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Ulrike Diebold – 简历
• 奖项和冠名讲座 2023 卓越中心“能源转换材料，MECS”董事会 2021 协调研究中心“驯服材料建模的复杂性”发言人 2020 Gerhard Ertl 讲座奖 2020 ERC 高级资助“WatFun” 2019 捷克共和国布尔诺理工大学荣誉博士学位 2019 维也纳市科学奖 2018 北京大学兴达讲座，中国北京 2016 南京大学中商研讨会 2015 欧洲科学院布莱斯·帕斯卡材料科学奖章 2015 荷兰乌得勒支大学德拜讲座 2015 爱尔兰都柏林圣三一学院埃尔温·薛定谔纪念讲座 2015物理学，布拉格 2014 年杰出访客奖，南非催化学会 (CATSA)
在水 - 碳界面上的经典量子摩擦
摘要：水上的摩擦 - 碳界面仍然是一个主要难题，理论和模拟无法解释纳米级水流的实验趋势。最近的理论框架量子摩擦（QF）提议通过考虑在水和石墨表面中的介电波动之间的非绝热耦合来解决这些实验观察。在这里，使用一个经典模型，该模型能够对固体的介电谱进行微调，我们提供了模拟的证据，以一般支持QF。尤其是，随着固体介电光谱的特征开始与Water的图书馆和Debye模式重叠，我们发现摩擦的增加与QF提出的摩擦相符。在微观水平上，我们发现对摩擦的贡献在固体电荷密度的动力学中比水的动力学更为明显。我们的发现表明，QF的实验性特征可能在固体的反应而不是液态水中更为明显。关键字：液体 - 固体摩擦，纳米级水，液体 - 固体界面，石墨烯，分子动力学
物理系，拉吉夫·甘地政府。研究生学院，Ambikapur-497001，印度恰蒂斯加尔邦 div>
（2）一个带电的圆柱导体，（3）无限的电荷片和两个平行的充电板，电容器，静电场能，电场中导体表面的每单位部位的力，在电场中指导球，以均匀的电场。介电常数，极性和非极性电介质，电介质和高斯定律，介电极化，电动极化矢量P，电位移矢量D.三个电载体，介电敏感性和介电常数和介电常数，二线易感性和极化机制，lorentz local fielt，lorentz lorentz locection和claius fieltriric等方程电介质，稳定电流，电流密度J，非稳态电流和连续性方程，LR，CR和LCR电路中电流的上升和衰减，衰减常数，交流电路，复数及其在解决交流电路问题中的应用，复杂的启发和反应性，串联和平行共振，Q因子，Q因子，Q因子，Q因素，Q因子，AC Coutfer a Ac Coutive a Ac Coutival a ac Coutive aC Ac Coutival aC AC Cower a ac Coution，AC Coution，AC Cower town aC，电动因子，电动因子，发电机，发电机，发电机，发电机，电动因子。
绝对温度
科学界普遍接受的抽象绝对温度或最低可能的温度约为-273.15 0 C或0 Kelvin。在18世纪末和19世纪初，查尔斯和卢萨克（Charles and Lussac）试验了气体的行为，并在恒定压力下发现温度与气体体积之间的直接和线性关系。绘制的V-T曲线是通过27 0 C和更高温度之间的实验数据获得的直线。V-T线在27 0 C以下的较低温度区域中外推并延伸至触摸体积轴，其中体积变为0。它在约-273 0 c处触摸温度线。人们认为体积不能小于0，因此发现-273 0 C是最低可能的温度或绝对温度。因此，将温度设置为-273 0 C的理论下限。但在所有实用性中，气体的体积不能为0，因为即使在最低温度下，分子也会占用一些空间，而V-T线也无法接触温度轴。其次，它违反了质量的保护，因为0卷意味着0质量。但没有测量，温度可以理论上假设任何较低的值。气体的压力和温度也具有恒定体积的线性关系。p -t线也收敛于-273 0 c。人们还认为，压力也不能小于0，这进一步批准了最低可能的温度值。当前对绝对温度的评估是基于对温度非常低的自由度的气体的研究。，但另一种可能是在0压力气体处处于收缩状态，并且由于高温下高分子间力，其分子在收缩体积中具有平移（高于其零点能量）。相比之下，固体的分子具有振动程度。固体分子自由度及其性能的低温研究可能在研究绝对温度方面更有帮助。debye的特定热量模型预测特定热量与温度立方体的依赖性，这意味着对于温度的较大变化，特定热的变化很小。进一步的爱因斯坦 - debye模型在非常低温下的金属（例如铜等金属）中建立了电子特异性热。超导状态下超导材料的电子特异性热尚未低于其过渡温度以下的正常状态的电子特异性热。电子参与特定的热量和固体的特定热量曲线可能会带来有关绝对温度的新事实。索引项 - 绝对温度，最低可能的温度，完美气体的V-T图，电子特异性，BCS超导体理论，P-T的P-T图。
M.Sc.材料科学（自支持） b''
Unit-1: Crystal Structure and Reciprocal lattice: Review of different kinds of matter-nature of bonding-Crystal structure – Bravais lattice – Unit cell, Wigner -Seitz cell- Index system for crystal planes – miller planes –point groups– space groups–screw axes–glide planes- concept of Reciprocal lattice – Brillouin zone of SC, BCC and FCC and its properties in reciprocal lattice – Fourier analysis of the basis – geometrical structure factor - interpretation of Bragg‟s equation Unit-2: Phonon Physics: Elastic Vibrations of one dimensional mono atomic lattice – vibrations of one-dimensional diatomic lattice – phonons momentum of phonons – phonon heat capacity and density of states – Debye and Einstein model of density of states – Anharmonic crystal interaction - thermal扩展 - 导热率 - UMKLAPP过程单元3：自由电子理论：Drude理论 - 一维盒中的自由电子气体 - 三维气体中的自由电子 - 状态的密度 - FD统计（无衍生） - k-空间和游离电子气体和自由电子热量 - 电子特定热量 - 电子和热电导率 - 电导率 - Wiedeman Franz Life
BCS - 试验波函数和Bogoliubov方法...
Cooper为理解超音调性质 - 电子配对而做出了关键的见解。今天，我们称这些对库珀对。重点是结合状态的形成，因此，如果我们从正常状态开始，超导性的性质是非实力的。后来，我们将看到超导间隙函数∆ ∝ωd e -1 n 0 g，其中ωd是debye频率，n 0是费米表面的状态密度，g是有效的有吸引力的相互作用强度。由于相互作用强度出现在指数的分母中，因此它是一种内在的奇异性，不能作为功率序列扩展。这是超导性的困难 - 无法通过从正常状态执行扰动溶液来达到。作为起点，库珀认为只有两个电子的理想化问题。理想化在物理学研究中起着重要作用，这可以将综合但次要因素抛在一会之下，以便我们可以专注于最关键的点。假设有一个充满填充的费米表面，其中带有费米波形k f。在其顶部，将两个电子和旋转的电子添加为（k，↑）和（ - k，↓）。我们忽略了对费米表面内部的电子实际上可以散布在外部，即费米表面是刚性的，并且只是扮演阻断
ins
Ti 2 Fex（X = SI，GE和SN）的结构，机械，电子和晶格动力学性质已通过基于密度功能理论的第一原理计算探索。已经计算出这些Al Loys的平衡晶格常数，散装模量，电子带结构和磁矩值与先前的研究一致。计算了几个机械参数，例如弹性常数C IJ，Bulk Modulus B，Young Modulus E，剪切模量G和Poisson的比率υ，并基于这些计算，检查了机械稳定性。总磁矩的计算值与现有的理论数据密切一致，并符合Slater-Pauling规则。从其计算出的电子带结构Ti 2 Fesi，Ti 2 Fege和Ti 2 Fesn中被发现为平衡晶格常数的半金属合金，少数旋转能量间隙分别为0.820、0.850，0.850和0.780 eV。通过直接方法进行了完整的声子光谱及其这些合金状态的总密度和部分密度。计算出的声子频谱指出了这些合金的动态稳定度。此外，使用GIBBS2代码在Debye模型中研究了热力学特性，例如热容量，热膨胀，熵和Grüneisen参数，该代码具有从0到1500 k的一系列温度。
个人简历（最多 4 页）
我的研究活动始于 1981 年，当时我完成了学士论文，在论文中我对音频和射频中的铁电材料进行了介电测量。由此自然而然地，我对凝聚态物质的介电响应产生了兴趣，更具体地说是对取向极化响应的研究，1985 年我的博士论文就是针对这一问题进行的答辩。传统上，介电响应是通过与指数响应函数相关的 Debye 模型来描述的。然而，在凝聚态物质中，很少找到符合此模型的介电响应，并且以经验方式在时间或频率域中提出了函数。在我的论文中，提出了理论模型，并计算了响应函数，该响应函数通常为非指数（威廉斯-瓦特）。该响应函数导致复杂的磁化率，类似于在凝聚态物质中经常获得的磁化率。这些模型将偶极子视为一个两级系统，它们与网络的相互作用（以谐波方法处理）赋予了它们动态行为。从这项工作中，我发表了四篇文章。完成博士论文后，我加入了当时物理系的其他成员，他们开始与萨拉戈萨大学有机化学系合作研究液晶，并一直持续到今天。这些年来，我们分享了国家项目（MEC、CICYT、MICINN ......）以及欧洲项目网络的协调研究项目。
Kalaiarasi S.，J Adv Sci Res，2020 年； 11 (4): 155-160
1 化学系，APCMahalaxmi 学院，Thoothukudi，泰米尔纳德邦，隶属于 Manonmaniam Sundaranar 大学，Tirunelveli，泰米尔纳德邦，印度 2 化学系，VOChidambaram 学院，Thoothukudi，泰米尔纳德邦，印度 *通讯作者：kalaponpriya@gmail.com 摘要 三氧化钨 (WO 3 ) 已被证明具有可见光光活性，并提供了一种克服光催化剂（如二氧化钛）对紫外光依赖性的方法。在本研究中，通过化学共沉淀法成功制备了镉离子掺杂的 WO 3 纳米粒子。以氯化镉和钨酸钠溶液为前体。通过 UV、XRD、FESEM、EDAX 和 PL 光谱技术表征了 Cd 离子掺杂的 WO 3 纳米粒子的晶体结构和光学特性。 Cd 离子掺杂的 WO 3 纳米粒子的形貌研究揭示了晶体状形貌。能量色散分析证实了 Cd 离子在掺杂的 WO 3 晶格中的存在。从 WO 3 的紫外-可见光谱来看，Cd 离子掺杂的 WO 3 纳米粒子在 310 nm 和 320 nm 处表现出吸收。XRD 光谱显示衍射峰对应于结晶氧化钨的晶面。使用 Debye scherrer 公式，还计算了未掺杂和 Cd 离子掺杂的氧化钨纳米粒子的尺寸。通过 PL 光谱研究了制备的纳米粒子的光学特性。
统计 - 热动力学在可逆群集中 -
提出了统计热力学变异标准，用于研究金（AU）纳米颗粒可逆聚类中的热滞后。在实验上，采用了瞬时平衡映射分析来表征其热力学表征，在纳米溶剂和电化学水平（UV-VIS-NIR光谱，SLS/SAXS，ZETA电位）上进行进一步的测量。从理论上讲，它被成功地解释为热力学循环，促使纳米群体具有从热量和铺路到纳米聚集热发动机的有用工作的潜力。考虑到滞后压的病毒膨胀，为具有给定病毒系数的稀释系统推导了熵措施。这使我们能够发现相关颗粒电位参数的作用（即表面电势，纳米颗粒的大小，Debye的长度，Hamaker Energy）在滞后发作时的等温和等温变化中。当临时（DLVO）的成对电势控制纳米级的第二个病毒系数时，将开发在水盐溶液（NaCl）中的球形Au纳米颗粒（NaCl）。尤其是，变分标准可以预测加热和冷却路径之间的压降，这可能是在某些能量再分配的基础上（例如订购/重组电动双重