摘要:胶体纳米晶体 (NC) 的自组装在固态材料的多尺度工程中具有巨大前景,通过这种技术,原子工程 NC 构件被排列成具有协同物理和化学性质的长程有序结构 超晶格 (SL)。迄今为止,报告主要集中在球形 NC 的单组分和二元系统上,产生的 SL 与已知的原子晶格同构。通过组合各种形状的 NC,可以预期获得远远超出已知晶格范围的更大结构空间。本文报道了空间稳定的 CsPbBr 3 纳米立方体 (5.3 纳米) 与圆盘状 LaF 3 NC (直径 9.2 - 28.4 纳米,厚度 1.6 纳米) 共组装成二元 SL 的过程,产生了具有 AB、AB 2 、AB 4 和 AB 6 化学计量的六柱状结构,这在之前和我们的参考实验中均未观察到,参考实验中使用由球体和圆盘组成的 NC 系统。本文使用填充密度计算合理化了立方体形状的这种惊人效果。此外,在尺寸相当的纳米立方体(8.6 纳米)和纳米盘(6.5 纳米、9.0 纳米、12.5 纳米)系统中,还观察到了其他非柱状结构,例如 ReO 3 型 SL,其特征是盘和立方体的紧密混合和面对面排列,纳米立方体的面心立方或简单立方亚晶格,以及每个晶格位置有两个或三个盘。层状和 ReO 3 型 SL 采用大型 8.6 纳米 CsPbBr 3 NC,表现出集体超快光发射 超荧光 的特征,源自激发态发射偶极子的相干耦合。关键词:胶体纳米晶体、纳米晶体形状、自组装、二元超晶格、电子显微镜、卤化铅钙钛矿、超荧光 I
摘要:多孔固体可以容易地容纳和释放分子氢,从而使它们具有最大程度地减少相对于物理储存系统的氢存储的能量需求。但是,此类材料中的H 2吸附焓通常弱(-3至 -7 kJ/mol),可在环境温度下降低能力。金属 - 具有明确定义的结构和合成模块的有机框架可以使吸附剂 - H 2相互作用来调整环境温度存储。最近,Cu 2.2 Zn 2.8 cl 1.8(btdd)3(H 2 Btdd = Bis(1 H -1 H -1 H -1 H -1 H -1 H -1 H-5- B],[4',[4',5',I])dibenzo [1,4] dioxin; cu I -mfu-4 l)报告KJ/ mol由于从Cu I到H 2的π背键,超过了环境温度存储的最佳结合强度(-15至-25 kJ/ mol)。旨在实现最佳的H 2结合,我们试图通过调整三角形Cu I位点的金字塔几何形状来调节π背键相互作用。一系列的同建框架,Cu 2.7 m 2.3 x 1.3(btdd)3(m = m = mn,cd; x = cl,i; cu i; cu i m-mfu-4 l),通过相应的材料的合同后修饰M 5 x 4(btdd)3(m = m = m = mn,cd; x = ch 3 3 co 2 co 2 co 2 co 2 co 2 co 2 co 2 co2该策略根据五核聚类簇节点的中央金属离子的离子半径调整了H 2吸附焓,导致M = Zn II(0.74Å)的-33 kJ/mol(0.74Å),-27 kJ/mol,m = m = mn II(0.83Å)和摩尔/摩尔。因此,Cu I CD-MFU-4 L提供了第二个,更稳定的最佳H 2结合能的示例,用于在报告的金属 - 有机框架之间存储环境温度。结构,计算和光谱研究表明,较大的中央金属平面化三角形铜I位点,将π背键削弱至H 2。■简介
摘要:多孔固体可以容易地容纳和释放分子氢,从而使它们具有最大程度地减少相对于物理储存系统的氢存储的能量需求。但是,此类材料中的H 2吸附焓通常弱(-3至 -7 kJ/mol),可在环境温度下降低能力。金属 - 具有明确定义的结构和合成模块的有机框架可以使吸附剂 - H 2相互作用来调整环境温度存储。最近,Cu 2.2 Zn 2.8 cl 1.8(btdd)3(H 2 Btdd = Bis(1 H -1 H -1 H -1 H -1 H -1 H -1 H-5- B],[4',[4',5',I])dibenzo [1,4] dioxin; cu I -mfu-4 l)报告KJ/ mol由于从Cu I到H 2的π背键,超过了环境温度存储的最佳结合强度(-15至-25 kJ/ mol)。旨在实现最佳的H 2结合,我们试图通过调整三角形Cu I位点的金字塔几何形状来调节π背键相互作用。一系列的同建框架,Cu 2.7 m 2.3 x 1.3(btdd)3(m = m = mn,cd; x = cl,i; cu i; cu i m-mfu-4 l),通过相应的材料的合同后修饰M 5 x 4(btdd)3(m = m = m = mn,cd; x = ch 3 3 co 2 co 2 co 2 co 2 co 2 co 2 co 2 co2该策略根据五核聚类簇节点的中央金属离子的离子半径调整了H 2吸附焓,导致M = Zn II(0.74Å)的-33 kJ/mol(0.74Å),-27 kJ/mol,m = m = mn II(0.83Å)和摩尔/摩尔。因此,Cu I CD-MFU-4 L提供了第二个,更稳定的最佳H 2结合能的示例,用于在报告的金属 - 有机框架之间存储环境温度。结构,计算和光谱研究表明,较大的中央金属平面化三角形铜I位点,将π背键削弱至H 2。■简介
标题:简化和扩大使用机械化学作者合成的硼咪二唑酯框架(BIF)范围TomislavFriščićA,B * A McGill University的化学系,801 Sherbrooke St. W. H3A 0B8加拿大蒙特利尔。e-邮件:tomislav.friscic@mcgill.ca b frqnt Quebec高级材料中心(QCAM/CQMF),加拿大蒙特利尔,加拿大C CADADIFF大学,加拿大大学,公园大楼,加迪夫CF10 3AT公园广场,英国d,英国d,d pasciff cf10 3at,d pastef,d cf10 d。e Concordia大学生物化学与化学系,7141 Sherbrooke St. W. H4B 1R6加拿大蒙特利尔。 f国际纳米技术研究所,化学系西北大学,2145 Sheridan Road,60208 Sheridan Road,60208 Evanston,伊利诺伊州,伊利诺伊州,伊利诺伊州伊利诺伊州,主要文本机械化学1-7,已成为一种多功能方法,用于合成和高级材料的合成和材料,包括Nananoparticle Systems 8-10和金属eRebressing(包括金属型号)(包括金属型号)(Mofs-Er-Organigics)(Mofs-Erganigy),使用常规的基于解决方案的技术获得。 16–18的机械化学技术,例如球铣削,双螺钉挤出19和声学混合20,21,简化和先进了多种MOF范围的合成,允许使用简单的起始材料,例如金属氧化物,氢氧化物或碳酸盐或碳酸盐,氢氧化物或碳酸盐,在房间温度和较高的表面上,较高的表面上的较高的表面,均等的,均质的稳定性,均可稳定地及其稳定,并稳定地,稳定性,稳定性,稳定性,并稳定地及其稳定性,并在稳定的稳定性,并且稳定的范围是稳定的。同行。e Concordia大学生物化学与化学系,7141 Sherbrooke St. W. H4B 1R6加拿大蒙特利尔。f国际纳米技术研究所,化学系西北大学,2145 Sheridan Road,60208 Sheridan Road,60208 Evanston,伊利诺伊州,伊利诺伊州,伊利诺伊州伊利诺伊州,主要文本机械化学1-7,已成为一种多功能方法,用于合成和高级材料的合成和材料,包括Nananoparticle Systems 8-10和金属eRebressing(包括金属型号)(包括金属型号)(Mofs-Er-Organigics)(Mofs-Erganigy),使用常规的基于解决方案的技术获得。16–18的机械化学技术,例如球铣削,双螺钉挤出19和声学混合20,21,简化和先进了多种MOF范围的合成,允许使用简单的起始材料,例如金属氧化物,氢氧化物或碳酸盐或碳酸盐,氢氧化物或碳酸盐,在房间温度和较高的表面上,较高的表面上的较高的表面,均等的,均质的稳定性,均可稳定地及其稳定,并稳定地,稳定性,稳定性,稳定性,并稳定地及其稳定性,并在稳定的稳定性,并且稳定的范围是稳定的。同行。24,25机械化学在MOF合成和发现中的优势使我们解决了合成硼咪唑酸盐框架(BIF)的可能性,26一种是一种有趣但不足以开发的微孔材料,类似于Zeolitic imidazaly的框架(Zifs),27-29 – 27-29 – 29 – 29 – 29 – 29 – 29 – 29-硼(III)和单价Li +或Cu +阳离子作为节点。尽管BIFS提供了一个有吸引力的机会来访问分子量较低的微孔MOF,尤其是在基于Li+和B(III)中心的“超轻”系统的情况下,这种材料家族在很大程度上尚未探索 - 可能是由于需要在n -butylithium中使用溶液中的溶液环境,因此需要进行严格的综合条件。29现在,我们展示如何切换到机械化学环境使锂和铜(i)基于铜(i)的BIF迅速制备(即,一个小时或更短的时间),没有升高的温度或散装溶剂,以及易于获得的固体反应物,例如氢氧化物和氧化物。虽然机械化学准备的BIF表现出明显高的表面积面积,而机械化学则可以将这种类别的材料扩展到以前未报告的Ag +节点。与基于li +或Cu +的bifs同源性引入,但包括Ag +离子,可以对其稳定性进行定期密度功能功能理论(DFT)评估。这表明,随着四面体节点的稳定性(SODALITE拓扑结构(SOD)开放BIF相对于封闭式包装的Diaondoid(DIA)拓扑多形状,改善了较重的元素。
[1] H.-K。 Mao,B。Chen,J。Chen,K。Li,J.-F。 Lin,W。Yang和H. Zheng,《高压科学技术》的最新进展,Matter Radiat。极端1,59(2016)。[2] C. Buzea和K. Robbie,组装了超导元素的难题:评论,超级跟踪。SCI。 技术。 18,R1(2004)。 [3] J. Song,G。Fabbris,W。Bi,D。Haskel和J. Schilling,元素ytterbium Metal的压力诱导的超导性,物理。 修订版 Lett。 121,037004(2018)。 [4] J. Hamlin,高压高金属元素的超导性,物理。 c(阿姆斯特丹,内斯。) 514,59(2015)。 [5] C. Zhang,X。 He,C。Liu,Z。Li,K。Lu,S。Zhang,S。Feng,X。Wang,Y。Peng,Y。 Long,R。Yu,L。Wang,V。Prakapenka,S。Chariton,Q.Li,H。Liu,C。Chen和C. Jin,记录了Nat Titanium的高TC元素超导性。 社区。 13,5411(2022)。 [6] Li和W. Yang,TC高达23.6 K,在Megabar压力下的过渡金属δ -Ti相中的鲁棒超导性,物理。 修订版 b 105,224511(2022)。 [7] J. Ying,S。Liu,Q.Lu,X。Wen,Z。Gui,Y。Zhang,X。Wang,J。 sun和X. Chen,在260 GPA的压力下,将高36 K过渡温度记录到元素scandium的超导状态。 修订版 Lett。 130,256002(2023)。 修订版 b 83,220512(2011)。 修订版 b 78(2008)。 极端5,038101(2020)。SCI。技术。18,R1(2004)。 [3] J. Song,G。Fabbris,W。Bi,D。Haskel和J. Schilling,元素ytterbium Metal的压力诱导的超导性,物理。 修订版 Lett。 121,037004(2018)。 [4] J. Hamlin,高压高金属元素的超导性,物理。 c(阿姆斯特丹,内斯。) 514,59(2015)。 [5] C. Zhang,X。 He,C。Liu,Z。Li,K。Lu,S。Zhang,S。Feng,X。Wang,Y。Peng,Y。 Long,R。Yu,L。Wang,V。Prakapenka,S。Chariton,Q.Li,H。Liu,C。Chen和C. Jin,记录了Nat Titanium的高TC元素超导性。 社区。 13,5411(2022)。 [6] Li和W. Yang,TC高达23.6 K,在Megabar压力下的过渡金属δ -Ti相中的鲁棒超导性,物理。 修订版 b 105,224511(2022)。 [7] J. Ying,S。Liu,Q.Lu,X。Wen,Z。Gui,Y。Zhang,X。Wang,J。 sun和X. Chen,在260 GPA的压力下,将高36 K过渡温度记录到元素scandium的超导状态。 修订版 Lett。 130,256002(2023)。 修订版 b 83,220512(2011)。 修订版 b 78(2008)。 极端5,038101(2020)。18,R1(2004)。[3] J.Song,G。Fabbris,W。Bi,D。Haskel和J. Schilling,元素ytterbium Metal的压力诱导的超导性,物理。修订版Lett。 121,037004(2018)。 [4] J. Hamlin,高压高金属元素的超导性,物理。 c(阿姆斯特丹,内斯。) 514,59(2015)。 [5] C. Zhang,X。 He,C。Liu,Z。Li,K。Lu,S。Zhang,S。Feng,X。Wang,Y。Peng,Y。 Long,R。Yu,L。Wang,V。Prakapenka,S。Chariton,Q.Li,H。Liu,C。Chen和C. Jin,记录了Nat Titanium的高TC元素超导性。 社区。 13,5411(2022)。 [6] Li和W. Yang,TC高达23.6 K,在Megabar压力下的过渡金属δ -Ti相中的鲁棒超导性,物理。 修订版 b 105,224511(2022)。 [7] J. Ying,S。Liu,Q.Lu,X。Wen,Z。Gui,Y。Zhang,X。Wang,J。 sun和X. Chen,在260 GPA的压力下,将高36 K过渡温度记录到元素scandium的超导状态。 修订版 Lett。 130,256002(2023)。 修订版 b 83,220512(2011)。 修订版 b 78(2008)。 极端5,038101(2020)。Lett。121,037004(2018)。[4] J. Hamlin,高压高金属元素的超导性,物理。c(阿姆斯特丹,内斯。)514,59(2015)。 [5] C. Zhang,X。 He,C。Liu,Z。Li,K。Lu,S。Zhang,S。Feng,X。Wang,Y。Peng,Y。 Long,R。Yu,L。Wang,V。Prakapenka,S。Chariton,Q.Li,H。Liu,C。Chen和C. Jin,记录了Nat Titanium的高TC元素超导性。 社区。 13,5411(2022)。 [6] Li和W. Yang,TC高达23.6 K,在Megabar压力下的过渡金属δ -Ti相中的鲁棒超导性,物理。 修订版 b 105,224511(2022)。 [7] J. Ying,S。Liu,Q.Lu,X。Wen,Z。Gui,Y。Zhang,X。Wang,J。 sun和X. Chen,在260 GPA的压力下,将高36 K过渡温度记录到元素scandium的超导状态。 修订版 Lett。 130,256002(2023)。 修订版 b 83,220512(2011)。 修订版 b 78(2008)。 极端5,038101(2020)。514,59(2015)。[5] C. Zhang,X。He,C。Liu,Z。Li,K。Lu,S。Zhang,S。Feng,X。Wang,Y。Peng,Y。Long,R。Yu,L。Wang,V。Prakapenka,S。Chariton,Q.Li,H。Liu,C。Chen和C. Jin,记录了Nat Titanium的高TC元素超导性。社区。13,5411(2022)。[6] Li和W. Yang,TC高达23.6 K,在Megabar压力下的过渡金属δ -Ti相中的鲁棒超导性,物理。修订版b 105,224511(2022)。[7] J. Ying,S。Liu,Q.Lu,X。Wen,Z。Gui,Y。Zhang,X。Wang,J。sun和X. Chen,在260 GPA的压力下,将高36 K过渡温度记录到元素scandium的超导状态。修订版Lett。 130,256002(2023)。 修订版 b 83,220512(2011)。 修订版 b 78(2008)。 极端5,038101(2020)。Lett。130,256002(2023)。修订版b 83,220512(2011)。修订版b 78(2008)。极端5,038101(2020)。[8] M. Sakata,Y。Nakamoto,K。Shimizu,T。Matsuoka和Y. Ohishi,在216 GPA的压力下,CA-VII的超导状态低于29 K的临界温度。[9] M. Debessai,J。J。Hamlin和J. S. Schilling,Trivalentd-Electron超导体SC,Y,LA和LU中TC的压力依赖性的比较与Megabar压力,物理。[10] E. Gregoryanz,C。Ji,P。Dalladay-Simpson,B。Li,R。T。Howie和H.-K。毛,您一直想知道的有关金属氢的一切,但害怕问,径向。[11] P. Loubeyre,F。Occelli和P. Dumas,同步红外光谱证据,证明可能过渡到金属氢,自然577,631(2020)。[12] C. Ji,B。Liu,W.N Liu,J.,A。Majumdar,W。Luo,R。Ahuja,J。Shu,J。Wang,J。Wang,S。Sinogeikin,Y.Meng,V。B. Prakapenka,E。Greenberg,E。Greenberg,R.Xu,R.Xu,R.Xu,X. Huang,W。Yang,W。Yang,G。Shen,W。Shen,W。L. L. Mao,W。Mao和H.毛,氢中的超高压等值电子过渡,自然573,558(2019)。[13] M. I. Eremets,A。P。Drozdov,P。Kong和H. Wang,在350 GPA高于350 GPA的压力下的半金属分子氢。物理。15,1246(2019)。[14] H. Y. Geng,关于金属氢的公开辩论,以提高高压研究,物质辐射。极端2,275(2017)。[15] C. Ji,B。Li,W。Liu,J。S. Smith,A。Björling,A。Majumdar,W。Luo,R。Ahuja,J。Shu,