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World File Search System发射频率
在嘈杂环境中调整单个和多个量子发射器的光谱特性
动态环境中的量子发射器的能级可能会随着波动的浴液而不受控制地漂移。这会导致发射和/或吸收光谱分布在很宽的频率范围内，并对各种应用构成挑战。我们考虑一个量子发射器，它处于一个能级改变的环境中，因此发射频率由给定平均值周围的高斯随机分布表示，给定标准差和相关时间。我们研究了该系统在受到周期性有限宽度π脉冲序列影响时的发射光谱。我们表明，这种外部场协议可以通过将大部分发射光谱重新聚焦到脉冲载波频率上来有效克服该系统中的光谱扩散。我们进一步考虑了不同噪声环境中的两个这样的发射器，发现通过在两个系统上应用有限宽度脉冲序列可以使双光子干涉操作变得高效。最后，我们展示了一组名义上相似的发射器，每个发射器都有不同的环境，因此发射频率会随机偏移，其整体发射光谱可以重新聚焦到具有明确中心峰的线形上，该峰的线宽与单个孤立无噪声发射器的线宽相同，而这些发射器各自具有不同的环境，因此发射频率会随机偏移，其整体发射光谱本来会根据随机分布不均匀地加宽。这些结果表明，对于这种特定的噪声环境模型，外部控制协议可以保护光谱特性，这里用有限宽度脉冲的周期性序列来表示。
光的粒子性质和波颗粒偶性
原子吸收能量时可以将其升级为激发态。这导致随机释放辐射。当几个原子闭合在一起时，可能会发生量子效应。当一个原子排放辐射时，这会影响附近的所有激发原子。许多原子的多余能量同时释放，并产生强烈的光闪光。这种效果称为超级效果，可用于产生比常规激光器发射频率更窄的激光器。
纳米线量子点对原子过渡的可逆调整
不降低发射光子的性质，并且可以独立用于同一芯片上的单个NW-QD，到目前为止仍然是一个挑战。解决此问题对于将光子与需要MHz相连的量子系统与Sub-GHz精确的量子系统（例如原子集合）在量子网络中充当记忆的量子系统至关重要。在这里，我们演示了一种可逆的调整方法，可以将NW-QD的发射频率通过sub-GHz精度调整为300 GHz以上。我们通过气体凝结实现这一目标，然后通过局部激光消融将其部分逆转。此过程可很好地调节用于量子点的应力，从而调整其发射频率。我们通过调整跨原子共振的发射单光子的频率来验证该方法的精度和稳定性，以探测其吸收和分散体。我们观察到在D 1-Line共振下，在热纤维蒸气中，NW-QD的单光子吸收多达80％，并且与D 1-LINE基态的超精细转变相关的组速度下降75倍。我们观察到NW-QD发射的二阶自相关函数，寿命或线宽的效果没有明显的效果，最多可以调音300 GHz，并且在调音高达100 GHz时，我们看到对NW-QD的细胞结构分裂的影响最小。
小型卫星为世界带来福祉
如今的卫星体积更小、性能更强，而且配备了最新技术。与传统的大型地球静止卫星相比，它们的建造和发射速度更快、成本效益更高，而且它们的大规模生产能力使企业、学生和研究人员比以往任何时候都更容易获得它们。小型卫星市场持续增长，据估计，未来几年将有大约 5,000 颗小型航天器等待进入轨道。随着 Rocket Lab 及其 Electron 火箭频繁提供进入近地轨道及更远轨道的服务，小型卫星运营商不再需要像搭乘大型火箭的拼车客户一样长时间等待。Rocket Lab 的发射频率有助于消除小型卫星公司建造航天器的速度与发射机会之间的不匹配。
相干光谱 1 拉比振荡
在 PC IV 中，您已经学习了布洛赫方程、拉比振荡和脉冲序列，它们是基于核或电子自旋与无线电波之间的相干相互作用来提取有关物质结构和动力学特性的有用信息的方法。原则上，这些方法可以转移到光谱学领域以达到相同的目的。不幸的是，在光频率下，人们必须处理不同的、更快的松弛过程，这些过程会破坏相干性。例如，在 NMR 中，由于 ν 3 缩放（其中 ν 是发射频率），自发辐射非常慢，以至于它对使自旋系统达到热平衡的贡献可以忽略不计。相反，在光频率下，自发辐射是最重要的退相干源之一。尽管如此，激光源和技术的进步为原子和分子的相干操控提供了大量可能性，如今这些可能性在量子信息科学和飞秒化学等不同领域都有重要应用。
圆形量子线对称地用石墨烯带作为等离子微/纳米激光：阈值条件分析
摘要：我们显然是第一次研究微纳米化等离激光激光的阈值条件，在H极化情况下，在其内部对称地放置在其内部的圆形量子激光。我们假设量子线是由非磁性增益材料制成的，其特征在复杂折射率的“主动”假想部分。激光综合等离激元效应的出现标志着当代光子学的重要趋势。在这里，石墨烯为贵金属提供了一种有希望的替代方法，因为它具有在红外线和Terahertz（THZ）光谱上维持等离子 - 孔龙天然表面波的能力。使用的创新方法是激光特征值问题（LEP），它是经典的电磁场边界值问题，适合于活性区域的存在。它是为交付特定于模式的发射频率而定制的，该发射频率纯粹是真实的，在阈值和活性区域的增益指数的值是使频率实现的必要条件。使用量子kubo形式主义表征石墨烯的电导率。，我们将所考虑的纳米剂的LEP减少到带状电流的超单向积分方程，并通过NyStrom-type方法对其进行离散。此方法是无网状的，并且在计算上是经济的。离散后，获得矩阵方程。所寻求的特定模式对{频率和阈值增益指数}对应于矩阵决定符的零。应注意，如果离散化顺序逐渐更大，则可以通过数学上确保与精确的LEP特征值的收敛性。识别和研究了两个模式的家族：量子线的模式，被石墨烯带的存在和条带的等离子体模式扰动。发现所有等离子体模式的频率和量子线的最低模式被发现通过改变石墨烯的化学潜力进行了充分的调整。用于等离子体模式频率和阈值的工程分析公式。我们认为，所提出的结果可用于创建单模可调微型和纳米层。
第 6 类 - 传感器和激光器 a.“最终产品”、“设备”
管制国家图表（见第 738 部分补充编号 1） NS 适用于整个条目 NS 第 2 列 AT 适用于整个条目 AT 第 1 列 报告要求请参阅 EAR 第 743.1 条，了解根据许可例外和经过验证的最终用户授权的出口报告要求。基于列表的许可例外（见第 740 部分，了解所有许可例外的描述） LVS：3000 美元；对于 6A001.a.1.b.1 物体检测和定位系统，其发射频率低于 5 kHz 或声压级超过 210 dB（参考 1 m 处 1 μPa），对于工作频率在 2 kHz 至 30 kHz 之间的设备； 6A001.a.1.e、6A001.a.2.a.1、a.2.a.2、6A001.a.2.a.3、a.2.a.5、a.2.a.6、6A001.a.2.b；受 6A001.a.2.c 控制的、以及“专门设计”用于拖曳式声纳实时应用的处理设备
1. 科学技术测量
(ii) 米：一米是光在 1/299792458 秒的时间间隔内在真空中行进的距离。 (iii) 秒：一秒是铯-133 原子经历 9192631770 次振动所需的时间。 (iv) 开尔文：一开尔文等于水的临界点热力学温度的 1/273.15。 (v) 安培：一安培是当电流流过两根长平行导线时，每根导线的长度等于一米，在自由空间中相隔一米，两根导线之间会产生 2×10 7 N 的力。 (vi) 坎德拉：一坎德拉是光源在给定方向上的发光强度，该光源发射频率为 540 × 10 12 Hz 的单色辐射，其辐射强度为每立体角 1/683 瓦。 (vii) 摩尔：一摩尔是任何物质的量，其所含的基本单位可能与 0.012 千克 C-12 碳同位素中的原子数相同。
