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World File Search System入射角
Pd/a-Ge 双层生长和生长后退火过程中界面介导固相反应的原位研究
图 2：(a) 在 SIXS 光束线 (SOLEIL) 进行实时研究的实验装置，(b) 入射角为 α i 的掠入射散射几何。指示了反射的 x 射线束。显示了布拉格角 2 θ 处主 Pd(111) 布拉格反射的指向几何。由于掠入射几何，动量转移 q = kf − ki 与表面法线 n 成角度 θ − α i 。ki 和 kf 分别是入射和散射 x 射线束的波矢。通过扫描探测器角度 δ 和 γ 获得 XRD 图。在沉积过程中，2D 探测器监测白色矩形指示的区域。
X射线衍射（XRD）
英国物理学家W.H.先生布拉格和他的儿子W.L.爵士Bragg在1913年建立了一种关系，以解释为什么晶体的裂解面似乎以某些入射角（Theta，θ）反映了X射线梁。变量d是晶体中原子层之间的距离，而可变lambdaλ是入射X射线束的波长； n是整数。此观察是X射线波干扰（roentgenstrahlinterferenzen）的一个例子，通常称为X射线衍射（XRD），并且是假定晶体周期性原子结构的直接证据。
高能岬角偏转激流的现场测量：潮汐调制、极低频脉动和垂直结构
摘要：岬角裂流，有时也称为边界裂流，是冲向从海滩向海延伸的天然或人工障碍物（如岬角或丁坝）的裂流。它们可能是由沿岸流对障碍物的偏转或由于障碍物背风处的波浪阴影导致的沿岸破碎波高变化所驱动的。因此，驱动机制主要取决于波浪相对于天然或人工障碍物的入射角。我们分析了 42 天的速度剖面测量值，这些测量值是在法国西南部安格雷高能中大潮海滩的天然岬角上进行的。在秋冬季节，随着潮位变化，在 6.5-10.5 米深处收集的，离岸显著波高和周期分别为 0.9-6 米和 8-16 秒，波浪入射角范围为 -20 ◦ 至 20 ◦。这里我们分析了对应于大约 24 天测量的偏转裂口配置，其中随着波浪和潮汐条件的变化，流速计交替位于裂口颈部、裂口头部或远离裂口的位置。偏转裂口与较大的离岸定向速度（高达 0.6 米/秒的深度平均速度）和低能至中等能波的潮汐调制有关。发现偏转裂口的垂直剖面从裂口颈部的深度均匀变化到裂口头部离岸深度变化剧烈的变化，最大速度位于表面附近。裂口的极低频运动非常剧烈，范围为 10-60 分钟，主要峰值周期约为 40 分钟，即周期比通常报告的要长。在冲浪区边缘以外测量到的强烈的离岸速度为偏转裂口提供了新的见解，它是海湾（或结构控制的）海滩与内架和/或相邻海湾之间水和沉积物交换的主要机制。
使用 SOAR（轨道空气动力学研究卫星）进行在轨空气动力学系数测量
轨道空气动力学研究卫星 (SOAR) 是一项立方体卫星任务，预计于 2021 年发射，用于研究极低地球轨道 (VLEO) 上不同材料与大气流动状态之间的相互作用。提高对这些高度的气体-表面相互作用的了解以及识别可以最大限度减少阻力或改善空气动力学控制的新型材料，对于设计未来可以在低高度轨道运行的航天器非常重要。这类卫星可能更小、开发成本更低，或者可以提供改进的地球观测数据或通信链路预算和延迟。为了实现这些目标，SOAR 具有两种有效载荷：i) 一组可操纵的翼片，能够将不同的材料或表面处理暴露给具有不同入射角的迎面而来的气流，同时还提供可变的几何形状以研究空气稳定性和空气动力学控制；以及 ii) 具有飞行时间能力的离子和中性质谱仪，可以精确测量原位流动成分、密度和速度。利用精确的轨道和姿态确定信息以及测得的大气流动特性，可以研究卫星在轨道上受到的力和扭矩，并计算出气动系数的估计值。本文介绍了 SOAR 任务的科学概念和设计。描述了使用最小二乘轨道确定和自由参数拟合过程从测得的轨道、姿态和原位大气数据中恢复气动系数的方法，并估计了解析的气动系数的实验不确定度。结果表明，卫星设计和实验方法的结合能够清楚地说明阻力和升力系数随不同表面入射角的变化。阻力系数测量的最低不确定度位于约 300 公里处，而升力系数测量的不确定性随着轨道高度降低至 200 公里而提高。
PT对称双曲结构中电磁波的传播
在PT-对称周期性堆栈中电磁波的传播由介电介质分离，这些叠层由具有平衡损耗和增益的介电培养基分隔。确定了pt-对称半导体 - 电介电量堆栈的特征性分散性能的特征频率。考虑了层的损耗/增益水平和层厚度对带谱的演变的影响。在这里我们表明，有效的培养基方法无法充分描述PT-对称超晶体中的传播波。证明了PT-对称双曲系统中各向异性传递共振的存在和高度反射。检查了结构参数和入射角对散射基质的PT-对称性跃迁的影响。
大面积多晶-MOO_3薄膜IR光子学
摘要近年来，范德华（Van der Waals）材料中表面声子极地（SPHP）的激发受到了纳米光子学界的广泛关注。alpha相钼三氧化物（α-MOO 3），一种天然存在的双轴双曲晶体，由于其在不同波长带的三个正交指导下支持SPHP的能力（范围10-20 µM），因此出现是一种有前途的极性材料。在这里，我们报告了大面积（超过1 cm 2尺寸）的制造，结构，形态和光学IR表征，α -moo 3多晶膜通过脉冲激光沉积沉积在熔融二氧化硅底物上。由于随机晶粒分布，薄膜在正常发生率下未显示任何光学各向异性。但是，提出的制造方法使我们能够实现单个α相，从而保留与α -moo 3片的语音响应相关的典型强分散体。报告了IR光子学应用的显着光谱特性。例如，在1006 cm -1处具有极化的反射峰，动态范围为∆ r = 0.3，共振Q因子在45°的入射角下观察到高达53的共振Q。此外，我们报告了SIO 2底物的阻抗匹配条件的实现，从而导致独立于极化的几乎完全完美的吸收条件（R <0.01）在972 cm-1处，该条件可维持以较大的入射角维持。在此框架中，我们的发现似乎非常有前途的，对于使用远场检测设置，用于有效和大规模的传感器，滤镜，过滤器，热发射器和无标签的生物化学传感设备，用于进一步开发无IR线印刷膜，可扩展的膜，用于高效和大规模的传感器，过滤器，热发射器和无标签的生化感应设备。
![arXiv:2004.12348v1 [cond-mat.mes-hall] 2020 年 4 月 26 日](/simg/g:\will\search\icon\source\6\625ea046803313bde378907a3dd29932be91b0b1.webp)
arXiv:2004.12348v1 [cond-mat.mes-hall] 2020 年 4 月 26 日
在本研究中，我们通过测量逆自旋霍尔效应，用实验证明了传播的 SPP 诱导自旋电流，首次证明了传播的 SPP 和自旋电流之间的相互转换性。为了确认 SPP 诱导自旋电流的存在，需要消除由激光引入局部加热引起的其他寄生效应，比如自旋量热器产生的自旋电流。这通过三项测量实现了；(i) 逆自旋霍尔效应的反向对准，(ii) s 和 p 极化引入，以及 (iii) 逆自旋霍尔效应的入射角依赖性。所展示的结果可用于开发基于 SPP 的光自旋电子耦合器，作为自旋电子器件和光学数据传输或存储之间的接口。
飞机制造商应用程序手册
身体数据框 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 14 顶部/底部突出部. . . . . . . . . . . . . . . . 16 前部/后部突出部. . . . . . . . . . . . . . . . . . 18 平滑机身. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 19 向机身添加其他机体. . . . . . . . . . . . . 19 3.3 塑造机翼. . . . . . . . . . . . . . . . . . . 20 设置基本特征. . . . . . . . . . . . . . . . . . 20 添加副翼、襟翼和其他控制面 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 21 指定副翼、升降舵和其他表面 . . . . . . . . . . . . . . . . . . 22 指定襟翼和前缘缝翼 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 23 为机翼添加控制面 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 25 添加机身上的减速板 . . . . . . . . . . . . . 27 自定义机翼部件（用于入射角、尺寸和位置） . . . . . . . . . 29 设置机翼的翼型 . . . . . . . . . . . . . . . . . . 30 使机翼可移动 . . . . . . . . . . . . . . . . . 31 设置可变机翼后掠角 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 42 添加发动机吊架 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .43 3.7 设置牵引钩、绞盘钩、登机门和加油口的位置....................................................................................................................................................................45
超薄、宽带、全向、极化……
摘要：宽带长波长红外（LWIR）光吸收体在热发射与成像、红外伪装以及废热和生物热能利用等方面有着重要的应用。然而，宽带LWIR光吸收体的实际应用需要低成本、易于制造且厚度有限的大面积结构。本文报道了一种采用梯度折射率策略设计和制造的超薄、宽带、全向、偏振无关的LWIR光吸收体，该吸收体由阳极氧化铝和高掺杂Si组成。宽带光吸收体在8 – 15 μm波长范围内的平均吸收率高于95%，并且具有宽的入射角和偏振公差。在8 – 15 μm波长范围内，95%以上的光能量被吸收。
可再生能源 - 源 - （...
简介：课程概述。能源资源的分类，世界和印度基本的太阳 - 地球关系：定义。天体球，高度 - 齐路，偏斜角度和偏斜 - 右上角坐标系统，用于寻找太阳的位置，天体三角形和太阳的坐标。格林威治的平均时间，印度标准时间，当地太阳能时间，阳光升起和日光照射时间和日期。数值问题太阳辐射：太阳辐射的性质，太阳辐射谱，太阳常数，水平表面上的地球外辐射，太阳辐射的衰减，梁，弥散和全球辐射的衰减。全局，弥漫性和梁辐射的测量。太阳辐射的预测； Angstrom模型，页面模型，Hottel的模型，Liu和Jordan模型等。在倾斜的表面，入射角，说明性问题上的显影