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World File Search System场效应
中性自由基材料双重态激发和磁场效应的量子动力学模拟
摘要：结合密度泛函理论和变分量子动力学与 Davydov ansatz，研究了中性自由基材料中双态的光子吸收和相关磁场效应。双态是研究与真实分子振动环境耦合的两能级系统全量子动力学的理想模型系统。在这项工作中，我们模拟了中性自由基材料（4-N-咔唑基-2,6-二氯苯基）双（2,4,6-三氯苯基）-甲基）的光吸收光谱，发现最高占据分子轨道 - 单占据分子轨道 (SOMO) 和 SOMO - 最低未占据分子轨道跃迁与实验结果高度一致。分别从光谱和粒子动力学的角度全面讨论了分子内振动电子耦合的重要作用，指出不同的对称性对振动有不同的贡献和长期尺度影响。在此模型的基础上，考虑施加磁场，以动力学方式定性研究其磁性，结果可以用洛伦兹函数之和来描述。
应用卷积神经网络模型加速纳米级场效应晶体管非平衡格林函数模拟
摘要 我们研究了卷积神经网络 (CNN) 在加速双栅极 MOSFET 量子力学传输模拟（基于非平衡格林函数 (NEGF) 方法）中的应用。具体而言，给定电位分布作为输入数据，我们实现卷积自动编码器来训练和预测载流子密度和局部量子电容分布。结果表明，在 NEGF 自洽计算中使用单个训练好的 CNN 模型以及泊松方程可以为各种栅极长度产生准确的电位，并且所有这些都在比传统 NEGF 计算短得多的计算时间内完成。 关键词：纳米级 MOSFET、模拟、非平衡格林函数、卷积神经网络、卷积自动编码器 分类：电子器件、电路和模块
基于单壁碳纳米管场效应晶体管的超灵敏 NO2 气体传感器：从 ppm 到 ppb 级的监测
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第4章连接场效应晶体管理论和...
在A点和B点之间，它是JFET的欧姆地区。是欧姆定律遵循电压和当前关系的地区。在B点，对于V GS = 0条件，排水电流为最大，定义为I DSS。这是捏点，因为漏极到源电压V ds进一步增加。此时V ds电压称为捏电压V p。这也是电压点，在该电压点上，排出通力的电压V DG产生足够的耗竭厚度以缩小通道，从而使通道的电阻显着增加。由于V GS = 0，V DS也等于V DG。因此，通常，捏电压V P为V P = V DS（P）-V GS（4.1），其中V DS（P）是V GS值的捏合漏极到源电压。i dss和v p是制造商列出的给定JFET类型列出的常数值，这是Gate-to-Source电压v GS =0。
场效应晶体管第 11 部分 - CMOS - Pearl HiFi
图 1 显示了 n 沟道结型场效应晶体管 (FET) 的原理图结构。如果在沟道上施加电压，使漏极相对于源极为正，如图 Ib 所示，电子会通过沟道从源极流向漏极，从而产生漏极电流。漏极电流的大小由沟道的电导率和漏极-源极电压决定。当在栅极上施加负电压时，栅极将反向偏置。栅极和沟道之间的 pn 结周围会形成耗尽层，如图 1c 所示。因此，如果漏极-源极电压为恒定值，则漏极电流会因栅极-源极电压而变化。如果栅极电压足够负，则耗尽层将延伸到整个沟道，漏极电流会变得非常小；然后沟道被称为“夹断”。因此，JFET 被称为耗尽或“常开”器件。
场效应晶体管第 I1 部分 - CMOS
图 1 显示了 n 沟道结型 FET 的原理图结构。如果在沟道上施加电压，使漏极相对于源极为正，如图 lb 所示，电子会通过沟道从源极流到漏极，从而产生漏极电流。漏极电流的大小由沟道的电导率和漏极-源极电压决定。当在栅极上施加负电压时，栅极将反向偏置。在栅极和沟道之间的 pn 结周围会形成耗尽层，如图 IC 所示。因此，在漏极-源极电压恒定的情况下，漏极电流可由栅极-源极电压改变。如果栅极电压足够负，耗尽层将延伸至整个通道，漏极电流变得非常小；然后通道被称为“夹断”。因此，JFET 被称为耗尽或“常开”器件。
BF245B；BF245C N 沟道硅场效应晶体管
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