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World File Search System和幺正
相干叠加噪声信道上的量子参数估计
受量子噪声影响的通用量子比特幺正算子被复制并插入到相干叠加通道中，叠加了两个路径，这些路径提供给穿过噪声幺正的探测量子比特，并由控制量子比特驱动。对叠加通道在探测-控制量子比特对的联合状态上实现的变换进行表征。然后针对噪声幺正相位估计的基本计量任务对叠加通道进行专门分析，其性能由经典或量子 Fisher 信息评估。与传统估计技术以及最近为类似相位估计任务研究的具有不确定因果顺序的量子切换通道进行了比较。在此处的分析中，第一个重要的观察结果是，叠加通道的控制量子比特虽然从未直接与被估计的幺正相互作用，但仍然可以单独测量以进行有效估计，同时丢弃与幺正相互作用的探测量子比特。切换通道也存在此属性，但无法通过传统技术实现。这里在一般条件下描述了控制量子比特的最佳测量。第二个重要的观察结果是噪声在将控制量子比特耦合到幺正量子比特中起着至关重要的作用，并且控制量子比特在非常强的噪声下仍可用于相位估计，即使在完全去极化的噪声下也是如此，而常规估计和切换通道在这些条件下不起作用。结果扩展了相干控制通道能力的分析，这些通道代表了可用于量子信号和信息处理的新设备。
实现单一操作所需时间的上限
场，这样的下限并不能提供太多关于完成这项任务最多需要多少时间的见解。因此，非常需要 T 的上限。这样的上限应该取决于目标幺正变换、描述所考虑量子系统的哈密顿量、可用于实现目标变换的控制数量以及可能的约束，比如控制场中的能量和带宽。显然，如果描述 d 维量子系统的哈密顿量的每个矩阵元素都可以瞬间任意控制，则幺正群 U(d) 中的每个幺正变换都可以通过控制每个矩阵元素的 d2 个（无约束）经典场瞬间实现。但是，如果我们对所考虑的系统只有受限的访问，会怎么样呢？有多少个控制以及哪些控制允许在最多 O(poly(d)) 的时间内实现每个 Ug∈U(d)？这里我们证明，如果描述 d 维量子系统的哈密顿量的对角线元素可以通过经典场进行一般控制，并且如果该系统可由这些场控制，则实现每个幺正操作的时间最多为 O(d3)。然而，我们注意到，对于由 n 个量子比特（即 d=2n）组成的量子比特系统，我们的上限关于 n 呈指数增长。这并不奇怪，因为实现一般幺正变换的时间 T 会随着量子比特的数量而呈指数增长，这可以追溯到大多数幺正操作无法有效实现的事实，即时间会随着量子比特的数量而呈多项式增长 [2]。有关时间最优控制和量子计算的进一步阅读，我们参考了开创性著作 [ 3 , 4 ]，而量子比特系统的 T 的上限则在 [ 5 ] 中得到开发。虽然在这项工作中我们主要关注由描述四维量子系统的一组基态 {| n ⟩ } 确定的网络，但我们也考虑了将其推广到由量子比特组成的网络。这里关联图不是由两个键之间的耦合确定，而是由通过任意二体相互作用项耦合的量子比特确定。基于创建特定幺正变换所需的 CNOT 门数量 [ 6 – 8 ]，我们还提供了 T 的上限，以使用 2 n 个局部控制在 -量子比特网络上实现给定的 U g。获得 T 上限的一种方法是找到与某些控制应用相对应的门序列，从而创建通用幺正变换。确定实现该序列所需的相应时间的上限，然后得出实现通用酉变换的上限。例如，该策略具有已成功应用于 -量子比特网络，以表征使用 2 n 个局部控制在最多多项式时间内实现的门集 [ 5 ]。这里我们基于 [ 5 ] 中提出的概念，并展示了由哈密顿量描述的 d 维量子系统
通过极少量的测量预测量子系统的许多特性 arxiv:2002.08953，《自然物理》，2020 年
给定 n 量子比特量子态 ρ 的多个副本和一组幺正变换 { U i }，重复 𝑁 次：• 抽取一个随机幺正 𝑈 𝑖 来旋转量子系统。• 在计算基础 |𝑏 𝑖 ⟩∈{0,1} 𝑛 中测量系统。• 存储“经典快照”：|𝑠 𝑖 ⟩= 𝑈 𝑖
开放量子系统量子操作
开放量子系统的动力学一般不是幺正的：假设系统与环境组成的复合系统的初态为乘积状态ρ⊗ρenv。该复合系统在一定时间内按照幺正演化U演化。此后系统与环境脱钩，因此我们对环境进行部分跟踪，得到系统的最终状态，即其约化密度算子：
由相关浴驱动的量子机器
我们考虑由共享经典或量子关联的局部平衡储存器驱动的热机。储存器由所谓的碰撞模型或重复相互作用模型建模。在我们的框架中，两个储存器粒子最初以热状态制备，通过幺正变换相互关联，然后与形成工作流体的两个量子子系统进行局部相互作用。对于特定类的幺正器，我们展示了应用于储存器粒子的变换如何影响传递的热量和产生的功。然后，我们计算随机选择幺正器时的热量和功的分布，证明总交换变换是最佳的。最后，我们根据机器微观成分之间建立的经典和量子关联来分析机器的性能。
论量子玻尔兹曼方法中数据编码的重要性
摘要 近年来，量子玻尔兹曼方法越来越受到人们的关注，因为一旦这种新兴计算技术成熟并且容错多量子比特系统可用，它们可能为在量子计算机上解决流体动力学问题提供一条可行的途径。开发玻尔兹曼方程的从头到尾量子算法的主要挑战在于将相关数据有效地编码为量子比特（量子位），并将流式传输、碰撞和反射步骤公式化为一个综合的幺正操作。目前关于量子玻尔兹曼方法的文献大多为管道的各个阶段提出数据编码和量子原语，假设它们可以组合成一个完整的算法。在本文中，我们通过展示文献中常讨论的编码，无论是碰撞还是流式传输步骤都不能是幺正的，从而推翻了这一假设。基于这一里程碑式的结果，我们提出了一种新颖的编码，其中用于编码速度的量子比特数取决于想要模拟的时间步数，上限取决于网格点的总数。鉴于现有编码所建立的非幺正性结果，据我们所知，我们的编码方法是目前已知的唯一一种可用于从头到尾量子玻尔兹曼求解器的方法，其中碰撞和流动步骤都作为幺正操作实现。
正能量区的本地生产和存储
响应正能量区过渡，本文提出了一种能源工具，用于建模配备了能源生产系统和分配存储的建筑物之间的能源共享配置。该模型是针对城市规划师和能源决策者的目标，并深入了解建筑物在该地区建立虚拟或物理同类产品时，在该地区建立虚拟或物理的同类产品时，在促进零净能量平衡方面的作用。真正的城市地区被视为案例研究，并且能够针对正确定义的关键绩效指标来衡量能量性能。结果确认了建筑物之间能源共享在实现自我舒适和碳中性地区的战略作用。尤其是，插入的插入不仅允许该地区更高的自我耐用性（通过促进生产和需求的耦合），而且还可以在建筑物之间的分布率更高。然而，应该适当平衡光伏插入和储藏量，因为已经观察到，在增加生产和存储系统的数量时，分布减少以减少自主权，从而限制了互连的局部分布网格的有用性。
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我正在做脑电图检查。
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应用量子信息科学 SoSe 2023
(b) 假设 U 和 V 是幺正算子，E 和 F 是用于近似 U 和 V 的保迹量子运算。设 d ( · , · ) 为密度矩阵空间中的任意度量，满足 d ( UρU † , UσU † ) = U ( ρ, σ )，其中，对于所有密度矩阵 ρ 和 σ 以及幺正 U（一个例子是角 arccos[ F ( ρ, σ )] ），则相应的误差 E ( U, E ) 定义为