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为什么Ettore Majorata发明了“ Majoraana Neutrino”，而中微子真的是“ Majoraana”？
摘要：在1930年，单个β衰减的情况极为困难。带有电荷z的元件对Z+1充电的衰减，并通过节能，需要通过能源保存，发出的电子的固定能量，而不是从零延伸到最大值的测量连续体。为了解决这个问题，沃尔夫冈·保利（Wolfgang Pauli）将他从苏黎世的著名信发送给了在图宾根（Tübingen）的一次会议，他建议在beta衰减中创建了第二个极低的粒子，即“中子”。后来，在检测到“中子”之后，Enrico Fermi称此粒子为“中微子”。在1937年，在意大利建立了新量子力学领域的三把椅子。Fermi是选拔委员会主席。令人惊讶的是，在短名单结束后 - 埃托尔·马拉纳纳（Ettore Majorana）居住在罗马一家人的一家公寓里，他申请了其中一位椅子。费米宣布他是最好的候选人，必须送给主席。Fermi成功获得了那不勒斯的第四椅。要争夺主席，Majoraana必须提交论文。这是著名的“主要中微子”出版物。他表明，狄拉克方程的解会使中性效率是粒子及其自身的反粒子，即“ ma-jorana nutrino”。如果中性效率与其反粒子不同，我们称其为“狄拉克粒子”。在1937年11月，他被任命为那不勒斯的主席。关键字：Ettore Majorana，Majoraana Neutrino，Dirac粒子，β衰减。
STAR 实验和 EPOS 模型中已识别强子的椭圆流和三角流的束流能量扫描依赖性
研究重离子碰撞中产生的物质集体膨胀的性质为更好地理解 QCD 的非微扰方面提供了一个独特的工具。需要理论和实验两方面的投入。流体动力学计算预测粒子产生中的各向异性，这是系统演化初始状态不对称的结果。对这些各向异性的系统性（能量、系统依赖性）测量不仅可以验证理论想法，还可以确定未知元素，如等离子体特性（EoS）、热化过程。拓宽我们在这方面的知识是本论文的主要目标。实验方法用于深入了解粒子和反粒子膨胀的各向异性，而理论方法用于 EoS 研究。
7. 线上的量子场论
当我们打开 ✓ 时，情况并没有发生太大变化，直到我们达到 ✓ = ⇡ 。现在可能会发生一些更有趣的事情。假设 x ! −1 处的电场由 F 01 = − e 2 / 2 给出。带电粒子 q 的存在意味着电场跳变为 F 01 = + e 2 / 2。由于其大小不变，该粒子可以自由地沿线漫游。我们可以通过交替的粒子和反粒子链来跟踪它，每个粒子都可以自由移动而无需额外的能量成本（忽略粒子之间的任何短距离力）。在这种情况下，粒子不再受到限制，至少当以特定顺序沿线放置时是这样。
克利福德代数、代数旋量、量子信息……
在相对论量子力学中，1、2 Cliifford 代数自然地出现在狄拉克矩阵中。协变双线性、手性、CPT 对称性是一些在该理论中发挥基本作用的数学对象，它们以狄拉克代数的旋量和生成器的形式建立。Cliifford 代数的普遍性表明，它们有可能成为量子计算 3、4 和高能物理之间的纽带。事实上，最近 Martinez 等人 5 使用低 q 捕获量子离子计算机对网络规范理论进行了模拟实验演示。还观察到了粒子-反粒子产生机制与系统纠缠之间的关系，通过对数负性来衡量。此外，还有几篇论文将 Cliifford 代数技术用于量子计算。6 – 14
室温下电产生和控制的反铁磁半 skyrmion
拓扑保护的磁性结构，如 skyrmion、半 skyrmion（meron）及其反粒子，构成磁序中的微小涡旋。它们是下一代存储设备中信息载体的有希望的候选者，因为它们可以利用电流诱导的自旋扭矩以极高的速度高效推进 [1, 2, 3, 4, 5, 6]。反铁磁体已被证明可以承载这些结构的版本，它们因其具有太赫兹动力学、无偏转运动和由于没有杂散场而改善的尺寸缩放的潜力而引起了广泛关注 [7, 8, 9, 10, 11, 12]。本文展示了拓扑自旋纹理、子和反子可以在室温下生成，并利用电脉冲在薄膜 CuMnAs 中可逆移动，CuMnAs 是一种半金属反铁磁体，是自旋电子应用的试验平台系统 [13, 14, 15, 16, 17, 18, 19]。反铁磁子子电生成和操控是充分发挥反铁磁薄膜作为高密度、高速磁存储器件有源元件的潜力的关键一步。
一维格子规范理论中的非介子量子多体疤痕
我们研究了与动态自旋 1 2 链耦合的 1D Z 2 格子规范理论的量子多体疤痕中的介子激发（粒子-反粒子束缚态），该链作为物质场。通过引入物理希尔伯特空间的弦表示，我们将疤痕态 j Ψ n;li 表示为所有具有相同弦数 n 和总长度 l 的弦基的叠加。对于小 l 疤痕态 j Ψ n;li，物质场的规范不变自旋交换关联函数随着距离的增加呈指数衰减，表明存在稳定的介子。然而，对于大的 l ，关联函数呈现幂律衰减，表示非介子激发的出现。此外，我们表明这种介子-非介子交叉可以通过淬灭动力学检测到，分别从两个低纠缠初始态开始，这在量子模拟器中是实验可行的。我们的研究结果扩展了格点规范理论中量子多体疤痕的物理学，并揭示了非介子态也可以表现出遍历性破坏。
在二阶拓扑超导体中具有Majoraana角状态的磁性拓扑编织
拓扑量子计算可以通过将逻辑信息编码为具有非亚伯统计的任何人[1，2]来消除变形，并被认为是实现耐断层量量子计算机的最有效方法。Majorana零模式的行为就像Majorana Fermions一样，每种模式都是自身的反粒子[3]，并承诺一个平台来实现代表非亚洲编织组的代表，从而实现拓扑量子计算[4，5]。然而，在实验系统（例如非常规超导体[6，7]）中，Majorana零模式是否诱导零能量信号[8-13]，铁磁原子链[14]和二维超导管vort vort [15，15]。无论如何，它不会影响Majorana零模式编织设计的探索。后来，还提出了高阶拓扑阶段作为物质的新拓扑阶段，其在多维维度下具有非平凡边界状态。例如，Langbehn等人。提出了二维二阶拓扑超导体，以实现零维的零零模式[17]。通过应用外部磁场[18-20]，可以将一阶式托架超导体驱动为二阶对应方，其中局部Majorana零模式出现在拐角处[21 - 24]。要实现Majorana零模式的编织操作，关键过程是绝热时间依赖的
动态卡西米尔效应的视角
今年，我们庆祝 Gerald T. Moore [1] 发表开创性论文 50 周年。这项工作让我们首次了解到一个令人费解的量子场现象——它预测当我们改变空电磁腔的边界条件（例如移动其中一个镜子）时会发生什么。从经典角度来看，什么都不应该发生——从某种意义上说，我们作用于一个不存在的物体。在量子物理学中，有一个时间-能量不确定性关系 ∆E∆t ≥ ℏ /2，这表明如果我们考虑小的时间间隔 ∆t，我们还需要考虑至少 ∆E ≥ ℏ /2∆t 的能量不确定性。因此，即使真空的能量为零，我们也需要考虑能量为 ∆E/2 的粒子及其反粒子自发出现，然后在时间 ∆t 内再次相互湮灭的可能性。我们无法从真空中提取这种所谓的零点能量，那么我们如何验证这种非常不平凡的虚无描述呢？1970 年，摩尔告诉我们，如果我们以足够快的速度移动镜子，我们就可以阻止湮灭，粒子就会被迫存在。这个过程被称为动态卡西米尔效应 (DCE)。能量来自镜子的运动，粒子通常成对产生。这种效应可以通过实验观察到吗？
FY21 DOE SC 早期职业研究计划摘要
中微子真实本质的实验探索可以追溯到核物理学和粒子物理学的早期，现在正利用高精度和大规模的实验、机器和探测器。对假设的难以置信的罕见事件——原子核的无中微子双重贝塔衰变——的观察将表明中微子是其自身的反粒子，并有助于回答为什么宇宙中的物质多于反物质的基本问题。由于来自探测器的巧合但罕见的背景（即非信号）数据，当前和计划中的实验只能探索无中微子双重贝塔衰变的某些理论。要完全解决原子核是否能发生这种尚未检测到的反应，需要在探测器技术上取得新的突破，通过消除背景事件，达到难以捉摸的“正常有序”无中微子双重贝塔衰变模式。该研究项目将把核物理研发领域的最新进展统一并整合到一种新型探测器中，该探测器能够展示无背景无中微子双贝塔衰变搜索。值得注意的是，这将包括能够在单离子水平上检测氙气双贝塔衰变产生的钡++离子的传感器。此外，该探测器将综合直接紫外光收集和快速光学相机，以实现无中微子双贝塔衰变事件的高分辨率 3D 成像。实现无背景无中微子双贝塔衰变搜索将使科学办公室对无中微子双贝塔衰变的高优先级搜索达到前所未有的灵敏度水平。
量子鸽子的足迹
量子佯谬描述的现象在自然严格遵循经典物理的情况下不可能发生。量子力学提出了许多佯谬。当我们考虑初始准备和最终测量之间的量子系统时，就会出现一类特殊的量子佯谬。此类预选择和后选择佯谬的著名例子包括三箱佯谬 [1]，该佯谬推断一个粒子肯定同时出现在两个不同的位置，以及哈代佯谬 [2]，该佯谬推断粒子-反粒子对中的每个粒子都曾穿过同一空间区域，但不会同时出现在那里。一个更新的例子是量子鸽巢佯谬 [3,4]，即将一定数量的粒子放入较少数量的盒子中，并推断没有两个粒子占据同一个盒子。后一个佯谬引发了广泛的讨论和一些实验实现 [5-9]。我们重新审视了这一鸽巢悖论，并提出了一个概念上更强的变体。我们还认为，现有的实验实施尚未明确证明这一悖论。经典的鸽巢原理指出，如果将 N 只鸽子放入 M 个鸽巢中，且 N > M ，则必定至少有一个鸽巢包含多只鸽子。该原理由狄利克雷于 19 世纪提出 [ 10 ]，广泛应用于数论和组合学。该原理看似显而易见，并将计数的基本概念形式化，但它显然可以被预选择和后选择量子系统违反。