XiaoMi-AI文件搜索系统
World File Search Systematoms
一个光子同时激发超强耦合光物质系统中的两个原子
这些系统利用一维谐振腔中的高电磁场和人造原子的巨大偶极矩，实现了比裸原子或谐振腔频率更大的光物质相互作用[7–11]。这种超强（深强）相互作用可能带来许多有前景的应用，如高速、高效的量子信息处理设备[12–15]，以及观测独特的物理现象，如量子真空辐射和基态纠缠[16，17]。超强耦合机制中最有趣的理论预测之一是，当系统的宇称对称性破缺时，一个光子可以同时激发两个原子[18]。与拉比振荡类似，这个由虚激发介导的过程是一个相干、幺正过程，原子可以联合发射一个光子。目前，特定的光谱仪采用的是原子或分子的双光子激发这一逆现象 [ 19 , 20 ]。同样，我们相信双原子激发过程可以打开新的应用大门。
国际原子能机构太空原子能机构网络研讨会摘要：太空探索核系统 2022 年 2 月
• 需要改变交通模式，使人类真正成为太空旅行物种 • 核能使更高能量的系统能够在极端环境下持续运行 • 核推进系统可以实现对火星及更远地方的强大探索，对于快速深空载人星际任务至关重要 • 对于地面探索任务，空间核动力系统是一个非常有前途的选择 • 对于需要高电力输出的任务，例如载人火星任务和太空渡轮，基于裂变或聚变反应堆的电力系统可能是一个非常有竞争力的选择 • 有前景的研究和开发正在进行中，并进行了讨论 - 核热推进、核电推进、等离子推进和直接聚变驱动
从分子和晶体中原子的量子理论分析锕系化合物的电荷密度
摘要：锕系化合物（分子复合物和材料）中化学键的性质在许多方面仍然难以捉摸。彻底分析它们的电子电荷分布对于阐明整个系列的键合趋势和氧化状态具有决定性作用。然而，从实验和理论的角度来看，准确测定和稳健分析锕系化合物的电荷密度都带来了一些挑战。最近，在锕系材料电荷密度的实验重建和拓扑分析方面取得了重大进展 [Gianopoulos et al. IUCrJ，2019，6，895]。在这里，我们讨论了理论方面的互补进展，这些进展使得可以通过块体量子力学模拟准确确定锕系材料的电荷密度。特别是，将实施 Bader 分子和晶体中原子量子理论 (QTAIMAC) 的 T OPOND 软件扩展到 f 和 g 型基函数，从而可以在相同基础上对块体和真空中的镧系元素和锕系元素进行有效研究。研究了四苯基磷酸铀六氟化物共晶体 [PPh 4 + ][UF 6 − ] 的化学键合，其实验电荷密度可供比较。量化并讨论了晶体堆积对电荷密度和化学键的影响。这里介绍的方法可以重现实验电荷密度拉普拉斯算子的拓扑结构的所有细微特征。如此显著的定性和定量一致性代表了对锕系化合物电荷密度分析的实验和计算方法的强烈相互验证。
卤素键合的性质：相互作用的量子原子和源函数研究的见解
在这里报告了一组扩展的替代吡啶与d -x分子（d = x，cn）形成的复合物中x n（x = i，br）卤素键的详细研究。通过Bader的分子中的原子量子理论（QTAIM）和Penda的相互作用量子原子（IQA）方案，已经在不同的（MP2和DFT）理论水平上研究了这些相互作用的性质。吡啶环上的取代基和卤素键特征上的卤代残基。我们发现，交换相关能量代表了对IQA总能量的实质性贡献，在某些情况下，与（I 2个复合物）甚至是dominited（ICN复合物）相当。有意义的信息是由源函数提供的，表明X N相互作用的键临界点对电子密度的主要贡献是从卤素原子得出的，而氮原子的贡献要低得多，该氮原子充当电子密度的源或源。从远端原子的相关贡献（包括吡啶环不同位置的各种电子支持和吸引电子取代基）也被确定，突出了电子密度的非局部特征。已经检查了结合能，根据IQA的相互作用能量和QTAIM描述符（例如DELECALIZERIAD指数和源函数）之间可能存在的关系。通常，只有在直接涉及的卤素和氮原子外部环境中，才能发现良好的相关性，在相互作用中起较小的作用。
大数据辅助数字双胞胎用于高级材料的智能设计和制造：从原子到产品
1个国家主要实验室固化加工，西北理工大学，西安710072，中国Shaanxi。2高性能数值模拟与应用物理与计算数学研究所的CAEP软件中心，中国北京100088。3 CRRC Tangshan Co.，Ltd，Tangshan 063035，Hebei，中国。4西方超导技术有限公司，Xi'an 710018，Shaanxi，中国。5北京科学技术大学高级金属和材料的国家主要实验室，中国北京100083。6宾夕法尼亚州宾夕法尼亚州公园宾夕法尼亚州立大学材料科学与工程系，美国16802。 7创新中心，NPU重庆，重庆401135，中国。 8 XI'AN技术大学材料科学与工程学院，Xi'an 710048，Shaanxi，中国。6宾夕法尼亚州宾夕法尼亚州公园宾夕法尼亚州立大学材料科学与工程系，美国16802。7创新中心，NPU重庆，重庆401135，中国。8 XI'AN技术大学材料科学与工程学院，Xi'an 710048，Shaanxi，中国。8 XI'AN技术大学材料科学与工程学院，Xi'an 710048，Shaanxi，中国。
单个鉴赏原子和几个通过硅杂原子固定在石墨烯
我们首次提出了原子中单个单一的自我组装，在簇中（2-6个原子）及其同时的室温稳定稳定锚定在graplene烯中的单个替代si popant上[1]。由于只有少数原子组成的单个原子和原子簇具有不同的物理和化学特性[2，3]，因此这些原子结构在固体载体上具有很高的关注，目前吸引了从催化到纳米乳糖的区域中潜在应用的高度关注[4,5]。途径的受控制造和稳定位置仍然很少。在这里，使用定制的制剂室（基本压力〜10 -9 MBAR）将凹入蒸发到悬浮的单层石墨烯（本质上包括一小部分替代的Si杂原子）中，直接耦合到原子分辨率扫描扫描传输透射电子显微镜（STEM）[6]。
被不可穿透的球形腔限制的多个电子原子的能态、振子强度和极化率
[1] 张志华, 庄国忠, 郭可欣, 袁建华, Superlatt.微结构。 2016，100，440。[2] a)FK Boz，B. Nisanci，S. Aktas，SE Okan，Appl。冲浪。科学。 2016年，387，76； b) S. Yilmaz，M. Kyrak，国际。 J. Mod.物理。 B 2018 , 32 , 1850154. [3] RLM Melono, CF Lukong, O. Motapan, J. Phys. B：At.，Mol.选择。物理。 2018，51，205005。[4] G. Safarpour、MA Izadi、M. Nowzari、E. Nikname、MM Golshan、Commun。理论。物理。 2014 ，61，765。[5] Y. Yakar，B. Çakır，A. Özmen，Int. J. Mod.物理。 J 2007 , 18 , 61 [6] H. Kes, A. Bilekkaya, S. Aktas, S. Okan, Superlatt.微结构。 2017 ，111，966. [7] a)O. Akankan、I. Erdogan、H. Akbas ̧、Phys. E 2006,35,217； b) XC Li、CB Ye、J. Gao、B. Wang、Chin。物理。 B 2020 , 29 , 087302. [8] a)XC Li, CB Ye, J. Gao, B. Wang, Chin.物理。 B 2020，29，087302； b) JD Castano-Yepes、A. Amor-Quiroz、CF Ramirez-Gutierrez、EA Gomez、Phys。 E 2020，109，59。[9] a)H. El, AJ Ghazi, I. Zorkani, E. Feddi, A. El Mouchtachi, Phys. B2018，537，207； （b）E. Niculescu、C. Stan、M. Cristea 和 C. Trusca，Chem.物理2017 ，493 ，32。[10] a)B. Cakir、Y.Yakar、A.Ozmen，Chem.物理。莱特。 2017年，684，250； b) Y. Yakar、B. Çakir、A. Özmen，Chem.物理2018，513，213。
具有多达132个SP2碳原子
纳米谱材料是用于光学，电子和生物探测器应用的低维材料生长的材料的有希望的构建基块。特别是，自下而上的合成0D石墨烯量子点作为单个量子发射器显示出很大的潜力。要充分利用其令人兴奋的特性，石墨烯量子点必须具有很高的纯度；有效的纯度的关键围栏是起始材料的溶解度。在这里，我们报告了一个高度溶剂且易于采用的棒状石墨烯量子点的合成，其含量高达94％。这对于红色排放而言罕见。高溶解度与结构的设计直接相关，从而可以准确描述溶液和单分子水平的石墨烯量子点的光物理特性。通过量子化学计算完全预测了这些光物理特性。
催化纳米颗粒中金属原子对氧化物和碳支持的量热能和化学势：改善的尺寸依赖性和A
摘要在受支持的金属纳米颗粒中，金属原子的化学潜力是与纳米颗粒的催化活性和稳定性相关的重要描述符。在这里，我们得出了与粒子接触区域的半径与支撑𝜇 𝜇 𝜇𝑀的半径和金属 /支撑界面（）的粘附能有关的表达，该表达式假定颗粒具有球形帽的形状，但与支撑（）的形状相关，但在金属表面能量中增加了c and的经验校正和近距离降低的经验校正。We then show that, at any assumed contact angle, we can simultaneously fit previously-reported measurements of both calorimetric (from heats of 𝜇 𝑀 metal vapor adsorption during nanoparticle growth by vapor deposition) versus metal coverage data and the He + low-energy ion scattering (LEIS) intensities for the metal and/or support versus metal coverage (using our recently-developed spherical cap model用于定量的leis强度），以确定粒径与覆盖范围。只有一种接触角度的选择给出了一对接触角的值，并且与球形粒子平衡形状的Young-dupré𝐸方程一致。在这种平衡形状下，我们应用了该球形盖模型（SCM），以重新分析微钙化金属化学电位和LEIS信号与九种金属 /支撑组合的覆盖数据，以前通过假设颗粒具有半球形盖的形状，即< / div> < / div> < / div> < / div> < / div> < / div> < / div> < / div> < / div，接触角为90。我们表明，这种修订的方法与量热法和Leis数据达成了密切的一致性；最佳拟合的接触角从64到84不等，纠正了较早的90的假设。这些结果提供了显着的准确性提高：粒度与覆盖，金属化学势与尺寸和覆盖范围，金属 /支撑粘附能以及CEO 2（111）上的CU，AG和AU的接触角（111），MGO上的Ni（100），AG（100），Fe 3 O 4（111）和TIO 2（100）和TiO 2（100）以及AG，Ni-ni和ni-support ni-support。这种修订的方法比早期半球形帽模型（HCM）更广泛地适用。
通过诱导的状态转移在rydberg冷原子状态
可能的不确定性来源是离子飞行时间信号上峰的重叠。这可以通过将峰值近似为正常分布而进行数值整合的预期重叠来表征，如图6 a。由于离子飞行器信号的峰重叠而引起的不确定性的最大贡献来自（32 s + 31 p）峰泄漏到32 p峰。这估计为典型操作贡献了9±2 µ V·µ s，从而对R的分数贡献，因此T MEAS为0.005±0.001。不确定性的另一个来源是确定T BBR的初始时间。也就是说，状态抽水的有限时间和电离坡道需要有效的T BBR处理，我们允许较小的有限偏移。偏移量大约为13.5 µs，可以通过测量脉冲泵激光器和到达检测器的电离电子之间的时间来找到。但是，可以通过优化理论和实验之间的一致性来更精确地实现此偏移，如图主要文本的3。请注意，32 P状态的最大化的形状和时间对温度并不特别敏感（仅幅度高度敏感），因此执行此校准并不等于通过已知温度校准系统。拟合产生的t bbr等于泵送结束与电离坡道的开始之间的时间，加上13.97 µ s。此拟合的不确定性