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World File Search System光子吸收
开发用于量子应用的超导单光子和光子数解析探测器
基态和电子激发态之间的能隙。在超导基态，电子配对为超导电荷载体，称为库珀对 [3]，由于声子发射/吸收引起的弱引力，其结合能为 2 Δ。当超导体吸收能量时（例如来自足够高能量的光子），库珀对会分解为从基态激发出的电子，称为“准粒子”。通常，准粒子激发的超导能隙 Δ 比光子的能量（meV 对 eV）小几个数量级。因此，可见光或近红外波段的单个光子可以产生数百或数千个准粒子激发。计算单光子吸收事件后准粒子激发的数量已被证明是一种成功的检测方法，可用于超导隧道结 (STJ) 和动能电感探测器 (KID)。计算准粒子激发的另一种方法是使用基于微量热计的能量分辨探测器，例如过渡边缘传感器 (TES)，它可以用灵敏的温度计测量单光子吸收后的温度变化 [4]。最后，当电流密度超过电流密度的“临界”值 J c 时，超导材料在固定温度下的特性切换已被利用来实现超导
量子光的连贯的完美吸收-Dr -ntu
相比之下，CPA的量子状态（稀薄的吸收剂都被量子光相干地照亮）缺乏这种解释的清晰度。CPA过程的结果在很大程度上取决于光的量子状态。例如，单个光子状态的总吸收和总传播状态之间的“经典”调制[10,11]，而概率零或两光子吸收可能发生在两个光子状态[12-14] [12-14]。开发了量子光的CPA的理论模型[15-17]描述了量化行进波的问题，图。1（a），其中未考虑吸收剂的亚波长厚度。此外，根据所考虑的量子状态，需要进行骨气[15]或fermionic [13]第二量化形式主义。尽管缺乏对基本过程的清晰图片，但CPA的量子制度对于量子光学和量子信息的应用还是很大的兴趣。CPA为量子状态控制提供了一种强大的方法，包括量子状态过滤[16-18]和操纵量子光相关性[12-15,19]。最近，提出了量子光的分布式CPA的机理，以确定多节点量子网络中的纠缠确定性生成[20]。从基本的角度来看，CPA的量子状态提供了有关量子光吸收过程的新见解，包括局部[10,11,21]和非本地[22]光子吸收控制，概率两光子和确定性的一种光子吸收两个光子状态[12,13] [12,13]。该研究领域的进一步发展需要清楚地解释CPA的量子效应。
基于两步吸收
使用基于两种或多光子吸收的聚合物光蛋白师使用高功率PICO-PICO或飞秒激光器，使用聚合物光孔师使用聚合物光孔师和纳米蛋白酶，从而导致相当大且昂贵的仪器。最近，我们基于两步吸收而不是两步的光子吸收，而不是两次光子的吸收，从而允许使用小型且廉价的连续波405 nm波长GAN GAN GAN半导体激光二极管激光二极管，其光输出功率低于1 MW。在此使用相同的光孔系统和相似的激光二极管，我们报告了适合鞋盒的3D激光纳米螺旋体的设计，构造和表征。这个鞋盒包含所有光学组件，即安装激光器，准直和横梁成型光学元件，微型mems xy-scanner，tube镜头，聚焦显微镜物镜，na = 1.4，100 x放大倍率），一个piezo slips-splip s-split z-spectiatiation sminiation sminitiation sminiatiation sminiatiatiatiatiatiatiatiatiatiatiatival smimiatiate smination Sypame sypamer sypamer sypamer sypame sypame sypamer nimul sminiatiatiatiatiatiatiatiatiatiatiatiatiatiatiatiatiatival。采用微控制器的电子设备。我们提出了用该仪器打印的示例3D结构的画廊。我们达到了约100 nm的横向空间分辨率，重点扫描速度约为1 mm/s。可能，我们的鞋盒大小的系统可以比今天的商业系统便宜。
增强的非线性吸收和光致发光特性
摘要在这项研究中，掺杂元元件对超声喷涂的Moo 3薄膜的线性，非线性吸收和光学限制特性的影响。线性光学结果表明，随着带量的缺陷状态的密度与掺杂的密度增加，并结合使用带隙能量和URBACH能量的增加。广泛的光致发光排放在350和600 nm的范围内，通过掺杂降低了强度。揭示了对非线性吸收（NA）行为的缺陷效应，使用两个理论模型分析了OA Z-SCAN数据，仅考虑两种光子吸收（2PA）（模型1）和一个光子吸收（OPA），2PA和自由载体吸收（模型2）。观察到NA行为，并发现由于新的氧空位和进一步缺陷状态的形成而产生的输入强度和掺杂原子会增强。模型2中薄膜的Na系数比模型1中的2PA系数高100倍。该结果揭示了缺陷状态对NA行为的强烈影响。在研究的掺杂原子中，由于缺陷态密度较高，CU导致Na增强。虽然真正的2Pa是V和Fe掺杂的MOO 3薄膜的主要Na机制，但OPA和2PA是Ni，Zn和Cu掺杂的MOO 3薄膜的主要Na机制，因为它们的缺陷状态较高。Cu掺杂的MOO 3薄膜的光学限制阈值为0.026 MJ / cm 2，这是由于其增强的Na行为。考虑到获得的结果，这项研究为可见的波长区域中的光学限制器打开了掺杂的MOO 3薄片的潜力的门。
光辅助电荷注入提高有机薄膜光电晶体管的效率
了解有机半导体在光照下的电荷传输的物理原理对于开发新型光电应用至关重要。我们研究了可见光谱中单色光对基于 2,8-二氟-5,11-双（三乙基硅乙炔基）蒽二噻吩的有机薄膜晶体管通道的影响。当晶体管通道被红光、绿光或蓝光照射时，测量到的电荷载流子比光子吸收产生的激子多，导致光子到电荷载流子的转换效率远大于 100%。我们使用一个模型来解释这一现象，该模型结合了空间电荷限制的光电荷和由于光生电子降低势垒而导致的源电极空穴注入增强。
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图。2。（a）∆ε2 2，s u（1，1）（点破的线）和等式。（a.39）（实线）作为第二次挤压参数的函数，用于内部损失。我们观察到，对于较大的第二次挤压参数，∆ε2 2，s u（1，1）会收敛到等式。（A.39）。（b）∆ε2 2，s u（1，1）的对数，对于非常大的第二次挤压参数作为第一个挤压参数和光子数的函数。洋红线线绘制了第一个挤压参数的最佳状态，其相应的光子编号。（c）在SU（1,1）（1,1）（1,1）和经典的干涉仪的最佳灵敏度状态下显示了可检测到的最小的吸光度，用于一，二，三和四光子吸收过程。通过调节信噪比（A.45）成为一个，即εm / ∆εm = 1。< / div>
产生光学相干态叠加的方法
本文感兴趣的特定量子态是两个相位相反的相干态的叠加，通常称为（薛定谔）猫态。猫态可用作量子计算机中的逻辑量子比特基础 [2, 3]。它们还可以用作干涉仪的输入态，干涉仪能够以比光波长通常施加的限制更高的精度测量距离 [4]。仅通过幺正演化将单个相干态转换为猫态需要很强的非线性。此外，猫态对光子吸收的退相干极为敏感。出于这些原因，平均包含多个光子的猫态仅在腔量子电动力学实验中产生，在该实验中，原子与限制在高精度光学腔内的电磁场相互作用 [5, 6]。在这种实验中，腔将光学模式限制在一个很小的体积内，因此
控制扫描隧道显微镜中的光电流通道
摘要 我们研究了在超高真空低温扫描隧道显微镜 (STM) 中由飞秒激光激发 (亚) 纳米隧道结所驱动的光电流。尖端回缩曲线揭示了光驱动电荷转移，该曲线显示在极大的尖端-样品距离下有电流贡献，证明在较高能量下光激发电子的有效势垒高度大大降低。我们的测量表明，光诱导电子传输的幅度可以通过激光功率以及施加的偏置电压来控制。相反，光电流的衰减常数仅受这些参数的微弱影响。通过获取恒定电流地形图证明了具有光电子的稳定 STM 操作。通过使用一维势垒模型分析光电流，推导出多光子吸收导致的有效非平衡电子分布。
激子和量子点二元组的根本区别
过去几十年来，生长技术的令人瞩目的进步使得人们能够制造出非常高质量的低维半导体结构——量子阱、量子线和量子点，这为光电子学和自旋电子学领域的量子信息技术开辟了新的研究途径和无数的应用 1-3 。作为量子限制的直接结果，基本半导体激发可以达到非常大的结合能，使所谓的“激子”领域成为一个有前途的研究领域 4 。虽然激子的概念在空间限制沿一维（量子阱）或二维（量子线）时有意义，但我们在这里表明，当三个空间维度受到限制（量子点）时，束缚电子-空穴对作为激子的图像会被打破。这就是为什么我们不应该像对待其他结构那样将量子点 (QD) 中的电子-空穴对称为激子，而应该使用其他术语。这个问题不仅仅是语义问题；对于电子-空穴对与其他载流子相互作用并与光子耦合，以及光子吸收的可能性，物理理解完全不同。
使用1550 nm泵送非线性光电导率GAAS元面的连续波Terahertz检测
摘要：Terahertz（THZ）连续波（CW）光谱系统可以通过拍摄高性能电信（1530-1565 nm）激光器来提供极高的光谱分辨率。然而，这些系统中的典型THZ CW检测器使用狭窄的带隙光电导体，这些光接合器需要精心生长并产生相对较大的检测器噪声。在这里，我们证明了纳米结构的低温种植GAA（LT-GAAS）的跨表情中的两步光子吸收，该元面可在大约一个picsecond中切换光导率。我们表明，尽管带隙是电信激光光子能量的两倍，但LT-GAA可以用作CW THZ检测器中的超快光电自动导体。元图设计利用了LT GAAS谐振器中的MIE模式，而THZ检测器的金属电极可以设计以支持附加的光子模式，从而进一步增加了所需波长下的光电导率。