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可以选择具有非常低剂量的卡皮滨的panitumumab作为维护方案
采用的方案。累积毒性会导致治疗中断并对生活质量产生负面影响。根据此类问题，已经提出了停止策略和/或维护策略[5]。宏，宏观2和北欧VII试验还得出结论，单药贝伐单抗或西妥昔单抗维持疗法比持续的诱导治疗更可耐受。此外，Cairo3试验发现，与观察组相比，贝伐单抗与卡培他滨进行维持治疗的结果更好，这表明组合可以实现最大的临床疗效[6-8]。panitumumab是人类抗皮肤生长因子受体（EGFR）单克隆抗体，在野生型Ras（WT）转移性结直肠癌（MCRC）的治疗中指示，PanitiTumumab通过结合
jynneos疫苗指导和最佳实践
•jynneos对MPOX的有效性得到了临床研究的支持，证明对ACAM2000和动物研究的免疫反应可比。•目前尚无关于Jynneos对PEP，PEP ++的有效性的数据，或者目前的爆发中尚无数据。尽管对于ACAM2000来说也是如此，但有证据表明ACAM2000的前体有效地消除了天花。公共卫生官员担心jynneos缺乏现实世界的有效性数据，尤其是因为在临床研究中需要第二剂jynneos达到4周时间点上与ACAM2000相同的最大抗体响应，因此没有定义保护的相关性（即，它都不知道什么级别的抗体，因此没有定义保护的相关性。
CaMKII 抑制使膜超极化，并通过关闭肠道平滑肌中的 Cl− 电导来阻断氮能 IJP
He XD, Goyal RK。CaMKII 抑制使膜超极化并通过关闭肠道平滑肌中的 Cl 电导来阻断氮能 IJP。Am J Physiol Gastrointest Liver Physiol 303：G240–G246，2012 年。首次发表于 2012 年 4 月 26 日；doi：10.1152/ajpgi.00102.2012。— 氮能“慢”抑制连接电位 (sIJP) 的离子基础尚未完全了解。本研究的目的是确定钙调蛋白依赖性蛋白激酶 II (CaMKII) 依赖性离子电导在肠道平滑肌神经肌肉接头处氮能神经传递中的性质和作用。研究在豚鼠回肠中进行。使用改良的 Tomita 浴技术在同一细胞中诱导被动超极化电紧张电位 (ETP) 和因 sIJP 或药物治疗引起的膜电位变化。使用尖锐微电极在同一平滑肌细胞中记录膜电位和 ETP 的变化。在非肾上腺素能、非胆碱能条件下通过电场刺激以及嘌呤能 IJP 的化学阻滞引发氮能 IJP。超极化过程中 ETP 的改变反映了平滑肌中的主动电导变化。氮能 IJP 与膜电导降低有关。CAMKII 抑制剂 KN93（而非 KN92）、Cl 通道阻滞剂尼氟酸 (NFA) 和 K ATP 通道开放剂 cromakalim 使膜超极化。但是，KN93 和 NFA 与膜电导降低有关，而 cromakalim 与膜电导增加有关。在 NFA 诱导的最大超极化之后，未观察到与 KN93 或 sIJP 相关的超极化，表明 Cl 通道信号传导饱和阻断。这些研究表明，抑制 CaMKII 依赖性 Cl 传导可介导氮能 sIJP，从而导致 Cl 传导最大程度关闭。
弯曲以近似脑皮层电图 (ECoG) 阵列施加的皮质力
摘要 目的。脑皮层电图 (ECoG) 阵列对大脑施加的力在弯曲以匹配颅骨和大脑皮层的曲率时表现出来。这种力量会对患者的短期和长期结果产生负面影响。在这里，我们提供了一种新型液晶聚合物 (LCP) ECoG 阵列原型的机械特性，以证明其更薄的几何形状可以减少可能施加到大脑皮层的力。方法。我们构建了一台低力弯曲试验机来测量 ECoG 阵列弯曲力，计算其有效弯曲模量，并近似计算它们可以对人脑施加的最大力。主要结果。经测试，LCP ECoG 原型的最大力比任何市售 ECoG 阵列的最大力小 20%。然而，作为一种材料，LCP 的刚性比传统上用于 ECoG 阵列的硅胶高出 24 倍。这表明较低的最大力是由于原型的轮廓较薄（2.9 × –3.25 ×）。重要性。虽然降低材料刚度可以降低 ECoG 阵列表现出的力，但我们的 LCP ECoG 阵列原型表明，柔性电路制造技术也可以通过减小 ECoG 阵列厚度来降低这些力。必须对 ECoG 阵列进行弯曲测试才能准确评估这些力，因为聚合物和层压板的材料特性通常与尺度有关。由于所用的聚合物是各向异性的，因此弹性模量不能用于预测 ECoG 弯曲行为。考虑到这些因素，我们使用了四点弯曲测试程序来量化 ECoG 阵列弯曲对大脑施加的力。通过这种实验方法，可以设计 ECoG 阵列以最大限度地减少对大脑施加的力，从而可能改善急性和慢性临床效用。
量子信息和计算（QIC）研讨会Marcos Rigol（Penn State）2023年2月15日，星期三，下午3:00
已知随机纯状态的子系统的典型纠缠熵是（几乎）最大的，而最近已证明随机高斯纯状态的典型纠缠熵在定性上具有不同的行为，其体积定律的系数取决于系统的分数，该行为被追溯到[1]。我们回顾了证据表明，量子 - 偶然汉密尔顿人的特征状态的典型纠缠熵反映了随机纯净状态的行为[2]，而可综合的汉密尔顿人的行为反映了随机高斯纯状态的行为[3]。基于这些结果，我们猜测，哈密顿特征态的典型纠缠熵可以用作量子混乱和整合性的诊断[3]。我们讨论了由于保护定律而出现的微妙之处，例如颗粒数保护[1,2]以及晶格翻译不变性[4]。
![arXiv:2211.09323v2 [quant-ph] 2023 年 2 月 7 日](/simg/g:\will\search\icon\source\f\fcb3d5544e8c37baf8b9d0f3820150d875d7e5ac.webp)
arXiv:2211.09323v2 [quant-ph] 2023 年 2 月 7 日
考虑具有有界振幅的两量子比特系统中的最优控制问题。研究了两种情况：量子态准备和纠缠产生。针对总持续时间的不同值，分别对成本函数、保真度和并发度进行了优化。对于量子态准备问题，高精度地确定了三个关键时间点，并获得了不同持续时间的最优控制。获得了对量子速度极限的更好估计，从而获得了时间最优控制。对于纠缠产生问题，确定了两个关键时间点，其中一个是从产品状态开始实现最大纠缠（单位并发度）的最短时间。此外，还找到了达到单位并发度的最优控制。
四元数代数和基于同源性的密码学 - LIX
2 Deuring 对应 32 2.1 三幕范畴等价 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . ... . ... 50 2.4.3 非最大阶的情况 . ...
![arXiv:2107.05306v1 [quant-ph] 2021 年 7 月 12 日](/simg/g:\will\search\icon\source\e\e236dbd0fdc4c22aa268cd10e6fc632f81742fd5.webp)
arXiv:2107.05306v1 [quant-ph] 2021 年 7 月 12 日
我们提出在可行的超导电路架构中通过电容和电感耦合实现两个量子忆阻器的相互作用。在这个组合系统中，输入随时间相关，从而改变每个量子忆阻器的动态响应，包括其收缩磁滞曲线和非平凡纠缠。从这个意义上讲，并发和忆阻动力学遵循相反的行为，当磁滞曲线最小时，显示纠缠的最大值，反之亦然。此外，每当量子忆阻器纠缠最大时，磁滞曲线随时间的方向就会反转。组合量子忆阻器的研究为开发神经形态量子计算机和原生量子神经网络铺平了道路，使当前 NISQ 技术在量子方面占据优势。
![arXiv:1903.10455v4 [math-ph] 2020 年 7 月 28 日](/simg/g:\will\search\icon\source\8\8dacc0c033346514c45d90908100846d6458b7a0.webp)
arXiv:1903.10455v4 [math-ph] 2020 年 7 月 28 日
摘要。这篇短文旨在研究 Bhatia 等人最近研究的量子 Hellinger 距离。[8] 特别强调了重心。我们引入了广义量子 Hellinger 散度族，其形式为 φ ( A , B ) = Tr((1 − c ) A + cB − A σ B )，其中 σ 是任意的 Kubo-Ando 均值，c ∈ (0,1) 是 σ 的权重。我们注意到这些散度属于最大量子 f 散度族，因此是联合凸的，并满足数据处理不等式 (DPI)。我们推导出这些广义量子 Hellinger 散度的有限多个正定算子的重心特征。我们注意到，[8] 中声称，重心作为加权多元 1/2 幂均值的特征，在交换算子的情况下是正确的，但在一般情况下并不正确。