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KSA强盗技术注释 - 乐队边缘温度计
KSA匪徒利用半导体固有的带隙的温度依赖性来测量温度。使用此技术，样品可以扩散反射或传输适当的波长范围内的光。在此过程中，样品可以通过将其某些能量转移到价带中的电子，从而选择性地吸收足够的能量，从而将其促进到传导带。但是，缺乏所需能量的光可以通过样品。从吸收到传输的过渡的能量定义了样品的光吸收边缘，并且取决于温度。ksa匪徒使用固态光谱仪分析了扩散反射或发射光的光谱，以确定吸收边缘的波长，通过一组材料特异性校准曲线将其转换为温度。
微环谐振器中的第三次谐波生成
微谐振器中的非线性高谐波产生是一种通用技术，用于扩展可见区域中自我引用系统和相干通信等应用程序的操作范围。但是，产生的高谐波排放会随温度变化而发生共振转移。我们对热行为引起的相位不匹配进行了全面研究，该研究表明，可以通过线性和非线性热启动效应来补偿这种共振转移。使用此模型，我们预测并实验证明了可见的第三次谐波模式，当在L波段泵送时，温度依赖性波长偏移在-2.84 pm/ºC和2.35 pm/ºC之间。除了提供一种实现Athermal操作的新方法外，这还允许人们测量可见模式的热系数和Q因子。通过稳态分析，我们还确定了稳定的Athermal第三次谐波产生的存在，并实验证明了正交泵送的可见第三次谐波模式，温度依赖性波长偏移在12ºC的温度范围内为0.05 pm/ºC。我们的发现有望在计量，生物学和化学传感应用中为潜在的2 F –3 F自我引用，可为高效且精确的可见发射效率，可配置和活跃的温度依赖温度偏移补偿方案。
基于近红外至中红外波长透明导电氧化物的集成光电探测器
然而，预计未来几年 MIR PIC 将大幅增长，这主要归功于气体检测、生物系统、安全和工业应用传感器的发展 [https://mirphab.eu]。MIR 中的 PIC 需要能够在 MIR 波长范围内工作的新设备，因此很可能基于新的材料平台。[8] 光电探测器就是这样一种设备，它将光信号转换为电信号，是片上光电转换中必不可少的组件。然而，它必须满足几个重要要求，例如与互补金属氧化物半导体 (CMOS) 技术的兼容性、在很宽的波长范围内工作以及无需冷却，这会增加系统的复杂性和成本。[6] 相比之下，大多数先前提出的 MIR 波长范围内的光电探测器要么制造成本高，要么不能在很宽的波长范围内工作，要么不切实际，因为它们需要冷却到低温。因此，对 MIR 光电探测器的搜索仍在进行中。解决方案可能是将热量转化为电能的热探测器。[10 – 14] 它们需要一种吸收材料，吸收光以产生热载流子，然后将其转化为电能。透明导电氧化物 (TCO) 属于近零 (ENZ) 材料，似乎是完成此类任务的绝佳材料，因为它们可以在很宽的范围内吸收能量
Quantaurus-Tau荧光寿命光谱仪C16361系列
从有机材料或荧光探针中获得的荧光光谱是控制和评估材料功能和特性的重要参数，例如峰值波长和荧光强度。但是，荧光光谱通常显示时间整合的信息，因此，当材料包含多种物质和反应性元素时，它们的荧光光谱只能作为集成信息获取。在这种情况下，一种有效的方法是通过使用时轴参数来观察光发射动力学。这通常称为荧光寿命测量，其中通过脉冲光激发的物质返回其基态所需的时间是在亚纳秒到毫秒到毫秒的区域中测量的。此测量允许获得更多信息，例如在相同的波长和材料中存在的百分比等多种不同的荧光寿命等。
与介电堆栈的开放空腔中的轻度互动
考虑到多层介电镜的影响，我们评估了单个发射极和光腔内的辐射场之间的精确偶极耦合强度。我们的模型允许一个人自由地改变腔的共振频率，光或原子过渡的频率以及介电镜的设计波长。耦合强度是针对具有未结合频率模式的开放系统得出的。在非常短的空腔中，用于确定其模式体积和定义的长度的有效长度不同，并且也发现与它们的几何长度有明显不同的分歧，并且辐射线在介电镜中最强。对于腔体比其谐振波长长得多，该模式体积通常从其几何长度中采用的模式进行接近。
ap®物理2：基于代数的2024评分指南
•将光子的频率与光子的能量相关联。•将电子的动能或速度与电子的DE Broglie波长相关联。•将入射光子的能量与从金属样品弹出的电子的能量相关联。•分析光电效应以比较当入射光子的能量超过工作函数时，比较了弹出电子的动能。•分析光电效应，以确定当入射光子的能量不超过工作函数时是否会弹出电子。•通过分析e和p或v之间的关系以及k和p或v之间的关系，从给定的de Broglie波长中计算电子的动能。•分析最大k hf将入射光子的能量和弹出电子的动能与不同材料的工作函数相关联。
附录 E - 声音基础知识
声音可以定义为在流体的压力和密度（例如空气）或固体弹性应变中的振荡（振动干扰）引起的听觉感觉，其频率约为20至20,000 Hz。在空气中，随着动量通过分子位移从位移分子转移到相邻的分子时，声音传播发生。一个物体的振动刺激周围的空气，并在其向外和向内移动时引起一系列压缩和稀疏周期。每秒的次数从压缩时期，到稀疏期，然后回到另一个压缩的开始时，称为波浪频率，并以每秒或hertz（Hz）的循环表示。波浪穿过一个完整周期的距离称为波长。频率越高，波长越短，反之亦然。
合金纳米结构和超表面的低温退火方法：释放新的自由度
由于其电子特性、易于制造和化学稳定性，金 (Au) 是等离子体应用中最广泛使用的造币金属。它的介电函数 ε (λ)（其中 λ 是光的波长）在可见光谱的长波长范围内产生等离子体共振。其他金属，如铝 (Al) 和银 (Ag)，在较短波长范围内具有等离子体共振，但对于纳米技术来说更难。[12] 虽然 ε (λ) 的实部决定发生等离子体共振的波长，但其虚部控制等离子体共振强度。[13] 十年来，对金、银和铝替代材料的研究激增，以利用整个可见光和近红外光谱的等离子体共振。[14–16]
宽带高效光栅耦合器的设计 | DR-NTU
在本文中，我们提出了设计用于平面波导的宽带高效光栅耦合器的通用优化方法。我们将耦合带宽归因于光纤到波导激励的工作波长附近衍射光束和实际光栅结构之间的有效折射率不匹配。推导出耦合带宽公式。针对一般分层光栅耦合器，提出了一种简单的参数分离优化程序，以实现高耦合效率。利用我们的原理，我们优化了用于水平槽波导的光栅耦合器，工作波长为 1.55 μ m，TM 偏振。光栅耦合器的 1 dB 带宽为 60 nm，入射光来自 8° 的单模光纤 (SMF)，耦合效率为 65%。© 2012 美国光学学会 OCIS 代码：130.0130、130.3120、230.7390、050.2770。