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倾斜费米中的 Floquet 量子多体伤痕......
一维倾斜、周期性驱动的费米-哈伯德链是量子多体物理研究的典范，特别是对于固态系统。我们报告了弗洛凯疤痕态的出现，这是一类无法进行随机热化的量子多体疤痕 (QMBS) 态。其潜在物理机制被确定为这些简并 Fock 基之间的弗洛凯共振，它们可以通过一阶跳跃扰动连接起来。借助简并弗洛凯微扰理论，我们推导出奇异 QMBS 态出现的确切条件。我们还研究了量子复兴和亚谐波响应等现象。这些结果为调节和设计固态量子多体系统以实现非遍历性提供了可能性。
fermionic fock空间中的二次汉密尔顿人
二次汉密尔顿人在量子场理论和量子统计机械方面很重要。他们的一般研究可以追溯到六十年代，对于此处研究的费米子病例，相对不完整。在Berezin之后，它们在Fermionic场上是二次的，以这种方式，作用于Fermionic Fock空间的精心设计的自我接合操作员。我们通过在伴侣论文中研究的一个粒子希尔伯特空间上应用新颖的椭圆算子值的微分方程来分析它们的尿量化。这允许在比以前弱的假设下（N - ）对角度化。最后但并非最不重要的一点是，在1994年，Lieb和Solovej将它们定义为强烈连续的Bogoliubov转型群体的产生者。，一旦真空状态属于这些哈密顿人定义的领域，这就是同等的定义。这第二个结果被证明让人联想到Bogoliubov转换的著名页岩刺激条件。
拓扑金属中的半迪拉克费米
eds是Zr 0。97 SI 1。 08 S 0。 95，非常接近名义值。 底部插图显示典型97 SI 1。08 S 0。 95，非常接近名义值。 底部插图显示典型08 S 0。95，非常接近名义值。底部插图显示典型
在 SQMS 中心 - 费米实验室
超导量子材料与系统中心是美国能源部五个国家量子信息科学研究中心之一。在费米国家加速器实验室的领导下，SQMS 是 30 多个合作机构（国家实验室、学术界和工业界）的合作，共同努力为量子信息科学领域带来变革性进展。该中心利用费米实验室在构建复杂粒子加速器方面的专业知识，基于最先进的量子比特和超导技术设计多量子比特量子处理器平台。SQMS 与嵌入式行业合作伙伴携手合作，正在构建量子计算机和新型量子传感器，这将开启前所未有的科学机遇。欲了解更多信息，请访问 https://sqmscenter.fnal.gov。
费米实验室战略计划和拉丁美洲合作
费米实验室主任 Lia Merminga（中）和 SURF 主任 Mike Headley（中右）剪彩，标志着为期三年的长基线中微子设施/深层地下中微子实验洞穴挖掘工作的完成。其他嘉宾包括 LBNF/DUNE–美国联邦项目主任 Adam Bihary、欧洲核子研究中心高级科学家和中微子平台项目负责人 Francesco Lanni、沙丘合作项目联合发言人 Sergio Bertolucci、URA 总裁兼首席执行官、DOE-OHEP 副主任 Regina Rameika、DOE 负责科学和创新的首席副副部长 Derek Passarelli、DOE 能源部长办公厅主任 Christopher Davis、DOE 科学办公室代理主任兼科学项目副主任 Harriet Kung、南达科他州副州长 Larry Rhoden、美国南达科他州参议员 Mike Rounds、美国南达科他州众议员 Dusty Johnson、坎皮纳斯大学校长 Antonio José De Almedia Meirelles 和 LBNF/DUNE-US 项目主任 Jim Kerby。
什么可以解决的hatsugai-kohmoto模型教给我们关于非弗米液体£'
•线性t或幂律电阻率：ρ〜T或ρ〜Tα，0 <α<2。（例如α= 3 /2在CENI 2 GE 2中）•异常的特定热：C V〜T Ln T或C V〜Tβ。（例如β= 2 /3中的YBRI 2 Si 2）•封闭的费米表面分解为费米弧。（cuprate）
利用物理启发的费米子减少纠缠......
在从头算电子结构模拟中，费米子到量子比特的映射表示从费米子问题到量子比特问题的初始编码步骤。这项工作引入了一种物理启发的映射构建方法，可在模拟感兴趣的状态时显着简化纠缠要求。电子激发的存在驱动了我们映射的构建，从而减少了量子比特空间中目标状态的相关性。为了对我们的方法进行基准测试，我们模拟了小分子的基态，并观察到与使用传统映射的先前研究中的经典和量子变分方法相比，我们的性能有所增强。特别是在量子方面，我们的映射需要减少纠缠层数量，以实现 LiH、H 2 、( H 2 ) 2 、H ̸= 4 拉伸和苯的 π 系统的精度，使用 RY 硬件高效的假设。此外，我们的映射还为 N 2 分子的密度矩阵重正化群算法提供了增强的基态模拟性能。
质子和离子线性加速器-Fermilab
∞𝑋𝑖𝑗-在j th单元格中的场;细胞的特征功能。•单模近似：𝐸=𝑋𝑗𝑗𝑗𝑗𝑗𝐸𝑗𝐸𝑗𝑗𝑗𝑗𝑗𝑗𝑗𝑗𝑗𝑗𝑗𝑗𝑗𝑗𝑗𝑗𝑗𝐸𝑋𝑗𝑋𝑋𝑋𝑋𝑋𝑗𝑗𝑋𝑗𝑗除了孔𝐸0 -tm 010模式的特征函数以外，无处不在。 •通过一个小孔通过相似腔的田地激发腔体：•激发腔场的边界条件𝑬：𝐸= 0； S 1（孔）上的𝐸=𝐄=。 s+ s 1上的特征功能𝐸= 0 = 0•从麦克斯韦方程进行本征函数和激发领域：无处不在。•通过一个小孔通过相似腔的田地激发腔体：•激发腔场的边界条件𝑬：𝐸= 0； S 1（孔）上的𝐸=𝐄=。s+ s 1上的特征功能𝐸= 0 = 0•从麦克斯韦方程进行本征函数和激发领域：