们期望一个较小的扰动 - 克利福德(Clifford)外部的几个门 - 应该屈服于4个设计。特别是,受干扰的Clifford电路应该能够重现以通用量子电路演变的系统的纠缠熵的波动,通常需要比复制平均纠缠熵所需的更高级设计。在本文中,我们回答了一个问题,即人们需要添加到Clifford电路中的T门的密度,以将ES从泊松转换为W-D分布,这是通用量子电路的必要条件。此外,我们提出了一个关于过渡到未脱版性和更高T-设计的猜想。如图1(左图)。但是,在时间演变的第二阶段时,ES可能会发生变化。我们首先使用随机Clifford电路进化随机产品状态,直到它们的纠缠熵达到最大值。然后,我们将作用于一定数量的随机量子尺的T门插入电路中,然后继续随机使用Clifford电路演变。由于纠缠熵在插入T门之前已经饱和,因此无法进一步增加。我们提出一个问题:热力学极限中需要多少个t门才能将ES从泊松变为w- d分布?值得注意的是,我们使用各种ES统计量度的有限尺寸缩放分析,即单个T门有足够的能力毒化在热力学极限下纯Clifford电路的泊松统计。n量子位量表系统的W-D分布的偏差为E-γn t n,其中γ是一个阶的常数,n t是插入的T门的数量。这表明在有限的系统大小限制中,ES流向W-D分布
Gottesman and Chuang(1999)引入的量子组合的传送模型激发了Clif-Ford层次结构的发展。尽管具有量子计算的内在价值,但与该模型密切相关的魔术状态蒸馏的广泛使用强调了理解层次结构的重要性。除了诊断单位的情况外,人们对该等级结构的结构有限有限(Cui等,2017; Rengaswamy等人。2019)。我们通过Weyl(即Pauli)在这些级别上扩展了层次结构的第二和第三层的结构,第一个级别是无处不在的Pauli组。尤其是我们对Pauli Group上标准的操作的支持。自从第三级统一的保利会产生Trace-Lise Hermitian Cli效应以来,我们也表征了他们的Pauli支持。半单位单位在电视模型中节省了Ancilla,我们通过同骨转移探索他们的Pauli支持。最后,我们证明,直到通过clif-ford乘法,每个第三级统一通勤至少都使用一个Pauli矩阵。这可以无力地使用,以表明,直到通过cli的繁殖,每个第三级统一都在保利组的最大交换亚组上进行。另外,可以看出,后者意味着Beigi和Shor(2010)证明的广义半乳房构想。我们讨论了量子误差校正和高空产品设计中的潜在应用。
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在相对论量子力学中,1、2 Cliifford 代数自然地出现在狄拉克矩阵中。协变双线性、手性、CPT 对称性是一些在该理论中发挥基本作用的数学对象,它们以狄拉克代数的旋量和生成器的形式建立。Cliifford 代数的普遍性表明,它们有可能成为量子计算 3、4 和高能物理之间的纽带。事实上,最近 Martinez 等人 5 使用低 q 捕获量子离子计算机对网络规范理论进行了模拟实验演示。还观察到了粒子-反粒子产生机制与系统纠缠之间的关系,通过对数负性来衡量。此外,还有几篇论文将 Cliifford 代数技术用于量子计算。6 – 14
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后来的 E 型改进型引入了机身炸弹架或远程标准 300 升(79 加仑)副油箱,并使用了功率输出更高的 DB 601N 发动机。109E 首次在西班牙内战的最后阶段服役于“秃鹰军团”,从二战开始到 1941 年中期一直是其主要改进型,直到 109F 取代其成为纯战斗机。从 1941 年底开始,Bf.109 逐渐被更优秀的福克沃尔夫 Fw 190 所补充。
第一架生产型 A-10A 于 1975 年 10 月 10 日试飞,并与随后的三架生产型飞机一起参与了飞行测试工作。由于测试飞机数量从 10 架减少到 6 架,第一架 A-10A 于 1976 年 3 月比原计划晚了五个月才交付给第 355 战术战斗机联队 (TFW)。按照今天的标准,这不算拖延!第 355 联队进行了最后的作战测试,并首次将 A-10A 带到欧洲参加航空展和北约演习。第 355 联队的 A-10A 继续在 Jack Frost 北极演习、红旗演习和联合攻击武器系统 (JAWS) 试验中对新飞机进行了测试。
第一架生产型 A-10A 于 1975 年 10 月 10 日试飞,并与接下来的三架生产型飞机一起参与了飞行测试工作。由于测试飞机数量从 10 架减少到 6 架,第一架 A-10A 于 1976 年 3 月比原计划晚了五个月才交付给第 355 战术战斗机联队 (TFW)。按照今天的标准,这不算延迟!第 355 联队进行了最后的作战测试,并首次将 A-10A 带到欧洲参加航展和北约演习。第 355 联队的 A-10A 在 Jack Frost 北极演习、红旗演习和联合攻击武器系统 (JAWS) 试验期间继续对新飞机进行测试。
的推力来自单级、宽弦、无阻尼、高效、插入式叶片风扇转子,该转子由非冷却三级低压涡轮 (LPT) 直接驱动。发动机压缩机核心包括四个轴向压缩机“整体叶片盘”,带有两级变量和三级非变量轴向叶片;以及单级离心式压缩机。轴向和离心式压缩机转子由两级冷却高压 (HP) 涡轮 (HPT) 驱动。HP 和 LP 轴以相同方向旋转。整个旋转系统由轴承和密封系统支撑,该系统仅包含两个油底壳区域,均位于凉爽环境中(即燃烧室下方没有油底壳)。燃烧室为通流、环形、扩散冷却配置。为了降低噪音和提高效率,使用强制混合器将风扇旁路和核心流合并在一起,然后通过嵌入在推力反向器中的收敛-发散喷嘴离开发动机。发动机包括全权限数字电子控制 (FADEC) 系统,该系统以两个独立电子控制单元 (ECU) 的形式提供双通道电子控制;客户引气系统,为飞机提供两个引气源;以及附件变速箱 (AGB),旨在满足机身对发电机和液压泵等附件的需求。HTF7000 发动机的设计方法