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![arxiv：2502.21096v1 [hep-ph] 2025年2月28日](/simg/5\5f853eb57c91fbf4908386826bbe7619541086f8.webp)
arxiv：2502.21096v1 [hep-ph] 2025年2月28日
可以观察到，通常，所有操作员的总衰减宽度都取决于m5χλ4i。如果深色效率很轻，特别是当mχ<λqcd时，上述衰减
夸克 - diquark方法中的重型巴里孔光谱
2 +，使用相对论量子场理论中的功能方法，即量子铬动力学（QCD）。到此为止，我们通过夸克 - diquark方法将三夸克faddeev方程减少到两体方程，在该方法中，重子被视为夸克和有效的diquarks的绑定状态。这种方法已成功用于轻巧和奇怪的重子。夸克 - diquark bethe salpeter振幅（BSA）的伯特salpeter方程（BSE）量达到相互作用内核的夸克乒乓交换。使用彩虹束截断中的Alkofer-Watson-Weigel相互作用确定夸克和diquark成分。BSE是通过将其转换为特征值问题并解决Quarkdiquark BSA的狄拉克敷料功能来实现的，我们使用Chebyshev扩展进行了评估。特征值问题的矩阵与这些考虑因素以及BSE的颜色和平流结构一起构建。这种结构由包含BSE的颜色迹线和avor因子的矩阵表示，以进行不同的diquark跃迁。我们在质量网格上计算地面和激发态的特征值，在质量网格中，物理状态对应于其相应特征值等于一个的条件。结果表明，基态质量与实验的总体一致，在此我们将模型比例设置为基态质量相对于实验质量的平均比率。激发态显示出比接地状态更高的高估。三重迷人的巴里昂也同意晶格QCD结果。使用QCD的潜在模型与晶格QCD和理论计算一致。仍然需要计算双重魅力的重子。
JHEP02（2024）041
II型超导体可以以通量管晶格的形式接收磁通量。磁通管晶体已在很久以前被阿布里科索夫（Abrikosov）在金茨堡 - 兰道理论[1]中预测，并在实验室的超导体中常规观察到[2，3]。它们也可能在由量子染色体动力学（QCD）控制的高能系统中起重要作用。例如，有人建议它们以核物质中的质子超导体的形式存在于中子恒星的内部[4-6]或夸克物质中的颜色超导体[7-9]，并且可以在非零Isospin化学潜力的QCD相图中找到，以寄电的PION Condensate的形式[10]。在我们以前的工作中指出[11]，II型超导性的元素也适用于无isospin化学潜力的带电的Pion冷凝，但在存在Baryon化学势的情况下，
高能散射的算子展开
DESY 在 HERA 中观测到结构函数 F2(x,Q 2 ) 在小 x 处快速增加（见参考文献 [I]），这重新引起了人们对 QCD 振幅高能行为问题的兴趣。在首对数近似中，它受 BFKL 方程 [2-4] 控制，导致 F 2 (x) 的行为与实验曲线相差不大。不幸的是，BFKL 答案存在理论问题，这使得使用这些首对数描述真实的高能过程变得困难（甚至不可能）。首先，BFKL 答案违反了幺正性，因此它充其量只是某种前渐近行为，仅在某些中间能量下可靠。 （真正的高能渐近线对应于主要对数结果的单元化，但这是一个 20 年来无人成功的问题，并不是因为缺乏努力。）此外，即使在单元化并不重要的中等高能量下，QCD 中的 BFKL 结果也不是完全严格的。即使我们从
晶格场理论的量子计算审查
在这些程序中，我们回顾了将量子计算应用于晶格场理论的最新进展。量子计算提供了在很大程度上无法与常规蒙特卡洛方法无法访问的参数制度中模拟晶格场理论的前景，例如，有限的巴里元密度，拓扑术语和异常动力学的符号问题遭受了符号问题。已经完成了（1+1）尺寸的晶格量表理论的第一个概念验证量子计算，并且已经开发了（1+1）和（2+1）维度的第一个资源有效量子算法。（包括晶格QCD）（包括晶格QCD）的（3+1） - 维晶格计算的量子计算的路径需要许多增量步骤来改善量子硬件和量子算法。审查了这些要求和最新进展后，我们讨论了主要的挑战和未来方向。