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![arXiv:2009.14126v1 [quant-ph] 2020 年 9 月 29 日](/simg/3\3569f59f4181b8880b256badc42762f11e0fb038.webp)
arXiv:2009.14126v1 [quant-ph] 2020 年 9 月 29 日
嵌入绝缘固态基质中的稀土 (RE) 离子为量子计算和量子信息处理提供了一个有趣的平台。稀土离子的核自旋和电子晶体场 (CF) 能级可用于存储和操纵量子态。由于稀土离子量子态的相干时间较长，它们非常适合实现量子比特。最近已证明，失相时间范围从 CF 态之间的电子跃迁的 100 µ s [1] 到核跃迁的 1.3 s [2]，甚至通过使用动态解耦 [3] 可长达 6 小时。此外，通过检测钇铝石榴石 (YAG) [4, 5]、钒酸钇 (YVO) [6] 和硅酸钇 (YSO) [7–9] 发射的光子，已经证明了读出单自旋态的可能性，这使得此类稀土离子系统成为量子技术的有希望的平台。一些稀土离子在电信使用的频率范围内表现出 CF 跃迁，这使得它们非常适合用作量子中继器 [10, 11]。以前利用稀土离子进行量子计算的方案提出利用 CF 态的电偶极相互作用，建议通过间接偶极阻塞效应实现 CNOT 门 [12–14]。在该方案中，来自控制量子位的偶极场会使目标量子位的跃迁频率发生偏移。这被用来实现具有脉冲序列的 CNOT 门，只有当控制位处于逻辑 1 态时，该门才有效。这里我们提出了一种基于磁偶极相互作用的更快的两量子比特门，该门的灵感来自文献 [15] 中利用硅中的磷供体实现的两量子比特门，类似于金刚石中氮空位中心的混合电子和核自旋方案 [16]。我们在图 1 中展示了基本原理，并在图 2 中展示了相关能量尺度的基础层次。
由 b 重子和 B 介子衰变产生粲偶素五夸克：SU(3) 分析 *
2015 年，LHCb 合作组报告在衰变中观察到与粲偶素五夸克态一致的共振态[1]。实际上，衰变成的状态可能具有独特的特征[2]。最小夸克含量可被识别为，即粲偶素五夸克。虽然自夸克模型建立以来就预测了这种由四个夸克和一个反夸克组成的五夸克的存在[3–5]，但对它的实验分析却花了很长时间。这种新粒子彻底改变了我们对于奇异状态的理解，这些状态无法包含在标准光谱学的传统夸克-反夸克和三夸克方案中。粲偶素五夸克被标记为，带电荷，并与粲偶素耦合。此外，它们是在重味重子领域观察到的第一个奇异状态。
重夸克偶素光谱的量子计算
我们报告了量子计算在重夸克偶极子光谱研究中应用的首次演示。基于重夸克和反夸克系统的康奈尔势模型，我们展示了如何在 IBM 云量子计算平台上用 VQE 方法制定和解决这个汉密尔顿问题。由于全局去极化噪声通道导致的误差通过零噪声外推法进行校正，结果与预期值高度一致。我们还推广了 VQE 方法，通过相对于基态的正交化来解决激发态。这种新方法已被证明适用于无噪声量子模拟器上的夸克偶极子系统，并且可以轻松应用于解决许多其他物理系统中的类似激发态问题。
翻转模式电偶极自旋共振
硅自旋量子比特的最新进展增强了它们作为可扩展量子信息处理平台的地位。随着单量子比特门保真度超过 99.9% [1]，双量子比特门保真度不断提高[2-6]，以及该领域向大型多量子比特阵列发展的步伐[7,8]，开发高效、可扩展的自旋控制所需的工具至关重要[9]。虽然可以利用交流磁场在量子点 (QDs) 中实现单电子自旋共振 [10]，但所需的高驱动功率和相关热负荷在技术上具有挑战性，并限制了可达到的拉比频率 [11]。随着自旋系统扩展到几个量子比特以外，最小化耗散和减少量子比特串扰的自旋控制方法对于低温量子信息处理将非常重要 [12]。电偶极自旋共振 (EDSR) 是传统电子自旋共振的一种替代方法。在 EDSR 中，静态梯度磁场和振荡电场用于驱动自旋旋转 [13]。有效磁场梯度的来源因实现方式而异：本征自旋轨道耦合 [14-16]、超精细耦合 [17] 和 g 因子调制 [18] 已用于将电场耦合到自旋态。微磁体产生的非均匀磁场 [19, 20] 已用于为 EDSR 创建合成自旋轨道场，从而实现高保真控制 [1]。方便的是，该磁场梯度产生了一个空间自旋轨道场。
电阻偶极加速器的比较分析... -IRIS
摘要 - 这项工作着重于在国际Muon Collider合作（IMCC）框架内研究的MUON对撞机加速器的电阻偶极子磁铁的设计以及欧盟（Mucol Pro-gram）的参与。设计规格要求这些偶极子被列为非常快速的坡道，坡道时间在1 ms到10 ms的范围内。这反过来又导致需要非常高的功率，以数十GW的顺序为需要实现的快速循环同步性（RC）链。对于磁铁设计，考虑了三种几何配置，并在这项研究中进行了比较，即沙漏磁铁（以前在美国Muon Collider设计研究中考虑），窗框磁铁和H型磁铁。进行了优化程序，以最大程度地减少磁铁中存储的能量，以降低快速坡道期间的能量。根据总存储能量，运营量周期中的总损失和现场质量，比较了本文中三种考虑的配置的结果。由于低储存能量和低损耗，H型磁铁被识别为适合配置。
调整两个相干耦合量子发射器的超辐射和亚辐射性质
量子纠缠态的控制和操纵对于量子技术的发展至关重要。一种有前途的途径是通过它们的光学偶极-偶极相互作用耦合固态量子发射器。纠缠本身就具有挑战性，因为它需要发射器之间的纳米距离和近乎简并的电子跃迁。在这里，我们实施高光谱成像来识别耦合的二苯并蒽分子对，并通过使用斯塔克效应调整分子光学共振来找到最大纠缠的超辐射和亚辐射电子态的独特光谱特征。我们展示了使用振幅和相位定制的激光场对长寿命亚辐射离域态进行远场选择性激发。耦合分子的光学纳米显微镜揭示了由其激发路径中的量子干扰引起的空间特征，并揭示了每个发射器的位置。受控电子态叠加将有助于破译由相干耦合控制的更复杂的物理或生物机制并开发量子信息方案。
使用手偶来提高早期儿童的说话能力......
目标：本研究旨在通过使用手偶作为互动学习媒体来提高 RA Darunnajah 幼儿的口语能力。方法：采用双周期课堂行动研究设计，包括直接观察、访谈和记录。本研究重点衡量手偶在提高口语能力方面的有效性。结果：使用手偶媒体显著提高了儿童积极参与口语的能力，扩大了他们的词汇量，增强了他们的自信心。用手偶讲故事的活动创造了一个充满活力且引人入胜的学习环境，支持语言发展。新颖性：本研究强调了手偶等创意媒体对提高幼儿口语能力的影响，尤其是对于那些害羞或缺乏说话信心的儿童。
通过量子隐形传态实现四量子比特纠缠态
引言量子协议领域的研究已经得到了广泛的开展。在量子密码学领域，Ekert [1]使用两个EPR量子比特(Einstein、Podolsky、Rosen)的状态作为状态紧密性测试器，并在Bennet通信协议[2]中通过单粒子和双粒子算子共享这个EPR。1993年，Bennet等人[3]首次提出了通过EPR通道进行一个量子比特状态的量子隐形传态的理论协议。量子隐形传态是通过划分量子纠缠态和涉及一些非局部测量的经典态，在发送者(Alice)和接收者(Bob)之间的不同地方发送任意数量的无法识别的量子比特的过程。一般来说，Alice中的非局部测量采用射影测量，而Bob中的非局部测量则是幺正操作。还有一些协议，其非局部测量是通过 Aharanov 和 Albert [4] 的方法实现的，Kim 等人 [5] 的实验和 Cardoso 等人 [6] 的工作中实现了非线性相互作用，这些相互作用利用了状态源腔和通道源之间的共振。对于任意两个比特的纠缠态，量子通道的选择是通过 Schmidt 分解测试 [23] 获得的，而在多立方体中，则是通过其约化密度矩阵的秩值的组合 [24] 获得的。
X(4014) 作为分子状态的可能性
近二十年来，大量类粲偶态（称为XY Z 态）被实验观测到 [ 1 – 5 ]。对其结构提出了多种理论解释，如强夸克态 [ 6 ， 7 ]、四夸克态 [ 8 ， 9 ]、强子分子 [ 10 – 15 ]、运动学效应 [ 16 – 19 ] 以及不同组分的混合。由于大多数 XY Z 态出现在特定的强子阈值下，因此强子分子是众多奇异态中最有希望的解释之一，尽管仍存在许多争议。例如，隐粲态 X ( 3872 ) 非常接近 D¯D∗ 阈值 [ 20 , 21 ]，Zcs ( 3985 ) 接近¯DsD∗/¯D∗sD阈值 [ 22 ]。最近，LHCb 合作组报道的 T + cc 态，其质量非常接近 D∗+D0 阈值 [ 23 , 24 ]，可以解释为 D∗D 分子态 [ 25 – 30 ]。BESIII 合作组观测到的 Zc ( 4025 ) [ 31 , 32 ] 可以解释为 D∗¯D∗ 分子，