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上同调在魔态量子计算中的作用
上同调事实网络涉及量子误差修正、基于测量的量子计算、对称保护的拓扑序和语境性。在这里，我们将这个网络扩展到具有魔态的量子计算。在这个计算方案中，某些准概率函数的负性是量子性的一个指标。然而，在构造适用此陈述的准概率函数时，偶数和奇数局部希尔伯特空间维数的情况之间会出现显著差异。在技术层面上，在具有魔态的量子计算中将负性确立为量子性的指标依赖于 Wigner 函数的两个性质：它们相对于 Clifferd 群的协方差和 Pauli 测量的正表示。在奇数维度上，Gross 的 Wigner 函数（原始 Wigner 函数对奇数有限维希尔伯特空间的改编）具有这些性质。在偶数维度上，Gross 的 Wigner 函数不存在。这里我们讨论一类更广泛的 Wigner 函数，它们和 Gross 的函数一样，都是从算子基数获得的。我们发现，这种 Clifferd 协变 Wigner 函数在任何偶数维中都不存在，而且，只要量子数为 n ≥ 2 ，泡利测量就不能用它们在任何偶数维中正表示。我们确定，这种 Wigner 函数存在的障碍是同调的。
量子计算机上的对称加密
经典对称加密算法使用共享密钥的 N 位，以信息理论上安全的方式通过单向信道传输消息的 N 位。本文提出了一种混合量子-经典对称密码系统，该系统使用量子计算机生成密钥。该算法利用量子电路使用一次性密码本类型的技术加密消息，同时需要更短的经典密钥。我们表明，对于 N 量子比特电路，指定量子电路所需的最大位数以 N 3 / 2 增长，而量子电路可以编码的最大位数以 N 2 增长。我们没有充分利用量子电路的全部表达能力，因为我们只关注二阶泡利期望值。使用更高阶的泡利期望值可以编码指数数量的位数。此外，使用参数化量子电路 (PQC)，我们可以通过引入对某些 PQC 参数的密钥依赖性来进一步增加安全共享信息的数量。该算法可能适用于早期容错量子计算机实现，因为可以容忍一定程度的噪声。模拟结果与 84 量子比特 Rigetti Ankaa-2 量子计算机上的实验结果一起呈现。
量子信息 116031 – 讲稿
1 量子比特 9 1.1 比特和量子比特. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . ...
高中生学生 - 感知和意识 -
检查。论文是：•Max Planck 23。4。1858 Kiel•Arnold Sommerfeld 5.12。 1868Königsberg•Albert Einstein 14。 3。 1879 ULM•Ernest Rutherford 30。 8。 1871 Spring Grove•Max Burn 11 12. 1882 Breslau•James Franck 26。 8。 1882 Hamburg•Niels Bohr 7。 10。 1885哥本哈根•ErwinSchrödinger12。 8。 1887 VIENNA•WOLFGANG PAULI 25。 4。 1900维也纳•Werner Heisenberg 5.12。 1901Würzburg•Enrico Fermi 29。 9。 1901罗马•Paul Dirac 8。 8。 1902 Bristol•Pascual Jordan 18。 10。 1902 Hannover•Lew Landau 22。 1。 1908年巴库•约翰·阿奇博尔德·惠勒（John Archibald Wheeler）9。 7。 1911佛罗里达•理查德·费曼（Richard Feynman）11。 5。 1918皇后区，纽约•朱利安·施温格12。 2。 1918纽约市1858 Kiel•Arnold Sommerfeld 5.12。1868Königsberg•Albert Einstein 14。 3。 1879 ULM•Ernest Rutherford 30。 8。 1871 Spring Grove•Max Burn 11 12. 1882 Breslau•James Franck 26。 8。 1882 Hamburg•Niels Bohr 7。 10。 1885哥本哈根•ErwinSchrödinger12。 8。 1887 VIENNA•WOLFGANG PAULI 25。 4。 1900维也纳•Werner Heisenberg 5.12。 1901Würzburg•Enrico Fermi 29。 9。 1901罗马•Paul Dirac 8。 8。 1902 Bristol•Pascual Jordan 18。 10。 1902 Hannover•Lew Landau 22。 1。 1908年巴库•约翰·阿奇博尔德·惠勒（John Archibald Wheeler）9。 7。 1911佛罗里达•理查德·费曼（Richard Feynman）11。 5。 1918皇后区，纽约•朱利安·施温格12。 2。 1918纽约市1868Königsberg•Albert Einstein 14。3。1879 ULM•Ernest Rutherford 30。 8。 1871 Spring Grove•Max Burn 11 12. 1882 Breslau•James Franck 26。 8。 1882 Hamburg•Niels Bohr 7。 10。 1885哥本哈根•ErwinSchrödinger12。 8。 1887 VIENNA•WOLFGANG PAULI 25。 4。 1900维也纳•Werner Heisenberg 5.12。 1901Würzburg•Enrico Fermi 29。 9。 1901罗马•Paul Dirac 8。 8。 1902 Bristol•Pascual Jordan 18。 10。 1902 Hannover•Lew Landau 22。 1。 1908年巴库•约翰·阿奇博尔德·惠勒（John Archibald Wheeler）9。 7。 1911佛罗里达•理查德·费曼（Richard Feynman）11。 5。 1918皇后区，纽约•朱利安·施温格12。 2。 1918纽约市1879 ULM•Ernest Rutherford 30。8。1871 Spring Grove•Max Burn 11 12.1882 Breslau•James Franck 26。8。1882 Hamburg•Niels Bohr 7。10。1885哥本哈根•ErwinSchrödinger12。8。1887 VIENNA•WOLFGANG PAULI 25。 4。 1900维也纳•Werner Heisenberg 5.12。 1901Würzburg•Enrico Fermi 29。 9。 1901罗马•Paul Dirac 8。 8。 1902 Bristol•Pascual Jordan 18。 10。 1902 Hannover•Lew Landau 22。 1。 1908年巴库•约翰·阿奇博尔德·惠勒（John Archibald Wheeler）9。 7。 1911佛罗里达•理查德·费曼（Richard Feynman）11。 5。 1918皇后区，纽约•朱利安·施温格12。 2。 1918纽约市1887 VIENNA•WOLFGANG PAULI 25。4。1900维也纳•Werner Heisenberg 5.12。1901Würzburg•Enrico Fermi 29。 9。 1901罗马•Paul Dirac 8。 8。 1902 Bristol•Pascual Jordan 18。 10。 1902 Hannover•Lew Landau 22。 1。 1908年巴库•约翰·阿奇博尔德·惠勒（John Archibald Wheeler）9。 7。 1911佛罗里达•理查德·费曼（Richard Feynman）11。 5。 1918皇后区，纽约•朱利安·施温格12。 2。 1918纽约市1901Würzburg•Enrico Fermi 29。9。1901罗马•Paul Dirac 8。8。1902 Bristol•Pascual Jordan 18。10。1902 Hannover•Lew Landau 22。1。1908年巴库•约翰·阿奇博尔德·惠勒（John Archibald Wheeler）9。7。1911佛罗里达•理查德·费曼（Richard Feynman）11。5。1918皇后区，纽约•朱利安·施温格12。2。1918纽约市
使用周期误差重建估计误差分布的相干贡献
缓解和校准方案对于最大限度地扩大当今的嘈杂中型量子 (NISQ) 硬件的计算范围至关重要，但这些方案通常专门用于解决相干或退相干误差源。因此，量化这两类误差是在对误差抑制工具进行基准测试时理想的特性。在本文中，我们提出了一种可扩展的以周期为中心的方法，用于详细估计相干对硬计算周期误差分布的贡献。我们建议的协议基于周期误差重建 (CER)，也称为 K 体噪声重建 (KNR)。该协议类似于周期基准测试 (CB)，因为它基于泡利保真度估计提供以周期为中心的诊断 [1]。我们在 CER 中引入了一个额外的超参数，允许硬周期在进行泡利旋转之前折叠多次。对我们添加的超参数的不同值执行 CER 可以通过保真度衰减公式的推广来估计相干误差贡献。我们通过量子模拟器上的数值模拟确认了我们方法的准确性，并在三个 IBM 芯片（即 ibmq_guadalupe 、 ibmq_manila 和 ibmq_montreal ）上进行了概念验证实验。在这三个实验中，我们测量了 Z 中存在显著的相干误差偏差。
魔术状态在量子计算中的作用
共同体事实的网络与量子误差校正，基于测量的量子计算，对称性受保护的拓扑顺序和文本性有关。在这里，我们将此网络扩展到具有魔术状态的量子计算。在此计算方案中，某些准轴性函数的负效率是量子性的指标。但是，当构建该语句应用的Quasiprob-能力函数时，会在偶数和奇数局部希尔伯特空间维度的情况下出现明显的不同。在技术层面上，用魔术状态确定量子计算中的量子性指标依赖于Wigner函数的两种属性：它们与Cli Qurd群体的协方差以及Pauli测量的积极代表。在奇数中，总的Wigner函数 - 原始的Wigner函数对奇数维的希尔伯特空间的适应性 - 使这些属性具有这些特性。在均匀的维度中，不存在Gross的Wigner函数。在这里，我们讨论了更广泛的Wigner函数，例如Gross'是从操作员群中获得的。我们发现，这种cli od-ord-od-od-od-od-od-od-od-od-od-od-od-od-od-od-od-od-coariant wigner函数在任何偶数方面都不存在，此外，每当qudits的数量为n≥2时，鲍里的测量都不能在任何偶数维度上积极地表示。我们确定这种Wigner功能存在的障碍是共同的。
在肾脏生理功能和相关疾病中的Elabela研究的进步
在1993年，O'Dowd等人。 首先鉴定了人类基因组的APJ受体（与血管紧张素受体AT1相关的假定受体蛋白）（O'Dowd等，1993）。 是G蛋白偶联受体（GPCR），具有七个α-跨膜螺旋，也称为孤儿G蛋白偶联受体（OGPCR），因为尚未鉴定任何内源性配体。 APJ和AT1受体的基因序列具有约35％的同源性，但不与血管紧张素II结合（Read等，2019）。在1998年，Tatemoto等。 使用反向药理方法从牛胃分泌物中提取并纯化了一种新的神经心脏血管活性肽Apelin，并将其确定为APJ受体的内源配体（Tatemoto等，1998）。 apelin及其受体分布在人体的各种组织和器官中，并参与了心血管活性，血管生成和脂肪胰岛轴的调节，并在维持人体流动稳态方面起着至关重要的作用（Galanth等人，2012; Chapman等，2014年）。 在2013年，Chng等人第一次识别了Apj，Elabela（Ela）的另一个新型内源配体，在Zebra Fim sh胚胎中（Chng等，2013）；另外，Pauli等。 报告了相同的肽结构并将其命名为幼儿（Pauli等，2015）。 ela在人类胚胎，心脏和肾脏组织中高度表达，及其在促进胚胎发育，调节血液循环和维持流体稳态方面的作用正在逐渐被发现（Deng等，2015; Freyer等，2017; Sato等，2017; Sato等，2017）。在1993年，O'Dowd等人。首先鉴定了人类基因组的APJ受体（与血管紧张素受体AT1相关的假定受体蛋白）（O'Dowd等，1993）。是G蛋白偶联受体（GPCR），具有七个α-跨膜螺旋，也称为孤儿G蛋白偶联受体（OGPCR），因为尚未鉴定任何内源性配体。APJ和AT1受体的基因序列具有约35％的同源性，但不与血管紧张素II结合（Read等，2019）。在1998年，Tatemoto等。使用反向药理方法从牛胃分泌物中提取并纯化了一种新的神经心脏血管活性肽Apelin，并将其确定为APJ受体的内源配体（Tatemoto等，1998）。apelin及其受体分布在人体的各种组织和器官中，并参与了心血管活性，血管生成和脂肪胰岛轴的调节，并在维持人体流动稳态方面起着至关重要的作用（Galanth等人，2012; Chapman等，2014年）。在2013年，Chng等人第一次识别了Apj，Elabela（Ela）的另一个新型内源配体，在Zebra Fim sh胚胎中（Chng等，2013）；另外，Pauli等。报告了相同的肽结构并将其命名为幼儿（Pauli等，2015）。ela在人类胚胎，心脏和肾脏组织中高度表达，及其在促进胚胎发育，调节血液循环和维持流体稳态方面的作用正在逐渐被发现（Deng等，2015; Freyer等，2017; Sato等，2017; Sato等，2017）。当前的一项研究表明，ELA与肾脏的病理生理功能密切相关，并在各种肾脏疾病中发挥保护作用（Chen等，2020a）。本文回顾了ELA在肾脏疾病发展中的结构，生理功能和作用。
讲座 4：绝热量子计算
然后我们使用量子绝热算法尝试准备 H 1 的基态 | ϕ 1 ⟩。这样的状态必须是 h 的最小化器的线性组合，因此测量状态必须返回 h 的最小化器。剩下的就是指定初始汉密尔顿量 H 0 。一种简单的方法是再次选择对角汉密尔顿量，例如 H 0 = I −| 0 n ⟩⟨ 0 n | 或 H 0 = − P j Z j ，其中 Z j 是将 Pauli Z 门应用于第 j 个量子位同时保持其他量子位不变的简写。两个汉密尔顿量都有一个唯一的（并且准备起来很简单）基态 | 0 n ⟩ 。
ESE 332工程师的量子力学
2。课程描述标题：ESE 332工程师入门本科生级量子力学，适用于工程师和应用物理学家的量子力学。全面介绍了量子力学及其在现实世界中的应用。Concepts covered will include blackbody radiation, the photoelectric effect, the quantization of the electromagnetic field, wave-particle duality, Heisenberg's uncertainty principle, the electron wave function, superposition, stationary states, the Pauli exclusion principle, many-body systems, tunneling, quantum mechanics in crystalline materials, quantum measurement, wavefunction collapse, entanglement, and teleportation.所涵盖的应用将包括激光器，LED，太阳能电池，MOSFET，闪存，量子密码学，量子计算和量子传送等。
开放量子系统的动力学和控制
1 自旋和弹簧 7 1.1 量子谐振子：弹簧模型. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11 1.2.1 薛定谔方程和泡利矩阵. ... 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 16