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在ER掺杂的磷酸盐玻璃中的浓度猝灭，用于紧凑的光激光器和放大器
在ER掺杂的磷酸盐玻璃中淬灭，用于紧凑的光激光器和放大器 / Pugliese，迭戈； Boetti，Nadia Giovanna； Lousteau，J。； Ceci Ginistrelli，Edoardo； Bertone，Elisa； Geobaldo，Francesco；米兰，丹尼尔。- 在：合金和化合物杂志。- ISSN 0925-8388。-657：（2016），pp。678-683。[10.1016/j.jallcom.2015.10.126]
Fernandez Teran，RicardoJosé等。解剖rhenium（i）Carbo
Sullivan，27 Dempsey，28 Ishitani，29和其他30-32岁，就其地面和激发态特性研究了不同的rhenium（I）羰基配合物。在这些配合物的设计中，持续的挑战是它们的吸收扩展到电磁谱的可见和近红外（NIR）区域。我们已经表明，通过在配体框架的远程位置引入像NME 2这样的强有力的捐赠组，激发状态的角色发生了变化（例如，在复合物1a和1b之间，方案1）从金属到配体电荷转移（MLCT）到内聚电荷转移（ILCT）。这导致了Ca的红移。100 nm的吸收最大值和B 200倍的寿命增加，伴随着B灭绝系数增加了5倍。24
发光眼镜，光纤和光子应用和光子应用的复合材料
这项工作探讨了用于光学传感和光子技术的发光玻璃材料和复合材料的设计，合成和应用。该研究的重点是使用适合纤维图的氧化物玻璃基质（例如校尿石和磷酸盐玻璃）来开发新型的光学活性材料，这些玻璃是经过修改以改善其光学和热性能的。引入网络修饰符，尤其是氟化物，导致具有透明度和适当化学稳定性的玻璃系统。这些矩阵用稀土离子（RE 3+）和纳米颗粒掺杂，它们还用作发光配位聚合物（LN-CP）生长的底物，从而使新玻璃@LN-CP复合材料产生具有化学传感潜力的重要潜力。采用系统方法来使用诸如X射线衍射（XRD），拉曼光谱，固态核磁共振（NMR）和吸收光谱的技术来表征这些玻璃基质，从而提供了对其结构，光学，光学和热特性的见解。与RE 3+共掺杂的光学活性磷酸盐玻璃的合成证明了促进上转换（UC）发光的能力，突出了它们的光子应用潜力。这项研究还强调了玻璃@LN-CP复合材料的发展，该复合材料通过玻璃基板和光纤上的原位生长合成。这些复合材料对丙酮和2-戊酮等羰基化合物表现出强烈的发光响应，证明了它们的化学传感潜力。此外，涂层的光纤可以在长距离内传输发光信号，从而促进了分析物的实时和远程检测。因此，本文有助于开发新的发光材料和基于光纤的传感器，为创新的光学传感器和光子设备提供了多功能平台。
多通锁定热量成像用于研究光涂层吸收
热电偶或转置器。然后，热信号与适当的校准与吸收有关。这是字段中的一种参考方法[12]。确定吸收的另一种方法是检测与温度升高有关的效果。光热挠度（PDT）[21-24]或表面热透镜（STL）[25]使用表面和折射率（即光路）的修饰，该折射率是由激光束探测的，并通过校准过程链接到吸收。干涉技术也可以用于测量温度诱导的修饰。常见路径干涉法（CPI）[26,27]使用由泵束吸收的能量引起的折射率变化，从而产生由光电二极管检测到的探针梁的自我干扰。自相度调制（SPM）[28,29]使用Fabry-perot干涉仪的透射光谱形状的变化，这是由于在腔中引入泵送样品的光路变化而引起的，以获得吸收。最后，我们还可以使用脉冲激光作为泵作为另一个测量技术来引用光声光谱法（PAS）[30-32]作为泵，并检测样品内部局部热变化产生的声波。使用热成像，也可以使用热摄像机测量温度[33]。在这种情况下，测量方法称为光热辐射法（PTR）[34]。该方法将在本研究中进一步研究。
光诱导的光学干扰涂层的热辐射提交给时空照明
光学干扰过滤器用于现代光学元件的大多数区域，因为它们允许修改高精度光学系统中光传播和运输的参数：反射，传输，吸收，吸收，相位和极化，脉冲持续时间，脉冲持续时间等[1-4]。因此，这些光学特性是由波长，入射角和极化的函数控制的。例如，今天，我们合成和制造了许多光学功能，例如抗反射器，极化器和束分式拆分器，二分色过滤器，镜像和窄带过滤器，多PIC过滤器，高和低通滤波器，高通滤波器，逆滤波器，逆滤波器，chir滤波器和其他滤镜。合成（或设计或反问题）技术从数学和算法的角度取得了很大发展，到现在可以将任何任意光学（强度）函数与多层合构成的点。同时，制造技术已经发生了很大的发展，因此现在可以生产几百个薄层不同材料的过滤器，每一层的厚度从几nm到几百nm不等。某些问题自然保持开放，例如（除其他）相位和宽带特性，大块和微材料以及非光学特性。用于旗舰应用，例如引力波[5，6]或陀螺仪的镜子，而空间光学器件，当前的挑战是打破PPM屏障，即确保通过吸收和散射造成的总损失少于入射通量的100万。尽管假想索引（几个10-6）和多层组件中的低粗糙度（nm的一部分），但尚未达到这种艺术状态。应注意，这些损失也与组件的激光通量抗性直接相关，具体取决于照明状态[7]。在最低的光学损失的最后背景下，这项工作已经进行了。在所需的精度水平上，我们需要分析吸收机制的细节，考虑到这种吸收被转移到热传导，对流和辐射的过程中。对这种光诱导的热辐射的分析[8-10]至关重要：首先，它使我们能够追踪非常低的吸收水平（目前难以测量10-6以下），这可以允许确定
紫外线激光的非线性光学晶体在极端压力下保持非常稳定
已经以其非凡的品质而闻名，例如极好的热量散热，暴露于温度变化时的最小不均匀膨胀以及传播紫外线光的能力（一种来自阳光的光和其他特殊灯（如特殊灯）的光线，但它是人眼看不见的），BZBP是一种理想的选择，可用于lasviole deep listav instrang intraviole。这些系统在医学诊断，半导体生产和尖端科学研究等领域至关重要。
hgcdte apds检测器的开发在CEA/LETI的大气激光雷达和空间光学通信
HGCDTE APD检测器模块电信是在CEA/LETI上开发的，用于大气刺激和自由空间光学（FSO）。开发是由可以在每个检测器模块中调整的通用子组件的设计和制造驱动的，以满足每个应用程序的特定检测器要求。从目前为大气激光雷达开发的探测器模块所设定的挑战详细介绍了此类子组件的优化，该挑战在AIRBUS的R＆T CNES项目的范围内以及H2020 Project holdon的R＆T项目范围以及FSO，以及在ESA项目的范围内与Mynaric Laserc的lasercom lasercom gmbhhs of airbus和FSO。最近已将两个检测器模块传递到空中客车DS进行广泛的LIDAR仿真测试。表明，与先前开发的大面积检测器相比，输入噪声，NEP = 10-15fw/√Hz（5个光子RMS）已减少了三分，尽管带宽已增加到180 MHz，以响应高空间深度分辨率的要求。在发现短光脉冲后200 ns时，时间延迟为10 -4，这与诸如测深分析之类的激光雷达应用兼容。
二阶光学响应在电偏光二氧化盐无定形薄膜中：多层系统的特殊性
在此，我们的注意力集中在热螺旋的Sodo-Niobate无定形薄膜的二阶光学特性上，该纤维薄膜通过原始的甲型膜结合了宏观和显微镜第二次谐波生成技术。通过探测不同尺度上二阶非线性（SONL）光学响应的几何形状和幅度，与散装玻璃相比，薄膜的poling机制的关键方面证明了这一点在于，在胶体/底物界面和Maxwell所描述的是电荷积累的外观。然后，通过使用微结构电极促进膜片平面中诱导的内置静态场来证明一种最小化这种效果的方法。测量了SONL光敏感性高达29 pm V 1，其几何形状和位置以微米尺度控制；与其他无机材料相比，它构成了至少一个数量级的改善，并且与硝酸锂单晶相当。
透明物体的非破坏性光学测量
图3。透明对象识别和分割的光场失真功能在允许的情况下重现26。版权所有2015，Elsevier Inc.（a）背景失真来自不同对象，（b）背景失真从改变观点而变形，表明光场的失真与对象本身密切相关。（c）光场传播，表明透明对象的参与会改变光场的分布和相位。
光学准晶体的八倍方式
固态准则的异常结构特性到目前为止已经建立了良好，在第一个出版物之后超过四分之一以上[1]。最好通过标准的结晶方法获得的最佳准甲基盐样品在非常狭窄的，可降低的差异峰上得到了完美的序列。在没有翻译不变性的情况下，准晶体可以具有禁止晶体的旋转对称性，例如5倍或在当前情况下为8倍对称。准晶体中local环境的重复性的特性可确保原子的相同有限的配置彼此近似。准晶体在长度尺度的变化方面具有自相似性。这些特性导致人们期望这些物质中的新物理特性，实际上，它们被认为具有有趣的电子，磁性和机械性能。不幸的是，对这些材料的理论理解落在了实验发现后面，部分原因是固态准晶体通常是双合金或三元合金。它们的结构复杂性使得无法使用分析方法，并且将数值计算扩展到极限。因此，实现单个组件的准物质是一个长期的目标。我们最近展示了[2]如何使用四个固定波激光场引起的光势来捕获颗粒，并实现具有八倍符号的二维式准二维结构。当被困颗粒为原子时，de-在本文中，我们提供了该结构的详细信息，即8倍的Quasicrystal，它与众所周知的八角形（或Ammann-Beenker）瓷砖固定器[3]密切相关。