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分层超导体的Doniach模型
最近，在发现高温超导体后，人们对建模超导体的性质引起了极大的兴趣。在理论上是由微观BCS理论的平均[2]从理论上推导的一种流行的宏观模型[1]，Ginzburg和Landau [3]在其现象学方法中首先引入了接近过渡温度的现象学方法。与时间相关的Ginzburg – Landau（TDGL）模型是由Gor'kov和Eliashberg [4]推导出的，从微观BCS理论中，后来由许多作者研究了该模型。有关超导性的显微镜和宏观理论的更多物理背景，我们指的是最近的调查文章[5，6]及其参考文献。超导层分层化合物是材料，其中过渡金属二核苷的金属单层固有地堆叠（固有层化合物），或者在上述金属层之间将有机分子插入（相互量化的层化合物）。此类金属层的一些示例是TAS＃，Tase＃，NBS＃，NBSE＃等等。在本文中，我们将考虑劳伦斯– donioch（LD）模型[7]，其中约瑟夫森隧道与相邻层中的金兹堡 - 陆订单参数相结合。有关LD模型的更多信息，我们还参考了参考文献[8-10]及其中的参考。在本文中，我们首先描述了§2中的固定LD模型，并证明了存在结果。然后，在第3节中，我们介绍了时间依赖的劳伦斯– Donioch（TDLD）模型，并显示了TDLD模型强解决方案的存在和独特性。在§4中，我们显示了本文的主要结果，即TDGL模型是TDLD模型的极限
Maxim G. Vavilov - 威斯康星大学麦迪逊分校物理学
2001 年：美国康奈尔大学物理学博士学位（纽约州伊萨卡） 1997 年：莫斯科物理技术学院朗道理论物理研究所物理学硕士学位（荣誉） 1995 年：莫斯科物理技术学院物理学学士学位（最优等）
高中生学生 - 感知和意识 -
检查。论文是：•Max Planck 23。4。1858 Kiel•Arnold Sommerfeld 5.12。 1868Königsberg•Albert Einstein 14。 3。 1879 ULM•Ernest Rutherford 30。 8。 1871 Spring Grove•Max Burn 11 12. 1882 Breslau•James Franck 26。 8。 1882 Hamburg•Niels Bohr 7。 10。 1885哥本哈根•ErwinSchrödinger12。 8。 1887 VIENNA•WOLFGANG PAULI 25。 4。 1900维也纳•Werner Heisenberg 5.12。 1901Würzburg•Enrico Fermi 29。 9。 1901罗马•Paul Dirac 8。 8。 1902 Bristol•Pascual Jordan 18。 10。 1902 Hannover•Lew Landau 22。 1。 1908年巴库•约翰·阿奇博尔德·惠勒（John Archibald Wheeler）9。 7。 1911佛罗里达•理查德·费曼（Richard Feynman）11。 5。 1918皇后区，纽约•朱利安·施温格12。 2。 1918纽约市1858 Kiel•Arnold Sommerfeld 5.12。1868Königsberg•Albert Einstein 14。 3。 1879 ULM•Ernest Rutherford 30。 8。 1871 Spring Grove•Max Burn 11 12. 1882 Breslau•James Franck 26。 8。 1882 Hamburg•Niels Bohr 7。 10。 1885哥本哈根•ErwinSchrödinger12。 8。 1887 VIENNA•WOLFGANG PAULI 25。 4。 1900维也纳•Werner Heisenberg 5.12。 1901Würzburg•Enrico Fermi 29。 9。 1901罗马•Paul Dirac 8。 8。 1902 Bristol•Pascual Jordan 18。 10。 1902 Hannover•Lew Landau 22。 1。 1908年巴库•约翰·阿奇博尔德·惠勒（John Archibald Wheeler）9。 7。 1911佛罗里达•理查德·费曼（Richard Feynman）11。 5。 1918皇后区，纽约•朱利安·施温格12。 2。 1918纽约市1868Königsberg•Albert Einstein 14。3。1879 ULM•Ernest Rutherford 30。 8。 1871 Spring Grove•Max Burn 11 12. 1882 Breslau•James Franck 26。 8。 1882 Hamburg•Niels Bohr 7。 10。 1885哥本哈根•ErwinSchrödinger12。 8。 1887 VIENNA•WOLFGANG PAULI 25。 4。 1900维也纳•Werner Heisenberg 5.12。 1901Würzburg•Enrico Fermi 29。 9。 1901罗马•Paul Dirac 8。 8。 1902 Bristol•Pascual Jordan 18。 10。 1902 Hannover•Lew Landau 22。 1。 1908年巴库•约翰·阿奇博尔德·惠勒（John Archibald Wheeler）9。 7。 1911佛罗里达•理查德·费曼（Richard Feynman）11。 5。 1918皇后区，纽约•朱利安·施温格12。 2。 1918纽约市1879 ULM•Ernest Rutherford 30。8。1871 Spring Grove•Max Burn 11 12.1882 Breslau•James Franck 26。8。1882 Hamburg•Niels Bohr 7。10。1885哥本哈根•ErwinSchrödinger12。8。1887 VIENNA•WOLFGANG PAULI 25。 4。 1900维也纳•Werner Heisenberg 5.12。 1901Würzburg•Enrico Fermi 29。 9。 1901罗马•Paul Dirac 8。 8。 1902 Bristol•Pascual Jordan 18。 10。 1902 Hannover•Lew Landau 22。 1。 1908年巴库•约翰·阿奇博尔德·惠勒（John Archibald Wheeler）9。 7。 1911佛罗里达•理查德·费曼（Richard Feynman）11。 5。 1918皇后区，纽约•朱利安·施温格12。 2。 1918纽约市1887 VIENNA•WOLFGANG PAULI 25。4。1900维也纳•Werner Heisenberg 5.12。1901Würzburg•Enrico Fermi 29。 9。 1901罗马•Paul Dirac 8。 8。 1902 Bristol•Pascual Jordan 18。 10。 1902 Hannover•Lew Landau 22。 1。 1908年巴库•约翰·阿奇博尔德·惠勒（John Archibald Wheeler）9。 7。 1911佛罗里达•理查德·费曼（Richard Feynman）11。 5。 1918皇后区，纽约•朱利安·施温格12。 2。 1918纽约市1901Würzburg•Enrico Fermi 29。9。1901罗马•Paul Dirac 8。8。1902 Bristol•Pascual Jordan 18。10。1902 Hannover•Lew Landau 22。1。1908年巴库•约翰·阿奇博尔德·惠勒（John Archibald Wheeler）9。7。1911佛罗里达•理查德·费曼（Richard Feynman）11。5。1918皇后区，纽约•朱利安·施温格12。2。1918纽约市
理事会住房庄园的停车执法
Bamidele Osinowo房地产服务经理020 8937 1247 Bamidele.osinowo@brent.gov.uk 1.0执行摘要1.1。本报告为内阁提供了有关在2020年7月20日的内阁报告引入停车控制和执法部门的最新消息，该报告批准了四个理事会庄园的Off Street控制停车场飞行员：Joules House，Landau House，Landau House，Alexandra Court和Summit Court。此外，布伦特住房（Brent Housing）审查了最初的四个庄园对街外控制停车的进度，并将项目扩展到包括其他遗产，那里有证据表明在第2阶段提供了停车压力和居民的支持。1.2。该报告提供了有关街外控制停车场（OSCP）项目结果的信息，该项目通过安理会拥有的土地（TMO）在住房收入帐户（HRA）内通过交通管理订单（TMO）引入了停车控制。1.3。该报告还提供了有关第1阶段（试点阶段）和第2阶段（遵循推出至15个住房庄园）的实施信息，该信息与我们的公路管理和健康街道和停车服务以及Project Center Limited（PCL）是停车顾问。1.4。最后，该报告寻求第3阶段的批准，并扩大该计划，以引入进一步的停车控制和执法，对任何以前不支持控制措施的住房庄园，但现在有证据表明居民支持或由于计划的开发而没有包括在内。2.0建议2.1内阁记录了有关报告的内容；
复合 - 弗里米昂在半填充和四分之一...
在半填充的最低兰道水平上，Halperin-Lee-Lee读的复合材料式费米斯是一个引人入胜的金属相，它是从电子的角度出发的强烈相关的“非Fermi液体”。值得注意的是，实验发现，随着量子井的宽度增加，该状态将过渡到分数量子霍尔状态，自从三十多年前发现以来，其起源一直是一个重要的难题。我们使用系统的变分框架进行详细而准确的定量计算，以配合复合费米子的配对，这些框架紧密模仿了Bardeen-Cooper-Schrieffer超导性的理论。我们的计算表明（i）随着量子 - 孔宽度的增加，占据量子的最低对称子带的单个成分复合材料费米式海洋井口将不稳定置于单一组件p-波配对的复合材料材料状态； （ii）量子孔宽度 - 电子密度平面中的理论相图与实验非常吻合； （iii）量子井的电荷分布中有足够数量的不对称性破坏了分数量子霍尔的效应，如实验性观察到的； （iv）两个组件331状态在能量上比单个组件配对状态的好处。在四分之一填充的最低兰道水平的宽量子井中已经看到了分数量子厅效应的证据；在这里，我们的计算表明复合费米子的F波配对状态。提到了各种实验意义。我们进一步研究了等于一个的填充因子的最低兰道水平的玻色子，并表明复合费米子的p波配对不稳定性，它们是携带单个通量量子的玻色子，对于短范围以及库仑的相互作用，都与精确的直径研究一致。通过实验的复合 - 弗里米亚 - schrieffer方法的一般一致性为偶数量指填充因子的分数量子霍尔效应的机制提供了支持的概念。
![拓扑带和异常大厅晶体最近突破性实验[1-3]中的层层天际[1-3]鉴定](/simg/a\a16a147c34bb7d9c5aaf53365a576510b45efe3c.webp)
拓扑带和异常大厅晶体最近突破性实验[1-3]中的层层天际[1-3]鉴定
在拓扑带和异常的大厅晶体最近突破性实验[1-3]中的Skyrmions已鉴定出二维平台中的分数Chern绝缘子阶段。尽管没有外部磁场，但这些阶段破坏了时间转换对称性，并且与著名的分数量子厅效应表现出很强的相似性。他们提出了拓扑平坦带（没有动能）和兰道水平之间的广泛类比[4]。对于一类特定的实验相关带（称为理想频段），甚至在这些频段和常规的Landau级别之间建立了映射。此映射通常将[5]与频带的轨道绕组联系起来，称为Skyrmion，类似于磁系统中的非平凡自旋纹理。这项实习的目的是研究拓扑平坦带中轨道天空的形成。通过求解具有超晶格（Moiré）电势的连续模型，将研究拓扑轨道天空的稳健性，以超出理想情况以外的通用频段。一个目的是探索实际空间和动量拓扑之间的Landau水平二元性如何扩展到真正的拓扑结束。此外，电子相互作用可以稳定具有拓扑特性的Wigner晶体[6]。使用Hartree-fock方法，将研究这种对称性状态的轨道天空纹理。典型的示例将包括扭曲的双层石墨烯，扭曲过渡金属二分法和菱形多层石墨烯的模型。[1] arXiv:2408.12652 [6] Dong, Wang, Vishwanath, Parker, PRL 2024 Please, indicate which speciality(ies) seem(s) to be more adapted to the subject: Condensed Matter Physics: YES Soft Matter and Biological Physics: NO Quantum Physics: YES Theoretical Physics: YES
复合 - 弗里米昂在半填充和四分之一...
在半完整的最低兰道水平上，Halperin-Lee-Lee读取的复合材料费米斯是一个引人入胜的金属相，它是从电子角度出发的强烈相关的“非弗里米液体”。值得注意的是，实验发现，随着量子井的宽度增加，该状态将过渡到分数量子厅状态，自从三十多年前发现以来，其起源一直是一个重要的难题。我们使用系统的变分框架进行详细且准确的定量计算，以配合复合费米子的配对，这些框架紧密模仿了Bardeen-Cooper-Schrieffer超导性的理论。我们的计算表明，（i）随着量子 - 孔宽度的增加，占量子的最低对称子带的单组分复合材料费米·费米（Fermi Sea）将不稳定的不稳定性进入单组P波 - 复合材料的配对状态； （ii）量子孔宽度 - 电子密度平面中的理论相图与实验非常吻合； （iii）量子井的电荷分布中有足够的不对称性破坏了分数量子霍尔的效应，如实验上所观察到的； （iv）两个组件331状态在能量上比单组分配对状态的好处。在四分之一填充的最低兰道水平的宽量子井中也可以看到分数量子大厅效应的证据；在这里，我们的计算表明复合费米子的F波配对状态。提到了各种实验意义。我们进一步研究了等于一个的填充因子的最低兰道水平的玻色子，并表明复合费米子的P波配对不稳定性是携带单个涡流的玻色子，对于短范围以及库仑的相互作用，与精确的焦点研究相一致。通过实验的复合 - 弗里米式 - 贝尔·索菲夫方法的一般一致性为复合feermion配对的概念提供了支持，这是在均匀施加剂纤维效果下的分数量子响应效应的主要机制。
变化的计算
3应用29 3.1最短路径。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。29 3.2腕杆菌问题。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。30 3.3最小表面。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。34 3.4革命的最小表面。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。36 3.5等等不平等。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。42 3.6图像修复。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。45 3.6.1梯度下降和加速度。。。。。。。。。。。。。。。。46 3.6.2原始双重方法。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。49 3.6.3分裂的Bregman方法。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。51 3.6.4总变异恢复的边缘保存特性。53 3.7图像分割。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。55 3.7.1金茨堡 - landau近似。。。。。。。。。。。。。。。。59
热力学与统计力学 (iMOS)
热力学基本原理、相共存、吉布斯相律和相图 理想气体状态方程和范德华理论的扩展 朗道理论和振动原理（金兹堡-朗道） 理想气体、晶格气体的统计理论和气体与固体合金热力学性质的常规溶液理论。 应力张量的统计力学：维里尔公式 量子谐振子的统计和固体的比热 自旋统计：顺磁性和铁磁性，铁磁性的平均场近似
学期-I（核心）1。（核心）数学物理学：（信用
4。（核心）统计力学：（信用：1），总计：15小时。信息熵，最大化信息熵以推导经典合奏。等于不同的合奏。密度矩阵简介。量子统计，Bose Einstein凝结。退化费米气体，白矮人。相变和关键现象：一阶相变的Lee-Yang理论。非平衡统计力学：liouville的定理，bbgky层次结构，玻尔兹曼方程，运输现象随机过程，fokker-planck方程和布朗尼运动；波动散文定理建议的书：1。统计物理学简介，Slivio Salinas，Springer 2。粒子的统计物理学，穆罕默德·卡尔达（Mehran Kardar），剑桥大学出版社3。统计力学的入门课程，帕拉什·P·帕尔（Palash B. Pal），纳罗萨（Narosa Publishing）4。热力学动力学理论和统计热力学，F。W. Sears和G. L. Salinger 5。统计力学。黄，Kerson。 第二版。 Wiley 6。 统计力学。 Pathria，R。K. Pergamon Press 7。 统计物理学，第1部分。 Landau，L。D.和E. M. Lifshitz。 Pergamon Press 8。 统计和热物理学的基本原理，Reif，Frederick，编辑。 McGraw-Hill。 9。 统计动力学：物质超出平衡，R。Balescu，世界科学10。 非平衡的实力力学，D.N。黄，Kerson。第二版。 Wiley 6。 统计力学。 Pathria，R。K. Pergamon Press 7。 统计物理学，第1部分。 Landau，L。D.和E. M. Lifshitz。 Pergamon Press 8。 统计和热物理学的基本原理，Reif，Frederick，编辑。 McGraw-Hill。 9。 统计动力学：物质超出平衡，R。Balescu，世界科学10。 非平衡的实力力学，D.N。第二版。Wiley 6。统计力学。Pathria，R。K. Pergamon Press 7。统计物理学，第1部分。Landau，L。D.和E. M. Lifshitz。Pergamon Press 8。统计和热物理学的基本原理，Reif，Frederick，编辑。McGraw-Hill。 9。 统计动力学：物质超出平衡，R。Balescu，世界科学10。 非平衡的实力力学，D.N。McGraw-Hill。9。统计动力学：物质超出平衡，R。Balescu，世界科学10。非平衡的实力力学，D.N。Zubarev，苏联科学课程的研究结果：完成课程后，学生应了解古典和量子域及其应用中的不同统计合奏；非平衡过程，运输理论和相变的动力学。