尽管大多数操作专业人员都认识到它的重要性,但很少有人使用它来控制活性污泥工艺。我指的是固体停留时间 (SRT) 及其数学上的近亲平均细胞停留时间 (MCRT)。许多人认为 SRT 和 MCRT 相同。也有很多人(包括我在内)区分这两者:MCRT 计算包括二次澄清器中的固体,而 SRT 则不包括。如果二次澄清器中的污泥层保持在最低水平,则 SRT 和 MCRT 将相同或几乎相同。将二次澄清器污泥层保持在尽可能低的水平是优秀操作员的标志,因此我们都应该这样做。假设我们这样做,二次澄清器中的固体质量与曝气池中的固体质量相比将非常小,可以忽略不计,我们可以将过程控制工作重点放在 SRT 上。此外,二次澄清器中固体的准确测量是有问题的;没有标准方法可以做到这一点。
本文是一系列研究,该系列研究了从其新生的原始磁盘(PPD)中积聚的行星的观察性外观。我们评估了在辐射流体动力(RHD)类似物中确定的气温分布与通过蒙特卡洛(MC)辐射转运(RT)方案重新计算的差异。我们的MCRT模拟是针对全局PPD模型进行的,每个模型由嵌入在轴对称全局磁盘模拟中的局部3D高分辨率RHD模型组成。我们报告了两种方法之间的一致性水平,并指出了几个警告,这些警告阻止了温度分布与我们各自的选择方法之间的完美匹配。总体而言,一致性水平很高,高分辨率区域的RHD和MCRT温度之间的典型差异仅为10%。最大的差异接近磁盘光球,光学密集区域和薄区域以及PPD的遥远区域之间的过渡层,偶尔超过40%的值。我们确定了这些差异的几个原因,这些原因主要与用于流体动力模拟(角度和频率平衡以及散射)和MCRT方法(忽略内部能量对流和压缩和扩展工作的典型辐射转移求解器的一般特征有关)。这提供了一种清晰的途径,以减少未来工作中系统的温度不准确。基于MCRT模拟,我们最终确定了整个PPD的通量估计值的预期误差和从其环境磁盘中积聚气体的行星的预期误差,而与山相中的气体堆积量和使用模型分辨率无关。