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不太弹性的暗物质
摘要：非弹性（或伪dirac）暗物质的模型通常假设左手和右手质量项之间的交易对称性，以抑制对角线耦合。我们指出，这种对称性是不必要的，因为对于Majorana fermions，对角耦合并不受到严格的约束。消除这种临时对称性的需求而不是由于额外的歼灭模式而放松遗物密度约束。我们考虑了一个简单的UV-Complete模型，该模型从（在）直接检测，梁转储实验和碰撞器中实现了这种设置并研究了约束。我们分别在几百个MEV和几个GEV附近确定了两个可行的质量区域。前一个区域将通过NA64和Belle II数据进行近未预测的分析进行充分测试，而后者也是挑战，即使在未来的实验中也是如此。
sachdev- ...
最近提出的在Lyapunov指数上的通用结合的饱和已被猜想，以表明存在重力双重。这种饱和发生在密集的sachdev-ye-kitaev（Syk）模型的低温极限中，n majorana fermions具有q身体（q> 2）无限范围相互作用。我们计算了高度稀疏的Syk模型的N≤64费米子的某些耗时相关因子（OTOC），并且在汉密尔顿分解为块中的稀疏度到接近渗透极限的稀疏度中没有明显的依赖性。这为Lyapunov指数在稀疏SYK的低温极限中的饱和提供了强有力的支持。达到N¼64的关键要素是新型量子自旋模型仿真库的开发，该库在图形处理单元上实现了高度优化的无基质Krylov子空间方法。这会导致使用适度的计算资源的模拟时间明显降低，并大大减少了以前的方法的内存使用情况。强烈的稀疏驱动统计波动既需要使用大量的疾病实现，又需要使用大量的疾病实现，也需要仔细的有限尺寸缩放分析。稀疏SYK中结合的饱和指向存在一个重力类似物，该重力类似物将大大扩大具有此特征的场理论的数量。
光晶格钟中的 p 波冷碰撞
被困在光场中的超冷碱土原子是丰富的物理系统，是量子信息处理 [ 1 – 4 ]、多体哈密顿量的量子模拟 [ 5 – 9 ] 和量子计量 [ 10 – 14 ] 的有吸引力的候选者。在每种情况下，同时询问许多原子都有助于提高测量精度，但也会产生高原子密度，并且有可能在具有多个原子的晶格位置发生原子间碰撞。对于量子信息和模拟，这些相互作用可能是一个关键特征；然而，对于量子计量，它们带来了不受欢迎的复杂性。例如，碰撞会导致原子钟中密度相关的频率偏移。在所有情况下，都需要很好地理解和控制这些相互作用。为了限制晶格钟中的相互作用，提出了使用超冷自旋极化费米子来利用 s 波碰撞的费米抑制，同时冻结更高的分波贡献。这种费米抑制源于量子统计，它规定相同的费米子粒子只能通过奇数分波碰撞。然而，在费米子 87 Sr（I ¼ 9 = 2）[ 11 , 15 , 16 ] 和 171 Yb（I ¼ 1 = 2）[ 12 ] 中测量到了微小的碰撞偏移，这可能会损害晶格钟的最终精度。我们发现，对于 87 Sr，即使最初无法区分的费米子，s 波碰撞也可能发生 [ 15 , 17 – 19 ]。这些碰撞之所以能够发生，是因为轻原子相互作用引入了一定程度的不均匀性，使费米子变得略微可区分。相比之下，使用 171 Yb，我们在此强调了 p 波碰撞在费米子晶格时钟系统中可以发挥的重要作用。在量子统计的帮助下，我们通过以最先进的精度进行测量以及定量理论模型，展示了 Yb 晶格时钟中冷碰撞的完整图像。此外，我们展示了消除碰撞偏移的新技术，可用于大大降低时钟不确定性。为了简化涉及许多晶格陷阱两级原子相互作用碰撞的复杂系统
与强旋的相关材料中的新兴现象...
摘要：这是对R 3×S 1的物理学物理学的教学介绍，使用SU（2）Yang -Mills，其大规模或无质量的伴随费米子作为主要的例子；我们还添加了基础，以得出结论。较小的限制非常明显，可以在这些理论（主要是非肌对象）理论中对非扰动物理的控制半经典测定。我们首先审查了r 3上的polyakov构造机制。移至R 3×S 1，我们展示了引入伴随费米子如何稳定中心对称性，从而导致Abelianization和Semiclas-Sial-sical可计算性。我们解释了单极 - instantons和扭曲的单极 - instantons是如何出现的。我们描述了各种新型拓扑激发在将Polyakov的结构扩展到本地四维情况下的作用，讨论了结合字符串的性质以及θ角度的性质。我们研究了全局对称性实现，并在可用的情况下研究了没有相变为S 1大小的函数的证据。我们的目的不是涵盖有关该主题的所有工作，而是要准备兴趣的读者进行研究，我们还提供了对详细介绍的主题的简要描述：对路径积分的分析延续，对更一般的理论的研究以及涉及高级较高符号的't Hooft Anomalies的必要性。
量子和经典贡献费尔米金和玻色子高斯系统的熵产生
如前所述，熵产生（表征热力学过程的不可逆性的关键数量）与系统自由度及其热环境之间的相关程度的产生有关。这就提出了一个问题，即这种相关性是否具有分类或量子性质，即，是否可以通过对相关自由度的局部测量来访问它们。我们通过考虑费米子和玻色症高斯系统来解决这个问题。我们表明，对于费米子，熵产生主要是量子的，这是由于均衡超选择规则限制了一组物理允许的测量值，从而显着限制了经典可访问的相关性的数量。相比之下，在骨髓系统中，可以通过高斯测量访问更多的相关性。特别是在低温下量子的贡献可能很重要，但在高温限制中，熵产生对应于纯粹的经典位置 - 摩托明相关性。我们的结果表明，在熵产生的显微镜公式中，费米子和骨系统之间存在着关于存在量子到古典跨性别的重要区别。他们还表明，即使在弱耦合极限中，熵产生也可能主要是由量子相关性引起的，该耦合极限在状态种群的经典速率方程方面以及在低粒子密度极限中的描述，其中玻色子的传输性能和费米子的运输特性将其转化为经典颗粒的粒子。
二维的热纯矩阵乘积状态
我们介绍了矩阵乘积状态（MP）的首次成功应用，该矩阵乘积状态（MPS）代表在整个温度范围内的两个空间维度中平衡中的热量子纯状态（TPQ）。我们将Kitaev Honeycomb模型用作主持量子自旋液体（QSL）基态的突出例子，以使用先前几乎完全使用Free Majorana Fermionic描述来瞄准两个先前已解决的特定热峰。从高温随机状态开始，我们的TPQ-MPS框架精确地再现了这些峰，这表明基于自旋的量子多体外描述仍然可以捕获Z 2量规场中的新出现的巡回Majorana fermions。截断过程有效地丢弃了高能状态，甚至达到了远程纠缠的拓扑状态，接近给定有限尺寸群集的确切基态。TPQ-MP的优点比精确的对角度或基于纯化的方法的优势是，即使在有限温度下，其数值降低的成本也来自降低的效率希尔伯特空间。
铁磁（SB，V）2 ...
3D元素掺杂剂。因此，由于存在无量化边缘状态而导致的量子反转对称性可能会导致量子异常效应（qahe）的检测。[10–12]预计此类设备与常规超导体的组合可以容纳Majorana Fermions，这些设备适用于用于拓扑量子计算机的编织设备。[13,14]由于真实材料的频带结构很复杂，因此在较高温度下实现Qahe或Majoraana fermions是一项挑战。需要高度精确的频带结构工程来有效抑制散装带的贡献。迄今为止，这构成了基于Qahe开发实用设备的主要限制障碍之一。因此，不可避免的是对TI的频带结构的更深入的了解。shubnikov – de Hass（SDH）振荡是一种通常在干净的金属中观察到的量子相干性，其中电荷载体可以在没有杂志的网络下完成至少一个完全的回旋运动而无需杂物散射。[15]可以从振荡期和温度依赖性振幅变化中提取诸如费米表面拓扑和无均值路径之类的财富参数。[16]量子振荡已被广泛用作研究高温超导体和拓扑材料的工具。[17–20]最近观察到ZRTE 5中三维（3D）量子霍尔效应（QHE）的观察吸引了进一步的热情研究ti Mate的量子振荡。[24,27]但是，未观察到远程FM顺序。[21]在二进制化合物，BI 2 SE 3，BI 2 TE 3和SB 2 TE 3散装晶体和薄片中观察到了量子振荡。[22–25]在这些系统中，振荡起源于表面状态或散装带，具体取决于化学电位的位置。[26]最近，在掺杂的Ti单晶的3D元素中发现了量子振荡，例如Fe掺杂的SB 2 TE 3和V掺杂（BI，SN，SB）2（TE，S）3。结果促使制备相似材料的薄膜，并具有与高迁移率拓扑表面状态共存的FM顺序的潜力。到目前为止，据我们所知，只有少数报道观察到磁掺杂的TI中的量子振荡，例如V型（BI，SB）2 TE 3，Sm-Doped Bi 2 Se 3。[28,29]但是，
从振动镜和多光子纠缠产生的双侧光子发射
量子自旋液体是量子物质的外来阶段，尤其与许多现代冷凝物质系统有关。dirac自旋液体（DSL）是一类无间隙的自旋液体，它们没有准粒子描述，并有可能在2 d晶格上的各种自旋1/2磁系统中实现。尤其是，在低能量下，（2 + 1）d量子型动力动力学在低能量上描述了平方晶格旋转1 /2磁体中的DSL，N f = 4 f = 4个无质量的dirac fermions的风格，最少耦合到出现的u（1）球场。存在相关的，对称性允许的单极扰动使得正方形晶格上的DSL本质上不稳定。我们认为，DSL描述了熟悉的Neel相（或价键固体（VBS）相）内的稳定连续相变。换句话说，DSL是物质单阶段内的“不必要”量子关键点。我们的结果提供了方形晶格DSL的新型视图，即临界旋转液体可以存在于Neel或VBS状态本身内，并且不需要离开这些常规状态。
拓扑绝缘子中的非对称Fraunhofer光谱 -
Josephson与拓扑绝缘子作为其弱连接（S-TI-S结）的连接被预计将托管Majorana Fermions，这是为拓扑保护受拓扑保护的量子计算创建量子的关键。但是S-Ti-S电流相关的细节及其与磁场的相互作用尚不清楚。我们用NBTI导线制造了一个BI 2 SE 3连接，并使用施加的平面内字段来测量连接处的Fraunhofer图案。我们观察到，不对称的fraunhofer图案出现在B z，b x，y的电阻图中，并带有基因区的节点间距。这些不对称模式即使在零平行场中也出现，对于高达1 K的温度，它们也会与异常特征与预期有限的库珀配对动量移动和几何效应的不对称Fraunhofer模式进行比较。我们表明几何效应可以主导，而与平面场地幅度无关。这些结果对于将几何相移与库珀对动量转移，Majorana模式特征或其他非常规的超导行为而导致的几何相移很重要。