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在非中心对称niobium rhenium rhenium
使用栅极电压来控制流经纳米级超导收缩的超导电流，称为栅极控制的超电流（GCS），出于基本和技术原因引起了极大的兴趣。为了更深入地了解这种效果并基于IT开发超导技术，必须确定对GCS效应至关重要的材料和物理参数。自上而下的制造方案也应优化以提高设备可伸缩性，尽管研究表明自上而下的制造设备更具弹性，可以显示出GCS。在这里，我们研究了通过自上而下的纳米三生，该纳米三生物是由自上而下的制造工艺制成的，该工艺是从非中心对称超导体超导体niobium rhenium（niobium rhenium）（NBRE）变化的。与以前用自上而下的方法报告和制造的其他设备不同，我们的NBRE设备是从具有较小晶粒尺寸且在特定条件下蚀刻的NBRE薄膜制成的，系统地表现出GCS效应。这些观察结果为实现具有高扩展性的自上而下的GCS设备铺平了道路。我们的结果还意味着，纳米三酚的结构障碍和表面物理特性等物理参数又可以通过制造过程来修改，这对于GCS观察至关重要，因此也提供了对GCS效应基础物理的重要见解。
在非中心对称niobium rhenium rhenium
使用栅极电压来控制流经纳米级超导收缩的超导电流，称为栅极控制的超电流（GCS），出于基本和技术原因引起了极大的兴趣。为了更深入地了解这种效果并基于IT开发超导技术，必须确定对GCS效应至关重要的材料和物理参数。自上而下的制造方案也应优化以提高设备可伸缩性，尽管研究表明自上而下的制造设备更具弹性，可以显示出GCS。在这里，我们研究了通过自上而下的纳米三生，该纳米三生物是由自上而下的制造工艺制成的，该工艺是从非中心对称超导体超导体niobium rhenium（niobium rhenium）（NBRE）变化的。与以前用自上而下的方法报告和制造的其他设备不同，我们的NBRE设备是从具有较小晶粒尺寸且在特定条件下蚀刻的NBRE薄膜制成的，系统地表现出GCS效应。这些观察结果为实现具有高扩展性的自上而下的GCS设备铺平了道路。我们的结果还意味着，纳米三酚的结构障碍和表面物理特性等物理参数又可以通过制造过程来修改，这对于GCS观察至关重要，因此也提供了对GCS效应基础物理的重要见解。
![arxiv：2501.02996v2 [cond-mat.mes-hall] 2025年1月8日](/simg/g:\will\search\icon\source\7\760d8454e06f11ad30abd69d2a84d33ee046b2b0.webp)
arxiv：2501.02996v2 [cond-mat.mes-hall] 2025年1月8日
在使用量子动力学理论的短距离疾病的情况下，研究了双层过渡金属二核苷（TMD）中固有和外在轨道霍尔的效应（OHE）。bi-layer TMD提供了一个理想的平台，可以研究由于其独特的结构和电子特性，因此在转移特性上破坏了反转对称性。虽然双层TMD自然反转对称，但使用有限的栅极电压来在层之间产生偏置，从而破坏了这种对称性。我们的发现表明，远离带边缘，extrinsic ohe成为反与对称和不对称情况的主要贡献，其突出性随着费米能量的增长而显着增加。此外，我们证明打破反演对称性大大增强了外部OHE。这种增强源于中心对称系统中轨道角动量（OAM）的根本不同的行为，在该系统中，由于对称性约束，内标成分消失了。因此，在trosymmortric系统中，密度矩阵的对角线成分仅有助于外部OHE。相比之下，在非中心对称系统中，对角线和对角线成分都起作用。我们的研究表明，在实验相关的，高度掺杂的系统中，OHE本质上是外在的，无论该系统是中央对称还是非中心对称。重要的是，我们推断，即使是反演对称性的微弱破裂也会导致OHE的戏剧性增强，这是对实验研究的明显影响。
![arxiv：2303.09747v2 [cond-mat.mes-hall] 11月11日2024](/simg/g:\will\search\icon\source\6\6780780f8f2d774886e2ce9c25cdb863f94b8d13.webp)
arxiv：2303.09747v2 [cond-mat.mes-hall] 11月11日2024
破裂的反转对称性在su骨通道中更有益。进行 [7-12]。 这些先前的作品表明，随着磁性涡旋的固定潜力的不对称性变得更强大，因此更有效地进行了直接。 最近的研究指出，在不公平的非中心超对面的超级导管中，磁涡旋的棘轮样运动也可能存在，并提供了大型MCA [13-16]。 在此类系统中，晶体结构的不对称性固有引起了不对称的固定势。 与人工结构的超导胶片相反，非中心对称超导体不需要综合制造过程，因此可以更容易获得非互联体运输。 然而，非中心对称超导体中MCA的先前重点主要集中在具有三角形象征的人[14、15、17-19]，并且其他晶体对称性的研究很少。 通过MCA进行更有效的矩阵，必须探索具有不同对称性的非中心量度超导体，尤其是晶体对称性比三角形对称性较低。[7-12]。这些先前的作品表明，随着磁性涡旋的固定潜力的不对称性变得更强大，因此更有效地进行了直接。最近的研究指出，在不公平的非中心超对面的超级导管中，磁涡旋的棘轮样运动也可能存在，并提供了大型MCA [13-16]。在此类系统中，晶体结构的不对称性固有引起了不对称的固定势。与人工结构的超导胶片相反，非中心对称超导体不需要综合制造过程，因此可以更容易获得非互联体运输。然而，非中心对称超导体中MCA的先前重点主要集中在具有三角形象征的人[14、15、17-19]，并且其他晶体对称性的研究很少。通过MCA进行更有效的矩阵，必须探索具有不同对称性的非中心量度超导体，尤其是晶体对称性比三角形对称性较低。
时间逆转对称性损坏的非中心超导体
在非中心对称超导体中，这对势具有均匀的单元和奇数三重态成分。如果打破了时间传感对称性，则这些组件的超导阶段是不相同的，例如在Anapole超导体中。在本文中表明，通过两个组分之间的相位差异打破时间反转对称性，显着改变了状态的密度和S +螺旋P波超导体中的电导。S +手性p波超频导导管中的状态密度和电导量通过添加相位差的影响较小，因为S + P波超导体中的时间反转对称性已经损坏。田中纳扎罗夫边界条件延伸到3D超导体，使我们能够研究更多的超导体，例如Balian-Werthamer超导体，其中D矢量的方向与动量方向平行。结果对于确定潜在的时间交流对称性损坏的非中心对称超导体中的配对电位很重要。
韦尔半金属中网络拓扑界面的量子振荡
层状过渡金属硫族化物是电子 Weyl 节点和拓扑超导的有希望的宿主。MoTe 2 是一个引人注目的例子，它同时包含非中心对称 T d 和中心对称 T ' 相，这两种相都被认为是拓扑上非平凡的。施加的压力会将这些相分离的结构转变调整到零温度，从而稳定混合的 T d – T ' 矩阵，该矩阵包含两个非平凡拓扑相之间的界面网络。本文中，我们表明，这一临界压力范围以不同的相干量子振荡为特征，表明拓扑非平凡 T d 和 T ' 相之间的拓扑差异产生了一种新兴的电子结构：拓扑界面网络。拓扑非平凡电子结构和锁定变换势垒的罕见组合导致了这种违反直觉的情况，其中可以在结构不均匀的材料中观察到量子振荡。这些结果进一步开启了稳定多种拓扑相与超导共存的可能性。
反铁磁晶体中的两种自旋轨道耦合机制
3 哈佛大学物理系，美国马萨诸塞州剑桥 02138 摘要 固体（能带结构）的能量与晶体动量 E(k) 图构成了导航其光学、磁性和传输特性的路线图。通过选择具有特定原子类型、组成和对称性的晶体，可以设计目标能带结构并从而设计所需特性。一个特别有吸引力的结果是设计能带，使其分裂成具有动量相关分裂的自旋分量，正如 Pekar 和 Rashba [Zh. Eksperim. i Teor. Fiz. 47 (1964)] 所设想的那样，从而实现自旋电子应用。本文提供了能带波矢相关自旋分裂 (SS) 的“设计原则”，它与传统的 Dresselhaus 和 Rashba 自旋轨道耦合 (SOC) 诱导分裂平行，但源自根本不同的来源——反铁磁性。我们使用磁对称设计原理确定了一些具有不同 SS 模式的通用 AFM 原型。这些工具还允许识别属于不同原型的具有 SS 的特定 AFM 化合物。通过密度泛函能带结构计算，使用一种特定化合物——中心对称四方 MnF 2——定量说明一种 AFM SS。与仅限于非中心对称晶体的传统 SOC 诱导效应不同，我们表明反铁磁诱导自旋分裂扩大了范围，甚至包括中心对称化合物，并且即使没有 SOC，SS 的量级也与最知名的（“巨大”）SOC 效应相当，因此不依赖于高 SOC 所需的通常不稳定的高原子序数元素。我们设想，使用当前的设计原理来识别具有自旋分裂能带的最佳反铁磁体将有利于有效的自旋电荷转换和自旋轨道扭矩应用，而无需包含重元素的化合物。 _____________________________________________________________________________ 电子邮件：erashba@physics.harvard.edu；alex.zunger@colorado.edu
![arxiv：2301.09151v3 [cond-mat.supr-con] 2024年1月10日](/simg/g:\will\search\icon\source\1\12c10d903456dab728badf5204d7b1ab7f361f9f.webp)
arxiv：2301.09151v3 [cond-mat.supr-con] 2024年1月10日
cERH 2 AS 2是一个多相超导体，t c = 0.26 k。两个超导（SC）阶段SC1和SC2观察到的磁场h平行于与四方单位细胞的C轴平行于t型型单位电池的C轴，已解释为偶数和奇数SC状态，在quant-Parity SC状态下，在一个可能的rash iS sy-0 rash y rash sy-0 rash y rash中分离为µ 0。位于全球中心对称晶格的局部非中心对称环境中的CE站点的自旋轨道耦合。在温度t0≈0.4k以下的另一个有序状态（I阶段I）的存在表明H ∗过渡的替代解释：它分离了混合的SC+I（SC1）和纯SC（SC2）状态。Here, we present a detailed study of higher quality single crystals of CeRh 2 As 2 , showing much sharper signatures at T c = 0.31 K and T 0 = 0.48 K. We refine the T - H phase diagram of CeRh 2 As 2 and demonstrate that T 0 ( H ) and T c ( H ) lines meet at µ 0 H ≈ 6 T, well above H ∗ , implying no influence of Phase I on the SC phase switching.与金茨堡 - 陆理论的基本分析表明，这两个顺序之间的竞争较弱。
标题：约瑟夫森行波参量放大器... - EURAMET
量子传感器、量子信息电路、超导量子比特等领域的最新发展以及更广泛的天文探测和现代通信都依赖于微波光子的精确探测。然而，用于可靠和灵敏地表征固态量子电路（特别是超低功率和光子微波电路）的计量工具严重缺乏。不仅需要确定微波功率，还需要精确和准确地确定单光子特性（包括时间和相位）以及多光子特性（例如重合和纠缠）。目前最先进的低温放大器在高噪声温度方面不足，全球正在探索新型放大器以在灵敏度的量子极限下运行。参数放大器是目前已知的唯一一种实现微波信号量子极限灵敏度的方法。然而，实现足够大且足够平坦的带宽（例如从大约 1 GHz 到 10 GHz）仍然是一项具有挑战性的任务。在具有三波混频的行波放大器中，可以改善当前的情况，但三波混频仅在具有非中心对称非线性的介质中才有可能。设计具有大且可控的非中心对称非线性的非线性介质（量子超材料）的可能性是量子光学的一个重要目标，并且将
无定形和晶体胶片的超导性
摘要我们报告了一种新型材料的超导性能：鼻红细胞膜。从X≈3.8探索了Re X Lu Binary的不同组成，以接近纯Re化学计量。根据电子色散光谱结果，获得了x≈10.5的最高临界温度，最高为tc≈7k。取决于沉积条件，可获得多晶或无定形膜，这两种膜对于实际使用而言都很有趣。使用放牧X射线衍射测定法鉴定出多晶相的晶体结构为非中心对称超导体。超导特性在电阻和磁性上都被表征。磁倍率和AC/DC敏感性测量值使我们能够确定这些膜的H C 1和H C 2，以及估计相干长度ξ（0）和磁穿透深度λL（0）。我们还提供有关这些膜表面形态的信息。在该材料中的超导性证明证明了Lu在周期元素表的6周期中扮演3组过渡金属的角色的观点。然后，类似于re – nb，re – ti，re – hf和re – zr，人们可以期望结晶re – lu也打破了时间反转的对称性。如果未来的实验证明了这一点，结合了非中心对称特征，这些膜可用于形成非偏置电流设备，例如超导二极管，而无需外部磁场。