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![arxiv：2012.02379v3 [hep-ph] 2021年3月12日](/simg/7\78d568c9c59ad380c632b8768d5b18c410d399b6.webp)
arxiv：2012.02379v3 [hep-ph] 2021年3月12日
基于基于E + E→σ +σ-和E + e + E-→σ-→σ-σ +过程，通过BESIII协作（在时间元素统治区域中，都可以使用vector meson ponditions contoction contoctions the vector n positions contoctions the vositions for the ecomence contector contoction n and the vector contector contoction n and positiment contector n the vector n positiments co. 帐户。 模型参数是从besiii实验数据中确定的，有关及时的有效形式| g e |从2.3864到3.02 GEV的σ +和σ-baryons的baryons。 发现，我们可以提供一个可用数据的定量描述，仅为一个可调模型参数。 然后，我们进行了对空格区域中电磁形式因子的分析，并评估了Hyperonsσ +和σ-的间距类型因子。 获得的σ +和σ-baryon的电磁形式因子与其他模型计算相当。基于E + E→σ +σ-和E + e + E-→σ-→σ-σ +过程，通过BESIII协作（在时间元素统治区域中，都可以使用vector meson ponditions contoction contoctions the vector n positions contoctions the vositions for the ecomence contector contoction n and the vector contector contoction n and positiment contector n the vector n positiments co. 帐户。模型参数是从besiii实验数据中确定的，有关及时的有效形式| g e |从2.3864到3.02 GEV的σ +和σ-baryons的baryons。发现，我们可以提供一个可用数据的定量描述，仅为一个可调模型参数。然后，我们进行了对空格区域中电磁形式因子的分析，并评估了Hyperonsσ +和σ-的间距类型因子。获得的σ +和σ-baryon的电磁形式因子与其他模型计算相当。
夸克 - diquark方法中的重型巴里孔光谱
2 +，使用相对论量子场理论中的功能方法，即量子铬动力学（QCD）。到此为止，我们通过夸克 - diquark方法将三夸克faddeev方程减少到两体方程，在该方法中，重子被视为夸克和有效的diquarks的绑定状态。这种方法已成功用于轻巧和奇怪的重子。夸克 - diquark bethe salpeter振幅（BSA）的伯特salpeter方程（BSE）量达到相互作用内核的夸克乒乓交换。使用彩虹束截断中的Alkofer-Watson-Weigel相互作用确定夸克和diquark成分。BSE是通过将其转换为特征值问题并解决Quarkdiquark BSA的狄拉克敷料功能来实现的，我们使用Chebyshev扩展进行了评估。特征值问题的矩阵与这些考虑因素以及BSE的颜色和平流结构一起构建。这种结构由包含BSE的颜色迹线和avor因子的矩阵表示，以进行不同的diquark跃迁。我们在质量网格上计算地面和激发态的特征值，在质量网格中，物理状态对应于其相应特征值等于一个的条件。结果表明，基态质量与实验的总体一致，在此我们将模型比例设置为基态质量相对于实验质量的平均比率。激发态显示出比接地状态更高的高估。三重迷人的巴里昂也同意晶格QCD结果。使用QCD的潜在模型与晶格QCD和理论计算一致。仍然需要计算双重魅力的重子。
探究初始重子停止和状态方程...
使用具有参数初始条件的 (3+1) 维混合框架，我们研究了重离子碰撞中已识别粒子（包括介子、K介子、质子和 Lambda 粒子）的快速度相关定向流 v 1 ( y )。考虑了涉及 Au+Au 碰撞的情况，在 √ s NN 下进行，范围从 7.7 到 200 GeV。使用测量的带电粒子伪快速度分布和净质子快速度分布来约束束流方向的动态。在该框架内，介子的定向流由倾斜源的侧向压力梯度驱动，重子的定向流主要由于横向扩展驱动的相对于束流轴的初始不对称重子分布。我们的方法成功地再现了介子和重子的 v 1 快速度和束流能量依赖性。我们发现重子的v 1 ( y )对重子的初始停止有较强的约束力，而定向流与介子的v 1 ( y )一起可以探究有限化学势下致密核物质的状态方程。
![arXiv:2211.16408v2 [nucl-th] 2023 年 11 月 11 日](/simg/0\0d8f9370bfef0812a6f41804abb1c807464b0aa9.webp)
arXiv:2211.16408v2 [nucl-th] 2023 年 11 月 11 日
使用具有参数初始条件的 (3+1) 维混合框架，我们研究了重离子碰撞中已识别粒子（包括介子、K介子、质子和 Lambda 粒子）的快速度相关定向流 v 1 ( y )。考虑了涉及 Au+Au 碰撞的情况，在 √ s NN 下进行，范围从 7.7 到 200 GeV。使用测量的带电粒子伪快速度分布和净质子快速度分布来约束束流方向的动态。在该框架内，介子的定向流由倾斜源的侧向压力梯度驱动，重子的定向流主要由于横向扩展驱动的相对于束流轴的初始不对称重子分布。我们的方法成功地再现了介子和重子的 v 1 快速度和束流能量依赖性。我们发现重子的v 1 ( y )对重子的初始停止有较强的约束力，而定向流与介子的v 1 ( y )一起可以探究有限化学势下致密核物质的状态方程。
使用机器学习方法在高能量物理学中的数据分析
这个科学启动项目涉及使用机器学习（ML）方法对蒙特卡洛（MC）数据集进行分析。该数据集由实验性Hadronic Physics Group（Hadrex）与Alice实验直接合作，该实验与大型强子对撞机（LHC）直接合作。该研究专门针对多震颤的重子（例如ξ⁻，ξ⁺等）以及随后的衰减，这是一个称为“级联衰变”的过程。主要目的是使用生成机器学习模型通过其次要衰减来重建这些粒子。通过综合与实验观察相吻合的现实数据，该项目旨在优化常规的高能物理学分析并增强数据分析算法，以搜索稀有可观察物。为了应对这一挑战，采用了条件表格生成对抗网络（CTGAN）模型。结果表明，CTGAN在复制可变分布的同时有效地保留了原始数据的物理和内在相关性，从而增强了其改善高能物理学数据驱动研究的潜力。
核物理A
RHIC STAR 光束能量扫描计划的重要目标之一是了解相对论重离子碰撞中产生的强相互作用物质的 QCD 相图。集体流现象是表征产生的 QCD 物质性质的灵敏探针 [1]。将测得的流动可观测量与模型计算进行比较，以约束状态方程 (EoS) 并理解 QCD 现象。发射粒子在动量空间中的傅里叶展开的一阶和二阶谐波分别被描述为定向流 (v 1 ) 和椭圆流 (v 2 ) [2]。v 1 和 v 2 的快度奇分量是研究碰撞早期集体动力学的灵敏探针。输运和流体动力学模型计算表明，重子与光束能量相关的负 v 1 斜率是一级相变的标志 [3, 4, 5]。预计高 p T 带电强子的 v 1 测量将对火球的初始纵向分布提供有价值的约束，并提供有关部分子路径长度相关的能量损失的想法。
![arXiv:2208.01297v2 [nucl-th] 2022 年 10 月 29 日](/simg/e\e9442ff7e07ee4030cbda0a8eff22afdd5360c5f.webp)
arXiv:2208.01297v2 [nucl-th] 2022 年 10 月 29 日
我们研究了在√sNN≈3.0-30GeV中心区Au+Au碰撞中Λ定向流对Λ势的敏感性。由手性有效场理论（χEFT）获得的Λ势用于微观传输模型，该模型是相对论量子分子动力学的矢量版本。我们发现，由χEFT获得的密度相关Λ势（假设势的动量依赖性较弱）重现了STAR合作在束流能量扫描程序中测得的Λ定向流的快速性和束流能量依赖性。虽然Λ定向流对势的密度依赖性不敏感，但它易受动量依赖性的影响。我们还表明，基于冲击波模型的流体动力学图预测质子、Λ 和 Ξ 定向流的相似性，但 Ω 重子的定向流与其他重子略有不同。我们还表明，夸克聚结预测超子的定向流具有不同的快度依赖性。这些研究表明，对超子定向流快度依赖性的广泛测量可能为高能重离子碰撞中产生的热致密物质的性质提供重要信息。
![arxiv：2312.06468v1 [nucl-th] 2023年12月11日](/simg/c\ce6b77cca1b0c69aa937bb8f0b079c49a022f943.webp)
arxiv：2312.06468v1 [nucl-th] 2023年12月11日
探索量子染色体动力学（QCD）相图在很大程度上依赖于在各种束能进行的重离子碰撞实验[1，2]。这些碰撞的复杂演化，跨越各个阶段，需要一个多阶段的理论框架。成功描述了许多测量值。对早期动力学，运输特性以及创建密集的核物质的状态（EOS）方程的最终最终HADRON的集体流量[3]。定向流（V 1），表示集体侧向运动，对早期演变和EOS特别敏感[3，4]。D V 1 / D Y |的非单调行为y = 0（已提出了范围内斑点的V 1（y）的斜率）表示辐射物质和夸克 - 杜伦等离子体（QGP）之间的一阶相变[3,5,6]。这是因为归因于相变的EOS的软化会导致膨胀过程中有向流的减少，因此导致D V 1 / D Y |最小值。 y = 0作为梁能量的函数[3]。但是，要强调V 1（y）对各种动态方面的敏感性至关重要。各种模型已被用于计算从AG到顶部RHIC能量的V 1（Y），从而产生了巨大变化的结果，但是，没有一个e ff offf eff offf of eff of e ff the efff of e ff the efff of eff of eff of eff of eff of the e ff [7，8]。在这项贡献中，我们使用（3 + 1） - 尺寸的混合框架与参数初始条件解释了V 1（y），并揭示其在有限化学电位上的浓密核物质的限制功率[9]。
partiii eq.4.13应用：混合状态k o = g o = g oo 11.1指标量化的概念来自方程式等方程。4.13分形
partiii eq.4.13应用：混合状态k o = g o = g o11.1指标量化的概念来自方程式等方程。4.13分形亚原子量表的量化应在下一个较高的10 40 x分形尺度（宇宙学）上重复，因此，应进行度量量化。一个元素不仅仅是局部重力，还包括确实有验证的局部组件。n = 1。例如，在所有螺旋星系平面的光环中，在大型R = 1-2gm /（rc 2）中，eq.4.13 k 00在大r（k 00»e i de /de /（1-2 e）的极限）中必须等于G oo = 1-2gm /（rc 2），鉴于所有通常的中心力力mv 2 /r = gmm /r 2在所有螺旋力平面中，halo的各个部分都必须在螺旋力平面中。求解V的这些方程式给出了我们的度量量化。v = n100km/sec（n =整数），因此我们不需要暗物质来解释这些光晕速度。审查：来自Parti Ultimate Occam的剃须刀理论的评论意味着最终数学物理学理论：假设0®Newpdet + µ + E Mandelbulbs in Fig6中的Mandelbulbs在自由空间中r H = E 2 10 40 40（0） /2M P C 2，k 00 （4.13）newpde = g µ（ÖKµµ）¶y /¶x µ =（w /c）y，y，v，v，k oo = 1-r h /r = 1 /k rr = 1 /k rr，r h = e 2 x10 40 n /m（n =。< /div>-1,0,1。，）。t +µ +e在2p 3/2球形壳上r = rh。2g = t +µ baryons，稳定（在此处不需要QCD）。那么，在r = r h时，newpde的（稳定）多电体状态吗？是。d c = 0给出了45°极端