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使用双表TOP 3D干涉仪观察量子重力现象的实验
其中α是定量时空的每个模型的常数特异性[14 - 17]。此外，全息原理[18-20]和随之而来的协变熵结合[21]，这意味着这些距离波动在给定的时空体积中相关。此外，Verlinde和Zurek [22，23]和'T Hooft [24，25]的工作表明，这些相关性可能会延伸到横向上的宏观距离（或等效地，沿着因果钻石的边界[26]）。这些理论方法评估了量子波动及其在Hori-Zons上的相关性，并通过将因果钻石的边界确定为视野（特别是Rindler Hori-Zons），可以描述量子时空波动的横向相关性。，Verlinde和Zurek假设热力学特性所规定的能量波动会导致公制在台上通过牛顿电势而与横向相关性的视频波动[22]。'thooft提出，如果地平线的量子波动，黑洞可以服从单位性（例如霍金辐射）是隔离纠缠的[27]。这些理论为波动的垂直两点相关函数提供了具体而几乎相同的预测，作为球形谐波的扩展[22，24，28]。以这种方式得出的相关性分解为球形谐波y m y y m在低L模式中的大部分功能，这激发了以下预测，如上所述，横向相关性在宏观角度分离上延伸到宏观的角度分离。此外，已经提出，CMB中温度波动的角功率谱是这种基本分解在通货膨胀范围上量子波动的球形谐波中的基本分解的表现[29]。重要的是，宏观横向相关性意味着波动在激光束或望远镜孔径的典型直径上是连贯的。如果是这种情况，则通过评估远处对象图像的模糊或退化[16，30]的模糊或降解来设置在量子时空波动上[16，30]。鉴于距离量表的量子时空波动与宏观距离上的相关性和相关性，激光干涉仪对它们具有独特的敏感。因此，对这些波动的最严格约束是由现有的干涉量实验设置的。Ligo，处女座和Kagra协作使用的引力波（GW）干涉仪的设计[31]降低了其对量子时空幻影的潜在敏感性。这是因为它们在手臂中使用Fabry – p´errot腔（或折叠臂，如Geo 600中），这意味着单个光子多次横穿相同的距离。此外，这些仪器的输出的频率低于光线交叉频率。这会导致从单个光线中积累的波动中随机检测到的信号与随后的交叉点的信号平均，从而消除了效果[17]。一个旨在检测量子时空波动的干涉测量实验是Fermilab螺旋表，它由两个相同的共同阶层和重生40 m
![arXiv:2007.04276v2 [quant-ph] 2021 年 10 月 28 日](/simg/g:\will\search\icon\source\c\c7c775e2ba458f917f696fd1c59615022ff3dfd0.webp)
arXiv:2007.04276v2 [quant-ph] 2021 年 10 月 28 日
量子理论的经典极限不仅应能正确再现经典理论的运动学和动力学，而且在更深层次上还应能再现其客观性，这一事实很晚才被 WH Zurek 及其合作者注意到（至少据作者所知）（见例如 [1–3] 及其参考文献）。量子测量不可避免地会扰动被测系统，除非系统状态针对给定测量特别定制，因此通常排除被测量的任何客观特性，因为不同的观察会产生不同的结果。这与经典力学形成了鲜明的对比，在经典力学中，系统的特性（例如位置或动量）具有客观的、与观察者无关的特性。与已得到充分研究的不确定性和情境性问题不同，这种客观性问题已经出现在单个可观测量的层面上。近年来，人们提出了几种客观化机制，特别是量子达尔文主义 [3]、频谱广播结构 (SBS) [4, 5] 和强量子达尔文主义 [6]。本文旨在从基础角度分析这些思想，并研究它们之间的相互关系，以期为这一不断发展的领域带来更多清晰度。为了奠定基础，首先有必要定义“客观性”的含义。[3] 中提出了一个特别简单且在一定程度上具有操作性的定义，即：
从二元 - 键入角度来看量子橡皮擦-IQSE
引入了波颗粒二元性的概念，de Broglie提出了1923年最令人困惑的量子物理学概念之一[1]。后来，Bohr [2]将此违反直觉特征推广为互补原理。根据互补原则，量子对象具有相同真实但相互排斥的物理特性[2]。为了说明，考虑到干涉仪的设置，量子系统中包含的所有信息均由系统的波和粒度范围捕获。但是，测量其中一种特性禁止观察到另一个特性[2]。可以通过检查受干涉仪的单个光子来理解此设置。在这样的学科中，光的粒子性质是由我们对光子路径的知识所捕获的[3，4]。相比之下，光的波性质取决于屏幕上干涉模式的可见性[3，4]。互补原则的概念自从引入以来一直是激烈辩论的主题[3，5]；然而，直到1979年，它才被数学量化，当时Wootters和Zurek定量制定了量子系统的波和粒子特征[6]。此量化后来表示为显式不等式p 2 + v 2⩽1[7]，其中p代表量子粒子的路径信息（先前的路径可预测性），V代表了干扰模式，可见性，解决了光的波动行为[8-12]。从那时起，对量子二元性的各个方面都有很大的兴趣[13-18]。考虑到年轻的双缝实验中的波颗粒二元性，Scully和Drühl意识到了一个深刻的新颖特征，可以通过删除删除哪个路径信息来恢复干扰模式[19]；
利用超导量子的量子临界性
量子临界性源自许多相互作用的量子粒子的集体行为，通常发生在物质不同相之间的过渡阶段。它是凝聚态物理学的基石之一，我们利用动态驱动的现象在嘈杂的中尺度 (NISQ) 量子设备上访问它。我们通过 Kibble-Zurek 过程探测可编程超导量子芯片上一维量子 Ising 模型的临界特性，获得缩放定律，并估计临界指数，尽管硬件上存在固有的错误源。此外，我们研究了 NISQ 计算机的改进（更多量子比特，更少噪声）将如何巩固这些通用物理属性的计算。单参数噪声模型捕捉了缺陷的影响并重现了实验数据。其系统研究表明，噪声与温度类似，在系统中引入了新的长度尺度。我们引入并成功验证了修改后的缩放定律，直接考虑了噪声，而无需任何先验知识。它使提取物理属性的数据分析对噪声透明。通过了解不完美的量子硬件如何改变物质量子态的真正属性，我们大大增强了 NISQ 处理器解决量子临界性以及其他潜在现象和算法的能力。
量子如何出现许多世界
模式框架以及实例化的概念，需要对这些各种思想如何融合在一起。在本文中，我以其他地方发展的一种出现方法来填充这座空白的建筑物。我继续通过呼吁量子系统中的破坏效果模型来证明这是如何工作的。但Dawid and Th´ebault（2015）声称，现代埃弗里特框架内出现的标准概念是不连贯的。与环境相互作用后，出现的破坏框架依赖于干扰项相对小的衍生，需要进一步的论点来证明这样的小术语因此可以忽略不计。div> Dawid and th´ebault建立在贝克（2007），肯特（2010）和Zurek（2003）上，争辩说，这种理由是由恶性循环的设定，因为概率推理被认为是被认为是为了证明观察者的出现：是否依赖于宣布的宣言，就可以证明其依赖的宣告是依据的，如果依据是对宣告的诉讼，那么该宣言是诉讼的效果，它似乎是诉讼的效果，它似乎是依据的效果。观察者首先。这种担忧依赖于我们对量子力学的证据本质上是概率的说法。通过考虑一个案例研究，其中预性是非稳态的，我表明该论点可能会受到破坏。i认为，以相对较小的幅度对术语的忽视可以是非稳定的；因此，可以阻止圆形。可能会通过指出出生规则也用于非稳定预测的推导来反对这一推理。我对这种担忧的反应是，在干扰盛行的情况下，排除了（mod平方）振幅的概率解释，而在这种情况下，天生的规则以平均度量而不是概率度量的形式。我将这种策略比作衡量其他出现实例所采用的。我继续回应对莫德林（Maudlin）（2010）和蒙顿（2013）引起的其他异议。在这两种情况下，这些作者都无法认识到基于出现的推理风格在现代科学中的通用性，因此，如果要接受他们的主张，则需要重新考虑该语料库的多少。请注意，我就本文的概率作用和解释留下了争议，尽管这当然是陷入困境的领域。值得注意的是，我分享了各种哲学家对概率的理论方法的疑虑 - 这里的目的是争辩说，不需要概率来确定出现准经典世界的案例。本文重点介绍了现代埃弗里特（Everett
氮掺杂和压力对LUH 3
[1] N. W. Ashcroft，金属氢：高温超导体？，Phys Rev Lett 21，1748（1968）。[2] V. L. Ginzburg，宇宙中的超流量和超导性，苏联物理学USPEKHI 12，241（1969）。[3] L. Boeri，R。Hennig，P。Hirschfeld，G。Profeta，A。Sanna，E。Zurek，W。E. Pickett，W。E. Pickett，M。Amsler，R。Dias，M。I. Eremets等人，2021室 - 室温超导性超级保障路线图34，183002（202222222）。[4] A. P. Drozdov，M。I。Eremets，I.A. Troyan，V。Ksenofontov和S. I. Shylin，在硫氢系统高压的203开尔文处的常规超导性，Nature 525，73（2015）。[5] M. Somayazulu，M。Ahart，A。K。Mishra，Z。M. Geballe，M。Baldini，Y。Meng，Y。Meng，V。V。V. V. V. V. V. V. V. V. V. V. V. Hemley和R. J. Hemley，超过260 K高于260 K的证据，超过260 K，在巨大的超氢化物中，Megabar Pressure，Phys Rev Lett 122，022，027001（2019）。[6] A. P. Drozdov，P。P. Kong，V。S. Minkov，S。P. Besedin，M。A. Kuzovnikov，S。Mozaffari，L。Balicas，L。Balakirev，F。F. F. F. F. E. Graf，D。E. Graf，V。B. B. B. Prakapenka等人，在250 k的超级范围内，lanthanum hystrys hystrys hystry pressiver native pressiver native pressiver infernation natural pressery prastery natural pressery prestery prestery 5699999999（56）。[7] D. V. Semenok，A。G。Kvashnin，A。G。Ivanova，V。Svitlyk，V。Y。Fominski，A。V。Sadakov，O.A. Sobolevskiy，V。M。Pudalov，I。A. Troyan和A. R. Oganov，hydride thh10的161 K的超导性：合成和性能，今天的材料33，36（2020）。[8] W. Chen, D. V. Semenok, X. Huang, H. Shu, X. Li, D. Duan, T. Cui, and A. R. Oganov, High-Temperature Superconducting Phases in Cerium Superhydride with a T c up to 115 K below a Pressure of 1 Megabar , Phys Rev Lett 127 , 117001 (2021).[9] I. div>A. Troyan，D。V. Semenok，A。G. Kvashnin，A。V. V. Sadakov，O。 div> A. Sobolevskiy，V。M. Pudalov，A。G. Ivanova，V。B. Prakapenka，E。Greenberg，A。G. G. G. G. Gavriliuk等YH 6，Adv Mater 33，2006832（2021）。 [10] P. Kong，V。S. Minkov，M。A. Kuzovnikov，A。P. Drozdov，S。P. Besedin，S。Mozaffari，L。 div>A. Troyan，D。V. Semenok，A。G. Kvashnin，A。V. V. Sadakov，O。 div>A. Sobolevskiy，V。M. Pudalov，A。G. Ivanova，V。B. Prakapenka，E。Greenberg，A。G. G. G. G. Gavriliuk等YH 6，Adv Mater 33，2006832（2021）。[10] P. Kong，V。S. Minkov，M。A. Kuzovnikov，A。P. Drozdov，S。P. Besedin，S。Mozaffari，L。 div>
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S. S. S. Nunes 6，G。Odnic 31，A。Ogawa 6，S。OH 31，V。A. Ocorocov 35，B。S. Page 6，R。Pak 6，A。Pandav 36，Y。Panbratsev 28，B。Pawlitsev 28，B。Pawl 40，B。 11，C。Perkins 7，L。Pinsky 20，R。L. Pint´er 16，J。Plut 62，J。Porter 31，M。Possik 54，N。Pruhi 41，M。调整2，J。Puthi 63，J。Putschke 63，H。Qiu 26，A。 Quintero 54，S。K. Radhakrishnan 29，S。Ramachandran 30，R。L. Ray 56，R。Reed 32，H。G. Ritter 31，J.B. Roberts 45，O。V. Rogachevskiy 28，J。L. Romero 8，L。Ruan 6，J。Ruan 38，N。R. Sahoo 49，H。Salur 58，Salur 46，J。Salur 46，J。Salur 46，J。Sandwess 64，J。Sandwess 64，S。Sandweiss 64，S。Sandweiss 64，S.Sato 58，W。B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. Schmidke 6 , N. Schmitz 33 , B. Schweid 52 , F. Seck 15 , J. Seger 13 , M. Sergeeva 9 , R. Seal 10 , P. Seyboth 33 , N. Shah 24 , E. Shahliev 28 , E. Shahalev 28 , P. V. V. Sanganganathan 6 , P. V. V. Shanmunathan 6 , E M. Shao 48，F。Shen 49，W。Q. Shen 50，S。Shi 11，Q. Y. Shu 50，E。P. Sichtermann 31，R。Sikora 2，M。Simko 38，J。Singh 41，S。S. Singh 41，S。Singh 41，S。S. Singh 26，S。Singh 26，S。Singh 26，N。Smirnov 64，N。Smirnov 64， ，W。Solyst25，P。Sensen6，H。Spink4，B。Srivastava44，T。D。D. S. S. S. Stanislaus 60，M。Stefaniak62，D.J.Stewart 64，M。Strikhanov35，B。stringFellow35，B。stringfellow35，B。stringfellow44，A.B. Roberts 45，O。V. Rogachevskiy 28，J。L. Romero 8，L。Ruan 6，J。Ruan 38，N。R. Sahoo 49，H。Salur 58，Salur 46，J。Salur 46，J。Salur 46，J。Sandwess 64，J。Sandwess 64，S。Sandweiss 64，S。Sandweiss 64，S.Sato 58，W。B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. B. Schmidke 6 , N. Schmitz 33 , B. Schweid 52 , F. Seck 15 , J. Seger 13 , M. Sergeeva 9 , R. Seal 10 , P. Seyboth 33 , N. Shah 24 , E. Shahliev 28 , E. Shahalev 28 , P. V. V. Sanganganathan 6 , P. V. V. Shanmunathan 6 , E M. Shao 48，F。Shen 49，W。Q. Shen 50，S。Shi 11，Q. Y. Shu 50，E。P. Sichtermann 31，R。Sikora 2，M。Simko 38，J。Singh 41，S。S. Singh 41，S。Singh 41，S。S. Singh 26，S。Singh 26，S。Singh 26，N。Smirnov 64，N。Smirnov 64， ，W。Solyst25，P。Sensen6，H。Spink4，B。Srivastava44，T。D。D. S. S. S. Stanislaus 60，M。Stefaniak62，D.J.Stewart 64，M。Strikhanov35，B。stringFellow35，B。stringfellow35，B。stringfellow44，A.Sun 21，B。Surrow 54，D。N. Svirian 3，P。手术62，A。H. Tang 6，Z。Tang 48，A。Tang 35，T。T. T. T. T. T. T. T. T. T. T. T. T. T. T. T. T. T. T. T. T. T. T. T. T. T. , M. Tokared 28 , C. A. Tomkiel 32 , S. Trentalage 9 , R. E. Tribble 55 , P. Tribedy 6 , S. Tribeyy 16 , O. Tsai 9 , Z. Tosai 6 , T. G. U. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. G. Upper 4 ，6，G。VanBuren 6，J。Vank38，A。Vasiliev43，I。Vassyliev17，F。Videbæk6，S。Vokal28，S。A。Vokal 63，F。Wang44，G。Wang9，J。S。Wang 21，J。S。Wang 21，J。S。Wang 21，J。S。Wang 21， P. Wang 48，Y. Wang 11，Y. Wang 57，Z. Wang 49，J.C.C.C. Web 6，P.C。Wedenk19，L。Wen9，G。Wen34，H。Weman31，H。Wemank 31，H。Wemank 31，S。Wissink 31，S。Wissink 25，R。Wit 59，Y。 WU 10，Z. G. Xiao 57，G。Xie 31，W。Xie 44，H。Xu 21，N。Xu 31，N。Xu 31，Y。Xu 50，Y。Xu 50，Y。Xu 50，Y。Xu 49，Y。Xu 6，Y。Xu 6，Z。Xu 9，Z。Xu 9，Z。Xu 9，Z。Xu 9，Z。Xu 9，Q. Yang 49，Q. Yang 49，Q. Q. Yang 49，Q. Yang Yang 49。 ，S。Yang 6，Yang 37，Z. Yang 11，Z.是45，Z.是12，L。Yi 49，K。Yif 6，H。Zbroszczyk 62，W。Zha 48，W。Zha 48，W。Zha 11，D。Zhang 11，D。Zhang 11，S。Zhang 48，S。Zhang 48，S。 x。 31，M。Zyzak 17