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Lorentzian分裂定理而没有完整的假设
已经发表了许多论文（[6]，[3]，[4]，[2]），该论文解决了Yau [10]在Riemannian几何形状的Cheeger-Gromoll拆分定理中提出的问题。Eschenburg最近获得了一个非常满意的Lorentzian类似物。在[4]中，他证明了一个全球双曲线，及时的测量时空完整的时空满足“强能量状况”，RIC（x，x）> 0，x Timelike，其中包含（完整的）时间表线，在下面有意义地制作出“拆分”。在埃申堡（Eschenburg）的工作之前，Beem等人。[3]证明了洛伦兹分裂定理，假设截面曲率更严格（类似于Riemannian情况下的非负分段曲率）。他们的结果的一个有趣特征是，不需要定时完成的完整假设。仅要求给定的时间表线完成。及时的大地测量完整性是由于全局双波利度，截面曲率条件和线路的完整性而得出的。这表明Eschenburg定理的假设可能有一些冗余。
高级洛伦兹混合
摘要：纳米级机械谐振器引起了信号处理，传感器和量子应用的广泛关注。纳米结构中超高Q声腔的最新进展允许与各种物理系统和高级功能设备进行牢固的相互作用。那些声学腔对外部扰动高度敏感，由于这些响应是由几何和材料确定的，因此很难控制这些共振特性。在本文中，我们通过在光力学系统中混合高阶Lorentzian响应来演示一种新型的声学共振调节方法。使用弱耦合的语音晶体声腔，我们实现了二阶和三阶洛伦兹响应的连贯混合，这能够具有与设备的声学耗散率相当的共振范围的带宽和峰值频率的微调和峰值频率。这种新颖的共振调节方法可以广泛应用于洛伦兹响应系统和光学机械，尤其是针对环境波动和制造误差的主动补偿。关键字：光子综合电路，硅光子学，声学效应，片上布里群散射，光学机械
经典全息张量网络的欧几里得和洛伦兹作用
在没有全息原理 [3, 4, 5] 的传统量子引力解释 [1, 2] 中，量子态是整个宇宙的量子态。在这种解释中，玻恩规则的一个典型应用是暴胀多元宇宙场景 [6, 7, 8]。作者采取不同的方法，在三维反德西特时空/二维共形场论 (AdS 3 /CFT 2 ) 对应 [11, 12, 13, 14] 的背景下，在边界 CFT 2 的强耦合极限 [15, 16, 17, 18, 19, 20, 21, 22, 23]，提出了一种基于全息原理 [3, 4, 5] 的量子引力新解释 [9, 10]。在这种量子引力解释中，对基态或空间纯化量子热平衡态，即全息张量网络（HTN）[19, 20, 21]进行非选择性量子测量[24]，在量子力学的集合解释中，是通过完全消相干该量子态的量子相干性来实现的。消相干（即可观测量量子干涉的损失）正是通过引入超选择规则算子，然后将作用于 HTN 的希尔伯特空间的可观测量集限制为阿贝尔集（其元素与超选择规则算子可交换）来实现的[25]。作者将这种退相干称为经典化。量子引力的经典化不是经典引力；事实上，HTN 的经典化状态仍然是一种量子态，但却是一种高度非平凡的混合态。由于该量子态是乘积量子本征态的统计混合，因此存在负局部自由度 [10, 25]。到目前为止，我们已经在 HTN 的欧几里德区域对空间进行了经典化，即边界 CFT 2 的纯净量子热平衡态（包括基态）[9, 10, 25, 26]。然后，为了在 Lorentzian 区域中制定时间相关的 HTN，
一般相对论和黑洞空位的分析
2差异几何形状的评论5 2.1歧管，光滑的地图和切线空间。。。。。。。。。。。。5 2.2张量代数（一个点的张量）。。。。。。。。。。。。。。。。。9 2.3张量。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。11 2.4 Lorentzian度量和Lorentzian歧管。。。。。。。。。12 2.4.1简短的Intermezzo：Lorentz内部产品。。。。。。。。12 2.4.2 Minkowski空间。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。15 2.4.3索引升高和降低。。。。。。。。。。。。。。。。。16 2.4.4更多术语。。。。。。。。。。。。。。。。。。。16 2.4.5曲线的长度。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。16 2.4.6时间方向。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。17 2.4.7洛伦兹指标的存在。。。。。。。。。。。。。。。18 2.5矢量场和流。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。19 2.6连接。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。21 2.7平行运输和测量学。。。。。。。。。。。。。。。。。。24 24 2.8扭转张量。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。25 2.9 Riemann曲率张量。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。25 2.10 Levi-Civita连接。。。。。。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>25 2.11绑带调整器的对称性。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>26 2.12 ricci张量。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>27 2.13爱因斯坦方程。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>27 2.14异分析。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。 div>。。28 2.15指数地图和正常社区。。。。。。。。31 2.16正常坐标。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。32 2.17本地洛伦兹几何形状。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。。33
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许多一般相对论中的许多经典定理都基于基础Lorentzian时空的局部几何形状结合。这些局部约束通常具有曲率平衡（如ricci张量）和通过爱因斯坦方程（Einstein方程）的下限形式，它们被解释为能量条件。这样的条件是无效的条件，需要在零向量方向上ricci张量无负。The null energy condition plays a crucial role in the Penrose Singularity Theorem about in- completeness of null geodesics [ Pen65 ] which forshadowed the existence of black holes and in Hawking's Area Monotonicity Theorem [ Haw72 ] which as- serts that the area of cross-sections of a black hole horizon is non-decreasing towards the future provided the horizon is future null complete.在本文中，我们介绍了沿未来指导的未来指导的测量无效的无效凸出的熵凸度的零兹歧管的零能量条件的表征。
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(b)使用 Mie ACCD 探测器（蓝色条）测量的示例性信号分布和通过 FI 传输的信号的 Lorentzian 拟合，用于确定 Mie 条纹质心位置 m。 （c）用瑞利 ACCD 探测器测得的示例性信号分布（绿色条）和通过两个 FPI 传输的信号的高斯拟合（A：粉色，B：橙色）用于确定瑞利点位置 r A 和 r B 。 div>
GaAs/AlGaAs 核壳纳米线中 GaAs 近带边跃迁的增强光学吸收：对纳米线太阳能电池的影响
摘要：密集的核-壳纳米线阵列具有作为超吸收介质用于制造高效太阳能电池的巨大潜力。通过对室温光反射 (PR) 光谱的详细线形分析，采用 GaAs 复介电函数的一阶导数高斯和洛伦兹模型，我们报告了具有不同壳厚度的独立 GaAs-AlGaAs 核-壳纳米线的 GaAs 近带边吸收特性。纳米线 PR 光谱的线形分析返回了能量在 1.410 和 1.422 eV 之间的双重共振线，这归因于 GaAs 纳米线芯中的应变分裂重空穴和轻空穴激子吸收跃迁。通过对 PR 特征的 Lorentzian 分析评估的激子共振光振荡器强度表明，与参考平面结构相比，纳米线中的 GaAs 带边光吸收显著增强（高达 30 倍）。此外，将积分 Lorentzian 模量的值归一化为每个纳米线集合内的总 GaAs 核体积填充率（相对于相同高度的平面层估计在 0.5-7.0% 范围内），从而首次实现了 GaAs-AlGaAs 核-壳纳米线的 GaAs 近带边吸收增强因子的实验估计，该因子在 22-190 范围内，具体取决于纳米线内核-壳结构。如此强的吸收增强归因于周围的 AlGaAs 壳（在目前的纳米结构中，其平均厚度估计在 ∼ 14 到 100 纳米之间）对入射光进入 GaAs 核的波导改善。关键词：III-V 化合物、GaAs-AlGaAs 核-壳纳米线、光反射光谱、近带边跃迁、增强光吸收、纳米线太阳能电池■简介