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对数伽马聚合物自由能的波动与一般参数和斜率
对数伽马聚合物由 Seppäläinen [ 36 ] 引入，是唯一已知可精确求解的顶点无序 1+1 维定向聚合物模型，即其自由能分布可以明确计算。我们目前工作的贡献是建立了该模型自由能涨落的渐近线，该涨落涉及控制聚合物尺寸及其无序性质的广泛参数。要证明这些一般的渐近结果，我们需要大量重新设计该模型的基本起始公式，即 Fredholm 行列式拉普拉斯变换公式。我们的渐近结果具有在许多情况下被追求的应用，包括显示对数伽马线系综的紧密性[7]，显示对数伽马聚合物自由能景观最大值的相变[6,26]，以及显示对数伽马聚合物收敛到KPZ不动点[43]。
涡旋熵和超大型不足的BI2SR2CACU2O8+x超导体的超导波动
超导体中的涡旋可以帮助识别出现现象，但是涡流的基本方面（例如它们的熵）仍然很众所周知。在这里，我们通过测量磁耐药性和对超薄纤维（≤2个单位细胞）的磁性抗性和Nernst效应，研究了不足的BI 2 SR 2 CACU 2 CACU 2 O 8+X中的涡旋熵。我们从具有不同掺杂水平的样品上的磁传输测量中提取伦敦穿透深度。它揭示了超级流动相位刚度ρs与超级传导过渡温度t c线性缩放，直至极不足的情况。在相同批次的超薄纤维上，我们通过芯片温度计测量Nern的效果。一起，我们获得了涡旋熵，并发现它用t c或ρs呈指数衰减。我们进一步分析了高斯超导波动框架中t c上方的nernst信号。在二维极限中电气和热电测量的组合提供了对高温超导性的新见解。
是什么导致了2020年至2023年间存款的大幅波动？
近几十年来，存款稳步增长，速度相对平稳。然而，从 2020 年开始，增长率大幅上升，但在 2023 年却出现逆转，变为负值。为了了解存款的发展情况，本评论回顾了货币的创造方式，并找出了近年来存款上升和下降的原因。1 近期存款下降不仅与传统意义上的经济活动有关，还反映了金融体系的转型，例如量化紧缩 (QT) 和逐步实施新的银行监管，这些都促使银行业发行债券。此外，贷款需求在此期间也发挥了一定作用，贷款需求受到疫情和利率正常化等因素的影响。
na61/Shine cern sps Energies的波动和相关性
为了比较不同尺寸系统中的闪光，应该使用密集型数量，即对系统体积不敏感的数量。通过测量分布的累积κi分裂（最高第四阶）来构建此类数量，其中i是累积的。在第二，第三和第四阶累积量密集量定义为：κ2 /κ1，κ3 /κ2和κ4 /κ2。图1显示了在150 /158 A GEV / c时净电荷的第三和第四阶累积比的系统尺寸依赖性。测量的数据与EPOS 1.99模型[4，5]预测一致。对相同数量的系统尺寸依赖性的更详细检查，用于负电荷的HADRON（图2）显示非常不同的系统尺寸依赖性。均未通过EPOS 1.99模型再现了测得的H +和H-。这种分歧表明我们不完全理解如何诱发爆发的基础物理学。因此，需要更详细的研究。在搜索CP时，可能的工具是质子插入性，该工具应遵循CP附近的幂律闪光。可以通过研究具有细胞大小的2 ND阶乘力矩f 2（m）的缩放行为，或等效地，在（p x，p y）中的质子中的细胞数量（参见参考文献。[6，7，8]）。对于实验数据，必须通过混合事件减去非关键背景。减法后，第二个阶乘矩δf2（m）应根据M >> 1的幂律缩放，并导致关键
na61/Shine cern sps Energies的波动和相关性
为了比较不同尺寸系统中的闪光，应该使用密集型数量，即对系统体积不敏感的数量。通过测量分布的累积κi分裂（最高第四阶）来构建此类数量，其中i是累积的。在第二，第三和第四阶累积量密集量定义为：κ2 /κ1，κ3 /κ2和κ4 /κ2。图1显示了在150 /158 A GEV / c时净电荷的第三和第四阶累积比的系统尺寸依赖性。测量的数据与EPOS 1.99模型[4，5]预测一致。对相同数量的系统尺寸依赖性的更详细检查，用于负电荷的HADRON（图2）显示非常不同的系统尺寸依赖性。均未通过EPOS 1.99模型再现了测得的H +和H-。这种分歧表明我们不完全理解如何诱发爆发的基础物理学。因此，需要更详细的研究。在搜索CP时，可能的工具是质子插入性，该工具应遵循CP附近的幂律闪光。可以通过研究具有细胞大小的2 ND阶乘力矩f 2（m）的缩放行为，或等效地，在（p x，p y）中的质子中的细胞数量（参见参考文献。[6，7，8]）。对于实验数据，必须通过混合事件减去非关键背景。减法后，第二个阶乘矩δf2（m）应根据M >> 1的幂律缩放，并导致关键
电场波动是胶体量子点中光谱不稳定性的原因
摘要：光谱扩散（SD）代表实施固态量子发射器作为无法区分光子来源的实质性障碍。通过在低温温度下对单个胶体量子点进行高分辨率发射光谱，我们证明了量子限制的Stark效应与SD之间的因果关系。通过统计分析发射光子的波长，我们表明，提高过渡能量对应用电场的敏感性会导致光谱波动的扩增。这种关系在定量上适合直接模型，表明在微观尺度上存在随机电场，其标准偏差平均为9 kV/cm。当前方法将使SD在多种类型的量子发射器（例如固态缺陷或有机铅卤化物钙钛矿量子点）中进行研究，对此，光谱不稳定性是量子传感应用的关键障碍。关键字：量子光学元件，胶体量子点，光谱扩散，鲜明效果，激子细胞结构
在整个BCS-BEC跨界的临界电流，包括配对波动
目前的工作旨在对整个BCS-BEC交叉，即使在完全均匀的情况下，对当前密度与动量特征进行系统分析。在低温下，配对的弹性不足以使准二粒方法无效，发现了背流电流的急剧阈值，从而设定了耗散的开始并根据Landau确定关键动量。这一动量被认为可以顺利演变为从BCS到BEC机制，因此，单粒子电流密度的单个表达式包括配对爆发，使我们能够在BCS bcs-bec交叉的两个侧中分别融合了两种相等地基于两种非常不同的耗散机制，即分别，配对的断裂和调音。在有限的温度下，热闪光扩大了激发光谱，并使散发性（动力学和热的）机制彼此相互交织在一起，而是通过BARDEEN引起的替代标准来表明丧失超级流体行为。以这种方式，与以前的方法相对于线性和环形几何形状中的可用实验数据的详细比较显着改善，从而证明了量子闪烁在重新赋予单个颗粒激发光谱方面所起的至关重要的作用。
在非平衡量子多体系统中轻松访问能量波动
在这里，我们引入了一种强大的方法，可以在不平衡的量子演化中实验多体系统的能量弹性。更具体地说，我们展示了如何重建过渡概率P M | n在决定量子闪光的驱动方案的初始特征和最终特征状态之间。然后，我们使用矩阵来重构量子工作概率分布。也可以用来重建其他数量的统计数据，例如没有工作。在将多体系统应用于多体系统时，出于此目的的先前方法非常苛刻，因为它们涉及受控操作，就像[13，14]中提出的干涉方法一样。实际上，到目前为止，它们已在具有一体的NMR经验中使用（即两个级别）量子系统，例如参考文献。[15 - 18]或在非相互作用的两级原子系统合奏中实施的量子工作表中[19]。一项有效的方案，可以在一般的范围内超平衡多体系统中表达能量爆发，这仍然是一个挑战：这封信的目的是通过引入新的AP-PRACH来迈向这一目标。以前我们开发了受
可提取功的波动限制了量子电池的充电功率
量子系统热力学的研究可以追溯到量子理论的起源，但最近，随着重大进展 [1] 的出现，人们对此的兴趣激增，其中量子信息理论工具的使用起着关键作用 [2 – 8] 。尽管取得了这些进展，但基本问题仍然存在争议。突出的例子包括量子领域的热力学功概念 [9 – 13] ，量子相干性的作用及其作为热力学资源的潜在用途 [14 – 21] 。在此背景下，对热机和量子机器的研究已被证明是有用的，有助于说明量子装置的能力和局限性 [22 – 31] 。对这些装置的分析建立了热机中功波动和耗散之间的权衡 [32,33] ，当对存储设备进行并行集体操作时，充电功率会增加 [34 – 37] 而波动会减少 [38] ，这在热机 [39] 和难以区分的热机 [40] 的许多循环中都具有充电功率优势，而且在考虑关联热机时效率会提高 [41] 。另一方面，研究也表明，纠缠对于功提取并不是必不可少的 [42] ，在给电池充电的高斯运算集合中，存储的功不可没地会出现波动 [43] 。与此同时，Mandalstam 和 Tamm 考虑了量子力学对量子演化速率的限制 [44] 。通过考虑一个状态演变为正交状态所需的最短时间，他们的工作启发了广泛的结果[45-54]，这些结果通常包含在进化的量子速度限制这一术语下[55]。
NA61/SHINE 对 CERN SPS 能量波动和相关性的结果
为了比较不同尺寸系统中的涨落，应该使用强度量，即对系统体积不敏感的量。此类量通过除以测量分布的累积量 κ i（最高为四阶）得出，其中 i 是累积量的阶数。对于二阶、三阶和四阶累积量，强度量定义为：κ 2 /κ 1、κ 3 /κ 2 和 κ 4 /κ 2。图 1 显示了 150 / 158 A GeV / c 时净电荷三阶和四阶累积量比的系统尺寸依赖性。测量数据与 EPOS 1.99 模型 [4, 5] 的预测一致。对带负电和带正电强子的相同量对系统尺寸依赖性的更详细检查（图 2）表明系统尺寸依赖性非常不同。此外，EPOS 1.99 模型无法重现任何测量到的 h + 和 h − 量。这种不一致表明我们还没有完全理解涨落是如何产生的底层物理原理。因此，需要进行更详细的研究。在寻找 CP 时，一个可能的工具是质子间歇性，它应该遵循 CP 附近的幂律涨落。可以通过研究二阶阶乘矩 F 2 ( M ) 随胞元大小或等效地随中速质子 (px, py) 空间中胞元数量的缩放行为来检查（参见参考文献 [6, 7, 8]）。对于实验数据，必须用混合事件减去非临界背景。减去后，二阶阶乘矩 Δ F 2 ( M ) 应该根据 M >> 1 的幂律缩放，得到临界