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非阿贝尔费米子化和量子霍尔相的景观
最近提出的 2 + 1 维非阿贝尔玻色子-费米子对偶在道义上将 U ( k ) N 与 SU ( N ) − k 陈-西蒙斯物质理论联系起来，为探索从阿贝尔复合粒子理论可获得的非阿贝尔量子霍尔态前景提供了一个新平台。在这里，我们重点研究将玻色子或费米子的阿贝尔量子霍尔态理论与部分填充朗道能级的非阿贝尔“复合费米子”理论联系起来的对偶。我们表明，这些对偶预测了特殊的填充分数，其中阿贝尔和非阿贝尔复合费米子理论似乎都能够承载不同的拓扑有序基态，一个是阿贝尔态，另一个是非阿贝尔态，即 U ( k ) 2 Blok-Wen 态。我们认为，这些结果并不与对偶性相冲突，而是表明了意想不到的动力学，其中红外和最低朗道能级极限无法跨对偶性交换。在这种情况下，非阿贝尔拓扑序可能会不稳定，有利于阿贝尔基态，这表明阿贝尔态和非阿贝尔态之间存在相变，该相变很可能是一级相变。我们还将这些构造推广到其他非阿贝尔费米子-费米子对偶性，在此过程中利用对偶性获得了各种成对复合费米子相的新推导，包括反普法夫态。最后，我们描述了在多层结构中，跨 N 层的复合费米子的激子配对如何也能生成具有 U (k)2 拓扑序的 Blok-Wen 态家族。
通过单量子比特解缠学习量子相位
识别物质的相位具有相当大的挑战性，特别是在量子理论领域，因为基态的复杂性似乎随着系统规模的增大而呈指数增长。量子多体系统表现出一系列跨越不同相位的复杂纠缠结构。尽管已经有大量研究探索了量子相变和量子纠缠之间的关系，但在它们之间建立直接、实用的联系仍然是一个关键挑战。在这项工作中，我们提出了一种新颖、高效的量子相变分类器，利用强化学习优化的变分量子电路进行解纠缠。我们证明了该方法对横向场伊辛模型 (TFIM) 和 XXZ 模型中量子相变的有效性。此外，我们观察到该算法能够学习与 TFIM 中的纠缠结构有关的 Kramers-Wannier 对偶。我们的方法不仅可以根据解缠结电路的性能识别相变，而且还具有出色的可扩展性，有助于将其应用于更大、更复杂的量子系统。这项研究揭示了通过量子多体系统中固有的纠缠结构来表征量子相。
损坏对称阶段的两粒子自洽方法
相互作用的费米式系统的自发对称破坏是多体理论的主要挑战，这是由于新独立散射channels的扩散曾经在对称阶段不存在或退化。一个例子是由哈伯德模型的铁 /抗磁性破碎对称相（BSP）给出的，其中旋转横向和自旋宽量义通道中的顶点与计算能力的随之增加，以增加计算的计算能力。我们将非扰动的两粒子一致的方法（TPSC）传达出Hubbard模型中的磁相（2）磁相，提供了一种有效的方法，具有牢固的相关性。我们表明，在BSP中，易感性的总规则执行必须伴随着修改的间隙方程，从而导致订单参数，顶点校正和保留金色模式的间隙特征的恢复。然后，我们将理论应用于半填充的立方晶格中哈伯德模型的抗铁磁相。我们将双重占用和交错磁化的结果与使用图表的蒙特卡洛获得的结果进行了比较。我们证明了verx校正在降低希格斯在自旋长态敏感性中的准粒子激发差距方面的核心作用，从而产生了可见的希格斯模式。
对自动化设施的所有阶段的强大帮助...
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和γ-通过新生聚（乙烯基...
聚合条件：溶剂：水（35毫升），压力：20 bar，发起者：硫酸钾（KPS），表面活性剂：五氟氯辛酸铵酸铵盐（APFO）（启动器浓度为10倍），速度：750 rpm; A来自GPC（DMF，40 O C，PS标准，RI检测器）（ɖ：多分散指数）; b来自DSC：加热和冷却周期从30到200 O C，10 O C/min。（T M：熔化温度和T C：结晶温度）； C使用以下公式从1 H NMR确定：[ʃ2.92ppm/（ʃ2.92ppm +ʃ2.26ppm）] x 100; d使用以下公式46：f（β）=aβ /（1.3aα +aβ）d ftir d;其中α和Aβ分别对应于763和840 cm -1频段的FTIR光谱中的吸收率； E来自FTIR（CM -1）：α763，β840和γ1233。
压缩碳相的异常热传输
碳材料显示出有趣的物理特性，包括在石墨烯中发现的超导性和高度各向异性的热导率。压缩应变可以在碳材料中诱导结构和键合跃迁并创建新的碳相，但是它们与导热率的相互作用仍然在很大程度上没有探索。我们使用Picsecond瞬时热室内和第一原理计算研究了压缩石墨阶段的原位高压导热率。我们的结果表明，在15 - 20 GPA时峰值至260 W = MK峰值，但降至3。0 W = 〜35 GPA的MK。与免费的原位拉曼和X射线衍射结果一起，压缩碳的异常热导率趋势归因于声子介导的电导率，受层间屈曲和SP 2的影响，SP 2转换为SP 3过渡，然后，M-Carbon Nanocrystals和Nananocrystals和Nananocrystals和Amorphous Carbos的形成。应变诱导的结构和键合变化提供了碳材料中热和机械性能的广泛操作。
科学海报的PowerPoint模板
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驱动长期发展的量子技术的技术阶段
Quantum Circuit 2025 2019 2029 0.960 0.096 0.890 12,711 3,757 12,019 0.927 0.001 Quantum Optics 2017 2016 2025 0.266 0.097 0.900 1,208 1,119 2,360 0.993 0.001 Note : values of the 𝑡𝑡 𝑚𝑚 , ∆𝑡𝑡 and k are estimated by logistic model as described in methodology.通过Bootstrap方法估算具有95％置信度的最小参数和最大参数，它们显示了引导程序分析中的置信区域。r 2值（确定系数）是可以通过解释变量来解释的因变量或响应变量中方差的比例。f检验的p值评估总体模型是否非常适合数据。根据等式（2），每个阶段由三个参数确定。在曲线（T M）中表示成熟度阶段的中点或开始（50％），（K）表示饱和度。这些参数中的每个参数都具有y - 和x轴的值。在生长曲线中，x轴代表年内的时间，y轴代表每个参数的值。例如，Qubit S-Curve的饱和点（k）为61.131，这意味着量子技术有望在2035年达到限制（请参见表2）。直到逻辑模型的10％表示增长阶段，直到成熟度阶段为50％，直到成熟度阶段为50％，直到90％的增长阶段。使用Loglet Lab软件估算模型的所有参数。
物质的拓扑阶段：整数量子厅效应
整数量子厅系统显示物质的拓扑阶段。不同的Chern号（“ TKNN不变”）对应于不同的阶段。在过渡时没有对称性破裂！“大厅量化”与Chern数字相关，这意味着对扰动的稳健性。