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利用半导体薄膜中的反向掺杂不对称
† 富Zn条件下的μ Zn等于Zn金属每个原子的总能量，富O条件下的μ O对应于O 2 分子每个原子的总能量；平衡条件μ O + μ Zn = μ ZnO用于获得相同条件下的另一化学势，其中μ ZnO是ZnO块体的每个化学式的平均能量。
量子能量隐形传态中量子关联的稳健性
在本文中，我们探索了不同量子场论 (QFT) 中的反馈控制协议，以研究量子系统非幺正演化中的量子关联。传统的 QFT 研究侧重于幺正演化下纯态的量子纠缠，然而，我们使用量子能量隐形传态 (QET)（一种利用基态纠缠的能量传输协议）来研究混合态中的量子关联，并引入量子不和谐作为度量。QET 涉及中间电路测量，这会破坏纯态纠缠。尽管如此，我们的分析表明，量子不和谐在整个 QET 过程中保持关联。我们使用包括 Nambu-Jona-Lasinio (NJL) 模型在内的基准模型进行了数值分析，揭示了量子不和谐始终充当相变的序参数。该模型被扩展为同时具有手性化学势和化学势，这对于研究模拟与手性密度算子耦合的左夸克和右夸克之间的手性不平衡的相结构很有用。在我们研究的所有情况下，量子不和谐都表现为相变的序参数。
![arxiv：2408.06704v3 [hep-ph] 2024年12月16日](/simg/g:\will\search\icon\source\9\9baf66f559775909e34e3e8676621287347e07cf.webp)
arxiv：2408.06704v3 [hep-ph] 2024年12月16日
NAMBU-JONA-LASINIO（NJL）模型，特别是其对颜色超导性（CSC）的扩展是研究密集夸克物质的流行有效模型。然而，其结果的可靠性受到截止工件的挑战，如果温度或化学势为截止能量尺度，则会出现。在这项工作中，我们从[Braun等人那里概括了一个想法。scipost Phys。，6：056，2019]，它基于重新归一化组（RG）一致性的要求，并成功地应用于两种效应的Quark-Meson-Diquark模型，用于NJL模型，用于电气和色彩中性的三种颜色的三种颜色色彩 - 颜色颜色颜色 - 塑性夸克。为此，我们分析了模型的介质差异，并通过适当的反转方式消除了它们，引入了三种不同的方案。我们表明，RG一致的治疗消除了常规正则化的截止工件，并可以通过模型在较高密度下对CSC物质进行研究。我们的研究揭示了在高化学势下的颜色味锁定相（CFL）相的熔融模式中所谓的D-夸克超导（DSC）相的出现，与早期的Ginzburg-landau分析一致。
古吉拉特邦中央大学Vadodara
环境化学环境化学：概念和范围，化学计量，化学势，化学平衡，酸碱反应，溶解性产物，水中气体的溶解度，水法律，气体法律，元素分类。化学物种形成。气氛：组成，结构和热量平衡。大气中的颗粒，离子和自由基。形成无机和有机颗粒物的化学过程，空气污染物的化学。大气中的热化学和光化学反应。
![arXiv:2012.09471v2 [nucl-th] 2021 年 3 月 2 日](/simg/g:\will\search\icon\source\c\cf6bb39a4bff96f39f5c31349b9b5960ffb0ecf7.webp)
arXiv:2012.09471v2 [nucl-th] 2021 年 3 月 2 日
研究核物质到夸克胶子等离子体（QGP）的相变是相对论能量下重离子碰撞的主要目的[1–3]。根据格点 QCD 计算，相变是在有限温度和较小重子化学势下的一个平滑转变[4–6]。在较大的化学势下，它转变为一级相变，一级相边界的端点称为临界点[7–10]。为理解 QCD 的相结构，了解临界点和相边界在 QCD 相图中的位置非常重要。然而，从强子物质到夸克物质的转变密度的确切值在核物理和天体物理中仍然是一个长期争论的问题[11–17]。相对论能级重离子碰撞是目前研究QCD相变的唯一实用方法。实验测量和输运模型计算均表明，在交替梯度同步加速器（AGS）能量下，重离子碰撞可以形成密度大于3ρ0、温度高于50MeV的高温致密物质[18–20]。在这一能量领域，人们进行了大量的理论计算和实验测量，致力于寻找相变的迹象[21–33]。遗憾的是，到目前为止，临界点和相变边界仍未有定论。
2023 年秋季学期课程目录
一般描述： 一般热力学、化学平衡、化学反应动力学和机制，内容如下：A) 热力学定律：经验温度、内能、熵、不可逆过程和热平衡 - 模型和标准状态：理想气体、理想溶液和混合物 - 活动 - 热力学标准量的制表。反应热力学：化学势、反应量及其压力和温度依赖性 - 相平衡。 B) 统计热力学：分布与统计、玻尔兹曼关系、熵、分布函数、状态函数的统计描述
suppraleitung unt tiftemperaturphysik i -wmi.badw.de
在这里，b k = k / | K |和| K | ≃k f。此外，我们已经使用了D（µ +ξk）≃d（E F）= CONST，因为功能∂f0 K /∂EK仅在化学势µ周围狭窄的能量间隔〜k b t中有限，并且我们将较低的集成极限设置为−∞，因为通常将较低的集成极限设置为金属的µ / 2 k b t t ≫1。显然，我们获得了预期的结果，即粒子密度是由正常金属的电子密度给出的。
PoS(LATTICE2022)029
经典蒙特卡罗采样技术中存在的符号问题阻碍了对量子色动力学 (QCD) 大夸克化学势区域的定量理解，例如与相对论重离子碰撞或中子和夸克星相关的区域。克服 QCD 符号问题的技术包括重新加权、马约拉纳算法和 Meron 簇算法、随机量化和复朗之万动力学、泰勒展开、解析延续以及路径变形和复化，有关最新综述，请参见参考文献 [ 2 , 3 ]。相反，量子计算和模拟技术不会受到符号问题的影响。它们通过直接量子模拟格点规范理论 (LGT)，为进入 QCD 相图的不可接近区域提供了一条有希望的途径，例如请参见参考文献 [ 1 , 4 – 15 ]。然而，热量子态（即混合量子态，而非纯量子态）对于量子计算机来说，是天真的“非自然”的，这使得热系统模拟成为一个广泛研究的领域，并通过多种技术进行了解决，例如，参见参考文献 [16-20]。量子计算热系统的一种有前途的途径是统计力学的热纯量子（TPQ）态公式 [21]。虽然最初开发时并没有考虑量子技术，但它为模拟有限温度和化学势下的量子系统提供了一条有前途的途径，使得人们能够仅从热力学极限下适当准备的单个纯态估计一大类可观测量的热期望值 [22,23]。正则 TPQ 态是从虚时间内演化的 Haar 随机态获得的 [21]，
量子稳定器代码的超对称性结构理论
我们研究了有限温度和边缘引起的对电荷和电流密度的影响，该电荷位于磁通量螺纹的2D锥形空间上。场算子在圆形边界上受约束，与圆锥形顶点，袋边界条件以及条件在术语前面的相反符号的条件约束。在二维空间中存在两个clifford代数的不相等表示，并为实现这些表示形式的两个字段提供了分析。圆形边界将锥形空间分为两部分，称为内部（I-）和外部（E-）区域。径向电流密度消失。对于一般的化学势情况，在两个区域中，电荷的预期值和方位角电流密度都明确分离。它们是磁通量的周期性功能和奇数功能，在磁通量和化学势的迹象的同时变化下。与文献中先前考虑的费米凝结物的重要差异是，当观测点趋于边界时，平均电荷和当前密度在极限中是有限的。在电子区域中，所有旋转模式都是规则的，总电荷和电流密度是磁通量的连续功能。在I区中，相应的期望值是在磁通量与通量量子之比的半数值下不连续的。这些不连续性来自I区中不规则模式的贡献。2D费米子模型，在奇偶校验和时间反向转换下（在没有磁场的情况下）结合了两个旋转磁场，意识到克利福德代数的不相等表示。讨论了这些模型中的总电荷和当前密度，以针对单独字段的边界条件的不同组合进行讨论。在2D Dirac模型描述的石墨锥中讨论了电子子系统的应用。
富含硼的金属二吡啶的非平衡反应性...
图1：富含硼的六角形面孔的热力学的从头开始。（a）BOB 2表面的表面相图，其额外表面硼的覆盖范围与B大典型的全局优化采样的覆盖范围不同。虚线标记了与B富集相关的化学潜力。（b）在与B富集相关的化学势方面，采样表面相的大规范自由能。（c）三个表面相（B 0，B 1/9和B 1/3）结构的顶部和前视图，可以通过硼 - 富集来制备。额外的硼原子以黄色圆圈标记。原子的颜色代码：mo - 蓝色，b - 粉红色。