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World File Search SystemMajoraana
用Majoraana Bound States
我们考虑在外部磁场下与旋转轨道耦合的相位偏置的约瑟夫森连接，并研究了在Majorana结合状态的存在下Josephson二极管效应的出现。我们表明，具有沿旋转轨道轴具有Zeeman场的中间区域的连接形成了低能量的Andreev频谱，与超导相位差异φ=π相对于超导相位差不对称，这在拓扑相中受到Majorana Bound态在拓扑相的强烈影响。这种不对称的Andreev频谱产生了异常的电流曲线和临界电流，这些曲线和临界电流在正和负超潮流中不同，因此信号表明了约瑟夫森二极管效应的出现。即使在微不足道的阶段也存在这种效果，但由于主要结合状态的空间非局部性，它在拓扑阶段得到了增强。因此，我们的论文建立了拓扑超导的利用来增强约瑟夫森二极管的功能。
为什么Ettore Majorata发明了“ Majoraana Neutrino”，而中微子真的是“ Majoraana”？
摘要：在1930年，单个β衰减的情况极为困难。带有电荷z的元件对Z+1充电的衰减，并通过节能，需要通过能源保存，发出的电子的固定能量，而不是从零延伸到最大值的测量连续体。为了解决这个问题，沃尔夫冈·保利（Wolfgang Pauli）将他从苏黎世的著名信发送给了在图宾根（Tübingen）的一次会议，他建议在beta衰减中创建了第二个极低的粒子，即“中子”。后来，在检测到“中子”之后，Enrico Fermi称此粒子为“中微子”。在1937年，在意大利建立了新量子力学领域的三把椅子。Fermi是选拔委员会主席。令人惊讶的是，在短名单结束后 - 埃托尔·马拉纳纳（Ettore Majorana）居住在罗马一家人的一家公寓里，他申请了其中一位椅子。费米宣布他是最好的候选人，必须送给主席。Fermi成功获得了那不勒斯的第四椅。要争夺主席，Majoraana必须提交论文。这是著名的“主要中微子”出版物。他表明，狄拉克方程的解会使中性效率是粒子及其自身的反粒子，即“ ma-jorana nutrino”。如果中性效率与其反粒子不同，我们称其为“狄拉克粒子”。在1937年11月，他被任命为那不勒斯的主席。关键字：Ettore Majorana，Majoraana Neutrino，Dirac粒子，β衰减。
使用Majoraana极化识别零能量
在这项工作中，我们考虑了包含零零模式和主要零模式的超导体 - 症状杂种，并探索其在Majorana极化中的特征。尤其是由于定义和混乱而考虑的零能量状态，这似乎很可能是实验场景。我们表明，即使在微不足道的零能量状态增殖时，Majorana极化也能够表征拓扑相变和Majorana零模式的出现。值得注意的是，Majorana极化继承了有关空间相关性的直接信息，这是区分Majoraana和Trivial零模式的关键。我们证明了Majorana极化在正常抗压器连接和超导体 - 正常 - 责任的Josephson连接方面的实用性。我们的结果支持将主要极化为真实空间拓扑指标的解释。
在二阶拓扑超导体中具有Majoraana角状态的磁性拓扑编织
拓扑量子计算可以通过将逻辑信息编码为具有非亚伯统计的任何人[1，2]来消除变形，并被认为是实现耐断层量量子计算机的最有效方法。Majorana零模式的行为就像Majorana Fermions一样，每种模式都是自身的反粒子[3]，并承诺一个平台来实现代表非亚洲编织组的代表，从而实现拓扑量子计算[4，5]。然而，在实验系统（例如非常规超导体[6，7]）中，Majorana零模式是否诱导零能量信号[8-13]，铁磁原子链[14]和二维超导管vort vort [15，15]。无论如何，它不会影响Majorana零模式编织设计的探索。后来，还提出了高阶拓扑阶段作为物质的新拓扑阶段，其在多维维度下具有非平凡边界状态。例如，Langbehn等人。提出了二维二阶拓扑超导体，以实现零维的零零模式[17]。通过应用外部磁场[18-20]，可以将一阶式托架超导体驱动为二阶对应方，其中局部Majorana零模式出现在拐角处[21 - 24]。要实现Majorana零模式的编织操作，关键过程是绝热时间依赖的
贡献报告-Indico Global
谈话的目的是通过一些历史细节来解释Lemaître原子假说（1931）的概念的来源。，我们将以他的最初奇异性（以及避免它的方法）以及宇宙常数以及宇宙射线对待他的阶段（1933-1940）（1933-1940）面对这一假设。我们将展示所有这些直觉和研究如何得到量子机械直觉和解释的支持。实际上，在三十年代，莱玛特（Lemaître）发表了与量子理论有关的几篇论文：关于海森伯格的不确定性原理和纺纱子（我们称之为Majoraana Spinors），在Eddington-Diracequartion的背景下（希望能捕捉一个统一的基本理论）。Lemaître可能是建议搜索量子现象与重力之间的联系，旨在了解宇宙的深层结构和历史之间的联系之一。
南大洋中翼肠科（小行星）的多样性：一种分子和形态学方法。
我们考虑一个一维拓扑超导体，该超导体在其末端与单个模式腔相连。在强烈的光结合方案中，电子和光子自由度杂交，导致了极化子的形成。我们通过计算耦合电子光子系统的腔光子光谱功能来找到偏振子光谱。在拓扑阶段中，能量极化模式下的较低是由与腔光子相连的散装 - 摩霍拉纳跃迁形成的，并且对Majoraana Parity也很敏感。在琐碎的阶段，由于跨间隙跨间隙与光子的散装转变耦合，下极化模式出现了。我们的工作证明了在拓扑超导体中形成偏振子，该拓扑超导体与光子有关，这些光子包含有关Majorana结合状态特征的信息。
Majorana涡流模式的微波光谱
在某些基于Fe的超导体的涡流核心中观察到零偏置电导峰，引发了人们对涡旋结合的主要州的重新兴趣。这些材料被认为在其大相位上是内在拓扑的，因此避免了超导体 - 触发器异质结构中遇到的潜在有问题的界面物理学。然而，我们无法衡量非局部涡流的拓扑量子状态（即涡旋对的电荷）的拓扑量子状态，从而阻碍了涡旋主要模式的非阿布尔统计数据的进展。在本文中，我们从理论上提出了Majorana Vortex对电荷的基于微波的电荷奇偶校验读数。涡流上方的微波谐振器可以将其搭配到电荷，从而使Majoraana Parity的分散读数。我们的技术也可以用于常规超导体的涡旋中，并允许人们探测涡流结合的准颗粒的寿命，该粒子目前超出了现有的扫描隧道显微镜功能。
相互作用驱动的一阶和高阶拓扑超导性
我们研究了Rashba-Hubbard模型中的拓扑超导性，描述了沉重的超级弹药和范德华的材料，反转破裂。我们特别关注靠近范霍夫奇点的纤维，在那里，很大的状态增强了超导过渡温度。确定超导间隙的拓扑结构，并在存在障碍和残留相互作用的情况下分析其表面状态的稳定性，我们采用了FRG + MFT方法，该方法将无偏见的功能重新分配基团（FRG）与真实空间的均值均值含量均值（MFT）结合在一起。我们的方法揭示了一系列拓扑超导状态，包括1和B 1配对，其波函数分别具有主要的p - 和d波角色，以及时间倒流的1 + IB 1配对。A 1和B 1个状态分别具有螺旋和频带Majorana边缘状态的第一阶拓扑，但A 1 + IB 1配对表现出具有Majoraana角模式的二阶拓扑。我们研究了批量超导状态的混乱稳定性，分析边缘状态的相互作用引起的不稳定性，并讨论对实验系统的影响。
混合的高阶拓扑以及超导多功能模型中的节点和无节状平面拓扑阶段
我们研究了在存在常规的旋转单链S-波超导性的轨道版本中出现的拓扑阶段，并可能调整成平面磁场的可能性。我们通过考虑不同的边界条件来绘制相图，并通过考虑Wannier和Wannier和纠缠光谱以及Majoraana极化，进一步检查了各个阶段的拓扑。对于磁场和超导配对振幅的弱到中等值，我们发现了一个二阶拓扑超导相，具有八个零能量角模式。进一步增加了场或配对，一半的角状态可以变成零能量边缘量化模式，从而形成了我们命名的混合阶相。然后，我们发现了两个不同推定的第一阶拓扑阶段，一个淋巴结和一个无节相的相位，均具有零能量的频段，沿镜像对称的开放边缘定位。在节点相中，如所预期的那样，频带位于互相空间中的节点之间，而在无节性相位的零相位，零能量边界的频带跨越整个Brillouin区域，并且似乎与完全盖布的体积谱图脱节。因此，该模型具有可以通过外部磁场来调整的多种意外表面状态。
![arxiv：2405.01914v1 [cond-mat.supr-con] 2024年5月3日](/simg/g:\will\search\icon\source\e\e549a5e091d65106c64da7837ef3058a4c893fbf.webp)
arxiv：2405.01914v1 [cond-mat.supr-con] 2024年5月3日
，我们提出了一个理论框架，用于在存在二维（2D）磁性阵列的磁性阵列的情况下，在不受规定的超导电器的顶部产生二维（2D）磁性磁盘阵列，以产生无间隙拓扑超导性（GTSC）托管Majoraana Flat Edge模式（MFEM）。Our observations reveal two distinct topological phase transitions within the emergent Shiba band depending on the exchange coupling strength ( J ) between magnetic adatom spins and superconducting electrons: the first one designates transition from gapless non-topological to gapless topological phase at lower J , while the second one denotes transition from gapless topological to a trivial gapped superconducting phase at higher J .无间隙拓扑超导阶段在J的中间值（托管MFEM）的中间值中存活。此外，我们研究了批量有效配对的性质，这些配对表明GTSC出现是由于伪“ s -Wave”和伪“ P x + p y”类型的配对的相互作用。因此，我们的研究为基于D波超导体作为高温平台的2D Shiba晶格实现GTSC的实验开辟了一个有希望的途径。