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热原碳分解至关重要的，这对于解决火势在地球系统中的作用至关重要
隶属关系：1。土壤科学与生物地球化学小组，苏黎世大学地理系，Winterthurerstrasse 190，CH-8057苏黎世，瑞士2.LaboratoiredeGéologie，DépartementdeGéosciences，Ecole NormaleSupérieure（ENS），24 Rue Lhomond，75231 Paris Cedex 05，法国3。廷德尔气候变化中心，东安格利亚大学环境科学学院，英国诺里奇，4。Laboratoire des Sciences du climat et de l'Ervironnement（LSCE），IPSL，CEA/CNRS/UVSQ，GIF SUR YVETTE，法国5。cnrs / ens - UMS 3194，11 Chemin de Busseau，77140 St-Pierre-lès-Nemours，法国最近，火后碳通量表明，为了通过较高的碳源型培养型耐碳量，法国必须确定，。 在这里，使用CMIP6陆地表面模型对这些传统来源和水槽途径进行量化，以估计地球的火碳预算。 在1901年至2010年，全球热源碳驱动每年的土壤碳累积为337 tgcyr -1，被传统碳损失抵消了总计-248 TGCYR -1。 这些值的残差将最大的年度热原碳矿化限制为89 tgcyr -1，而充气碳的平均停留时间为5387年，假设是稳态。 残留物在森林中是负面的，在草地 - 萨凡纳人（暗示潜在的水槽）上是阳性的，这表明植被在消防碳循环中的作用是对比的。 野火是世界许多地区的干扰恢复周期的关键驱动力。 “＃$。在这里，使用CMIP6陆地表面模型对这些传统来源和水槽途径进行量化，以估计地球的火碳预算。在1901年至2010年，全球热源碳驱动每年的土壤碳累积为337 tgcyr -1，被传统碳损失抵消了总计-248 TGCYR -1。这些值的残差将最大的年度热原碳矿化限制为89 tgcyr -1，而充气碳的平均停留时间为5387年，假设是稳态。残留物在森林中是负面的，在草地 - 萨凡纳人（暗示潜在的水槽）上是阳性的，这表明植被在消防碳循环中的作用是对比的。野火是世界许多地区的干扰恢复周期的关键驱动力。“＃$代表热源碳矿化的观察性约束，意味着，如果没有稳态，我们将无法确定整体消防碳平衡的迹象。 约束热源碳矿化速率，尤其是在草地 - 萨瓦纳（Grassland-Savannahs）上，是一项关键的研究边界，可以使人们对火在地球系统中的作用有更深入的了解，并为随之而来的土地使用和保护政策提供信息。 虽然向大气发射大量CO 2 -C（〜2 pgc yr -1，以后𝐸！代表热源碳矿化的观察性约束，意味着，如果没有稳态，我们将无法确定整体消防碳平衡的迹象。 约束热源碳矿化速率，尤其是在草地 - 萨瓦纳（Grassland-Savannahs）上，是一项关键的研究边界，可以使人们对火在地球系统中的作用有更深入的了解，并为随之而来的土地使用和保护政策提供信息。 虽然向大气发射大量CO 2 -C（〜2 pgc yr -1，以后𝐸！代表热源碳矿化的观察性约束，意味着，如果没有稳态，我们将无法确定整体消防碳平衡的迹象。约束热源碳矿化速率，尤其是在草地 - 萨瓦纳（Grassland-Savannahs）上，是一项关键的研究边界，可以使人们对火在地球系统中的作用有更深入的了解，并为随之而来的土地使用和保护政策提供信息。虽然向大气发射大量CO 2 -C（〜2 pgc yr -1，以后𝐸！
建议引用：Gurkan，Huseyin； de Véricourt, Francis (2020)：人工智能飞轮效应下的合同、定价和数据收集，ESMT 工作论文，第 20-01 号 (R1)，欧洲管理与技术学院 (ESMT)，柏林，https://nbn-resolving.de/urn:nbn:de:101:1-2020102007031310383557
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850–950 nm波长范围
自2001年首次示威以来[Gol'tsman等。，应用。物理。Lett。 79，705–707（2001）]，超导纳米线单光子探测器（SNSPDS）见证了二十年的伟大发展。 SNSPD是大多数现代量子光学实验中的选择检测器，并且正在慢慢地进入其他光子含有光学的光学领域。 到目前为止，在几乎所有实验中，SNSPD都被用作“二进制”检测器，这意味着它们只能区分0和> = 1个光子，并且丢失了光子数信息。 最近的研究表明，原理证明光子数分辨率（PNR）SNSPDS计数为2-5个光子。 在各种量子式实验中，高度要求光子数分解的能力，包括Hong – Ou-Mandel干扰，光子量子计算，量子通信和非高斯量子态制备。 特别是，由于高质量的半导体量子点（QDS）的可用性，波长850-950 nm处的PNR检测器引起了极大的关注[Heindel等。 ，adv。 选择。 Photonics 15，613–738（2023）]和高性能基于铯的量子记忆[Ma等。 ，J。Opt。 19，043001（2017）]。 在本文中，我们演示了基于NBTIN的SNSPD，具有> 94％的系统检测效率，一个光子的低于11 PS的时间抖动，以及2个光子的低于7 PS。 更重要的是，我们的探测器使用常规的低温电读数电路最多可以解决7个光子。Lett。79，705–707（2001）]，超导纳米线单光子探测器（SNSPDS）见证了二十年的伟大发展。 SNSPD是大多数现代量子光学实验中的选择检测器，并且正在慢慢地进入其他光子含有光学的光学领域。 到目前为止，在几乎所有实验中，SNSPD都被用作“二进制”检测器，这意味着它们只能区分0和> = 1个光子，并且丢失了光子数信息。 最近的研究表明，原理证明光子数分辨率（PNR）SNSPDS计数为2-5个光子。 在各种量子式实验中，高度要求光子数分解的能力，包括Hong – Ou-Mandel干扰，光子量子计算，量子通信和非高斯量子态制备。 特别是，由于高质量的半导体量子点（QDS）的可用性，波长850-950 nm处的PNR检测器引起了极大的关注[Heindel等。 ，adv。 选择。 Photonics 15，613–738（2023）]和高性能基于铯的量子记忆[Ma等。 ，J。Opt。 19，043001（2017）]。 在本文中，我们演示了基于NBTIN的SNSPD，具有> 94％的系统检测效率，一个光子的低于11 PS的时间抖动，以及2个光子的低于7 PS。 更重要的是，我们的探测器使用常规的低温电读数电路最多可以解决7个光子。79，705–707（2001）]，超导纳米线单光子探测器（SNSPDS）见证了二十年的伟大发展。SNSPD是大多数现代量子光学实验中的选择检测器，并且正在慢慢地进入其他光子含有光学的光学领域。到目前为止，在几乎所有实验中，SNSPD都被用作“二进制”检测器，这意味着它们只能区分0和> = 1个光子，并且丢失了光子数信息。最近的研究表明，原理证明光子数分辨率（PNR）SNSPDS计数为2-5个光子。在各种量子式实验中，高度要求光子数分解的能力，包括Hong – Ou-Mandel干扰，光子量子计算，量子通信和非高斯量子态制备。特别是，由于高质量的半导体量子点（QDS）的可用性，波长850-950 nm处的PNR检测器引起了极大的关注[Heindel等。，adv。选择。Photonics 15，613–738（2023）]和高性能基于铯的量子记忆[Ma等。，J。Opt。19，043001（2017）]。在本文中，我们演示了基于NBTIN的SNSPD，具有> 94％的系统检测效率，一个光子的低于11 PS的时间抖动，以及2个光子的低于7 PS。更重要的是，我们的探测器使用常规的低温电读数电路最多可以解决7个光子。通过理论分析，我们表明，通过提高我们读取电路的信噪比和带宽，可以进一步改善所证明的检测器的PNR性能。我们的结果对于光学量子计算和量子通信的未来都是有希望的。
U-SURF：全球1公里在空间连续的城市地面财产数据集，用于公里尺度的城市分辨地球系统建模
图1。城市峡谷的概念示意图代表CLMU中的城市景观（改编自Oleson等，2008a）。特性是颜色编码的：蓝色用于辐射，橙色用于热和绿色的形态学。请注意，屋顶和壁厚（尽管与城市形态相关）被认为是热特性，因为它们主要用作加权因素，以计算CLMU中峡谷表面的传导通量（Lawrance等，2018; Oleson等人，2010年）。165
高性能光子编号解析850 ...
自2001年首次示威以来[Gol'tsman等。，应用。物理。Lett。 79，705–707（2001）]，超导纳米线单光子探测器（SNSPDS）见证了二十年的伟大发展。 SNSPD是大多数现代量子光学实验中的选择检测器，并且正在慢慢地进入其他光子含有光学的光学领域。 到目前为止，在几乎所有实验中，SNSPD都被用作“二进制”检测器，这意味着它们只能区分0和> = 1个光子，并且丢失了光子数信息。 最近的研究表明，原理证明光子数分辨率（PNR）SNSPDS计数为2-5个光子。 在各种量子式实验中，高度要求光子数分解的能力，包括Hong – Ou-Mandel干扰，光子量子计算，量子通信和非高斯量子态制备。 特别是，由于高质量的半导体量子点（QDS）的可用性，波长850-950 nm处的PNR检测器引起了极大的关注[Heindel等。 ，adv。 选择。 Photonics 15，613–738（2023）]和高性能基于铯的量子记忆[Ma等。 ，J。Opt。 19，043001（2017）]。 在本文中，我们演示了基于NBTIN的SNSPD，具有> 94％的系统检测效率，一个光子的低于11 PS的时间抖动，以及2个光子的低于7 PS。 更重要的是，我们的探测器使用常规的低温电读数电路最多可以解决7个光子。Lett。79，705–707（2001）]，超导纳米线单光子探测器（SNSPDS）见证了二十年的伟大发展。 SNSPD是大多数现代量子光学实验中的选择检测器，并且正在慢慢地进入其他光子含有光学的光学领域。 到目前为止，在几乎所有实验中，SNSPD都被用作“二进制”检测器，这意味着它们只能区分0和> = 1个光子，并且丢失了光子数信息。 最近的研究表明，原理证明光子数分辨率（PNR）SNSPDS计数为2-5个光子。 在各种量子式实验中，高度要求光子数分解的能力，包括Hong – Ou-Mandel干扰，光子量子计算，量子通信和非高斯量子态制备。 特别是，由于高质量的半导体量子点（QDS）的可用性，波长850-950 nm处的PNR检测器引起了极大的关注[Heindel等。 ，adv。 选择。 Photonics 15，613–738（2023）]和高性能基于铯的量子记忆[Ma等。 ，J。Opt。 19，043001（2017）]。 在本文中，我们演示了基于NBTIN的SNSPD，具有> 94％的系统检测效率，一个光子的低于11 PS的时间抖动，以及2个光子的低于7 PS。 更重要的是，我们的探测器使用常规的低温电读数电路最多可以解决7个光子。79，705–707（2001）]，超导纳米线单光子探测器（SNSPDS）见证了二十年的伟大发展。SNSPD是大多数现代量子光学实验中的选择检测器，并且正在慢慢地进入其他光子含有光学的光学领域。到目前为止，在几乎所有实验中，SNSPD都被用作“二进制”检测器，这意味着它们只能区分0和> = 1个光子，并且丢失了光子数信息。最近的研究表明，原理证明光子数分辨率（PNR）SNSPDS计数为2-5个光子。在各种量子式实验中，高度要求光子数分解的能力，包括Hong – Ou-Mandel干扰，光子量子计算，量子通信和非高斯量子态制备。特别是，由于高质量的半导体量子点（QDS）的可用性，波长850-950 nm处的PNR检测器引起了极大的关注[Heindel等。，adv。选择。Photonics 15，613–738（2023）]和高性能基于铯的量子记忆[Ma等。，J。Opt。19，043001（2017）]。在本文中，我们演示了基于NBTIN的SNSPD，具有> 94％的系统检测效率，一个光子的低于11 PS的时间抖动，以及2个光子的低于7 PS。更重要的是，我们的探测器使用常规的低温电读数电路最多可以解决7个光子。通过理论分析，我们表明，通过提高我们读取电路的信噪比和带宽，可以进一步改善所证明的检测器的PNR性能。我们的结果对于光学量子计算和量子通信的未来都是有希望的。
高性能光子编号解析850 ...
自2001年首次示威以来[Gol'tsman等。，应用。物理。Lett。 79，705–707（2001）]，超导纳米线单光子探测器（SNSPDS）见证了二十年的伟大发展。 SNSPD是大多数现代量子光学实验中的选择检测器，并且正在慢慢地进入其他光子含有光学的光学领域。 到目前为止，在几乎所有实验中，SNSPD都被用作“二进制”检测器，这意味着它们只能区分0和> = 1个光子，并且丢失了光子数信息。 最近的研究表明，原理证明光子数分辨率（PNR）SNSPDS计数为2-5个光子。 在各种量子式实验中，高度要求光子数分解的能力，包括Hong – Ou-Mandel干扰，光子量子计算，量子通信和非高斯量子态制备。 特别是，由于高质量的半导体量子点（QDS）的可用性，波长850-950 nm处的PNR检测器引起了极大的关注[Heindel等。 ，adv。 选择。 Photonics 15，613–738（2023）]和高性能基于铯的量子记忆[Ma等。 ，J。Opt。 19，043001（2017）]。 在本文中，我们演示了基于NBTIN的SNSPD，具有> 94％的系统检测效率，一个光子的低于11 PS的时间抖动，以及2个光子的低于7 PS。 更重要的是，我们的探测器使用常规的低温电读数电路最多可以解决7个光子。Lett。79，705–707（2001）]，超导纳米线单光子探测器（SNSPDS）见证了二十年的伟大发展。 SNSPD是大多数现代量子光学实验中的选择检测器，并且正在慢慢地进入其他光子含有光学的光学领域。 到目前为止，在几乎所有实验中，SNSPD都被用作“二进制”检测器，这意味着它们只能区分0和> = 1个光子，并且丢失了光子数信息。 最近的研究表明，原理证明光子数分辨率（PNR）SNSPDS计数为2-5个光子。 在各种量子式实验中，高度要求光子数分解的能力，包括Hong – Ou-Mandel干扰，光子量子计算，量子通信和非高斯量子态制备。 特别是，由于高质量的半导体量子点（QDS）的可用性，波长850-950 nm处的PNR检测器引起了极大的关注[Heindel等。 ，adv。 选择。 Photonics 15，613–738（2023）]和高性能基于铯的量子记忆[Ma等。 ，J。Opt。 19，043001（2017）]。 在本文中，我们演示了基于NBTIN的SNSPD，具有> 94％的系统检测效率，一个光子的低于11 PS的时间抖动，以及2个光子的低于7 PS。 更重要的是，我们的探测器使用常规的低温电读数电路最多可以解决7个光子。79，705–707（2001）]，超导纳米线单光子探测器（SNSPDS）见证了二十年的伟大发展。SNSPD是大多数现代量子光学实验中的选择检测器，并且正在慢慢地进入其他光子含有光学的光学领域。到目前为止，在几乎所有实验中，SNSPD都被用作“二进制”检测器，这意味着它们只能区分0和> = 1个光子，并且丢失了光子数信息。最近的研究表明，原理证明光子数分辨率（PNR）SNSPDS计数为2-5个光子。在各种量子式实验中，高度要求光子数分解的能力，包括Hong – Ou-Mandel干扰，光子量子计算，量子通信和非高斯量子态制备。特别是，由于高质量的半导体量子点（QDS）的可用性，波长850-950 nm处的PNR检测器引起了极大的关注[Heindel等。，adv。选择。Photonics 15，613–738（2023）]和高性能基于铯的量子记忆[Ma等。，J。Opt。19，043001（2017）]。在本文中，我们演示了基于NBTIN的SNSPD，具有> 94％的系统检测效率，一个光子的低于11 PS的时间抖动，以及2个光子的低于7 PS。更重要的是，我们的探测器使用常规的低温电读数电路最多可以解决7个光子。通过理论分析，我们表明，通过提高我们读取电路的信噪比和带宽，可以进一步改善所证明的检测器的PNR性能。我们的结果对于光学量子计算和量子通信的未来都是有希望的。
BIM技术对提高解决建筑工程系统碰撞效率的影响
摘要。在现代建筑中，重要方面之一是工程系统中的碰撞的管理，例如管道，管道，电线等。碰撞可能导致项目延迟，资源重新分配，甚至造成重大财务损失。众所周知，建筑实践中建筑信息建模（BIM）技术的实施可以显着促进对碰撞的检测和管理。但是，关于BIM对各种类型的建筑项目中碰撞问题解决效率的具体影响存在问题。在解决工程系统碰撞过程中实施BIM时，考虑潜在的困难和局限性也很重要。研究这些方面将有助于了解BIM对碰撞管理在施工中效率的影响的全部范围，并为该技术的实际应用提出建议。
垂直网格间距对图标 - 苏普郡全球风暴分辨模型中的气候的影响
摘要。与耦合模型对立面项目（CMIP）中通常使用的气候模型相比，全球风暴解析模型（GSRMS）使用强烈的水平网格，但采用了可比的垂直网格间距。在这里，我们研究了垂直网格间距的变化以及对整合时间步骤的调整如何影响图标 - 苏普郡大气GSRM模拟的基本气候数量。在45 d期间对五个不同的垂直网格进行进行模拟，分别为55至540个垂直层和最大对流层垂直网格间距，分别为800至50 m。 将垂直网格间距变化的影响与将水平网格间距从5公里降低到2.5 km的效果。 对于所考虑的大多数数量，将垂直网格间距减半比将水平网格间距减半的效果较小，但不可忽略。 垂直网格间距的每个截止时间，以及时间步长的必要减少，将云液体水增加约7％，而将水平网格间距减半约为16％。 效果既是由于垂直网格的修复和时间步长还原引起的。 在这里测试的网格间距范围内没有收敛的趋势。 云冰的数量也很折磨，并在垂直网格中进行了重新编写，但几乎不受时间步长的影响，并且确实显示出趋势进行模拟，分别为55至540个垂直层和最大对流层垂直网格间距，分别为800至50 m。将垂直网格间距变化的影响与将水平网格间距从5公里降低到2.5 km的效果。对于所考虑的大多数数量，将垂直网格间距减半比将水平网格间距减半的效果较小，但不可忽略。垂直网格间距的每个截止时间，以及时间步长的必要减少，将云液体水增加约7％，而将水平网格间距减半约为16％。效果既是由于垂直网格的修复和时间步长还原引起的。在这里测试的网格间距范围内没有收敛的趋势。云冰的数量也很折磨，并在垂直网格中进行了重新编写，但几乎不受时间步长的影响，并且确实显示出趋势
使用零均值高斯态和部分光子数分辨检测无法产生任意非高斯态
高斯状态和测量值加在一起不足以成为量子计算的强大资源，因为任何高斯动力学都可以用经典方法高效模拟。然而，众所周知，任何一种非高斯资源（状态、幺正运算或测量）与高斯幺正值一起构成通用量子资源。光子数分辨 (PNR) 检测是一种易于实现的非高斯测量，已成为尝试设计非高斯状态以进行通用量子处理的常用工具。在本文中，我们考虑对零均值纯多模高斯状态的子集进行 PNR 检测，以此作为在未检测到的模式上预示目标非高斯状态的一种手段。这是因为使用压缩真空和被动线性光学系统可以轻松可扩展地制备具有零均值的高斯状态。我们计算了实际预示状态和目标状态之间的保真度上限。我们发现，当目标状态是多模相干猫基簇状态时，该保真度上限为 1/2，这对于通用量子计算来说是一种足够的资源。这证明了存在无法通过此方法产生的非高斯状态。我们的保真度上限是一个简单的表达式，仅取决于光子数基中表示的目标状态，它可以应用于其他感兴趣的非高斯状态。
专门的预处理介质通过调节CA2+处理和NRF2激活来预防实验性自身免疫性心肌炎
使用基因和基因组的基因本体论，京都百科全书以及从Uniprot储存库中检索到的反应术语的注释。ZC值是以SD单位表示的类别的log 2比率。补充表4显示了功能类别的蛋白质成分的ZQ值