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World File Search System两膜
1离子交换膜的概述
离子交换膜（IEM）通常由疏水聚合物基质和离子基组组成，可以根据移植到膜矩阵中的离子基团的类型分类为阴离子交换膜（AEM）和阳离子交换膜（CEMS）。cems用负电荷的组固定（–so 3 - ，–coo-等）进行阳离子但排斥阴离子，而AEM含有带正电荷的组（–NH 3 +，–NRH 2 +，–NR 2 H +，–NR 3 +，PR 3 +，–sr 2 +等。），允许阴离子的渗透，但延迟阳离子[1，2]。IEM的典型聚合物体系结构如图1.1a所示，而典型组如图1.1b所示[3]。根据离子基与聚合物基质的联系，IEM也可以归类为均质和异质膜。在均匀的膜中，带电的组化学键合膜基质，在异质膜中，它们与膜基质物理混合[4]。还有许多其他分类方法，总而言，我们提供了表1.1，列出了IEM的主要类别[5]。
两处喀斯特地貌的水文特征...
在喀斯特含水层中，地下水充电的性质在地质时间内控制了spelease，它直接影响当前含水层中水的数量和质量。喀斯特ter虫中有两种基本的地下水补给类型：自动源性和同源性（Shuster and White，1971）。自体充电可以进一步分为分散和离散充电。同种异体和离散的充值模式是污染物运输到地下水的尤其脆弱的环境。同种异性充电到喀斯特含水层发生，在表面径流中耗尽大面积不溶性岩石或低渗透性土壤的土壤直接流向相邻的可溶性汽车底基岩（Palmer，2000年）。对喀斯特含水层充电沿着下沉或丢失的溪流通道通过多孔的河床沉积物或流床中的裂缝渗入，或者通过溪流渗透而失去溪流通道（White，1988）。在此设置中，喀斯特含水层显示出表面流的流动特性，对预提取的响应相对较快，并且在几个数量级上的复活放电变化。在由Allo-
手腕断裂和两年后的疼痛
我有点嫉妒那些新楼层的员工和游客，因为他们拥有巨大的窗户，并欣赏了各方的美景。我现在最喜欢的景色是一个乡村驱动器建筑工地，这是卫理公会大学开普敦恐惧谷医学院医学院的未来故居。计划中的医学院去年秋天收到了联络医学教育委员会（LCME）的官方候选人资格指定时的消息。这是这项历史性事业的巨大基准，我知道我们将听到有关今年学校的更多好消息。
等摩尔两药效力的定量分析...
摘要：Chou 和 Talalay 提出的中位效应原理是参数化多种药物联合作用的最有效方法。但该方法不能用于评估等摩尔药物组合的有效性，而等摩尔药物组合是双靶向分子设计的比较参考。本文利用开发阻断两种激酶（例如 EGFR-c-Src 和 EGFR-c-Met）的“组合分子”所获得的数据，我们建立了等摩尔和双靶向抑制剂的效力指数。如果两种单独激酶抑制剂的 IC50 之间的倍数差异 (κ) >6，则它们的等摩尔组合的 IC50 与更有效的抑制剂的 IC50 相似。因此，两种激酶的“组合靶向”被认为是“不平衡的”，组合无效。但是，如果 κ ≤ 6，则组合的 IC50 低于每种单独药物的 IC50，组合靶向被认为是“平衡的”，组合有效。我们还表明，只有在平衡条件下，组合分子才应与等摩尔组合进行比较，并提出了一个新参数 Ω 来验证其有效性。如果 Ω < 1，则多靶点药物有效，其中 Ω 定义为药物的 IC50 除以相应的等摩尔组合的 IC50。我们的研究提供了一种方法来确定等摩尔双药组合以及抑制两种不同激酶靶点的组合/混合分子的体外效力。
两维的luttinger液体在两个 - ...
一维（1D）电子系统的Luttinger液体（LL）模型提供了一种强大的工具，可用于理解诸如Spin-Char-Charge Eapination等现象1。实质性的理论努力试图将LL现象学扩展到两个维度（2D），尤其是在1D量子线2-19的紧密堆积阵列的模型中，每种模型都被描述为LL。此类耦合线模型已成功用于构建2D各向异性非Fermi液体2-6，量子霍尔状态7-14，拓扑阶段15-17和量子自旋液体18,19。然而，适合实现这些模型的1D LLS高质量阵列的实验证明仍然没有。在这里，我们报告了由扭曲的双层钨ditelliride（TWTE 2）制成的Moiré超级晶格中的1D LLS的2D阵列实现的实验性实现。源自单层的各向异性晶格，TWTE 2的Moiré模式托有相同的平行1D电子通道，由固定的纳米级距离隔开，该距离可通过层间扭曲角度调节。在〜5度的扭曲角度下，我们发现孔掺杂的TWTE 2表现出极大的转运各向异性，电阻比在两个正交间隙内方向之间的电阻比约为1000。各界电导表现出功率法缩放行为，这与类似于LLS数组的2D各向异性相的形成一致。我们的结果为实现基于耦合线模型和LL物理学的各种相关和拓扑量子相打开了大门。
Chern的两体Hofstadter-Hubbard Butterfly
霍夫史塔特模型对凝结物理物理学产生了深远的影响[1，2]。尽管它很简单，但Aharonov-bohm阶段和格子状态的复杂相互作用不仅提供了至关重要的见解，可以对电子在外部磁性纤维的固体晶体中移动的行为的行为，而且还引起了外部磁性纤维的范围，而且还引起了其最吸引人的方面的关注。只要Bloch带保持在单体光谱中的分离，即通过与其他频带的有限能隙分离，其相关的Chern数将在磁力强度或晶格电位变化后保持固定或“保护”。更重要的是，n bloch带的Chern数C n决定了该频带对霍尔电导率的贡献[3]。这是一种方式，当费米能量εf位于由J标记的能量间隙内时，霍尔电导率是由σxy =σj e 2 / h预先给出的，其中σj = n c n是填充的bloch带上的总和。由于整数σJ无法连续变化，因此该结果表明，霍尔电导率是系统的拓扑性，从而深入了解了整数量子霍尔效应的观察到的鲁棒性。在更广泛的背景下，Chern数量已成为我们探索物质拓扑阶段的核心，照亮现象，如量子厅效应，拓扑绝缘子，拓扑超导体以及在极端条件下的外来材料的其他行为[4，5]。它使我们能够研究强相关电子的集体行为中出现了复杂和意外的特性。另一方面，Hubbard模型通常用于探测强电子 - 电子相互作用对材料特性的影响，范围从诸如Mott绝缘体，高温超导性，电荷密度波，电荷密度波和磁性排序等新兴现象等等[6]。探索拓扑如何影响强相关电子的行为，反之亦然，我们在这里合并了Hofstadter和Hubbard模型[7-14]。特别是，我们分析了两体问题，并为低较低的结合状态分支制定了两个身体的Chern号
激光量热测量两光子吸收
激光量热计是一种广泛用于测量可用激光源的波长的小线性吸收的设备。这样的仪器可以使用1-W激光测量少于10 5中的一部分。1量热计测量由于LL过程所引起的总吸收，包括两光子吸收的强度依赖性现象（TPA）。因此，本文描述的实验技术是基于对激光强度的函数的总吸收的测量。CDTE和CDSE中总吸收的量热测量作为1。06-J.LM激光强度用于获得这些材料的线性和TPA系数。可以通过使用一个简单的模型来理解结果，用于衰减，距离有距离的距离，并通过正确考虑样本中的多种反射。
Reliadisc™膜过滤器
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