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二维可重构非厄米规范激光阵列
光子非厄米系统中的拓扑效应近期引发了一系列非凡的发现，包括非互易激光、拓扑绝缘体激光器和拓扑超材料等等。这些效应虽然在非厄米系统中实现，但都源于其厄米分量。本文，我们通过实验证明了由二维激光阵列中的虚规范场引起的拓扑趋肤效应和边界敏感性，这与任何厄米拓扑效应有着根本的不同，并且是开放系统所固有的。通过选择性地和非对称地向系统中注入增益，我们在芯片上合成了一个虚规范场，它可以根据需要灵活地重新配置。我们不仅证明了非厄米拓扑特征在非线性非平衡系统中保持不变，而且还证明了可以利用它们来实现强度变形的持久相位锁定。我们的工作为具有强大可扩展性的动态可重构片上相干系统奠定了基础，对于构建具有任意强度分布的高亮度源具有吸引力。
![arXiv:2104.08181v2 [quant-ph] 2021 年 11 月 25 日](/simg/e\e678bfa6a26a3bf97581ae01abe348a619519822.webp)
arXiv:2104.08181v2 [quant-ph] 2021 年 11 月 25 日
汉密尔顿量 H 的生成函数定义为 F ( t ) = ⟨ e − itH ⟩ ，其中 t 是时间，期望值取自给定的初始量子态。此函数可以访问不同阶数 K 的汉密尔顿量 ⟨ HK ⟩ 的不同矩。F ( t ) 的实部和虚部可以在量子计算机上分别使用一个额外的辅助量子位来评估，该辅助量子位对时间 t 的每个值都有一组测量值。量子比特的低成本使其在量子比特数量有限的近期非常有吸引力。假设可以使用量子设备精确计算生成函数，我们将展示如何在经典计算机上后验地使用此函数的信息内容来解决量子多体问题。说明了几种经典的后处理方法，旨在预测近似基态或激发态能量和/或近似长期演化。这种后处理可以使用基于 Krylov 空间的方法和/或与虚时间演化密切相关的 t 展开方法来实现。使用配对和费米-哈伯德模型在多体相互作用系统中说明了混合量子-经典计算。
了解机器学习 - SFU 峰会
第 1 章 方法论 ................................................................................................................ 13 1.1. 概述 ...................................................................................................................... 13 1.2. 技术哲学的文献评论 ........................................................................................ 16 1.3. 人工智能需要一个好的德雷福斯？...................................................................... 22 1.4. 重新认识德雷福斯作为人工智能的预言性批评家 ............................................................. 25 1.5. 内在的批判性探究 ............................................................................................. 30 1.6. 来自想象未来的情境知识 ............................................................................................. 38 1.7. 总结 ............................................................................................................................. 43
开放系统中随时间演化的量子叠加和相干图的丰富内容
我们讨论了与耗散环境耦合的多态系统随时间演化的约化密度矩阵 (RDM) 的一般特征。我们表明，通过相干图，即系统站点方格上 RDM 实部和虚部的快照，可以有效且透明地可视化动态的许多重要方面。特别是，相干图的扩展、符号和形状共同表征了系统的状态、动态的性质以及平衡状态。系统的拓扑结构很容易反映在其相干图中。行和列显示量子叠加的组成，它们的填充表示幸存相干的程度。虚 RDM 元素的线性组合指定瞬时群体导数。主对角线包含动力学的非相干分量，而上/下三角区域产生相干贡献，从而增加 RDM 的纯度。在开放系统中，相干图演变为围绕主对角线的带，其宽度随温度和耗散强度的增加而减小。我们用具有 Frenkel 激子耦合的 10 位模型分子聚集体的例子来说明这些行为，其中每个单体的电子态都耦合到谐波振动浴中。
增强 BCI 性能的功能连接集成方法（FUCONE）
表 1：研究中考虑的功能连接指标 FC 指标缩写类别参考瞬时相干性瞬时频谱相干性[31]虚相干性 ImCoh 频谱相干性[32]锁相值 PLV 相位估计[33]相位滞后指数 PLI 相位估计[34]平方 wPLI 的去偏估计量 wPLI2-d 相位估计[35]幅度包络耦合 AEC 幅度耦合[36、37]
量子态的复值维格纳熵 - QuIC
摘要 众所周知，量子态的 Wigner 函数可以取负值，因此它不能被视为真正的概率密度。在本文中，我们研究了在相空间中寻找扩展到负 Wigner 函数的熵类函数的难度，然后主张定义与任何 Wigner 函数相关的复值熵的优点。这个量，我们称之为复 Wigner 熵，是通过在复平面上对 Wigner 函数的 Shannon 微分熵的解析延拓来定义的。我们表明，复 Wigner 熵具有有趣的特性，特别是它的实部和虚部在高斯幺正（相空间中的位移、旋转和压缩）下都是不变的。当考虑高斯卷积下 Wigner 函数的演化时，它的实部在物理上是相关的，而它的虚部仅与 Wigner 函数的负体积成正比。最后，我们定义任何维格纳函数的复值费希尔信息，当状态经历高斯加性噪声时，它与复维格纳熵的时间导数相关联（通过扩展的德布鲁因恒等式）。总的来说，预计复平面将为分析相空间中准概率分布的熵特性提供一个适当的框架。
超快激发动力学的kohn-sham-proca方程
图2：介电函数的假想部分ε2（ω），作为散装（a）si和（b）lif的光子能量（eV）的函数。在这里，实验光谱显示为蓝色杂交，红线代表了使用GGA函数代替手稿中使用的LDA函数的KSP计算结果。可以看出，与实验保留的极好的一致性，实际上，与使用LDA功能进行的相同计算相比，理论吸收仅可忽略不计（与图。纸的2）