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一种新的伽马射线引起的突变体的进一步... 癌症治疗 - 开发和评估= DIV> 癌症治疗的光敏剂 在 b'' म 2024年12月26卷
花生品种的种子，Tg 38被孟买Bhabha原子研究中心（BARC）的钴60 1来源的200 Gy伽马射线（M发电）辐照。tg 38，一种伽玛射线突变体，于2006年在奥里萨邦，西孟加拉邦，阿萨姆邦和东北州的狂犬病 /夏季被释放[3]。在雨季中播种了辐射的种子，以及未经处理的种子，2008年。在M一代中，仔细检查了植物2的各种经济特征，并选择了39种变体并单独收获。在M中，一个后代（Tg 3 38-38）具有更多的三号种子，更大的豆荚和种子，与其父母相比，育种breed true（图1）。通过在雨天和夏季从M到M世代的雨季和夏季，在后代的POD和其他特征中为POD和其他特征的真实繁殖性质确保了该突变体，并被指定为4 9 Tg 73（图2）。在Panjabrao Deshamukh Krishi Vidyapeeth博士评估了测试其适用性和适应性，TG 73
探测无机材料的氧化还原行为
简介。- 光学信息可以按照自由度的极化程度进行编码，通过光学旋转和空间自由度进行参数，即横向光学模式的相位和强度曲线[1,2]。矢量梁结合了极化和空间信息。由具有不同复杂幅度的正交极化组成，它们表现出空间变化的极化曲线，提供了广泛的应用[3-5]。原子偶极转移通过选择规则对极化敏感，以及通过兔频率的复杂光幅度敏感，使原子活跃的光学元件可以通过矢量束的内在特性进行修改和修改。这种双向相互作用允许创建复杂的光学现象，在过去的几十年中，这些现象已经进行了广泛的研究[6]。矢量光原子相互作用可以产生空间各向异性[7 - 9]和一致性[10-12]，并在原子中量身定制非线性效应[13-16]。矢量梁也已存储[17,18]，并在原子系统中转换[19,20]。
强驱动状态下的翻转模式电子偶极自旋共振
使用传统的电子偶极自旋共振 (EDSR) 实现自旋量子比特的高保真控制需要约 1 mTnm −1 的大磁场梯度（这也会将量子比特与电荷噪声耦合）和 1 mV 量级的大驱动幅度。翻转模式是驱动双量子点中电子 EDSR 的另一种方法，其中两个点之间的大位移提高了驱动效率。我们建议在强驱动范围内操作翻转模式，以充分利用两个点之间的磁场差异。在模拟中，降低的所需磁场梯度将电荷噪声的保真贡献抑制了两个数量级以上，同时提供高达 60 MHz 的拉比频率。然而，硅中导带的近简并引入了谷自由度，这会降低强驱动模式的性能。这就需要进行依赖于谷值的脉冲优化，并且使强驱动机制的操作变得值得怀疑。
超导量子网络中的纠缠净化与保护
高保真量子纠缠是量子通信和分布式量子计算的关键资源，可实现量子态隐形传态、密集编码和量子加密。然而，通信信道中的任何退相干源都会降低纠缠保真度，从而增加纠缠态协议的错误率。纠缠纯化提供了一种缓解这些非理想性的方法，它将不纯态提炼成更高保真度的纠缠态。在这里，我们展示了两个远程超导量子节点之间共享的贝尔对的纠缠纯化，这两个节点通过一条 1 米长的中等损耗超导通信电缆连接。我们使用纯化过程来校正由电缆传输引起的主要振幅阻尼误差，对于更高的阻尼误差，保真度最高可提高 25%。纯化实现的最佳最终保真度为 94.09！0.98%。此外，我们同时使用动态解耦和 Rabi 驱动来保护纠缠态免受局部噪声的影响，将有效量子比特失相时间增加了 4 倍，从 3 微秒增加到 12 微秒。这些方法展示了在超导量子通信网络中生成和保存非常高保真度纠缠的潜力。
$^{87}$Sr 中十能级核自旋量子点的量子最优控制
我们研究了使用量子最优控制在 87 Sr、ad = 10 维（四进制）希尔伯特空间中实现 I = 9 / 2 核自旋状态的幺正映射的能力。通过核自旋共振和张量交流斯塔克位移的组合，仅通过调制射频磁场的相位，该系统即可实现量子可控。碱土金属原子（例如 87 Sr）由于复合线较窄且激发态的超精细分裂较大，因此具有非常有利的品质因数。我们用数字方式研究了量子速度极限、最优参数以及任意状态制备和完整 SU(10) 映射的保真度，包括由于光移激光引起的光泵浦而产生的退相干。我们还研究了使用稳健控制来减轻由于光移不均匀性而导致的一些失相。我们发现，当 rf Rabi 频率为 rf 且光移不均匀性为 0.5% 时，我们可以在时间 T = 4.5 π/ rf 内制备任意 Haar 随机状态，平均保真度 ⟨ F ψ ⟩= 0.9992，并在时间 T = 24 π/ rf 内制备任意 Haar 随机 SU(10) 映射，平均保真度 ⟨ FU ⟩= 0.9923。
基于电磁感应透明介质的量子纠缠产生
摘要：量子纠缠是保证量子通信绝对安全的重要因素。本文系统研究了基于电磁诱导透明（EIT）效应产生光场间的连续变量纠缠或双模压缩。本文提出了一种新方案，通过在EIT系统中引入双光子失谐来增强相干态光探测场和耦合场之间的纠缠度。与传统方案相比，该方案利用基态弛豫（布居衰减或失相）率来产生纠缠或双模压缩，从而给系统带来更多的过剩涨落或噪声，效率更高。此外，在给定光学深度下，可以在较宽的耦合Rabi频率和双光子失谐范围内实现最大纠缠度，表明该方案稳健且灵活。值得注意的是，虽然 EIT 是微扰极限下的效应，即探测场比耦合场弱得多并被视为微扰，但存在探测场与耦合场强度的最佳比率以实现最大纠缠。我们提出的方案可以推进基于连续变量的量子技术，并可能在利用压缩光的量子通信中得到应用。
一个光子同时激发超强耦合光物质系统中的两个原子
这些系统利用一维谐振腔中的高电磁场和人造原子的巨大偶极矩，实现了比裸原子或谐振腔频率更大的光物质相互作用[7–11]。这种超强（深强）相互作用可能带来许多有前景的应用，如高速、高效的量子信息处理设备[12–15]，以及观测独特的物理现象，如量子真空辐射和基态纠缠[16，17]。超强耦合机制中最有趣的理论预测之一是，当系统的宇称对称性破缺时，一个光子可以同时激发两个原子[18]。与拉比振荡类似，这个由虚激发介导的过程是一个相干、幺正过程，原子可以联合发射一个光子。目前，特定的光谱仪采用的是原子或分子的双光子激发这一逆现象 [ 19 , 20 ]。同样，我们相信双原子激发过程可以打开新的应用大门。
腔量子电动力学的量子工具箱
本论文描述了一种定制的腔量子电动力学 (QED) 工具箱，用于光学微柱中的量子点 (QD) 发射器。该工具箱是为 MATLAB® 开发的，它允许使用全腔 QED 模型或有效绝热哈密顿量来仅与 QD 子空间一起工作。该工具箱模拟连续和脉冲波状态下的输出强度、一阶和二阶相关性以及通量谱密度。结果表明，与完整模型相比，绝热模型降低了计算成本，并允许在 QD 和腔之间的弱耦合状态下执行精确的量子光学模拟。为了使近似结果令人满意，腔体的衰减时间必须比其他子系统（包括 QD 动力学和入射场）更快：QD 的 Rabi 频率必须比腔体的衰减率慢得多，而对于入射场，其演化必须比腔体中的光子寿命慢。这项工作还可以应用于 1-D 光子晶体波导和纳米腔中的激发偶极子等更一般的领域，并且可以推广到更复杂和更现实的系统。这包括各向异性中性量子点的描述（由 3 级系统描述）或具有自旋自由度的带电量子点（由 4 级系统建模），同时考虑腔体和输入/输出场的极化自由度。
![arXiv:2003.10638v1 [quant-ph] 2020 年 3 月 24 日](/simg/6\603a1a04c213b9819e986119793cefc0bce1408e.webp)
arXiv:2003.10638v1 [quant-ph] 2020 年 3 月 24 日
我们建议通过双音驱动来周期性地调制现场能量，这可以进一步用于设计人工规范势。作为示例，我们表明，使用这种双音驱动设计的人工规范势，可以通过超导通量量子比特构建穿透有效磁通量的费米子阶梯模型。在该超导系统中，由于腿间耦合强度和有效磁通量的竞争，单粒子基态可以从涡旋相变为迈斯纳相。我们还提出了通过相邻量子比特之间的单粒子拉比振荡来实验测量手性电流的方法。与以前产生人工规范势的方法相比，我们的建议不需要辅助耦合器的帮助，并且原则上只有当量子比特电路保持足够的非谐性时才有效。具有有效磁通量的费米子梯子模型也可以解释为一维自旋轨道耦合模型，从而为量子自旋霍尔效应的实现奠定了基础。
单次自旋量子比特的稳健且快速的后处理......
建立低误差和快速的量子比特读出检测方法对于有效的量子误差校正至关重要。在这里，我们测试神经网络以对一组单次自旋检测事件进行分类，这些事件是我们的量子比特测量的读出信号。此读出信号包含一个随机峰值，对于该峰值，包括高斯噪声的贝叶斯推理滤波器在理论上是最佳的。因此，我们将通过各种策略训练的神经网络与后一种算法进行了基准测试。使用 10 6 个实验记录的单次读出轨迹训练网络不会提高后处理性能。与贝叶斯推理滤波器相比，由合成生成的测量轨迹训练的网络在检测误差和后处理速度方面表现相似。事实证明，这种神经网络对信号偏移、长度和延迟以及信噪比的波动更具鲁棒性。值得注意的是，当我们使用由合成读出轨迹结合我们设置的测量信号噪声训练的网络时，我们发现 Rabi 振荡的可见性增加了 7%。因此，我们的贡献代表了神经网络的软件和硬件实现在可扩展自旋量子比特处理器架构中可能发挥的有益作用的一个例子。