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基于激光的质谱技术
最近，LHCB测量结果确认了X（4140）状态，具有高统计数据1,2，质量为4146。5±4。5 +4。6-2。8 MEV和宽度83±21 +21 - 14 MEV，比以前的实验测量3大得多，并且确定量子数为J P C = 1 ++。关于X（4140）4,5的结构有许多不同的建议，尤其是因为宽度的差异很大。的确，在恢复更奇特的作业之前，耗尽观察到的状态的Q描述可能是自然而必要的。在这项工作中，通过求解相对论/非相对论schr odinger方程来掌握梅森波的功能，我们调查了x（4140）作为3 p 0模型中charmon态的衰减属性，并提供有关搜索X（4140）的更多信息，以提取X（4140），以提取更多精确的信息。
EFI-KAPSARC 研讨会简介
莫尼兹教授曾于 1997 年至 2001 年 1 月担任美国能源部副部长，负责科学、能源和核安全事务。在此之前，他于 1995 年至 1997 年担任美国科学技术政策办公室科学副主任，负责物理、生命和社会科学事务。莫尼兹教授于 1973 年至 2013 年担任麻省理工学院教师，之后被任命为能源部长。在麻省理工学院，莫尼兹是麻省理工学院能源计划 (MITEI) 的创始主任和能源与环境实验室主任。莫尼兹还于 1991 年至 1995 年和 1997 年担任麻省理工学院物理系主任，并于 1983 年至 1991 年担任贝茨线性加速器中心主任。他的物理研究主要集中在开发一个理论框架，以理解中能电子和介子与原子核的相互作用。他以优异的成绩获得了波士顿学院物理学理学学士学位，获得了斯坦福大学理论物理学博士学位，以及多个荣誉博士学位，其中一些来自欧洲大学。
数字上的纠缠和纠缠动态...
图1：IBM设备的速度和纠缠肾熵。（a）在量子淬灭的情况下，在tfim的两个扭结子空间内的域壁位置的实时动力学，没有和额外的纵向范围H z。在这里，l = 101，h x = 0。5，初始状态是铁磁性的，中间有单个旋转旋转。对于H Z = 0，可以看到游离颗粒的光锥结构。对于固定情况，H z = 0可观察到两个速度，初始速度（虚线）等于自由情况，并且在更长的时间内等于介子速度（实心）。（b）在IBM量子计算机上测量的两个速度的比较（h x = 0。5和l = 9）在缓解错误后，根据理论上的预测。显示的错误条是获得的一系列速度的标准偏差，在供应材料中提供了更多详细信息。（c）从全局量子淬灭到TFIM后的一半链二阶R´enyi熵的随机测量数据中的数据，其在状态L
JHEP05（2021）034
摘要：我们介绍了针对介子的定向流V 1的研究，讨论了初始涡度和电磁场的影响。最近的研究预测，D Mesons的V 1预计将比带有光电的Hadron的V要大得多。我们澄清，这是由于一种不同的机制，导致在相对论和非偏见的能量上都形成了针对的流量。我们指出，只有在散装物质和魅力夸克之间存在漫长的dududinal不对称性，并且后者在QGP介质中具有较大的非扰动相互作用，才能生成非常大的V 1。如果能够正确预测D Meson的R AA（P T），V 2（P T）和V 3（P T），则与Star和Alice的数据达成了相当良好的协议。此外，V 1（Y）的堆积机制与相当小的地层时间相关联，该时间可以预期对魅力差异的初始高温依赖性更为敏感。我们还讨论了d 0和d 0的V 1的分裂，这再次远比观察到的充电颗粒观察到的电磁场要大得多，并且与Star的数据一致，但是，这些数据仍然与拆分本身相当，而在LHC标准电磁效率上却无法进行恒定的电导率，假设无法进行恒定的电导率，则无法对其进行稳定的量表。
![arxiv：2009.11066V1 [HEP-PH] 2020年9月23日](/simg/4\49858d717fe0b1cf942de6541db2ee93957d8f4d.webp)
arxiv：2009.11066V1 [HEP-PH] 2020年9月23日
我们介绍了针对介子的定向流量V 1的研究，讨论了初始涡度和电磁场的影响。最近的研究预测，D Mesons的V 1预计将比带有光电的Hadron的V要大得多。我们澄清，这是由于一种不同的机制，导致在相对论和非偏见的能量上都形成了针对的流量。我们指出，只有在散装物质和魅力夸克之间存在纵向不对称时，才能生成非常大的d介子的V 1，并且如果后者在QGP介质中具有较大的非扰动相互作用。如果能够正确预测D Meson的R AA（P T），V 2（P T）和V 3（P T），则与Star和Alice的数据达成了相当良好的协议。此外，V 1（Y）的堆积机制与相当小的地层时间相关联，该时间可以预期对魅力差异的初始高温依赖性更为敏感。我们还讨论了d 0和d 0的V 1的分裂，这再次远比观察到的充电颗粒观察到的电磁场要大得多，并且与Star的数据一致，但是，这些数据仍然与拆分本身相当，而在LHC标准电磁效率上却无法进行恒定的电导率，假设无法进行恒定的电导率，则无法对其进行稳定的量表。
一维格子规范理论中的非介子量子多体疤痕
我们研究了与动态自旋 1 2 链耦合的 1D Z 2 格子规范理论的量子多体疤痕中的介子激发（粒子-反粒子束缚态），该链作为物质场。通过引入物理希尔伯特空间的弦表示，我们将疤痕态 j Ψ n;li 表示为所有具有相同弦数 n 和总长度 l 的弦基的叠加。对于小 l 疤痕态 j Ψ n;li，物质场的规范不变自旋交换关联函数随着距离的增加呈指数衰减，表明存在稳定的介子。然而，对于大的 l ，关联函数呈现幂律衰减，表示非介子激发的出现。此外，我们表明这种介子-非介子交叉可以通过淬灭动力学检测到，分别从两个低纠缠初始态开始，这在量子模拟器中是实验可行的。我们的研究结果扩展了格点规范理论中量子多体疤痕的物理学，并揭示了非介子态也可以表现出遍历性破坏。
![arXiv:2209.08843v1 [hep-ph] 2022 年 9 月 19 日](/simg/c\cf274d35c29bf977178d34afafb6fd4d045d2220.webp)
arXiv:2209.08843v1 [hep-ph] 2022 年 9 月 19 日
暗光子的概念[1–3]已被许多理论物理学家和实验物理学家研究过。通常，暗光子与可见物质的相互作用假设为标准模型(SM) U (1) Y规范群和暗U (1) X规范群之间的阿贝尔动力学混合。由于低能对撞机[4–6]、介子衰变[7–9]、束流倾倒实验[10–12]和高能对撞机[13–18]等不同实验的限制，这种U (1)动力学混合不可能很大。然而，解释可重正化的U (1)动力学混合之小并不明显。在本文中，我们将考虑非阿贝尔动力学混合，以实现另一种可能性，即暗光子来自暗SU (2) X规范群，因此它与物质的耦合不在可重正化的水平上出现[19–21]。在暗 SU (2) X 规范群与 SM SU (2) L × U (1) Y 规范群的非阿贝尔动力学混合下，一个暗规范玻色子变成暗光子，而其他玻色子保持稳定形成暗物质粒子。这一情景预测了暗光子和暗物质的近简并质量谱。
大规模 Schwinger 模型中的准碎裂函数
部分子分布和碎裂函数是分析大多数高能数据的核心 [1,2]。在光前沿，由于时间膨胀和渐近自由，强子由冻结的部分子组成 [3 – 5]。因此，量子色动力学 (QCD) 中的硬过程可以分解为可微扰计算的硬块乘以非微扰矩阵元素，例如部分子分布函数 (PDF) 和碎裂函数 (FF)。PDF 在光前沿被估值，并且本质上是非微扰的，这使得它们无法用标准欧几里得格子公式来计算，除了几个最低矩之外。这个缺点可以通过使用准分布 [6] 及其变体 [7,8] 来避免。这些提议现在已被许多 QCD 格子合作所采用 [9 – 14]。我们最近展示了如何将这些概念扩展到量子计算 [15] 。夸克碎裂的概念起源于菲尔德和费曼的原创工作，他们提出了夸克喷流模型来描述半包容过程中介子的产生 [16] 。该模型本质上是一个独立的部分子级联模型，其中硬部分子通过发射连续的
Susskind讲座上的弦理论
这些注释来自伦纳德·苏斯金德（Leonard Susskind）（弦理论的创始人之一）的一系列讲座。他们遵循他第一次开始考虑弦的逻辑。1我为对量子重力感兴趣的研究生写了这些笔记。这些笔记不是逐字化的；我观看了讲座，然后再现了它们。本文档的第一部分遵循Susskind的讲座系列，标题为“弦理论和理论”。这是使用Infimenite Momentum框架描述对玻色弦理论的基本介绍。在此“光锥”框架中，一个人能够使用规范序列量化横向平面中的非相关性自由度。研究并发现无质量激发包含光子状和重力类样颗粒以及速元状态。我们表明，要获得光子状状态的零质量，要求时空的临界维度为d = 26。在介子散射的背景下引入了委内兹亚诺振幅，并且非常明显地显示出是由于两个开放的骨弦的散射幅度所致。第二部分遵循Susskind演讲，标题为“弦理论中的主题”。第二部分不完整。如果您在本文档中找到任何错误或错别字，请通过majzoube@umsystem.edu将其发送给我。希望您喜欢笔记。
补充材料
1/3当一个人根据不同的n c缩放区域II参数时。可以看到，基于这个简单的天真论证，区域I和II在小n c中彼此靠近。但是，众所周知，较小的N C表达对小N C分解，因此上述缩放只是建议的考虑。尽管如此，这可能表明这两个区域可以重合小n C，并激发未来的晶格研究。请注意，其他量规组可以为此目的更好地工作。例如，sp（2 n c）衡量n f = 2（基本代表中的四个Weyl fermions）将导致手性拉格朗日，coset Space Su（4） /sp（4） /sp（4）= So（6） /so（6） /so（6） /so（5）= s 5。向量介子在SO的伴随表示中（5）。在测量u（1）子组时，对称性将分解为u（2），而nambu -goldstone玻色子分为（k +，k-，k 0 1，k 0 1，k 0 2，k 0 3）。当中性较重时，低洼的光谱与我们讨论的SU（N C）仪表理论相同，而矢量介子之一可以出现在K + K-通道中。同样，n f = 2的SO（n c）仪表理论（vector代表中的两个Weyl fermions）具有仅具有K±状态的coset空间SU（2） /SO（2）= S 2。在这种情况下，我们也期望K + K-通道中有单个向量介子。关于这种可能性的论述讨论超出了本文的范围，将在[5]中进行讨论。