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分裂量子代码
近年来，人们对各种自旋模型的兴趣越来越高，这些模型在常规晶格上定义，但仍具有“分形”特性。这些包括旋转液体模型的大规模旋转液体模型，其中在具有分形支撑的操作员的角落产生了固定的拓扑激发，或具有对分形子系统的对称性的自旋模型。前者的一个例子是Haah的代码[1]，这是II型[2]分形式拓扑顺序[2-12]的经典模型。这样的3D阶段的特征是严格不动的拓扑准刺激。作为quantum代码，它们缺乏类似弦的逻辑运算符，而是在位点的分形子集上支持逻辑运算符。这些代码的分形性质导致有望作为量子记忆[13 - 15]。在各种环境中，更常规的分裂阶段受到了极大的关注[16-54]。后一种分形模型的一个例子是分形模型[55]。这些是正方形上的经典自旋模型，具有对称性的对称性，可以在位点的分形子集上旋转旋转。这些已被研究为经典代码[56 - 58]的信息 -
altermagnetism -wmi.badw.de
摘要：在量子理论早期以来，搜索打破晶格晶格对称性的非常规量子阶段一直是物理学的重点，这是由基本兴趣和潜在应用驱动的。突出的例子包括铜土超导体，这些导体以其非常规的D-Wave Cooper配对和无耗散运输而闻名。在本演讲中，我们将讨论我们最近的发现[1]，该发现是由我们的早期预测和对非常规旋转型效应的预测和观察结果所激发的[2,3,4]。与共同的铁磁性和抗铁磁性不同，这种非常规的雌雄同体相（请参阅图）打破了晶体晶格的对称性，并在其自旋和电子结构中同时具有d，g或i-甲状化波的特征[1]。d-wave altermagnetism代表了D波超导的磁性类似物。我们通过采用和开发一个对称框架来确定altermagnetism，该框架考虑了涉及电子自旋和晶格的配对转换。该框架正在作为磁晶体研究中的新范式出现。我们将通过讨论（i）半导体MNTE的altermagnetic带结构来证明其有用性，我们最近通过使用光发射光谱[5]和（ii）鉴定了240多种现实的Altermagentic候选者，我们最近通过协作工作对此进行了实验观察。
量子参考框架之间动态转换的组结构
最近，显示出参考帧与量子系统相关联时，需要修改此类量子参考框架之间的转换定律以考虑参考帧的量子和动态特征。这导致了量子系统的相位空间变量的关系描述，量子系统的一部分是量子系统的一部分。虽然这种转换被证明是系统的哈密顿量的对称性，但对于它们是否享受群体结构，与Quantum机械师中的classical参考框架相似的问题仍然没有答案。在这项工作中，我们确定了包含量子参考框架的量子系统相空间上的规范变换，并表明这些转换封闭了由lie代数定义的组结构，这与量子机械的通常的galilei代数不同。我们进一步发现，这个新代数的要素实际上是先前确定的量子参考帧转换的构建块，我们是我们恢复的。最后，我们展示了如何通过采用控制惯性转换的量子性质引入的附加非交通性的参数的零极限来从量子参考框架之间的一组转换中获得的经典参考框架之间的转换。
Eric Samperton – 简历（2024 年 10 月 3 日更新）
2020 几何与拓扑研讨会（在线），加州理工学院。- 几何与拓扑研讨会（在线），密歇根州立大学。- 几何与拓扑在线，华威数学研究所。- Redbud 几何/拓扑会议，阿肯色大学。- 逻辑研讨会，科罗拉多大学博尔德分校。2019 量子对称性会议，伊利诺伊大学厄巴纳-香槟分校。- 现代分析与几何研讨会，印第安纳大学-普渡大学印第安纳波利斯分校。- 几何与拓扑研讨会，华盛顿大学圣路易斯分校。- 拓扑研讨会，普渡大学。
JHEP02(2025)008
摘要：在混沌多体系统中，涉及一般非守恒局部算子的 OTOC 的后期行为呈现指数衰减。然而，最近观察到，对于某些全息理论，涉及规范场的 U (1) 守恒电流的 OTOC 在后期反而会呈扩散变化。本研究将这一观察结果推广到对应于更高形式对称性的守恒电流，这些对称性属于更广泛的对称类，称为广义对称性。我们首先计算了五维 AdS-Schwarzschild 黑洞几何中 2 形式反对称 B 场的涉及 U (1) 电流算子的 OTOC 的后期行为。B 场的体解在渐近 AdS 边界附近表现出对数发散，可以通过在边界 CFT 中引入双迹变形来正则化。最后，我们考虑任意维度中反对称 p 形式场的更一般情况。在散射方法中，边界 OTOC 可以写成渐近“入”和“出”状态之间的内积，在我们的例子中，这相当于计算具有和不具有冲击波背景的两个体场之间的内积。我们观察到后期 OTOC 具有幂律尾部，这似乎是具有 U (1) 电荷守恒的高阶形式场的普遍特征。
![arxiv：2303.09747v2 [cond-mat.mes-hall] 11月11日2024](/simg/6\6780780f8f2d774886e2ce9c25cdb863f94b8d13.webp)
arxiv：2303.09747v2 [cond-mat.mes-hall] 11月11日2024
破裂的反转对称性在su骨通道中更有益。进行 [7-12]。 这些先前的作品表明，随着磁性涡旋的固定潜力的不对称性变得更强大，因此更有效地进行了直接。 最近的研究指出，在不公平的非中心超对面的超级导管中，磁涡旋的棘轮样运动也可能存在，并提供了大型MCA [13-16]。 在此类系统中，晶体结构的不对称性固有引起了不对称的固定势。 与人工结构的超导胶片相反，非中心对称超导体不需要综合制造过程，因此可以更容易获得非互联体运输。 然而，非中心对称超导体中MCA的先前重点主要集中在具有三角形象征的人[14、15、17-19]，并且其他晶体对称性的研究很少。 通过MCA进行更有效的矩阵，必须探索具有不同对称性的非中心量度超导体，尤其是晶体对称性比三角形对称性较低。[7-12]。这些先前的作品表明，随着磁性涡旋的固定潜力的不对称性变得更强大，因此更有效地进行了直接。最近的研究指出，在不公平的非中心超对面的超级导管中，磁涡旋的棘轮样运动也可能存在，并提供了大型MCA [13-16]。在此类系统中，晶体结构的不对称性固有引起了不对称的固定势。与人工结构的超导胶片相反，非中心对称超导体不需要综合制造过程，因此可以更容易获得非互联体运输。然而，非中心对称超导体中MCA的先前重点主要集中在具有三角形象征的人[14、15、17-19]，并且其他晶体对称性的研究很少。通过MCA进行更有效的矩阵，必须探索具有不同对称性的非中心量度超导体，尤其是晶体对称性比三角形对称性较低。
利用组合构建量子自旋液体...
自旋量子液体是直到零温[1]都检测不到磁对称破缺序的系统，而是存在拓扑序[2]。理论方面，有许多模型哈密顿量存在量子自旋液体状态[3,4]。规范对称性在这些模型中很常见，无论是离散的还是连续的，内在的还是突现的。许多规范模型，如 Z 2 环面代码 [3] 和分形模型，如 X 立方体 [5,6]，都是使用多自旋相互作用定义的。本文我们表明，这些模型中精确的局部 Z 2 规范对称性可以仅由两自旋相互作用产生。在两自旋哈密顿量的某些低能量极限下可以产生有效的多自旋相互作用并不意外；新颖之处在于我们讨论的对称性是精确的。我们阐明了组合规范对称性的概念，它解释了为什么可以构造具有精确 Z 2 规范对称性的局部两自旋哈密顿量。保持代数的变换和单项式矩阵——我们从一组 N 个自旋 1/2 自由度开始，比如我们熟悉的 N 个位点晶格上的自旋模型。自旋算子是泡利矩阵 σ α i ，其中 α = x , y , z 且 i = 1 , . . . , N 。不同位点上的自旋交换，而相同位点上的自旋满足通常的角动量代数。让我们问一个简单的问题：这 3 N 个算子的哪些变换可以保持所有的交换和反交换关系？对于 N 玻色子或费米子，这个问题很容易回答；允许的单粒子变换集属于酉群 U ( N )，因为需要满足对易关系或反对易关系。但对于自旋来说，问题更难；不能简单地混合不同自旋的空间分量并保留位点内和位点间的代数。N 个自旋的希尔伯特空间是 2 N 维的，这个空间中允许的算子是 2 N × 2 N 酉矩阵，对应于群 SU (2 N )。自旋算子的一般变换 σ ai → U σ ai U † 保留了代数，但也同时作用于许多自旋：它将 3 N 单自旋算子 σ ai 与 SU (2 N ) 的其他（多自旋）2 2 N − 1 − 3 N 生成器混合。
弦理论简介
2 经典玻色子弦 9 2.1 相对论性点粒子..................................................................................................................................................................9 2.2 玻色子弦作用..................................................................................................................................................................................................12 2.2.1 南部-后藤作用..................................................................................................................................................................................................12 2.2.2 波利亚科夫作用......................................................................................................................................................................12 2.2.2 波利亚科夫作用.............................................................................................................................................................12 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 24 2.3.4 D-膜的概念。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 26 2.3.5 Virasoro 发电机。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 。 28
LEC 17：量子自旋霍尔绝缘子，Kene-Mele模型 讲座1：超导性的历史介绍 LEC 14：Dirac Hamiltonian，Hofstadter Butterfly 讲座15- prf 的CPA安全加密 讲座39-光电探测器的一般特征 清洁和可再生能源生产的技术 讲座45 EEG信号的基本面 演讲2关于超导性的简短课程 讲座 - 3个电子配对，BCS理论的基础 Kane-Mele模型如此，在最后一类中 讲座31-随机Oracle模型 - 第I部分 讲座15-图像增强 AI营销教授Zillur Rahman教授... 功能基因组学
我们看到了以非零搅拌数为特征的Haldane模型或Chern绝缘子，并且绝缘子的特征是破碎的时间逆向对称性。系统中没有时间逆转对称性，这是我们提到的第二个邻居复杂跳跃所引起的，这是Haldane的这张照片，后来在2004年至2005年左右，这是Charlie Kane和Mele，他们已经知道，他们已经知道，可以恢复时代不变性，并且可以恢复其他胰岛素，这将是一个跨媒介，这是可以恢复时代的不变性。实际上，他们意识到的是非常深刻的，如果我们在系统中包括自由度的自由度，而不是我们一直在谈论的伪旋转器，那么我们到目前为止一直在谈论的伪旋转器，那么有可能恢复丢失的时间逆转对称性。当然，系统不会有Chern号，也不会称为Chern绝缘子，但它将是另一种绝缘体，它被称为量子旋转厅绝缘子，这就是我们所看到的。So, Kane and Mele they proposed this model which is known as the Kane Mele model and these are the papers that you see that which were published in 2005 in the physical review letters by both Kane and Milley the one of them is called as the quantum spin Hall effect in graphene which they realized that because along with the spin orbit coupling term there is the Hamiltonian respects all symmetries of that of graphene.因此，它很可能会在石墨烯中存在，然后他们在同年写了另一篇论文，或者比下一篇论文提前了，该论文说的是Z2拓扑顺序和量子旋转厅效应。