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通过Z-Scan技术测量的Niobate中的三光子和四光子吸收
摘要：已经进行了开放式Z扫描测量，以分别研究800 nm和1030 nm波长的三个光子（3 pa）和四光子吸收（4 PA）系数，并在一致和stoichiomempricmetricmempric niobate中（CLN，SLN，SLN），与不同的Concen-Concen-concen-concen-trations一起使用。两个波长的激光脉冲持续时间为40 fs和190 fs。晶体内部的峰强度在约110至550 GW/cm 2之间变化。使用理论模型评估了3 PA和4 PA系数，结果表明它们的最小值位于MG掺杂水平或周围，与抑制CLN和SLN的光差异相对应。此结果可以归因于晶体缺陷对3 PA和4 PA过程的贡献。此外，在1030 nm处的4 pa在相同的强度水平下在800 nm处表现出比3 pa更大的非线性吸收。讨论了这种意外行为的可能原因。总体而言，比较这些晶体的3 pa和4 pA值将使选择LN晶体的最佳组成，以进行有效的THZ产生以及其他需要高泵强度的非线性光学过程。
光学密集有效的两级系统的定量吸收成像
吸收成像是一种通常采用的方法，具有高时间分辨率，关于部分透明对象的空间信息。它依赖于探针梁和对象的相干响应之间的干扰。在低饱和度方案中，啤酒兰伯特衰减很好地描述了它。在本文中，我们从理论上讲，我们通过在任何饱和度方面的两级系统的合奏来得出σ极化激光探针的吸收。我们在实验上证明，相对于单个粒子响应，密集的87 rb冷原子集合中的吸收横截面通过与培养基的光密度B成比例的因子减少。为解释这种还原，我们开发了一个模型，该模型在单个粒子响应中融合了周围集合发出的不连贯的电磁背景。我们表明它在定性上再现了实验结果。我们的校准因子对σ偏振光的光密度B具有通用依赖性：α= 1。17（9） + 0。255（2）b允许获得密集量子系统的定量和绝对原位图像。
研究新型三维石墨烯结构中的氢吸收：朝向氢储存应用
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通过X射线吸收光谱研究的低维系统：2D，1D和0D病例的选择
在过去的三十年中，低维系统从基本和技术的角度引起了越来越多的兴趣，这是由于其独特的物理和化学特性。X射线吸收光谱（XAS）是表征这种系统的强大工具，这是由于其化学选择性和在原子间距离测定中的高灵敏度。此外，该技术可以同时提供有关纳米材料的电子和局部结构特性的信息，这显着有助于阐明其原子结构与其特殊的物理特性之间的关系。本综述提供了XAS的一般介绍，讨论了该技术的基本理论，最常用的检测模式，相关的实验设置和一些互补的相关特征技术（DAFS，EXELFS，PDF，PDF，XES，HERFD XAS，XRS，XRS）。随后将介绍XAS光谱对2D，1D和0D系统的重要应用。选定的低维系统包括IV和III-V半导体膜，量子孔，量子线和量子点；基于碳的纳米材料（外延石墨烯和碳纳米管）；金属氧化物膜，纳米线，纳米棒和纳米晶体；金属纳米颗粒。最后，讨论了将XAS应用于纳米结构的未来观点。
多通锁定热量成像用于研究光涂层吸收
热电偶或转置器。然后，热信号与适当的校准与吸收有关。这是字段中的一种参考方法[12]。确定吸收的另一种方法是检测与温度升高有关的效果。光热挠度（PDT）[21-24]或表面热透镜（STL）[25]使用表面和折射率（即光路）的修饰，该折射率是由激光束探测的，并通过校准过程链接到吸收。干涉技术也可以用于测量温度诱导的修饰。常见路径干涉法（CPI）[26,27]使用由泵束吸收的能量引起的折射率变化，从而产生由光电二极管检测到的探针梁的自我干扰。自相度调制（SPM）[28,29]使用Fabry-perot干涉仪的透射光谱形状的变化，这是由于在腔中引入泵送样品的光路变化而引起的，以获得吸收。最后，我们还可以使用脉冲激光作为泵作为另一个测量技术来引用光声光谱法（PAS）[30-32]作为泵，并检测样品内部局部热变化产生的声波。使用热成像，也可以使用热摄像机测量温度[33]。在这种情况下，测量方法称为光热辐射法（PTR）[34]。该方法将在本研究中进一步研究。
微小的塑料颗粒可以放大植物和肠细胞中的污染物吸收
使用人类小肠的细胞模型，再加上基于实验室的胃肠道设备，该设备模拟消化系统，研究人员发现，纳米大小的塑料颗粒与仅砷相比，纳米大小的塑料颗粒增加了近六倍。对Boscalid（一种常用农药）的效果也相同。
极化子跳跃在所有无定形阴极电致色素氧化物中诱导的双波段吸收
图1个极化子跳跃在WO 3中诱导的双波段吸收。A在不同时间间隔的GalvanoStatic电荷插入后WO 3膜的原位光学透射率。b，在450 nm（表示可见范围）和1100 nm（代表NIR范围）的WO 3膜的电荷能力的函数。c，od光谱是波长的函数，以及北极理论的吸收系数的理论计算。理论曲线已分解为下两个面板中的两个偏振子峰。d，在电荷插入过程中在不同时间的WO 3（W 4 F峰）膜的XPS光谱。e，d中XPS光谱得出的相应的W值的比例。XPS光谱和其他电荷插入状态的比例可在图中看到S6。f，C（A 1，A 2;左侧尺度）的两个峰的振幅显示为LI插入时间的函数，并将其与位点饱和理论获得的跳跃效率（H.E;右手尺度）相比。H.E.通过45分钟XPS的插值在D下降到零，从而获得了15和30分钟的点。
在热带气候中设计和优化地热吸收冷却系统
空调所需的电力在全球范围内飙升。吸收冷却器代表使用热量而不是电力的经典蒸气压缩系统的替代方法。但是，到目前为止，由可再生地热热提供的吸收冷水机几乎没有受到关注。本文使用热的地热流体（通常在80 - 110°C的范围内）引入系统，以通过单效吸收冷水机和家用热水（DHW）通过热交换器产生冷却。它考虑了位于法国加勒比岛马提尼克岛的一家酒店。每个子系统的电消耗已得到充分估计。本文的独创性是两次：i）该系统是在考虑动态条件的TRNSYS软件中建模的。考虑了几种情况，具体取决于地热温度，质量流量，远程偏差和需求大小。研究的系统似乎比经典的蒸气压缩冷水机和DHW的锅炉的组合更昂贵。但是，它可以显着降低所提供能量的CO 2含量，尤其是在一个从化石燃料中产生大多数电力的岛上。地热井的接近度以及使吸收发生器（此处用于DHW生产）的温水的使用似乎是系统相关性的关键因素，以及更热的地热液（例如，110°C而不是80°C）。
使用墨西哥葡萄球植物或多孔锗波导增强了中红外气体吸收光谱检测
研究了两种气体（CO 2）和甲烷（CH 4）的两种气体中的中红外区域的检测，研究了不同的集成光子传感器。这三个研究的结构是基于Chalcogenide膜（CHG）或多孔也（PGE）和基于CHG的Slot波导的山脊波导。优化了波导尺寸，以在导向光和气体之间获得最高功率因数，同时保持在中红外波长范围内的单个模式传播。在CHG山脊波导的情况下，可实现的功率因数为1％，PGE-Ridge为45％，在CHG-Slot的情况下为58％。在λ=4.3μm处的二氧化碳的检测极低（LOD），甲烷在λ=7.7μm下的二氧化碳为0.1 ppm，由于中液范围内的较大的气体吸收系数，可获得CHG SLOT波引导的λ=7.7μm。对于多孔驻驻波导，还计算出低LOD值：CO 2在λ=4.3μm时为0.12 ppm，CH 4在λ=7.7μm处的Ch 4 ppm。这些结果表明，所提出的结构可以在环境和健康感测芯片上实现通用光谱检测所需的竞争性能。
基于两步吸收
使用基于两种或多光子吸收的聚合物光蛋白师使用高功率PICO-PICO或飞秒激光器，使用聚合物光孔师使用聚合物光孔师和纳米蛋白酶，从而导致相当大且昂贵的仪器。最近，我们基于两步吸收而不是两步的光子吸收，而不是两次光子的吸收，从而允许使用小型且廉价的连续波405 nm波长GAN GAN GAN半导体激光二极管激光二极管，其光输出功率低于1 MW。在此使用相同的光孔系统和相似的激光二极管，我们报告了适合鞋盒的3D激光纳米螺旋体的设计，构造和表征。这个鞋盒包含所有光学组件，即安装激光器，准直和横梁成型光学元件，微型mems xy-scanner，tube镜头，聚焦显微镜物镜，na = 1.4，100 x放大倍率），一个piezo slips-splip s-split z-spectiatiation sminiation sminitiation sminiatiation sminiatiatiatiatiatiatiatiatiatiatiatival smimiatiate smination Sypame sypamer sypamer sypamer sypame sypame sypamer nimul sminiatiatiatiatiatiatiatiatiatiatiatiatiatiatiatiatiatival。采用微控制器的电子设备。我们提出了用该仪器打印的示例3D结构的画廊。我们达到了约100 nm的横向空间分辨率，重点扫描速度约为1 mm/s。可能，我们的鞋盒大小的系统可以比今天的商业系统便宜。