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手性$ d $ - 波超导体
手性D波超导性。手性超导体由超导顺序参数和相关拓扑保护的手性手性边缘模式设置的有限的Chern号码。然而，边缘模式产生的手性边缘电流和轨道角动量（OAM）并非受到拓扑保护，因此需要另一种更健壮的实验探测器，以促进手掌D-波超导体的实验性验证。我们最近显示了手性D-波超导体中四倍定量的无芯涡旋（CVS）的外观，由封闭的域壁组成，该壁壁上装饰了八个分数涡流，并产生了Chern数量，手柄和超管配对对称性对称对称性的烟熏枪标志Holmvall和A. M. Black-Schaffer，物理学。修订版b 108，L100506（2023）]。特别是，CV自发地破坏了轴向对称性的平行性手性和涡度，并直接出现在局部密度（LDOS）中，可通过扫描隧道光谱（STS）测量。In this paper, we first demonstrate a strong tunability of the CV size and shape directly reflected in the LDOS and then show that the LDOS signature is robust in the presence of regular Abrikosov vortices, strong confinement, system and normal-state anisotropy, different Fermi surfaces (FSs), nondegenerate order parameters, and even nonmagnetic impurities.总而言之，我们的论文将CVS视为手性D波超导性的可调且可靠的标志。
玻色-爱因斯坦凝聚态中涡旋的相位恢复
玻色-爱因斯坦凝聚态 (BEC) 是物质的一种量子态，其中玻色子粒子在单一本征态中形成宏观种群。预测这种状态的理论 [ 1 ] 等待了 70 年才在实验室中被探索 [ 2 , 3 ]，这一里程碑式的成就开启了近 30 年在超冷原子和量子模拟器领域的卓有成效的研究 [ 4 ]。然而，尽管取得了进展，常用的 BEC 测量技术在提供的信息方面并不完整。成像是 BEC 测量技术的核心。通过将光照射穿过原子云并记录其投射的阴影，可以提取特定状态下原子的密度。通常有两种成像模式：原位，对仍在陷阱内的云进行成像，或飞行时间 (TOF)。后者通过打开陷阱并记录云膨胀后的原子密度来完成 [ 5 ]；它类似于在光学中测量“远场”的强度。如果粒子在膨胀过程中不相互作用，并且云的初始尺寸相对于最终膨胀尺寸可以忽略不计，则 TOF 图像提供云的动量分布，即波函数的空间傅里叶变换的幅度。如果存在相互作用，但最终密度足够低，以至于它们可以忽略不计，则测量的动量分布的动能反映初始动能加上相互作用能。这些成像模式仅捕获状态的部分信息，因为它们仅在单个时间点和单个平面上测量密度，无论是原位还是 TOF。然而，BEC 是量子对象，因此它们是物质波 [6]，其特征是振幅和相位。因此，要表征 BEC，必须在它们演化过程中获得其在空间中任何地方的振幅和相位的完整图。因此，依靠这两种模式，创新的
comsol多物理学中超导涡流的模拟
摘要超导涡旋的动力学是由非线性部分微分方程描述的复杂现象。现代方法已启用了有趣的几何形状中模拟涡流动力学。本文包括用于分析超导涡流（例如通量量化和固定）不同现象的基本方法论的描述。该项目的目标是模拟3D中的涡流动力学，以估计不同超导零件中涡旋强度的耦合强度。这些耦合力可能会影响超导MEMS共振器的行为。本文中给出的估计值表明，两个板之间的涡流耦合力将足够重要，足以可测量。为了将本文中的方法与测量的材料参数相结合。
具有激发正常模式的涡流散射
Abelian-Higgs模型[1]是一种相对论场理论，其在（2Þ1）维度中的激发采用拓扑稳定的孤子的形式，称为涡旋。该场理论由一个复杂的标量场φ组成，该场φ耦合到u - 1Þ量规场Aμ。静态理论等同于有效的金茨堡 - 兰道理论[2]，它描述了一个通过涡旋数量量化的超导体的磁场。涡流解决方案的动力学是这两种理论不同的地方。 Abelian-Higgs模型具有Lorentz不变性[3-5]的二阶动力学[3-5]，而依赖时间的Ginzburg-Landau模型则表现出一级动力学[6,7]。这是我们将在本文中重点关注的前二阶动力。请注意，在（3þ1）中的尺寸涡流显示为像弦类似的物体，所产生的宇宙字符串，如果存在，则可以通过对早期宇宙宇宙学的重力贡献来检测到它们[8]。涡流散射已经对单个参数λ的所有值进行了很好的研究[3 - 5,9,10]。此参数将模型分为两种类型； I型I（λ<1）其中涡流表现出长距离吸引力，而II型（λ> 1），其中涡旋在远距离排列。相比之下，在临界耦合（λ¼1）处，
量子涡旋证实了超固体中的超流体
在这项新研究中，科学家将理论模型与尖端实验相结合，在偶极超固体中创建并观察涡旋——这一壮举被证明极具挑战性。因斯布鲁克团队此前在 2021 年取得了突破，在铒原子超冷气体中创建了第一个长寿命二维超固体，这本身就是一项艰巨的任务。
用于多路复用太赫兹等离子体涡旋的几何超表面
携带轨道角动量 (OAM) 的表面等离子体极化子，即等离子体涡旋，在光学捕获、量子信息处理和通信领域引起了广泛关注。先前对近场 OAM 的研究仅限于产生单个等离子体涡旋，这不可避免地降低了进一步的片上应用。几何超表面是超材料的二维对应物，具有前所未有的操控电磁波相位、偏振和振幅的能力，为控制等离子体涡旋提供了灵活的平台。在这里，我们提出并通过实验演示了一种基于几何超表面实现太赫兹 (THz) 等离子体涡旋复用的方法。在圆偏振 THz 波的照射下，在金属/空气界面处产生多个具有相同拓扑电荷的等离子体涡旋。此外，还展示了从自旋角动量到多个等离子体 OAM 的转换，即具有不同拓扑电荷的多个等离子体涡旋。由具有不同平面方向的成对空气缝组成的几何超表面旨在展示这些特性。我们提出的方法可能为信息容量不断增加的片上应用开辟一条道路。
二维狄拉克超导体中的可调通量涡旋
量子力学系统的希尔伯特空间可以具有非平凡几何，这一认识导致人们在单粒子和多粒子量子系统中发现了大量新奇现象。特别是，与单粒子波函数相关的几何考虑导致了非相互作用拓扑绝缘体 (TI) 的最初发现和最终分类 [1 – 4] ，以及对这些相中缺陷相关特性的研究 [5 – 8] 。另一方面，在分数量子霍尔系统 (FQHS) [9,10] 和分数陈绝缘体 (FCI) [11,12] 的框架内，研究了拓扑与占据非平凡单粒子态的粒子间相互作用之间相互作用所产生的迷人物理。然而，由于后者的关联性质，建立单粒子和多粒子层面上非平凡几何的作用之间的直接关系一直很困难。在本文中，我们展示了二维 (2D) 单粒子能带结构的非平凡几何与相关 Bardeen-Cooper-Schrieffer (BCS) 超导体的响应特性之间的明确联系 [13] 。特别地，我们表明，在用大质量狄拉克模型描述正常态的二维系统中，超导态遵循修改的通量量子化条件，从而产生分数通量涡旋以及非常规约瑟夫森响应。必须强调的是，超导态与正常态没有扰动关系。但是，正如我们在下面所展示的，使用 BCS 变分假设可以处理相变两侧的几何作用。流形量子化源于这样一个事实：在块体超导体内部深处，序参量的整体相位是恒定的。在传统的
真空和不均匀的Abelian Higgs模型
对Bogomolny-Prasad-Sommerfield（BPS）限制的不均匀的Abelian Higgs模型均针对相对论和非遗体主义制度研究了。尽管空间翻译的对称性因不均匀性而破坏，但延伸到N¼1超对称理论。四分之一的标量电势具有最小值，具体取决于杂质的强度，但在空间渐近线下具有破碎的相位。破碎相的真空构型既不是常数也不是标量电势的最小值，而是被发现是bogomolny方程的非平凡解。虽然其能量密度和磁场是由空间坐标的功能给出的，但能量和磁通量保持为零。磁杂质项的符号允许BPS扇区或抗BPS扇区，但不能同时进行。因此，所获得的溶液被确定为最小零能量的新型不均匀损坏的真空。在存在旋转对称的高斯类型不均匀性的情况下，还获得了拓扑涡流溶液，并且对杂质对涡流的影响进行了数值分析。
电气悬架中的杂音：迈向...
浆液电极通过将电解质中的活性材料颗粒加热而不是将其固定到当前的收集器中，从而提供了解决方案。这些颗粒在电场中移动，促进电气板之间的电荷转移。这种方法在小规模的低雷诺德数电池中显示出希望，但其大规模行为 - 尤其是湍流中的电子效应仍然知之甚少。了解在电场下粘度的变化对于扩大这些电池，尤其是在湍流方案中至关重要。
