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World File Search System原子束
SPIE 论文集 - 时间和频率划分
原子蒸汽是精密计量的关键平台，但在其最简单的实现方式——热蒸汽中，由于原子的随机和各向同性的热运动，固有的光学共振会被加宽。通过构造具有窄发射孔的热蒸汽容器，可以修改速度分布以创建定向原子束。1 然后，这些原子束可以依次与一系列光场或相互作用区相互作用，最终实现对原子内部状态的精确控制。这对于光学频率标准和精密光谱学很有用 2、3，也可能提供构建简单飞行量子比特平台的方法。4 此外，芯片上的原子束可用作紧凑的定向源来加载磁光阱 (MOT)，同时尽量减少环境压力的增加。5 我们应用微加工技术对硅进行微观结构化，以确定性地控制连接腔之间的 Rb 流动。我们描述了一种测量控制这些微加工结构中原子蒸气通量的实验参数的方法，目的是创建一个等效电路模型。该工具包将提供一个简单的平台，用于在芯片上创建具有可控压力分布的原子束，并彻底了解吸附效应和伪弹道轨迹对所得原子束的影响。
主QLMN（量子，光，材料和纳米科学）
titre du阶段 /实习标题：通用确定性单离子“植入器”设置，具有纳米准确性简历 /由特定掺杂材料制成的量子量子电路，是用于量子通信和计算的基础。但是，由于非确定性离子源和准确性限制，当前的离子植入技术面临局限性。我们在这里建议为半导体和量子技术中的应用开发高精度，通用的“植入器”设置。为此，我们将利用由原子束的电离产生的每个电子/离子对之间的相关性，以根据电子给出的额外信息积极控制离子传递轨迹，如CS原子[Phys [Phys] [Phys。修订版应用11，064049，2019：https：//doi.org/10.1103/physrevapplied.11.064049]。在亚纳米尺度上的受控离子来源的这种开发将打开植入，蚀刻，沉积和成像实验的独特视角，并将允许在半导体领域开发革命性的分析工具。为此，我们将通过使用飞秒脉冲多光子离子化来使原子束系统适应纤维原子束系统，从而产生“冷”离子源以提高准确性。其他离子的使用将使我们能够实现精确的离子轨迹控制和确定性的单离子创建。实习将包括在现有设置上使用CS测试该方法。可能在博士学位中的下一步将包括开发确定性的BI或N来源，以与新的FIB列集成以最终实现纳米尺度植入。
希腊 III-V 族半导体分子束外延
As 4 分子束 在 PBN 管中注入分子 N 2 气体，产生射频功率诱导等离子体 活性 N 2 * 和 N 物种束 主要激发分子物种：E. Iliopoulos 等，J. Cryst. Growth 278, 426 (2005) 来自 Knudsen 室的 Ga 原子束
发布 4 - 物理技术联邦研究所
需要在真空中产生原子束并理解定向量子化，即空间中原子磁矩的排列以及这种排列的有针对性的改变。这一领域的先驱是奥托·斯特恩 (Otto Stern)，他是法兰克福大学和汉堡大学的教授（自 1923 年起）[2]。实际上，每个物理学家都会遇到与沃尔特·格拉赫（Walter Gerlach）在《原子物理学导论》中一起进行的“斯特恩-格拉赫实验”[2]。这个实验的解释今天尚未完成，因为它涉及物理测量过程的基本问题 [3, 4] 。实验结果一致得出，原子在外磁场中的磁矩μ不呈现任意方向，而仅呈现一定的值。在不均匀磁场中具有磁矩 µ 的原子上的力也呈现离散值。在一次历史实验中，斯特恩和格拉赫观察到银原子束在通过不均匀磁场进行状态选择后，空间分裂成两个部分光束。Isidor Isaac Rabi，用今天的话来说，是汉堡斯特恩研究所的“博士后”，他扩展了测量装置，包括一个电磁波可以辐射到原子上的相互作用区域，以及第二个区域磁性
海军职业机会部 - CNMOC
传单编号 23-002 申请方式：美国海军天文台 (USNO) 将在 2023 年 2 月 28 日之前接受简历，以填补国防部某些人员直接雇用权下研究物理学家的多个空缺。 简历和成绩单应通过电子邮件发送至 NAVOBSY_NOBS_N1-DL@navy.mil，并在电子邮件的主题行中引用上面的传单编号。 非官方版本的成绩单是可以接受的，只要它们列出了所有课程、已完成的学分和学生的姓名。 求职信不是必需的，但鼓励提交。 将通过电子邮件联系高素质的申请人以安排面试。 薪资范围：每年 94,199 美元至 145,617 美元（2023 年） 工作地点：华盛顿特区 工作简介：成功的候选人将受雇于驻扎在华盛顿特区的美国海军天文台 (USNO)。 USNO 为海军、国防部 (DoD)、其他联邦机构和民用部门提供精确时间、地球方位参数、天体位置和运动以及相关天文信息。这些职位支持 USNO 的精确时间 (PT) 部门和 USNO 的精确时间和天文测量 (PTA) 任务。这些职位隶属于时钟开发部门，该部门负责开发新时钟技术以改进 USNO 主时钟。当前的工作包括基于原子束光谱的光学时钟和光学晶格时钟。维护和升级 USNO 的铷喷泉是该部门的另一项职责。高素质候选人将展示以下知识、技能和能力：
消除多普勒增宽 很少有证据表明......
通讯员 原子（和分子）光谱中充满了信息，但遗憾的是，由于光谱线的精细结构通常无法解析，因此有些信息无法获取。因此，光谱学家不断努力提高光谱分辨率。然而，光谱分辨率的限制并不总是工具性的，而可能是原子组合所固有的。例如，由于气体原子的热运动，它们在光源传播方向上呈现出一系列速度。现在，如果 vo 是将原子从（尖锐）较低能态提升到（尖锐）较高能态所需的辐射频率（当原子相对于光源静止时），那么远离光源的原子每秒“看到”的波数（即频率）小于 vo。当然，远离光源的原子必须吸收它认为具有频率 vo 的辐射，因此相对于静止光源，该频率必须超过 vo。原子速度在源方向上的麦克斯韦-波尔兹曼分布确保了吸收频率的分布，即使每个原子都有尖锐的能级，即所谓的多普勒增宽。如果只选择相对于源的速度较窄的原子，使它们都以相同的频率吸收，则可以克服多普勒增宽。使用了几种速度选择技术，包括原子束和激光饱和光谱（参见《自然》，235，127；1972 年）。现在，两个研究小组分别描述了另一种处理多普勒增宽的优雅方法（Biraben、Cagnac 和 Grynberg，《物理评论快报》，23，643；1974 年；Levenson 和 Bloembergen，同上，645）。这些作者使用的技术的本质非常简单。这两个研究小组都研究了通常被禁止的 5S
单光子在量子通信和计算中的应用
实际上，这确实意味着人们应该能够知道在给定的足够短的时间窗口内检测到了多少光子（与典型寿命发射器的数量级相当）。这实际上很难通过实验来实现，因为探测器通常无法足够快地从一次检测恢复到下一次检测，并且它们通常不太擅长区分在如此短的时间窗口内检测到的光子数量。这就是著名的 Hanbury Brown 和 Twiss (HBT) 实验的由来，其中使用 50/50 分束器来测量 g (2) 函数（参见图 1 正文）。这个想法非常简单。取一个单光子源，并在分束器的每个输出端口使用两个单光子探测器对其进行分析，真正的单光子将无法同时触发两个探测器。因为只有一个能量量子，即光子，所以粒子行为会显现出来，并且一次只能触发一个探测器，但不能同时触发两个探测器。这非常方便，因为我们可以通过使用两个探测器来规避探测器问题，因为当一个探测器启动并因此在一段时间内无法使用时，第二个探测器已准备好接收潜在的第二个光子。因此，观察到的光子反聚束行为告诉您，如果您在分束器之后通过两个探测器获得同时检测，则在两个探测器之间零延迟（τ=0）和 g (2) (0)=0 时不应发生同时检测。使用术语反聚束是为了强调我们在某一时刻有且只有一个光子 1 。我们说我们具有发射器的光子反聚束。格劳伯表明量子形式可以以同样的方式应用于这个实验 [Gla63a]。从那时起，人们就开始对物质与光子的相互作用进行详细描述和研究，但直到 1977 年，H. Kimble、M. Dagenais 和 L. Mandel [Kim77] 才通过实验证明单光子确实存在。他们利用了来自激发热原子束的单原子跃迁。光统计的第一个结果表明，单光子确实存在，它们不仅仅是某种方便的理论工具。1.1.1.3 N =1 福克态与弱相干态
硕士 QLMN（量子、光、材料和纳米科学）
实习标题：研究用于电子显微镜的基于里德堡原子电离的脉冲电子源摘要通过将（专利）单能电子源与高性能探测器相结合，我们正在与 ISMO 和 SPEC 实验室合作建造一种独特的电子显微镜，该显微镜能够同时进行空间成像和对所研究表面的振动相互作用进行分析。该 HREELM（高分辨率电子能量损失显微镜）显微镜结合了对表面成像的电子显微镜的特性和电子能量分析仪的特性。因此，应用领域非常广泛，涵盖纳米物理学、纳米化学、光子学和微电子学。为了生产第一个原型，我们必须在实习期间展示我们的脉冲源（分辨率~5 meV）在低能量（10 eV）下的单动力性质，并成功逐像素获取能量谱。因此，实习将包括使用快速多像素探测器（~1ns）通过飞行时间来分析产生的电子源。将测试各种来源：要么直接光电离铯原子射流，要么通过脉冲电场激发和电离它，要么通过在激发原子（称为里德堡原子）之间进行振荡微波传输。所有现象的量子建模也将成为实习的一个重要组成部分，可以作为论文继续进行。通过将（专利）单能电子源与高性能探测器相结合，我们与 ISMO 和 SPEC 实验室合作，建造了一种独特的电子显微镜，能够同时进行空间成像和对所研究表面的振动相互作用进行分析。该 HREELM（高分辨率电子能量损失显微镜）结合了对表面成像的电子显微镜的特性和电子能量分析仪的特性。因此，应用领域非常广泛，涵盖纳米物理学、纳米化学、光子学和微电子学。为了实现第一个原型，我们必须在此阶段展示我们的脉冲源（分辨率~5 meV）在低能量（10 eV）下的单动力学特性，并成功逐像素获取能量谱。因此，该阶段将使用快速（~1ns）多像素探测器通过飞行时间来分析产生的电子源。将测试各种光源：要么直接光电离铯原子束，要么通过脉冲电场激发和电离它，要么通过在激发原子（称为里德堡原子）之间进行振荡微波传输。所有现象的量子建模也将成为实习的一部分，并可在攻读博士学位时继续进行