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量子几何超流体刚度和平带超导性
旋转双层石墨烯（TBG）中的平带超导性和量子几何 平带中的非费米液体正常态 平带超导体中的非平衡传输 平带中的直流电导率 多体量子度量和德鲁德重量
Moire材料和非平衡平面带传输中的量子几何形状
扭曲的双层石墨烯（TBG）中的平坦带超导性和量子几何形状平坦带中的非富特液体正常状态平面频带超导体中的非平衡转运dc在平坦带中的直流电导率。
椭圆法和极化法
椭圆法是一种成熟的实验方法，其根部回到了现代光学元件本身的早期阶段。它通常是由保罗·德鲁德（Paul Drude）在19世纪的最后十年中发明的，但是在Drude开始工作之前已经采用了类似的技术。自1940年代以来使用的实际术语“椭圆法”正在使用。有趣的是，它始于描述生物应用的工作。值得注意的是，这是在一个现代实心相，尤其是半导体材料的现代物理学正在迅速扩展。椭圆形即将受到固态和表面研究界的欢迎，因为研究表面，界面和薄层的能力是必不可少的。椭圆法是一种从数值计算和建模概念中受益匪浅的方法。固态物理和椭圆法之间的连接是科学和技术中自我强化创新周期的一个例子。尤其是在计算能力wasaccompaniedwithanincreasefellipsometryresearch和社区的迅速扩展的情况下，大大增加了。椭圆法 - 微电子和数字技术。反之亦然，它可以开发更好的电子设备。如果没有椭圆计的开发及其数十年前的许多折叠应用，那是数字时代的基础将不存在的硬件。椭圆法是对反射实验的偏振法实现。所有偏振技术都取决于
理论与计算凝聚态物理
FIM 系拥有国际公认的理论和计算凝聚态物理学科学家。每个研究小组在材料理论研究的专业领域都拥有独特的全球专业知识。正在进行的研究活动是与意大利、欧洲和世界各地的多个研究和计算中心合作开展的，包括斯坦福大学、普林斯顿大学、亚利桑那州立大学、保罗·德鲁德研究所 (柏林)。许多研究活动还与摩德纳的纳米科学研究所 CNR-NA-NO (www.nano.cnr.it) 密切合作开展。就业
通过环形束在圆柱形波导
我们通过环形梁研究表面极化子的辐射，该环形梁同轴封闭了一个圆柱形波导，该波导被均匀的介质包围。通过使用绿色二元组，电磁电位以及电磁场在波导的内部和外部。对于圆柱体内外的介电渗透率的一般情况，能量损失的表达是得出的。在与表面极化子辐射相对应的光谱范围内进行了全面分析。对于梁速度的中间值获得了光谱分布中的最高峰。在透明培养基的极限中，辐射表面极化子的光谱是离散的，相应的频率由圆柱波导的特征值方程确定。的数值示例。
bose金属在原子上薄的NBSE2中？
一开始是定位的缩放理论。Boomer物理学家1被培养为认为没有二维金属，因为任何含量的疾病都会导致定位和绝缘行为2。他们了解到，微调金属行为可以在超导体 - 绝缘体过渡的量子临界点上表现出来，并通过磁场或混乱来调节，并且对超导膜的早期实验似乎证实了这张图片：超导能力：超导对过渡的一侧，在过渡的一侧，在另一种和关键的金属状态下进行隔离。但从1990年开始，实验表明没有关键的金属状态，而是整个金属阶段开始积累。这种异常的金属状态（AMS）是不寻常的，因为除其他外，其电导率σxx（t→0）的升级为低于正常状态Drude理论的值。另一个异常是观察到的幂律缩放r xx〜（h-h 0）α（t）
支持信息：受支持的纳米颗粒的等离子间在纳米级上揭示了粘附：对介质的金属的影响
培训该案。一旦计算出截短物体的确切极性i Z，5,10,16,23 25复杂的效果去极化因子就可以从与等效自由式球形相对应的eq S1中得出。在图S6中绘制了e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e e s6 s6和具有代表性纵横比r = 0的截短颗粒。5、1、2、4和给定的t r值（主要文本中的truncation参数de ned）。对于粒子的形状不太接近全球（r>1。5），α由偏振电荷类似于偶极的模式主导。它们的效果去极化因子几乎是恒定接近共振的（请参阅图S6中的仪表板上的垂直线），它们的行为实际上是振荡器。
人机时代的曙光
Sayers，Dave•0000-1124-1124-7132 Sousa-Silva，Rui•000-002-5249-0249-0249-0617Höhn，Sviatlana•000-003-0384-6952 Dimittra•0000-0002-0002-0037-0037-037-037-037-0378 IT BESSA，MAXIMINO•0000-0002-3002-704X BOWKER，LYNNE，LYNNE•0000-002-1002-1002-1002-1035 0000-000-001-72731-7273-7273-7273-9929 CABRAL。 Aleandro • 0000-002-3677-6772X Çepania, Annila • 0000-8400-8002-8987 Coler, Matt • 000-002-7631-7631-7631-5002-5002-5002-5063 Dadi, Sami • 0000-001-7221-9747 Symils, Fiski•0000-001-75201-75201-695X Dempotovic，Vladima•0000-89502-4111111111110 Druge，Sebastian•0000-2970-2970-7996堡垒，雕刻0000-0001-7694-7694-7694-7694-7694-001-001-001-001-7621X Galinski，Federo，Christian•（Bobbo，Federe•The Federe•
leggett的界限或如何量化超流体
方向α，从逻辑上讲，它的超流量，drude峰的重量（零电导率）。当能量和自由能之间的温度有限时，我将主要忽略一些微妙之处，因为该评论主要集中在零温度上。实际上，最后一个表达式可以直接计算超流体分数，例如通过测量绕组数来探测诸如量子蒙特卡洛之类的方法，从而探测相互作用或潜力对此本质数量的影响。然而，这些计算超流体刚度的精确方法非常涉及，并且需要有力的分析技术来评估。此外，他们可能需要输入，这些输入不一定很容易在冷凝物或冷原子设置中进行测量。要使超流体刚度的另一个访问权限，在一组引人注目的论文中，莱格特（Leggett）设计了更简单，尽管并不严格，但对仅基于密度的知识的超流体密度的估计值估计。第一张纸[4]定义了一个上限，下面详细介绍了平面的情况（为简单起见），带有两个正交坐标x和y。
何时可以通过经典噪声模仿量子的折叠？
量子反应是由于系统与其环境之间无法控制的纠缠而产生的。然而，经常通过更简单的情况来考虑和建模，在这种情况下，环境的作用是在系统的自由度中引入经典噪声。在这里，我们确定了经典噪声模型需要满足的必要条件，以定量地对变质进行定量建模。特别是，对于纯dephasing过程，我们确定了噪声确定的稳定统计属性，这些噪声由量子量算子的量子多点时间相关函数确定，而环境运算符将进入系统托架交互。尤其是，对于洛伦兹（Lorentz Drude）的光谱密度的示例性自旋玻色子问题，我们表明高温量子反应性被彩色高斯噪声数量地模仿。反过来，对于耗散环境，我们表明，经典噪声模型无法描述由于光子/声子的自发发射而放松引起的破坏效应。这些发展提供了一个严格的平台，以评估经典的破坏性噪声模型的有效性。