XiaoMi-AI文件搜索系统
World File Search SystemCoulomb
d-d库仑相关性在磁化铁磁铁中的至关重要作用GD6（MN1 – XMX）23（M = Fe，Co）
众所周知，在元素金属中，过渡金属（TM）d-电子u dd的现场库仑能量明显小于f-electron稀有（re）金属的u f f f f f f f f f。因此，在RE-TM金属合金中通常会忽略U DD。与U F F相比，U DD的值低，但我们量化和阐明了U DD在RE -TM合金的部分填充D频带中的重要作用。我们研究了典型的RE-TM铁磁系列GD 6（Mn 1-X M X）23（M = Fe，Co; x =0。0，0。3），显示出有前途的磁性特性。使用恒定的光发射和恒定的初始状态光谱法用于识别价带中的Mn 3 d，fe 3 d和Co 3 D d d状态的部分密度（PDOS）。光子能量依赖性光谱演化使我们能够将MN，FE和CO 3 D pDOS中的下部哈伯德带和两孔相关卫星分开。使用cini-sawatzky方法，我们确定平均u dd = 2。1±0。4 eV，2。2±0。4 eV和2。9±0。4 eV。与Fe 3 D状态相比，CO相对较大的U DD在费米水平（E F）的连贯特征（E F）的DOS较低，而下Hubbard频带中的DOS较高，远离GD 6中的E F（Mn 0。7 CO 0。 3）23与GD 6（Mn 0。）相比 7 Fe 0。 3）23。 结果表明，计算出的Mn磁矩与U dft Mn = 0时的实验一致。 75 eV，对应于u dd = 1。7 CO 0。3）23与GD 6（Mn 0。7 Fe 0。 3）23。 结果表明，计算出的Mn磁矩与U dft Mn = 0时的实验一致。 75 eV，对应于u dd = 1。7 Fe 0。3）23。结果表明，计算出的Mn磁矩与U dft Mn = 0时的实验一致。75 eV，对应于u dd = 1。为了了解库仑相关性在电子结构和磁性特性上的作用，使用密度功能理论与现场库仑相关性（DFT + u）进行了电子结构计算（DFT + U）。65 EV和J DD = 0。9 ev。此外，使用计算出的GD和MN PDOS以及已知的光电离截面，模拟的GD 6 MN 23频谱与实验价带谱相当一致。结果表明D-D相关性在存在大型F-F相关性的情况下的关键作用，以调整RE-TM金属层的电子结构和磁性。
库仑相互作用和宏观导体中电荷载体的有效量子惯性
通过证明宏观导体可以表现出强大的D.C.量子元素的转运性能，整数量子大厅效应（IQHE）[1？–4]是一个重大惊喜。立即承认了这一分类对计量学的重要性[1]，并导致了欧姆的重新编号[5？]。量子厅导体的有限频率响应已被计量师进行了深入研究：使用A.C.有限频率F的桥显示了与预期值r k / 2 = h / 2 e 2 [6-10]的仪器电阻r H（f）的出发。然后归因于“固有电感和电容” [11，12]。后来，Schurr等人提出了一个双屏蔽样品，允许使用频率独立的电阻标准[13]，但是这些作品留下了这些电容和电感的起源问题。另一方面，量子相干导体的有限频率转运概述，其大小小于电子相干长度，预计将由量子效应支配。对于诸如碳纳米管[14]或石墨烯[15]等低维型电控器，电感纯粹是动力学的。小型超级传导电感器[16，17]现在用于太空工业[18]是基于库珀对的惯性。对于量子相干导体，B˝uttiker及其合作者[19-21]开发的理论将关联L/R或RC时间与Wigner-Smith的时间延迟有关，用于在导体跨导载器散射的情况下。在这封信中，我们在A.C.中证明了这一点。政权，这些显着的预测已通过量子hall r-c [22]和r-l [23，24]在高温温度下的GHz范围内的量子霍尔R-C [22]和R-L [23，24]电路的有限频率入学确定。
库仑阻力在双石墨烯层中引起的非本地抗性
最近制造二维（2D）材料（尤其是石墨烯）的进展引起了电子流体动力学的研究，这在常规的“脏”金属1 - 4中很难达到。当电子 - 电子散射机制主要3，4时，流体动力学粘性状态至关重要。这意味着与其他散射机制（例如声子，杂质等）相比，典型的电子电子散射长度必须是最短的规模。所有这些长度尺度都在很大程度上取决于温度5，并且在中等温度下可以访问流体动力学状态，这是石墨烯单层中一百个kelvins的顺序。相反，在低温下，电子杂质机制很重要，而电子散射在大温度下占主导地位6。在流体动力学状态7中已经证明了许多令人惊讶的实验结果。中，由于粘性流量9、10，石墨烯收缩行为的增加，在石墨烯8中，Wiedemann-Franz定律的热导率增加和破坏了石墨烯收缩中的电导率，在石墨烯11中非局部负电阻。
课程 - 蒂尔里·格里特（Thierry Guillet） - 实验室Charles Coulomb
3 M. Vladimirova, T. Guillet (poster) Ridge Polariton Laser: Towards a short laser on chip for integration H. Souissi (Oral), T. Guillet, M. Gromovyi, T. Gueye, C. Brimont, L. Doyenne, G. Kreyder, F. Réveret, P. Dwwnix, F. Médard, J. Leymarie, G. Malpuech, D. Solnyshkov, B. Aling, S. Rennesson, F. Semond, J. Zuniga-Spenz, E. Cambril, S. Bouchouule Electrical Control of Excitons in Gan/(al, Ga) n quantum Wells R. Aristagu (Oral), F. Chiaruttini, B. Jouault, P. Lefebvre, C. Brimont, T. Guillet, M. Vladimirova，S。Chenot，Y。Cordier，B。Damilano3 M. Vladimirova, T. Guillet (poster) Ridge Polariton Laser: Towards a short laser on chip for integration H. Souissi (Oral), T. Guillet, M. Gromovyi, T. Gueye, C. Brimont, L. Doyenne, G. Kreyder, F. Réveret, P. Dwwnix, F. Médard, J. Leymarie, G. Malpuech, D. Solnyshkov, B. Aling, S. Rennesson, F. Semond, J. Zuniga-Spenz, E. Cambril, S. Bouchouule Electrical Control of Excitons in Gan/(al, Ga) n quantum Wells R. Aristagu (Oral), F. Chiaruttini, B. Jouault, P. Lefebvre, C. Brimont, T. Guillet, M. Vladimirova，S。Chenot，Y。Cordier，B。Damilano
库仑驱动的乐队不弹力抑制$ k
这是当前争论的问题，是扭曲双层石墨烯中的栅极可调超导性是否是由电子 - 电子相互作用引起的。最近在角度分辨光发射光谱实验中对电子与所谓的K-Phonon模式的强耦合的观察结果复苏了早期的提案，即K声子驱动了超导性。我们表明，相互作用的带宽增强效应极大地削弱了对配对的内在敏感性以及筛选库仑抑制，这对于在低温下占主导地位至关重要。该排除了纯粹的K-Phonon介导的超导性，观察到的过渡温度为〜1K。我们得出结论，库仑相互作用对频段的不抗态度挑战了任何纯声子驱动的配对机制，并且必须由MoirépraptoreinMoirépradectioninMoirégraphene中成功理论的成功理论来解决。
应用库仑计数方法在PLTS系统中维护VRLA类型电池
摘要。几乎所有便携式电子设备，例如手机，笔记本电脑和遥控玩具都使用电池作为电源。在某些情况下，发现电池可能会损坏和短暂。对电池的损坏是由于使用小于最大的电池而造成的。在这方面可以进行的一个示例是连接到PLTS系统的电池。PLT中的电池存储仍然可以进一步开发，以便电池可以最佳地工作并延长电池寿命。案例首先要调节电池室温度和排放值的深度，这将缩短电池寿命。为了估算此值，我们需要一种方法，可以使用的方法之一是库仑计数方法。此方法用于测量进入电池或离开电池的电荷的值。从获得的结果中，库仑计数方法可以计算出12V 200AH VRLA电池的使用时间，而电池的平均排放深度为1 DOD 39.02％DOD电池2 40.25％DOD电池3 41.92％DOD电池4 40.98％30天40.98％。还可以通过保持电池排放深度的价值来进行调节，以便它可以分别平均每个电池平均40.00％，40.73％，42.88％和41.09％维持损失深度的值。根据这种条件，估计的电池寿命值分别为3。77年，3。68年，3。45年和3.64岁。
通过抑制锂枝晶生长和提高库仑效率改进锂金属电池
图 2. 锂枝晶生长的机制。（a）扩散控制机制示意图和指示锂枝晶生长开始的 Sand 时间。经许可转载。[24] 版权所有 1999，Elsevier。（b）电沉积过程中锂生长的实验和理论解释。经许可转载。[29] 版权所有 2016，英国皇家化学学会。（c）迄今为止观察到的三种不同的锂沉积模式。经许可转载。[38] 版权所有 2017，Elsevier。（d）成核和生长初始阶段的锂电镀行为方式。经许可转载。[40] 版权所有 2013，IOP Publishing。（e）在带有 2 μm 宽金条图案的 Cu 基底上锂电镀的 SEM 图像。经许可转载。[42] 版权所有 2016，Springer Nature。 （f）LiF 和 Li 2 CO 3 两种常见 SEI 成分的表面能理论计算结果。经许可转载。[45] 版权所有 2021，美国化学学会。
使用库仑计数方法和自适应的无气味卡尔曼过滤器
摘要：本文建立了一项准确且可靠的研究，用于估计锂离子电池的充电状态（SOC）。准确的状态空间模型用于确定电池非线性模型的参数。非洲秃鹰优化器（AVOA）用于解决识别电池参数以准确估算SOC的问题。一种混合方法由具有自适应无知的卡尔曼过滤器（AUKF）的库仑计数法（CCM）组成，以估计电池的SOC。在不同的温度下，对电池进行了四种方法，在包括负载和电池褪色之间有所不同。数值模拟应用于2.6 AHR松下锂离子电池，以证明混合方法对电荷估计的有效性。与现有的混合方法相比，建议的方法非常准确。与其他策略相比，所提出的混合方法实现了不同方法的最小误差。
b'我们表明，与激光散斑相关的质动力可以以类似于库仑散射的方式散射激光产生的等离子体中的电子。给出了实际碰撞率的解析表达式。电子散斑碰撞在高激光强度或 \xef\xac\x81lamentation 期间变得重要，\xef\xac\x80影响长脉冲和短脉冲激光强度范围。例如，我们 \xef\xac\x81 发现国家点火装置空腔激光重叠区域中的实际碰撞率预计将超过库仑碰撞率一个数量级，从而导致电子传输特性发生根本变化。在短脉冲激光-等离子体相互作用的高强度特性下（ I \xe2\x89\xb3 10 17 Wcm \xe2\x88\x92 2 ），散射足够强，导致激光能量直接吸收，产生能量缩放为 E \xe2\x89\x88 1 . 44 I/ 10 18 Wcm \xe2\x88\x92 2 1 / 2 MeV 的热电子，接近实验观察到的结果。 PACS 数字： PACS 数字。'
b'我们表明，与激光散斑相关的质动力可以以类似于库仑散射的方式散射激光产生的等离子体中的电子。给出了实际碰撞率的解析表达式。电子散斑碰撞在高激光强度或 \xef\xac\x81lamentation 期间变得重要，\xef\xac\x80影响长脉冲和短脉冲激光强度范围。例如，我们 \xef\xac\x81 发现国家点火装置空腔激光重叠区域中的实际碰撞率预计将超过库仑碰撞率一个数量级，从而导致电子传输特性发生根本变化。在短脉冲激光-等离子体相互作用的高强度特性下（ I \xe2\x89\xb3 10 17 Wcm \xe2\x88\x92 2 ），散射足够强，导致激光能量直接吸收，产生能量缩放为 E \xe2\x89\x88 1 . 44 I/ 10 18 Wcm \xe2\x88\x92 2 1 / 2 MeV 的热电子，接近实验观察到的结果。 PACS 数字： PACS 数字。'
库仑能量的 Lieb-Oxford 下限及其重要性
摘要 ：Lieb 和 Oxford (1981) 以电子密度局部泛函的形式导出了库仑排斥能间接部分的严格下限。给定电子数 𝑁 的最大下限单调地取决于 𝑁，并且 𝑁→∞ 极限是所有 𝑁 的界限。这些界限已被证明适用于交换和交换关联能量的精确密度泛函，必须近似这些能量才能准确且高效地描述原子、分子和固体。由此导出了双电子基态的精确交换能的严格界限，并推测适用于所有自旋非极化电子基态。这些和其他精确约束中的一些已被用于构建超出局部密度近似的两代非经验密度泛函：Perdew-Burke-Ernzerhof (PBE) 广义梯度近似 (GGA) 和强约束和适当规范 (SCAN) 元 GGA。