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X射线诱导的超快电荷转移在基于噻吩的共轭聚合物中，由核心孔光谱控制
同时，能量结构域中的高分辨率X射线光谱也可以提供对分子系统中超快染色器过程的有用见解。使用单色同步加速器X射线辐射，可以在分子中对特定原子核壳的共振激发。核心兴奋状态的寿命因几个飞秒而异，具有激发能量的相对较浅的核心孔高达1 keV，直到具有较高激发能的深核孔的attosentime量表。通过发射X射线光子或螺旋钻电子的发射在核心激发态的寿命内，可以作为探测分子在同一时间尺度上发生的任何动力学过程的探测。这是“核心时钟”光谱（CHC）的基本概念。6关于
基于碳点的阿霉素和 siRNA 共递送系统通过 MRP1 抑制肺癌化学耐药性
在紫外光照射下，CD-PEI 溶液有明显的绿光发射，表明 CD-PEI 具有优异的荧光性能，如图 S1 所示。CD-PEI 和 CD-PEI-DOX-siMRP1 的光致发光 (PL) 光谱已通过各种激发波长以 20 nm 为增量进行了表征。随着激发波长的增加，CD-PEI 的发射发生红移。CD-PEI 表现出优异而稳定的 PL 性能，有利于体内药物输送的跟踪。碳点中的发射可能是纳米量子限制效应引起的[29, 30]。此外，CD-PEI 还具有激发相关的发射行为[31, 32]，即当激发波长从 330 nm 增加到 510 nm 时，发射峰从 450 nm 移至 600 nm。多色 PL 行为可能是由于碳点表面发射陷阱分布不均匀造成的[33]。
敏捷和多功能量子通信
图2：电荷载体产量独立于捐助者或受体激发，但随着IE偏移的增加。（a-h）和（J-K）picsecond-Nanosecond瞬时吸收光谱在0.4 ps（红线），30 ps（红线），30 ps（绿线）和300 ps（蓝线）和300 ps（蓝线）之后的选定整洁材料（开放符号）和混合物（彩色线）：（ a-b） ptb7-th：IEICO和（J-K）PBDB-T-2F：IT-4F混合膜在选择性激发供体（A，C，E，G，J）和受体分子（B，D，F，F，H，K）之后。（i）在所有研究的混合物中，吸收〜1.6-4 µJ / cm 2的所有研究混合物的综合光漂白（300 ps）与初始光漂白（0.4 - 0.7 PS）（PB 300PS / PB 0.4Ps）的比例，具有供体（开放符号）和受体（封闭符号）和受体（封闭符号）和受体（闭合符号）和eie（affctionor night）的eie（供体）（封闭符号）和eie（nie a）。
ER/O/B CODOPED SI发光二极管的分析影响 - 激发理论
er掺杂的Si发光二极管可能在硅光子学和光学量子计算中找到重要的应用。这些二极管在反向偏置时表现出比正向偏置高2个数量级的数量级。但是，这些设备中影响激发的物理学在很大程度上尚未探索。在这项工作中，我们制造了一个ER/O/B CODOP的SI发光二极管，该二极管通过对电子的撞击激发表现出很强的电致发光。建立了一种分析影响 - 激发理论，以预测与实验数据非常吻合的电致发光强度和内部量子效率。从配件中，我们发现可兴奋的ER离子达到了1个创纪录的浓度。8×10 19厘米-3及其45％的通过撞击激发处处于激发状态。 这项工作对基于半导体的稀土元素开发有效的经典和量子光源具有重要意义。通过撞击激发处处于激发状态。这项工作对基于半导体的稀土元素开发有效的经典和量子光源具有重要意义。
![arXiv:2502.05598v1 [cond-mat.stat-mech] 2025 年 2 月 8 日](/simg/7\7a8f0631b5921c78de5a064c416b451bace66e46.webp)
arXiv:2502.05598v1 [cond-mat.stat-mech] 2025 年 2 月 8 日
利用蒙特卡洛模拟，我们研究了线性淬火条件下Baxter-Wu模型的动力学性质。对于线性冷却过程，临界区过剩能量激发密度的标度行为与Kibble-Zurek（KZ）机制的预测非常吻合。然而，线性冷却结束时过剩能量激发密度的标度行为并不符合KZ机制与粗化过程之间的简单相互作用；退出脉冲区后，系统经历接近幂律形式的衰减，其衰减指数与瞬时淬火中观察到的粗化指数有显著不同。对于线性加热过程，我们发现，如果初始状态是模型的基态，描述KZ机制的相关指数与冷却场景中的指数相同。我们发现系统在离开脉冲区后不会直接进入绝热区，而是经过一个交叉区，过剩能量激发密度呈指数衰减。如果初始态有序但非系统基态，能量激发密度仍然表现出良好的标度行为，但相关指数不符合KZ机制的预测。我们发现这种差异与模型独特基态引起的特殊零温动力学性质有关。
基于多层设计的角等离子体的高性能生物传感器：增强一维设计灵敏度的新材料
在感应介质的折射率中。5通过金属/介电板的界面通过金属/介电板的界面诱导金属的自由电子振动性，而这反过来，这又，它因能量传递而沿界面开始旋转，从而使Indistion Em Wavis携带以免费的电子表面携带，因此，该金属的自由电子均促进了金属的自由电子，从而诱导了金属的自由电子，从而诱导金属的自由电子，从而诱导金属的自由电子，从而诱导金属的自由电子，从而使Indistion Em the Em em the Emalons携带的是金属的携带。6沿金属和电介质之间界面的自由电子的集体传播称为表面等离子体波（SPWS）。7 SPWS和Evanescent Wave之间的耦合是由于相匹配而导致的，这是实现SPR条件的必要条件。8，这种情况的实现导致结构6 - 8的重复响应的谐振倾角，因为表面波的激发是直接通过3D梁的激发而引起的。有不同的激发技术，例如Kretschmannconguration，其中，棱镜用于表面等离子体的激发，ottoconguration，ber耦合，以及在全球研究人员使用的耦合方案。9在所有这些耦合方案中，Kretschmanncon基于guration基于辅助的耦合方案是最受欢迎的耦合方案，是通过在TM极极化的入射波中通过TM极极化的入射波涂上（AU）和银色（AG）的新型金属（例如（AU）和银色（Ag）的新型金属（例如（AU）和银色（Ag）），通过涂层新型金属（例如（AU）和银色（Ag），来激发evaneScent波。10黄金通常是理想的选择，因为它的能力
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![arXiv:2110.15153v1 [quant-ph] 2021 年 10 月 28 日](/simg/b\bdb3533285b3c293b0037f8e5016dac0a3b537ac.webp)
arXiv:2110.15153v1 [quant-ph] 2021 年 10 月 28 日
摘要 量子游动是量子系统中经典随机游动的类似物。在某些类型的图上，量子游动的命中时间比经典随机游动短，这导致基于量子游动的算法具有量子优势。量子游动的一个重要特征是它们伴随着从一个位置到另一个位置的激发转移，并且命中目标位置的时刻以在该位置观察到激发的最大概率幅度为特征。因此，将此类问题视为量子优势展示的候选问题是有前景的，因为门误差会抹去作为时间函数的转移概率的峰值，但仍然保持可区分性。我们研究了量子噪声对典型量子游动问题（即量子比特链上的完美状态转移 (PST)）的命中时间和保真度的影响。我们在量子处理器的典型噪声（同质和非同质泡利噪声、串扰噪声、热弛豫和失相噪声）存在的情况下模拟了单个激发在量子比特链上的动态。我们发现泡利噪声主要抹去了激发传输保真度的峰值，而量子比特之间的串扰主要影响命中时间。了解这些噪声模式使我们能够提出一种错误缓解程序，我们使用该程序来优化在噪声量子处理器模拟器上运行 PST 的结果。