XiaoMi-AI文件搜索系统
World File Search Systempure
芒斯特一号福音派军事教区邀请您参加以色列特别静修会。主题：“在‘圣地’追寻圣经的踪迹”
旅行价格包含的服务：航班及机上服务、机场和安保费；在典型的中产阶级酒店中配有浴缸或淋浴/卫生间的双人间过夜，半膳（早餐和晚餐）；专业德语导游；入场费；根据计划乘坐现代化空调大巴进行接送、游览和短途旅行；地图和信息材料。不包括：自行抵达和离开汉堡机场、单人间附加费：295 欧元、小费（约每人 60 欧元）、饮料、个人开支、可能增加的煤油附加费、可选项目、会议捐赠（约每人 5 欧元）。以色列入境要求：德国公民需要持有有效期自旅行日期起至少 6 个月的护照。必须提供涵盖 COVID-19 疾病治疗的旅行健康保险证明。我们将及时向参与者告知当前的规定。请仔细填写注册表。
芒斯特一号福音派军事教区邀请您参加以色列特别静修会。主题：“在‘圣地’追寻圣经的踪迹”
旅行价格包含的服务：航班及机上服务、机场和安保费；在典型的中产阶级酒店中配有浴缸或淋浴/卫生间的双人间过夜，半膳（早餐和晚餐）；专业德语导游；入场费；根据计划乘坐现代化空调大巴进行接送、游览和短途旅行；地图和信息材料。不包括：自行抵达和离开汉堡机场、单人间附加费：295 欧元、小费（约每人 60 欧元）、饮料、个人开支、可能增加的煤油附加费、可选项目、会议捐赠（约每人 5 欧元）。以色列入境要求：德国公民需要持有有效期自旅行日期起至少 6 个月的护照。必须提供涵盖 COVID-19 疾病治疗的旅行健康保险证明。我们将及时向参与者告知当前的规定。请仔细填写注册表。
混合动力：为什么可持续生物燃料混合动力汽车比纯电动汽车更好
生命周期评估 (LCA) 用于评估使用生物燃料或使用巴西或欧洲电力充电的传统内燃机汽车 (ICEV)、混合动力汽车（非插电式或插电式）和电池电动汽车 (BEV) 的温室气体排放 (GHG)，包括充电损耗。研究表明，即使在电力矩阵的碳强度与大多数国家相比较低的巴西，使用生物燃料的混合动力汽车的计算温室气体排放量也低于 BEV。此外，我们还表明，使用生物甲烷的非混合动力传统内燃机汽车的排放量低于 BEV。研究还观察到，与 BEV 相比，将巴西生物燃料与混合动力汽车相结合，每排放一公斤温室气体所行驶的距离更长。敏感性分析考虑了未来情景中金属电池的碳足迹减少，这表明生物燃料仍然是更好的选择。我们希望这些结果能够有助于指导交通脱碳的公共政策，将使用生物燃料的混合动力汽车视为比电池电动汽车更经济、更有效的替代方案，以实现 2050 年碳净零排放的可持续目标。
使用PVD Magnetron溅射
摘要。摩擦学成分仅占整个航天器的一小部分，但它们通常会导致部分或完全破坏航天器的失败。空间应用中使用的机械组件必须承受极端和严重的环境条件，例如非常高或非常低的低温温度，高真空，腐蚀性元素和辐射。MOS 2是空间应用中使用最广泛的润滑材料。它具有层状结构，并在层内具有强大的共价键，同时又弱van der Wall的层间键，从而使晶体在平行于基础平面的方向上易于剪切，因此充当良好的固体润滑剂。在这项研究中，使用物理蒸气沉积（PVD）沉积了MOS 2的薄膜纳米尺度涂层。使用的PVD技术是RF磁控溅射过程。使用X射线衍射（XRD），场发射扫描电子显微镜（FESEM）和拉曼光谱进行材料表征。根据结果，开发的MOS 2纳米涂层具有多晶结构，其基础平面垂直于底物表面。
评估基于铂的离子聚合物金属复合材料作为超纯水系统中溶解臭氧的电位传感器
监测纯净水中溶解的臭氧的含量通常是必须的，以确保适当的消毒和消毒水平。然而，由于比色测定需要费力的分析，因此量化构成挑战，而用于电化学过程分析的市售仪器却很昂贵，并且通常缺乏小型化和酌情安装的可能性。在这项研究中，提出了电位离子聚合物金属复合材料（IPMC）传感器，用于确定超纯水（UPW）系统中溶解的臭氧。通过浸渍还原方法处理市售的聚合物电解质膜以获得纳米结构的铂层。通过应用25种不同的合成条件，可获得2.2至12.6μm的层厚度。支持射线照相分析表明，浸渍溶液的铂浓度对获得的金属载荷具有最高的影响。传感器响应行为是通过langmuir pseudo-ishotherM模型来解释的，并允许溶解的臭氧定量以痕量痕迹小于10μgl-l-1。其他统计评估表明，可以高精度和显着性预测预期的PT加载和放射线降低水平（R 2
请在印刷时引用本文：Krasnova IS, Ganina VI, Semenov GV. 水果和蔬菜泥作为真空冷冻干燥发酵剂的冷冻保护剂
时间增加 13 小时，具体取决于果泥的量。然而，添加甜无花果和香蕉果泥会降低冷冻温度并延长冷冻干燥阶段和总干燥时间，分别增加 0.5-1.5 和 1.5-3 小时。根据对冻干生物酸奶的感官评价，我们选择了含 15% 南瓜和无花果泥以及 10% 香蕉泥的配方。我们发现与对照组相比，含果泥的冻干生物酸奶具有更高的乳酸菌数量。在冻干样品中，储藏温度为 4 ± 2°С 时的乳酸菌数量高于 20 ± 2°С 时的乳酸菌数量。南瓜泥在冷冻干燥和储藏过程中为乳酸微生物提供了最好的存活率。
非局部性作为BCS超导体纯量子动力学的来源
我们表明，远离平衡超导的经典描述在局部可观察物的热力学极限中是精确的，但分解了全球数量，例如纠缠熵或loschmidt回声。我们通过解决并比较BCS超导体的精确量子和精确的经典长期动力学来做到这一点，并与时间成反比相互作用强度并明确评估局部可观察物。平均值对于热力学极限的正常平均值和异常平均（超导顺序）都是精确的。但是，对于异常的期望值，此极限并不能以绝热和强的耦合极限上下通勤，因此，它们的量子发光可能异常强。系统的长时间稳态是一种无间隙的超导体，仅通过能量解析测量值才能访问其超流体性能。这种状态是非热的，但符合新兴的广义吉布斯集团。我们的研究清楚地表达了对称性破碎的多体状态的性质，并在时间依赖性量子集成性理论中平衡和填补了一个关键的差距。
纯硅沸石中有机结构导向剂的基准结合能计算
分子建模在发现沸石有机结构导向剂 (OSDA) 方面发挥着重要作用。通过量化主客体相互作用的强度，可以选择具有成本效益的分子，以最大限度地结合给定的沸石骨架。在过去的几十年中，人们使用了各种方法和理论水平来计算这些结合能。然而，对于高通量虚拟筛选工作的最佳计算策略，尚无共识。在这项工作中，我们比较了从静态和时间平均模拟中获得的 272 个沸石-OSDA 对的密度泛函理论 (DFT) 和 Dreiding 力场计算的结合亲和力。借助自动化软件，我们表明冻结姿势方法的 Dreiding 结合能与 DFT 能量相关性最好。它们对初始晶格参数和优化算法的选择也不太敏感，并且比时间平均方法的计算成本更低。此外，我们证明了，通过分子动力学模拟更广泛地探索构象空间，尽管成本高出几个数量级，但与冻结姿势方法相比，结合能趋势并没有显著改善。代码和基准数据是开源的，为计算沸石-OSDA 对中的结合能提供了可靠且计算效率高的指导。
![b'与 ED 一样，对于一般的混合态，EC 也很难计算，而且只在极少数特殊情况下才为人所知。但是，对于纯态，例如前面讨论过的 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 状态，EC = \xe2\x88\x92 Tr \xcf\x81 A log 2 ( \xcf\x81 A ) ，等于 ED 。实现纯态稀释过程的最佳方式是利用两种技术：（i）量子隐形传态，我们在一开始就介绍过，它简单地说是一个双方共享的贝尔态可以用来确定地转移一个未知的量子比特态，以及（ii）量子数据压缩[12]，它的基本意思是，一个由 n 个量子比特组成的大消息，每个量子比特平均由一个密度矩阵 \xcf\x81 A 描述，可以压缩成可能更少的 k = nS ( \xcf\x81 A ) \xe2\x89\xa4 n 个量子比特；而且只要 n 足够大，就可以忠实地恢复整个消息。我们稍后会讨论量子数据压缩。纯态在渐近极限下的可逆性。有了这两个工具，爱丽丝可以先准备 n 份 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 （总共 2 n 个量子比特）在本地压缩 n 个量子比特为 k 个量子比特，然后 \xe2\x80\x9csend\xe2\x80\x9d 发送给 Bob，并使用共享的 k 个贝尔态将压缩的 k 个量子比特传送给 Bob。然后 Bob 将 k 个量子比特解压缩回未压缩的 n 个量子比特，这些量子比特属于纠缠态 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 的 n 个副本中的一半。因此，Alice 和 Bob 建立了 n 对 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 。这描述了纯态稀释过程的最佳程序。蒸馏的纠缠和纠缠成本被渐近地定义，即两个过程都涉及无限数量的初始状态的副本。对于纯态，EC = ED [7]，这意味着这两个过程是渐近可逆的。但对于混合态，这两个量都很难计算。尽管如此，预计 EC ( \xcf\x81 ) \xe2\x89\xa5 ED ( \xcf\x81 )，即蒸馏出的纠缠不能比投入的多。形成的纠缠\xe2\x80\x94 是一个平均量 。然而，正如我们现在所解释的，有一个 EC 的修改，通过对纯态的 EC 取平均值获得，它被称为形成纠缠 EF [11, 13]。任何混合态 \xcf\x81 都可以分解为纯态混合 { pi , | \xcf\x88 i \xe2\x9f\xa9\xe2\x9f\xa8 \xcf\x88 i |} ，尽管分解远非唯一。以这种方式通过混合纯态构建混合态平均需要花费 P'](/simg/b/b87790512905fd558b37731181c2b32866795b88.webp)
b'与 ED 一样，对于一般的混合态，EC 也很难计算，而且只在极少数特殊情况下才为人所知。但是，对于纯态，例如前面讨论过的 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 状态，EC = \xe2\x88\x92 Tr \xcf\x81 A log 2 ( \xcf\x81 A ) ，等于 ED 。实现纯态稀释过程的最佳方式是利用两种技术：（i）量子隐形传态，我们在一开始就介绍过，它简单地说是一个双方共享的贝尔态可以用来确定地转移一个未知的量子比特态，以及（ii）量子数据压缩[12]，它的基本意思是，一个由 n 个量子比特组成的大消息，每个量子比特平均由一个密度矩阵 \xcf\x81 A 描述，可以压缩成可能更少的 k = nS ( \xcf\x81 A ) \xe2\x89\xa4 n 个量子比特；而且只要 n 足够大，就可以忠实地恢复整个消息。我们稍后会讨论量子数据压缩。纯态在渐近极限下的可逆性。有了这两个工具，爱丽丝可以先准备 n 份 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 （总共 2 n 个量子比特）在本地压缩 n 个量子比特为 k 个量子比特，然后 \xe2\x80\x9csend\xe2\x80\x9d 发送给 Bob，并使用共享的 k 个贝尔态将压缩的 k 个量子比特传送给 Bob。然后 Bob 将 k 个量子比特解压缩回未压缩的 n 个量子比特，这些量子比特属于纠缠态 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 的 n 个副本中的一半。因此，Alice 和 Bob 建立了 n 对 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 。这描述了纯态稀释过程的最佳程序。蒸馏的纠缠和纠缠成本被渐近地定义，即两个过程都涉及无限数量的初始状态的副本。对于纯态，EC = ED [7]，这意味着这两个过程是渐近可逆的。但对于混合态，这两个量都很难计算。尽管如此，预计 EC ( \xcf\x81 ) \xe2\x89\xa5 ED ( \xcf\x81 )，即蒸馏出的纠缠不能比投入的多。形成的纠缠\xe2\x80\x94 是一个平均量 。然而，正如我们现在所解释的，有一个 EC 的修改，通过对纯态的 EC 取平均值获得，它被称为形成纠缠 EF [11, 13]。任何混合态 \xcf\x81 都可以分解为纯态混合 { pi , | \xcf\x88 i \xe2\x9f\xa9\xe2\x9f\xa8 \xcf\x88 i |} ，尽管分解远非唯一。以这种方式通过混合纯态构建混合态平均需要花费 P'
b'与 ED 一样，对于一般的混合态，EC 也很难计算，而且只在极少数特殊情况下才为人所知。但是，对于纯态，例如前面讨论过的 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 状态，EC = \xe2\x88\x92 Tr \xcf\x81 A log 2 ( \xcf\x81 A ) ，等于 ED 。实现纯态稀释过程的最佳方式是利用两种技术：（i）量子隐形传态，我们在一开始就介绍过，它简单地说是一个双方共享的贝尔态可以用来确定地转移一个未知的量子比特态，以及（ii）量子数据压缩[12]，它的基本意思是，一个由 n 个量子比特组成的大消息，每个量子比特平均由一个密度矩阵 \xcf\x81 A 描述，可以压缩成可能更少的 k = nS ( \xcf\x81 A ) \xe2\x89\xa4 n 个量子比特；而且只要 n 足够大，就可以忠实地恢复整个消息。我们稍后会讨论量子数据压缩。纯态在渐近极限下的可逆性。有了这两个工具，爱丽丝可以先准备 n 份 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 （总共 2 n 个量子比特）在本地压缩 n 个量子比特为 k 个量子比特，然后 \xe2\x80\x9csend\xe2\x80\x9d 发送给 Bob，并使用共享的 k 个贝尔态将压缩的 k 个量子比特传送给 Bob。然后 Bob 将 k 个量子比特解压缩回未压缩的 n 个量子比特，这些量子比特属于纠缠态 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 的 n 个副本中的一半。因此，Alice 和 Bob 建立了 n 对 | \xcf\x88 \xce\xb8 \xe2\x9f\xa9 。这描述了纯态稀释过程的最佳程序。蒸馏的纠缠和纠缠成本被渐近地定义，即两个过程都涉及无限数量的初始状态的副本。对于纯态，EC = ED [7]，这意味着这两个过程是渐近可逆的。但对于混合态，这两个量都很难计算。尽管如此，预计 EC ( \xcf\x81 ) \xe2\x89\xa5 ED ( \xcf\x81 )，即蒸馏出的纠缠不能比投入的多。形成的纠缠\xe2\x80\x94 是一个平均量 。然而，正如我们现在所解释的，有一个 EC 的修改，通过对纯态的 EC 取平均值获得，它被称为形成纠缠 EF [11, 13]。任何混合态 \xcf\x81 都可以分解为纯态混合 { pi , | \xcf\x88 i \xe2\x9f\xa9\xe2\x9f\xa8 \xcf\x88 i |} ，尽管分解远非唯一。以这种方式通过混合纯态构建混合态平均需要花费 P'
b'对于任何一对纯状态| \ xcf \ x88 \ x2 \ x9f \ xa9，| \ xcf \ x86 \ x2 \ x9f \ xa9 \ x2 \ x88 \ x88h但是，如果| \ x2 \ x9f \ xa8 \ xcf \ x88 | \ xcf \ x86 \ x2 \ x9f \ xa9 | = 0或| \ x2 \ x9f \ xa8 \ xcf \ x88 | \ xcf \ x86 \ x2 \ x9f \ xa9 | = 1导致矛盾，因为纯净的状态都不满足。请注意，该论点实际上意味着一个更强的状态：没有统一的u \ x2 \ x88 \ x88 u（h）可以满足（1）对于不同的，非正交的纯态| \ xcf \ x88 1 1 \ x2 \ x9f \ xa9，| \ xcf \ x88 2 \ x2 \ x2 2 \ xe2 \ x9f \ x9 \ x88 \ x88h非正交性的假设在这里至关重要，例如，对于某些正交纯状状态而言，受控门，satsfying（1）。以前的论点Miight并没有完全笼统，因为该国可以更一般的计划来复制量子信息。最通用的操作操作通道T：b（h）\ x2 \ x86 \ x92 b（h \ x2 \ x8a \ x97h）st fimying tr \ x2 \ x8a \ x8a \ x97 id b（h） \ x2 \ x97 \ xax6 t = id B（h）。 （2）'
b'对于任何一对纯状态| \ xcf \ x88 \ xe2 \ x9f \ xa9，| \ xcf \ x86 \ xe2 \ x9f \ xa9 \ xe2 \ x88 \ x88h。但是，如果| \ xe2 \ x9f \ xa8 \ xcf \ x88 | \ xcf \ x86 \ xe2 \ x9f \ xa9 | = 0或| \ xe2 \ x9f \ xa8 \ xcf \ x88 | \ xcf \ x86 \ xe2 \ x9f \ xa9 | = 1导致矛盾，因为纯净的状态都不满足。请注意，此论点实际上意味着更强有力的陈述：没有统一的u \ xe2 \ x88 \ x88 u（h）可以满足（1）对独特的，非正交的纯态| \ xcf \ x88 1 \ xe2 \ x9f \ xa9，| \ xcf \ x88 2 \ xe2 \ x9f \ xa9 \ xe2 \ x88 \ x88h。非正交性的假设在这里至关重要，例如，对某些正交纯状状态满意（1）。以前的参数似乎并不完全笼统，因为可能存在更多的一般方案来复制量子信息。最通用的操作将是一些量子通道T：B（H）\ Xe2 \ X86 \ X92 B（H \ Xe2 \ X8A \ X97H）满足Tr \ Xe2 \ X8A \ X8A \ X97 ID B（H） \ xe2 \ x97 \ xa6 t = id B（h）。（2）'