在1930年代,发现聚(甲基丙烯酸甲酯)(PMMA)(PMMA)的两名英国化学家,包括罗兰山和约翰·克劳·福特。但是,其处女作的实施是由德国化学家奥托·罗姆(Otto Rohm)[1]于1934年。PMMA通常称为丙烯酸树脂,通常是通过甲基丙烯酸甲酯(MMA)的自由基聚合产生的,尽管阴离子和协调聚合方法也是可行的替代方法。PMMA是一种跨父型热塑性材料,表现出理想的特性,例如抗冲击性,耐候性和耐化学性。由于其光学清晰度和耐用性,它通常被用作无机玻璃的替代品[2]。PMMA因其出色的光学支持而被认可,这使其成为光学应用的绝佳聚合物。它具有92%的显着可见光透射率,超过了玻璃。此外,PMMA具有承受紫外线(UV)辐射和恶劣室外条件的能力,使其成为理想的玻璃替代品(见图1)。PMMA进一步证明了有利的属性是低成本,无毒,环保,可回收和高度生物相容性的聚合物。这些能力的特征推动了PMMA在
3D 偏振光成像 (3D-PLI) 方法测量组织学脑切片的双折射以确定神经纤维 (髓鞘轴突) 的空间走向。虽然可以高精度地确定平面内纤维方向,但计算平面外纤维倾角更具挑战性,因为它们是从双折射信号的幅度中得出的,而双折射信号的幅度取决于神经纤维的数量。提高精度的一种可能性是考虑平均透射光强度 (透射加权)。当前程序需要费力地手动调整参数和解剖知识。在这里,我们引入了一种自动化、优化的纤维倾角计算,从而可以更快、更可重复地确定 3D-PLI 中的纤维方向。根据髓鞘的程度,该算法使用不同的模型 (透射加权、不加权或线性组合),从而可以考虑区域特定行为。由于该算法是并行的和 GPU 优化的,因此可以应用于大型数据集。此外,它仅使用标准 3D-PLI 测量的图像(无倾斜),因此可以应用于以前测量的现有数据集。此功能已在黑长尾猴和大鼠脑的未染色冠状和矢状组织切片上得到验证。
CVD Ceramics 的化学气相沉积 CVD 硫化锌 ® 是红外窗口、圆顶和光学元件的低成本替代品。硫化锌的断裂强度是硒化锌的两倍,而且硬度高,已成功用于许多需要机械抗恶劣环境的军事应用。Cleartran ® 是一种 CVD 硫化锌 ® 材料,通过后沉积热等静压工艺进行改性。该工艺从晶格中去除锌氢化物,使晶体结构正常化并净化材料,所有这些都有助于在可见光至远红外范围(0.35 -14 微米)内实现单晶般的透射率。由于其在宽传输范围内的吸收和散射率低,光学质量高,它特别适合需要单个孔径用于多个波段光束路径的多光谱应用。 CVD Zinc Sulfide ® 和 Cleartran ® 具有化学惰性、不吸湿、高纯度、理论上致密且易于加工。可根据您的规格定制直径、矩形、CNC 异形毛坯、生成的镜片毛坯、棱镜和近净形圆顶。
光伏应用中的光学操控方法主要可分为光谱控制和光学设计。通过控制各种共轭分子或钙钛矿的带隙,可以制造出色彩鲜艳或高度透明的装置,用于建筑一体化光伏应用。[2,8,9] 使用薄金属电极(< 20 纳米)和主要收集紫外线 (UV) 和近红外 (NIR) 光的活性层,可以得到高性能半透明光伏 (ST-PV)。[10 – 17] 新结构与低带隙活性层材料的集成,可以提供高性能可见光透明 OPV。[18 – 24] 例如,Yang 等人使用薄 Au/Ag 电极和透明空穴传输框架策略,展示了一种 ST-OPV,其 PCE 为 12%,平均可见光透射率 (AVT) 为 20%。 [25] 多种光捕获方法,包括加入抗反射层 [26,27]、微腔 (MC) 结构 [28]、分布式布拉格反射器 (DBR) 和光子晶体 (PC) [29,30] 以及纳米结构 [31,32],进一步优化了此类设备的光收集和光学响应。Shen 及其同事回顾了 MC 在 OPV 中的应用,[28]
1 洛林大学,CNRS,LEMTA,F-54000 南锡,法国 2 圣戈班巴黎研究中心,39 quai Lucien Lefranc,F-93303 奥贝维利埃,法国 3 巴黎高等矿业学院,92 Rue Sergent Blandan,54042 南锡,法国 摘要 本文介绍了一种简单的热表征方法,记为 CFM,用于测量高温(即高达 600°C)下绝缘材料的表观热导率。CFM 方法是一种稳态相对测量方法,需要校准。实验装置的校准是使用已知热导率的硅酸钙板进行的。在 100 至 600°C 之间对低密度可压缩纤维毡和高密度硅酸钙板进行了热导率测量。低密度纤维毡的保护热板 (GHP) 法和高密度硅酸钙板的平行热线 (PHW) 法所得值与实验值高度一致。通过测量不同表观密度的低密度纤维毡的表观热导率,结合简单的传导-辐射模型,可以估算出平均特定消光系数,该值与透射/反射测量得出的值高度一致。
图1个极化子跳跃在WO 3中诱导的双波段吸收。A在不同时间间隔的GalvanoStatic电荷插入后WO 3膜的原位光学透射率。b,在450 nm(表示可见范围)和1100 nm(代表NIR范围)的WO 3膜的电荷能力的函数。c,od光谱是波长的函数,以及北极理论的吸收系数的理论计算。理论曲线已分解为下两个面板中的两个偏振子峰。d,在电荷插入过程中在不同时间的WO 3(W 4 F峰)膜的XPS光谱。e,d中XPS光谱得出的相应的W值的比例。XPS光谱和其他电荷插入状态的比例可在图中看到S6。f,C(A 1,A 2;左侧尺度)的两个峰的振幅显示为LI插入时间的函数,并将其与位点饱和理论获得的跳跃效率(H.E;右手尺度)相比。H.E.通过45分钟XPS的插值在D下降到零,从而获得了15和30分钟的点。
聚合物是超快激光器处理的首批材料之一。然而,尚未完全了解近红外激光束的吸收性质,因此以高能量效率处理聚合物材料仍然具有挑战性。在这项研究中,聚丙烯(PP)(PP)的光学特性(反射率,透射率和吸收性)的脉冲到脉冲演化,这是在许多工业应用中广泛使用的重要聚合物材料,是通过对广泛的脉动能进行的时间分辨测量来确定的。目标是区分不同激光 - 摩擦相互作用方案中的线性和非线性吸收,并选择产生最高能量效率的处理条件。实验是通过在基于椭圆形的镜像设置中记录每个激光脉冲的反射和传输来执行的,该设置可以收集散射反射,并几乎完全覆盖。吸收是根据实验数据计算的,并使用线性和非线性吸收组成的模型来分析结果。发现PP从脉冲到脉冲发生了巨大的形态变化,伴随着光学特性的变化,即激光条件的调整以充分利用激光能。他们的结果可以有助于提高聚合物对高通量操作的超舒服激光处理中的能源效率。
cai li,1个feng pei,2 na xiao 1和xiao-fei Zeng 1,2,*抽象的空心二氧化硅纳米球(HSNS)由于其低折射率而被广泛用作抗反射涂层。但是,很难使用简单的混合方法将它们合并到光学聚合物矩阵中,以增强可见的传输。瑞利散射是由其较大的粒径和集聚问题引起的,这会使光学聚合物的阴霾和透明度更糟。在此,直径约为20 nm的超小HSN通过反向微乳液方法合成。通过高重力技术在旋转的床反应器(RPB)中实现了扩展制剂,然后通过简单的溶液混合方法制造了透明的聚乙烯醇(PVA)/HSNS纳米复合材料。HSN的内腔大小约为8 nm,折射率为1.342。通过使用不同的表面修饰符,它们可以分别在水和有机溶剂中单分散。制备的PVA/HSNS纳米复合材料具有超高的透明度和低阴霾,因此HSN均匀地分散在PVA矩阵中,而没有任何聚合,这在光学材料和设备中具有很高的应用前景。
纳米晶薄膜的光吸收可能会受到孔隙率和晶粒尺寸效应的影响。如果两者同时存在,则它们的效果很难分开。在这项研究中,这表明在多孔CEO 2部门对UV-VIS透射率和反射测量的组合提供了足够的数据以使这种分离。首席执行官2纤维是通过纳米化〜的沉积来制备的; 5 nm!从水胶体悬浮液到蓝宝石的颗粒,并将这些膜的颗粒呈现到烧结的温度上,以提供高度高的薄膜,提供典型厚度为0.6 m m的薄膜,具有较高的晶粒尺寸和孔隙率。X射线衍射,扫描电子显微镜,椭圆法和纤维计量法被用来表征膜的表征,并将观察到的晶粒尺寸和孔隙率与从光学测量中获得的孔径进行比较。所有使用的技术都给出了孔隙率和晶粒尺寸的结果,这些孔隙率和晶粒尺寸分别从15%到50%和5至65 nm。对于这些多孔纤维,发现吸收的变化通常由小晶体大小而导致的量子结构效应来解释,这主要归因于孔隙率的变化,而不是晶粒尺寸的变化。©2001美国物理研究所。@ doi:10.1063/1.1389329#
张海泉 1,# 李淑良 2,# 杭欢成 3,# 王仁娟 1 程长静 3 Kuzin Victor Fedorovich 4 麦贤民 2,* 摘要 木材具有强度高、可再生、隔热/降噪/调湿性能好等特点,是一种理想的绿色建筑材料。然而,木材中丰富的营养成分使木材容易受到微生物的侵蚀,限制了其在建筑领域的应用。本文报道了一种新颖的防霉技术,该技术将二氧化钛 (Ti 0.87 O 2 ) 纳米片自发填充到木材材料的开放孔隙中。基于 Ti 0.87 O 2 纳米片的高透光率,所制备的复合木材保留了木材原有的纹理和颜色。纤维素/木质素的羟基与二氧化钛的Ti 4+之间存在多个配位键,增强了木质材料与Ti 0.87 O 2 纳米片界面的稳定性,Ti 0.87 O 2 填充介质切断了氧气、水、营养物质及微生物的传输路径,使得复合木材具有良好的抗霉性,因此该改性技术使得木材在结构、装饰领域具有巨大的应用潜力。
