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电子结构，自兴奋剂和超导不稳定在交替的单层三层堆积镍镍$ {\ rm la} _3 {\ rm ni} _2 _2 {\ rm ni} _2 {\ rm o}
是由最近提出的镍3 ni 2 o 7交替交替的单层三层堆叠结构的动机，我们使用从头开始和随机相近似技术全面研究了该系统。我们的分析揭示了这种新颖的LA 3 Ni 2 O 7结构与其他Ruddlesden-Popper镍超导体（例如类似的电荷转移差距值和E G轨道的轨道选择性行为）之间的相似性。压力主要增加了ni g波段的带宽，这表明这些E G状态的巡回特性提高了。通过将细胞体积比0从0.9更改为1.10，我们发现La 3 Ni 2 O 7中的双层结构总是比单层三层堆叠LA 3 Ni 2 O 7具有低的能量。此外，我们观察到从三层到单层sublattices的“自我兴奋剂”效应（与整个结构的每个位置的平均每个位置的1.5电子相比，相比之下），通过总体电子掺杂，这种效果将增强。此外，我们发现了一个限制在单层的d x 2 -y 2波配对状态。由于单层之间的有效耦合非常弱，因此由于中间的非耐受性三层，这表明该结构中的超导过渡温度t c应远低于双层结构中。
驱动的$ {\ rm {yb}} {{{{\ ...
在经受相干声子驱动器的铜材料材料中据报道了光诱导的超导性的签名。从瞬态terahertz电导率中提取了“冷”超流体，并被认为与“热”未经节制的准粒子共存，这是一个驱动触发性系统的标志，在该系统中，相干和不相互反应之间的相互作用尚未得到充分了解。在这里，使用时间分辨的自发拉曼散射来探测YBA 2 Cu 3 O 6的光诱导的超导状态的晶格温度。48。通过测量未发动的“观众”声子模式的时间依赖性拉曼散射强度，观察到晶格温度的升高高达140 K。该值与在相同激发条件下测得的准粒子温度估计升高一致。这些温度变化提供了有关驱动状态及其衰减性质的定量信息，并可能提出一种优化这种效果的策略。
来自 ${\rm Au}+{\ ... 的流动和干涉测量结果
5 开罗美国大学，新开罗 11835，新开罗，埃及 6 布鲁克海文国家实验室，厄普顿，纽约 11973 7 加利福尼亚大学，伯克利分校，加利福尼亚州 94720 8 加利福尼亚大学，戴维斯分校，加利福尼亚州 95616 9 加利福尼亚大学，洛杉矶分校，加利福尼亚州 90095 10 加利福尼亚大学，河滨分校，加利福尼亚州 92521 11 华中师范大学，湖北武汉 430079 12 伊利诺伊大学芝加哥分校，伊利诺伊州芝加哥 60607 13 克赖顿大学，内布拉斯加州奥马哈 68178 14 布拉格捷克技术大学，FNSPE，捷克共和国布拉格 115 19 15 达姆施塔特工业大学，德国达姆施塔特 64289 16 ELTE 罗兰大学，布达佩斯H-1117，匈牙利 17 法兰克福高等研究院 FIAS，法兰克福 60438，德国 18 复旦大学，上海，200433 19 海德堡大学，海德堡 69120，德国 20 休斯顿大学，休斯顿，德克萨斯州 77204 21 湖州学院，湖州，浙江 313000 22 印度科学教育与研究研究所（IISER），Berhampur 760010，印度 23 印度科学教育与研究研究所（IISER）蒂鲁帕蒂，蒂鲁帕蒂 517507，印度 24 印度理工学院，巴特那，比哈尔邦 801106，印度 25 印第安纳大学，布卢明顿，印第安纳州 47408 26 中国科学院现代物理研究所，兰州，甘肃 730000 27 查谟大学，查谟 180001，印度28 联合核研究所，杜布纳 141 980，俄罗斯 29 肯特州立大学，肯特，俄亥俄州 44242 30 肯塔基大学，列克星敦，肯塔基州 40506-0055 31 劳伦斯伯克利国家实验室，伯克利，加利福尼亚州 94720 32 利哈伊大学，伯利恒，宾夕法尼亚州 18015 33 马克斯普朗克物理研究所，慕尼黑 80805，德国 34 密歇根州立大学，东兰辛，密歇根州 48824 35 国立核能研究大学莫斯科工程物理学院，莫斯科 115409，俄罗斯 36 国家科学教育与研究研究所，HBNI，Jatni 752050，印度 37 国立成功大学，台南 70101 38 中国科学院核物理研究所，Rez 250 68，捷克共和国 39 俄亥俄州立大学，哥伦布，俄亥俄州 43210 40 核物理研究所 PAN，克拉科夫 31-342，波兰 41 旁遮普大学，昌迪加尔 160014，印度 42 宾夕法尼亚州立大学，宾夕法尼亚州立大学公园 16802 43 NRC“库尔恰托夫研究所”，高能物理研究所，普罗特维诺 142281，俄罗斯 44 普渡大学，西拉斐特，印第安纳州 47907 45 莱斯大学，休斯顿，德克萨斯州 77251 46 罗格斯大学，皮斯卡塔韦，新泽西州 08854 47 圣保罗大学，圣保罗，巴西 05314-970 48 中国科学技术大学，合肥，安徽 230026 49 山东大学，青岛，山东 266237 50 上海研究所中国科学院应用物理研究所，上海 201800 51 南康涅狄格州立大学，康涅狄格州纽黑文 06515 52 纽约州立大学石溪分校，纽约州 11794 53 塔拉帕卡大学阿尔塔研究研究所，阿里卡 1000000，智利 54 天普大学，宾夕法尼亚州费城 19122 55 德克萨斯农工大学，德克萨斯州大学城 77843 56 德克萨斯大学，德克萨斯州奥斯汀 78712 57 清华大学，北京 100084 58 筑波大学，日本茨城筑波 305-8571 59 瓦尔帕莱索大学，印第安纳州瓦尔帕莱索 46383 60 可变能量回旋加速器中心，印度加尔各答 700064 61 华沙理工大学，波兰华沙 00-661 62 韦恩州立大学，密歇根州底特律 48201 63 耶鲁大学，康涅狄格州纽黑文 06520
na功能化$ {\ rm {irt}}} {{\ rm {e}} _ 2} _ 2} $ monolayer：被抑制的费用订购和电场调谐拓扑相变
具有原子厚度的二维材料通常比其散装对应物具有优越的可调性，对新型纳米技术显示出巨大的希望。在分层的过渡金属二核苷元素IRTE 2中表现出由电荷顺序诱导的复杂结构扭曲，导致其相应单层材料的应用产生困难。在这里，使用第一个原理计算，我们证明在IRTE 2单层表面沉积Na可以抑制结构变形以形成稳定的Nairte 2板。它自然会破坏反转对称性，以实现Rashba型自旋分裂以进行潜在的自旋应用。此外，引入的空的na频带和IRTE 2单层的价带可以通过垂直电场的应用来反转，从而实现了从正常绝缘体到拓扑绝缘子的量子相变。这样的电场控制拓扑相变是实现拓扑场效应晶体管的希望。这些发现不仅提供了一种可行的方法来稳定IRTE 2单层，而且还扩大了其在旋转和低衰减的托泊托管中的应用。
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表面渗透的电子结构Weyl Semimetal $ {\ rm ptbi} _2 $
三角形PTBI 2是一个没有反转对称性的分层半学，在费米能的附近具有12个Weyl点。最近显示其拓扑费米弧在不存在大量超导性的低温下显示出超导。在这里，我们执行第一个原理计算，以详细研究PTBI 2的整体和表面电子结构，并获得自旋纹理以及弧的动量依赖性定位。是由在压力下或掺杂下实验观察到的反转对称性的恢复的动机，我们在两个结构之间插入，并确定Weyl节点的能量和动量依赖性。为了深入了解PTBI 2的表面超导性，我们构建了对称性适应的有效四波段模型，该模型可以准确地重现PTBI 2的Weyl点。我们通过对费米弧线之间的对称允许配对进行分析，该模型自然混合了旋转单链和旋转三键通道。此外，仅表面超导的存在促进了固有的超导体 - 隔离 - 占主导地位约瑟夫森连接，而半金属相夹在两个超导体表面之间。对于π的相位差，零能量的Andreev结合状态在两个终止之间形成。
超导$ {\ rm la ...
在LA 3 Ni 2 O 7（LNO）中发现高t C超导性（SC）引起了极大的关注。以前，有人提出NI-3 D Z 2轨道对于实现LNO中的高t c sc至关重要。其中预制的库珀对通过与3 d x 2 -y 2轨道的杂交获得相干性，形成SC。但是，我们持有不同的观点，即层间配对S -Wave SC是由3 d x 2 -y 2轨道诱导的，这是由强层间层互动相互作用驱动的。为了包括两个e g轨道的效果，我们建立了一个两轨双层t -j模型。我们的计算表明，由于无双重占用限制，3 d x 2-y 2频段和3 d z 2键带的分别被大约2和10的倍数，这与最近角度分辨的光发射镜头测量值一致。因此，由于难以发展相干性，因此在3 d z 2轨道中几乎无法诱导高温SC。但是，在逼真的相互作用强度下，3 d x 2 -y 2轨道可以很容易地实现。带有电子掺杂，3 d z 2个带逐渐潜入费米水平以下，但t c继续增强，这表明LNO中的高t c s s c s s s c c s s no不需要。带有孔掺杂，T C最初掉落然后上升，并伴随着从BCS到BEC型超导体过渡的交叉。
三斜$ {\ rm（ca_ {0.85} ...
我们报道了最佳掺杂三斜铁的超级电阻器的准颗粒松弛动力学（Ca 0。85 LA 0。 15）10（pt 3 as 8）（fe 2 as 2）5，使用极化超快光泵探针光谱法t c = 30 k。 我们的结果揭示了夜间闪光引起的各向异性瞬态反射性在超过120 K以下，并且在超导状态下持续存在。 高泵功能下的测量值分别以1.6、3.5和4.7 THz的频率显示出三种不同的，相干的声子模式，分别对应于1 g（1），E G和A 1 g（2）模式。 高频A 1 g（2）模式对应于具有标称电子耦合常数λa 1 g（2）= 0的feas平面的C轴极化振动。 139±0。 02。 我们的结果表明，在低温下，超导状态和列表状态共存但相互竞争，并且有可能与1 g的声子与库珀对形成（Ca0。>）的形成。 85 LA 0。 15）10（pt 3 as 8）（fe 2 as 2）5。85 LA 0。15）10（pt 3 as 8）（fe 2 as 2）5，使用极化超快光泵探针光谱法t c = 30 k。我们的结果揭示了夜间闪光引起的各向异性瞬态反射性在超过120 K以下，并且在超导状态下持续存在。高泵功能下的测量值分别以1.6、3.5和4.7 THz的频率显示出三种不同的，相干的声子模式，分别对应于1 g（1），E G和A 1 g（2）模式。高频A 1 g（2）模式对应于具有标称电子耦合常数λa 1 g（2）= 0的feas平面的C轴极化振动。139±0。02。我们的结果表明，在低温下，超导状态和列表状态共存但相互竞争，并且有可能与1 g的声子与库珀对形成（Ca0。85 LA 0。 15）10（pt 3 as 8）（fe 2 as 2）5。85 LA 0。15）10（pt 3 as 8）（fe 2 as 2）5。
熟练度测试（PT）和参考材料（RM）的一般信息
•我们的RM中的平均值和初步接受限是基于ISO和NMKL方法的分析。其他方法不一定总是在相同的间隔内给出结果。•我们始终建议您使用特定于实验室的控制图表，并具有特定于实验室的控制间隔。这尤其是如果您通常获得偏离RM指令中的平均值和初始控制限制的结果。•我们的RM经常在瑞典食品局的同质性上进行分析。这些常规测试中的结果应表明小瓶之间的不均匀性 - 或浓度偏离超过±2s 0（如说明中提供） - 我们将向购买受影响RM的所有实验室发送一封包含信息的电子邮件。
舍伯恩圣约翰教区议会对审查员 RM 的回应
段落 贝辛斯托克和迪恩自治市议会 (BDBC) 现已就其第 18 条新出台的地方规划更新进行了 11d 咨询，目前能够证明 4 年的住房供应情况与 5 年住房土地供应计算结果相对应。因此，目前认为发展规划中的政策并未过时。这不会对邻里规划产生负面影响。段落 虽然注意到，第 14 条假设适用于开具住房供应发票的申请的保护期已从两年增加到五年，但教区议会尚未分配开发用地，而之前的用地分配正在建设中，因此认为修订后的 NP 不符合这些额外保护的条件。段落 欢迎纳入“总体目标应尽可能满足一个地区已确定的 60% 的住房需求，包括为当地社区提供适当的住房类型组合。”。社区规划此前已制定了一项住房组合政策，该政策建议保留在规划中，理事会的住房 SPD 也证明了这一点。关于需求，地方规划的政策 SS5 已确定需要 10 个单位。教区已超过这一要求，AMR 已证明这一点，并且新的地方规划中没有包括进一步的住房需求。第 61 段目前，Basingstoke 和 Deane 自治市议会正在使用新的地方规划（Reg 18）的标准方法，但已确认这可能会在未来的地方规划中发生变化。因此，客观评估的住房需求可能在未来下降。这不会对社区规划产生影响。第 70b 段