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量子模拟的准备
介绍了一个框架，用于在一个空间维度的 2 味晶格理论中实时模拟强子和原子核的弱衰变。通过 Jordan-Wigner 变换映射到自旋算子后，发现标准模型的单代需要每个空间晶格点 16 个量子比特。该动力学包括量子色动力学和味变弱相互作用，后者通过四费米有效算子实现。在 Quantinuum 的 H1-1 20 量子比特捕获离子系统上开发并运行了实现该晶格理论中时间演化的量子电路，以模拟单个重子在一个晶格点上的 β 衰变。这些模拟包括初始状态准备，并针对一个和两个 Trotter 时间步骤执行。讨论了此类晶格理论的潜在内在误差修正特性，并提供了模拟由中微子马约拉纳质量项引起的原子核 0 νββ 衰变所需的主要晶格哈密顿量。
量子干涉仪作为量子计算机
Richard Feynman [1]在他的演讲中，在1981年在MIT上举行的计算物理学的第一次讲话中，观察到，以有效的方式对经典概率计算机进行模拟的一般量子进化似乎是不可能的。 他指出，与自然进化相比，量子进化的任何经典模拟似乎都涉及时间放缓，因为以经典术语描述不断发展的量子状态所需的信息量会呈指数呈指数增长。 但是，Feynman并没有将这一事实视为障碍，而是将其视为机会。 他认为，如果它需要太多的计算才能确定复杂的多粒子间间实验中会发生什么，那么建立这样的实验并测量结果的行为就是进行复杂的计算。 的确，所有量子多部分干涉仪都是量子组合，并且一些有趣的计算问题可能基于估计这些干扰器中的内相移。 这种方法导致了量子算法的统一图，并已由Cleve等人详细讨论。 [2]。 让我们从量子间间的教科书示例开始，即双缝实验，在更现代的版本中，它可以按照手机干涉法进行改写（见图，请参见图。 1）。Richard Feynman [1]在他的演讲中，在1981年在MIT上举行的计算物理学的第一次讲话中，观察到，以有效的方式对经典概率计算机进行模拟的一般量子进化似乎是不可能的。他指出，与自然进化相比，量子进化的任何经典模拟似乎都涉及时间放缓，因为以经典术语描述不断发展的量子状态所需的信息量会呈指数呈指数增长。但是，Feynman并没有将这一事实视为障碍，而是将其视为机会。他认为，如果它需要太多的计算才能确定复杂的多粒子间间实验中会发生什么，那么建立这样的实验并测量结果的行为就是进行复杂的计算。的确，所有量子多部分干涉仪都是量子组合，并且一些有趣的计算问题可能基于估计这些干扰器中的内相移。这种方法导致了量子算法的统一图，并已由Cleve等人详细讨论。[2]。让我们从量子间间的教科书示例开始，即双缝实验，在更现代的版本中，它可以按照手机干涉法进行改写（见图1）。
脑部计算机界面的功效及其设计特征对中风后上行康复的影响：随机对照试验的系统评价和荟萃分析
我们必须保护固有的脆弱量子数据以释放量子技术的潜力。量子存储方案的相关问题是它们近期实施的潜力。由于海森贝格铁磁体很容易获得，因此我们研究了它们的稳健量子存储潜力。我们建议使用置换不变的量子代码将量子数据存储在Heisenberg Ferromagnets中，因为任何Heisenberg Ferromagnet的地面空间都必须在任何基本Qubits的置换库下对称。通过利用Pauli错误的预期能量的区域法，我们表明，增加海森堡铁磁体的有效维度可以改善存储寿命。当海森堡铁磁体的有效维度最大时，我们还获得了一个上限，以解决存储误差。此结果依赖于扰动理论，在该理论中，我们使用戴维斯（Davis）的差异差异表示以及这些分裂差异的递归结构。我们的数值界限使我们能够更好地了解海森堡铁磁体如何在Heisenberg Ferromagnets中增强量子记忆的寿命。
量子计算和量子密码学
Maya 通过向 Bharat 发送密钥来启动消息。密钥是一串沿一个方向传播的光子。每个光子代表一个数据位——0 或 1。但是，除了线性传播之外，这些光子还以某种方式振荡或振动。因此，在发送者 Maya 启动消息之前，光子会穿过偏振器。偏振器是一种过滤器，它使某些光子以相同的振动通过，而让其他光子以改变的振动状态通过。偏振状态可以是垂直（1 位）、水平（0 位）、45 度右（1 位）或 45 度左（0 位）。传输具有代表单个位（0 或 1）的两种偏振中的一种，无论她使用哪种方案。光子现在通过光纤从偏振器向接收器 Bharat 传播。这个过程
