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World File Search System四分
算法定律 - 教授Francesco四分之一
•仅在“个人使用”的情况下适用•产品有缺陷'如果它不提供可以合理预期的安全性”。• the plaintiff must prove the harm , the defect and the causal link between the defect and the harm • Fault-less regime?•有缺陷项目的责任制度不适用于将物品放置在市场之后•最先进的防御•排除制造商的责任，因为制造商的责任责任是在将产品放入循环中的科学和技术知识状态的情况下，无法预期或发现存在有害缺陷。
杂志的四分之一索引在科学核心收藏中，科学引文索引扩展（SCIE），社会科学cite Index（SSC
NOISE CONTROL ENGINEERING JOURNAL 0736-2501 0736-2501 ACOUSTICS SCIE Q4 Q4 Noise Mapping N/A 2084-879X ACOUSTICS ESCI Q2 Q3 PHONETICA 0031-8388 1423-0321 ACOUSTICS SCIE Q3 Q1 Romanian Journal of Acoustics and Vibration 1584-7284 1584-7284 ACOUSTICS ESCI Q4 Q4 SHOCK AND VIBRATION 1070-9622 1875-9203 ACOUSTICS SCIE Q3 Q3 SOUND AND VIBRATION 1541-0161 1541-0161 ACOUSTICS ESCI Q4 Q4 SPEECH COMMUNICATION 0167-6393 1872-7182 ACOUSTICS SCIE Q2 Q1 ULTRASCHALL IN DER MEDIZIN 0172-4614 1438-8782 ACOUSTICS SCIE Q1 Q1 ULTRASONIC IMAGING 0161-7346 1096-0910 ACOUSTICS SCIE Q1 Q2 ULTRASONICS 0041-624X 1874-9968 ACOUSTICS SCIE Q1 Q1 ULTRASONICS SONOCHEMISTRY 1350-4177 1873-2828 ACOUSTICS SCIE Q1 Q1 ULTRASOUND IN MEDICINE AND生物学0301-5629 1879-291x声学SCIE SCIE Q2 Q2 Q1超声波在妇产科中超声检查0960-7692 1469-0705 ACOUSTICS SCIE SCIE Q1 Q1波动运动0165-2125 1993-3738农业经济学和政策ESCI Q4 Q4
![b'B'The分数量子厅（FQH）状态是物质拓扑阶段的一些最佳研究的例子。它们的特征是各种拓扑数量，例如准颗粒电荷，霍尔电导，霍尔粘度和边缘理论的手性中心电荷，这从根本上是由电子之间的非平凡相关性引起的。这些状态中相关性的一种特别用途是\ xe2 \ x80 \ x9cguiding Center \ xe2 \ x80 \ x80 \ x9d静态结构因子\ xc2 \ xaf s（k），它在长波长的the translation and-In-insementies [1，2]中，在长波长度上是四分之一的。 A fundamental feature of the FQH ground states is that the fourth rank tensor that determines this quartic term satisfies the so called \xe2\x80\x9cHaldane bound\xe2\x80\x9d [ 2 , 3 ] , a lower bound on the strength of long-wavelength density fluctuations in terms of the Hall viscosity tensor [ 4 , 5 ] .在旋转不变的情况下，当指南中心静态结构因子和霍尔粘度张量的四分之一项都由一个pa-rameter确定时，界限可以表示为两者之间的简单标量不平等。在物理层面上，它可以理解为将QH状态与拓扑琐碎的产物状态态区分开的相关性最小的存在，即前者不能绝步地变形到后者。 FQH上的大量工作涉及一类旋转不变的模型wave](/simg/c/c60171978270993a15b3267b52b0da3abc5d5b5e.webp)
b'B'The分数量子厅（FQH）状态是物质拓扑阶段的一些最佳研究的例子。它们的特征是各种拓扑数量，例如准颗粒电荷，霍尔电导，霍尔粘度和边缘理论的手性中心电荷，这从根本上是由电子之间的非平凡相关性引起的。这些状态中相关性的一种特别用途是\ xe2 \ x80 \ x9cguiding Center \ xe2 \ x80 \ x80 \ x9d静态结构因子\ xc2 \ xaf s（k），它在长波长的the translation and-In-insementies [1，2]中，在长波长度上是四分之一的。 A fundamental feature of the FQH ground states is that the fourth rank tensor that determines this quartic term satisfies the so called \xe2\x80\x9cHaldane bound\xe2\x80\x9d [ 2 , 3 ] , a lower bound on the strength of long-wavelength density fluctuations in terms of the Hall viscosity tensor [ 4 , 5 ] .在旋转不变的情况下，当指南中心静态结构因子和霍尔粘度张量的四分之一项都由一个pa-rameter确定时，界限可以表示为两者之间的简单标量不平等。在物理层面上，它可以理解为将QH状态与拓扑琐碎的产物状态态区分开的相关性最小的存在，即前者不能绝步地变形到后者。 FQH上的大量工作涉及一类旋转不变的模型wave
b'B'The分数量子厅（FQH）状态是物质拓扑阶段的一些最佳研究的例子。它们的特征是各种拓扑量，例如准粒子电荷，霍尔电导，霍尔的粘度和边缘理论的手性中心电荷，这从根本上是由电子之间的非平凡相关性引起的。在这些状态下相关性的一种特别用途是\ xe2 \ x80 \ x9cguiding Center \ xe2 \ x80 \ x80 \ x9d静态结构因子\ xc2 \ xaf s（k），在长波长的情况下，在平移和In-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-in-nimememementscements中是四分之一的Quartic [k）。FQH接地的一个基本特征是，确定此四分之一术语的第四个等级张量满足所谓的\ xe2 \ x80 \ x9Chaldane绑定\ Xe2 \ x80 \ x80 \ x9d [2，3]，较低的结合在长波长度的强度下，构成了hall [4 hall sects of Hall ted the the Hall [4 hall [4 hall]的强度。在旋转不变的情况下，当引导中心静态结构因子和霍尔粘度张量的四分之一项都由每个pa-rameter确定时，界限可以表示为两者之间的简单标量不平等。在物理层面上，可以理解为将QH状态与拓扑琐碎的产物状态区分开的相关性最小的存在，即，前者不能绝热地变形到后者。在FQH上进行了许多工作，涉及一类旋转不变的模型波函数（Laughlin [6]，Moore-Read [7]，Read-Rezayi [8]），与欧几里得的保形场理论有关，并使Haldane结合饱和[9，10]。这些模型状态是属于某些非常特殊模型的汉密尔tonians的最高密度状态（零能量特征态），并且在理解FQHE方面发挥了关键作用。他们非常特殊的功能之一是，它们是\ xe2 \ x80 \ x9cmaxmaximally手性\ xe2 \ x80 \ x9d，因为它们在圆柱形几何形状中仅包含一个与半融合状态相对于一个cut的圆柱状态的贡献。这是\ xe2 \ x80 \ x9cmaximal手性\ xe2 \ x80 \ x9d的非常强烈的条件：最大性手性的较弱版本是，纠缠谱的低较低部分（或同等地，拓扑模式）仅具有一种chirality的贡献。这个较弱的版本通常会被汉密尔顿人的基础状态所满足，而汉密尔顿人的基础状态却远离模型。在本文中，我们解决了一个问题 - 饱和hal -dane结合需要什么条件？我们在附录B中显示，连续旋转不变性是必需的。之所以如此，是因为角动量的波动有助于O（K \ Xe2 \ X84 \ X93）4的静态结构因子4，但对HALL粘度张量不足。对于旋转不变的系统，先前已显示[11 \ xe2 \ x80 \ x93 13]，即\ xce \ xbd \ xbd \ xe2 \ x88 \ x92 = p /（2 np \ xe2 \ xe2 \ x88 \ x92 1）jain状态[14]不满意，不满意n> 1，不满足n> 1，不满意 任何一个。这些FQH状态包含旋转不变的基态上方的Spin-2重力激发的两种手势。特别是一些研究支持了后者[9]。这会导致长波长的静态结构因子的相关性比霍尔粘度的大小所需的更大的相关性。但是，尚不清楚是否需要强大的最大性手性或较弱的版本足以使各向同性FQH状态的结合饱和。我们以数值调查了这个问题，并提供了明确的证据，表明弱的最大手性不足。因此，我们期望只有理想的保形块波形饱和haldane结合。我们使用旋转不变的二维Hamilto-Nians在\ xce \ xbd = 1 / 3,1 / 5和2/5的FQH状态的长波长极限中计算静态结构因子。为此，我们在圆周的无限缸[15]上使用密度矩阵重新归一化组，并通过考虑大的l y /\ xe2 \ x84 \ x93来接近2D-LIMIT。我们计算O（K \ Xe2 \ X84 \ X93）的系数\ XC2 \ Xaf S 4）4项在指南中心静态结构因子的长波长膨胀中，并表明它比Haldane绑定的Haldane by by for Haldane by to haldane by to for for for Haldane to for Haldane to for Haldane to for for for f q QH的Haldane Hamiltonians的FQH地面。我们通过分析围绕模型'
Stanford CS课程 +基于CARTA评论的四分之一分类
首先，鉴于BERT与Flan-T5相比在课程和季度分类方面表现更好，我们可以推测为什么可能是这样。鉴于Bert和Flan-T5都使用双向上下文建模（考虑到前面的单词和成功的单词），因此这两个模型似乎不太可能对评论的语义进行不同的处理。However, there is a significant difference between the two in that while the BERT model directly outputs a prediction based on the tokenized review as input, the FLAN-T5 model does have to go through an additional preprocessing step of attaching a prefix to each review, instructing the model to output a certain type of output (e.g.请'输出一个在0到208之间的数字，对于209个标签课程分类），这意味着，对于Flan-T5输入的每个评论实际上在前缀上延长了较长的时间，并且可能在隔离和评估评论本身时会给模型带来更多的混淆空间。
自主四分值控制的历史和当前景观：早期研究人员指南
摘要：跨不同应用程序对自动脉动四极管飞行的需求不断增加，导致引入了新型控制策略，从而进行了一些比较分析和综合评论。但是，现有评论缺乏对发表论文的实验结果的比较分析，从而导致了冗长的态度。此外，具有比较研究的出版物通常通过选择次优方法或微调自己的方法来获得有利的位置来表明偏见的比较。本综述分析了领先出版物的实验结果，以确定四极管跟踪控制研究中的当前趋势和差距。此外，通过历史见解，数据驱动分析和基于绩效的研究的比较来完成的分析，通过客观地识别在跨DI-Verse应用程序中实现出色绩效和实际部署的领先控制器来区分自己。旨在帮助早期职业研究人员和学生获得全面的理解，该评论的最终目标是赋予他们为推进四摩托控制技术做出有意义的贡献。最后，本研究确定了结果表现的三个差距，阻碍了有效的比较和减速进度。目前，高级控制方法授权二次运行剂达到1厘米的显着飞行精度，并达到高达30 m/s的飞行速度。
复合 - 弗里米昂在半填充和四分之一...
在半填充的最低兰道水平上，Halperin-Lee-Lee读的复合材料式费米斯是一个引人入胜的金属相，它是从电子的角度出发的强烈相关的“非Fermi液体”。值得注意的是，实验发现，随着量子井的宽度增加，该状态将过渡到分数量子霍尔状态，自从三十多年前发现以来，其起源一直是一个重要的难题。我们使用系统的变分框架进行详细而准确的定量计算，以配合复合费米子的配对，这些框架紧密模仿了Bardeen-Cooper-Schrieffer超导性的理论。我们的计算表明（i）随着量子 - 孔宽度的增加，占据量子的最低对称子带的单个成分复合材料费米式海洋井口将不稳定置于单一组件p-波配对的复合材料材料状态； （ii）量子孔宽度 - 电子密度平面中的理论相图与实验非常吻合； （iii）量子井的电荷分布中有足够数量的不对称性破坏了分数量子霍尔的效应，如实验性观察到的； （iv）两个组件331状态在能量上比单个组件配对状态的好处。在四分之一填充的最低兰道水平的宽量子井中已经看到了分数量子厅效应的证据；在这里，我们的计算表明复合费米子的F波配对状态。提到了各种实验意义。我们进一步研究了等于一个的填充因子的最低兰道水平的玻色子，并表明复合费米子的p波配对不稳定性，它们是携带单个通量量子的玻色子，对于短范围以及库仑的相互作用，都与精确的直径研究一致。通过实验的复合 - 弗里米亚 - schrieffer方法的一般一致性为偶数量指填充因子的分数量子霍尔效应的机制提供了支持的概念。
复合 - 弗里米昂在半填充和四分之一...
在半完整的最低兰道水平上，Halperin-Lee-Lee读取的复合材料费米斯是一个引人入胜的金属相，它是从电子角度出发的强烈相关的“非弗里米液体”。值得注意的是，实验发现，随着量子井的宽度增加，该状态将过渡到分数量子厅状态，自从三十多年前发现以来，其起源一直是一个重要的难题。我们使用系统的变分框架进行详细且准确的定量计算，以配合复合费米子的配对，这些框架紧密模仿了Bardeen-Cooper-Schrieffer超导性的理论。我们的计算表明，（i）随着量子 - 孔宽度的增加，占量子的最低对称子带的单组分复合材料费米·费米（Fermi Sea）将不稳定的不稳定性进入单组P波 - 复合材料的配对状态； （ii）量子孔宽度 - 电子密度平面中的理论相图与实验非常吻合； （iii）量子井的电荷分布中有足够的不对称性破坏了分数量子霍尔的效应，如实验上所观察到的； （iv）两个组件331状态在能量上比单组分配对状态的好处。在四分之一填充的最低兰道水平的宽量子井中也可以看到分数量子大厅效应的证据；在这里，我们的计算表明复合费米子的F波配对状态。提到了各种实验意义。我们进一步研究了等于一个的填充因子的最低兰道水平的玻色子，并表明复合费米子的P波配对不稳定性是携带单个涡流的玻色子，对于短范围以及库仑的相互作用，与精确的焦点研究相一致。通过实验的复合 - 弗里米式 - 贝尔·索菲夫方法的一般一致性为复合feermion配对的概念提供了支持，这是在均匀施加剂纤维效果下的分数量子响应效应的主要机制。