XiaoMi-AI文件搜索系统
World File Search System大尺度
优化和实现表面电极离子陷阱连接
摘要我们描述了表面电极离子陷阱连接的设计，这是大尺度离子陷阱阵列的关键元素。使用双目标优化方法设计电极，该方法保持了总伪电量曲率，同时最小化沿离子传输路径的轴向伪电势梯度。为了促进在多个陷阱区域中的平行操作的激光束输送，我们在此X结陷阱的每个臂上实现了集成的光学器件。提出了商业铸造制造的陷阱芯片的布局。这项工作建议在可扩展实现中改善离子陷阱连接性能的路线。与集成的光学解决方案一起，这有助于互连的二维阵列中的模块化陷阱离子量子计算。
八nB层完全平面的150 nm节点...
•为了基于SC2节点，我们使用自换连接器和150 nm的电感器设计测试电路，并进行了制造和测试，例如DC-SFQ和SFQ-DC转换器，平衡比较器，SFQ和QFP逻辑，Ac-Ac-ships exhips cubsister，Ac-Ac-ships expressers，Ac-Ac-ships Expisters等。，我们通过在最接近堆栈中JJ层的NB层上实现了150 nm线宽电感的单层通过在NB层上实现150 nm线宽电感的单层，从而证明了电路密度的增加约2倍。对于具有600-µA/µm 2自换的约瑟夫森连接的移位寄存器，我们达到的电路密度为1.3∙107 JJS/cm 2，因此超过了每1 cm 2芯片的10m JJS阈值，在大尺度超尺寸超大型电子系统中应用所需的集成量表所需的集成规模所需。
纳米技术 纳米粒子的特性
纳米尺度，纳米 (nm) 是长度测量的通用单位 (IS)，即十亿分之一米 (10 -9 m)。纳米尺度测量非常重要，因为在这个尺度上，材料的性质可能与大尺度上的不同。例如，金分子不活跃。因此，它被用作珠宝。然而，在纳米尺度上，金分子变得非常活跃，并用于治疗癌症的医学。图 (1) 显示了纳米尺度的例子，例如病毒的大小约为 200 纳米，水分子的大小接近 0.3 纳米。分子的性质可以在纳米尺度上改变，因为与以微观形式生产的相同质量的材料相比，纳米材料每单位/体积的表面积相对较大。这可以使它们更具化学反应性。可以生产许多一维纳米尺度的材料，例如非常薄的表面涂层（半导体、金属、碳）。纳米技术着眼于这些小颗粒的新用途。纳米颗粒的例子有很多
kremer – grest of商品聚合物熔体
摘要：kremer-- gg（kg）聚合物模型是研究分子动力学模拟中通用聚合物特性的标准模型。它的受欢迎程度归功于其简单性和计算效率，而不是代表特定聚合物物种和条件的能力。在这里，我们表明，通过调整链条态，可以使KG模型适应实际聚合物的融化。特别是，我们为各种商品聚合物提供了从kg到SI单位的映射关系。实验和kg熔体之间的连接是在库恩量表（即，从化学特定的小规模到通用大尺度行为的交叉量表上建立的。我们希望库恩尺度映射的kg模型能够忠实地代表以大型构象统计和灵活聚合物的动态为主的普遍特性。特别是，我们观察到我们KG模型的纠缠模量与目标聚合物的实验模量之间的良好一致性。
可行的晶格时空和在多折宇宙中没有量子引力异常
在一个多折的宇宙中，重力从纠缠中通过多重机制出现。结果，重力样效应出现在它们是真实或虚拟的纠缠粒子之间。远距离，无质量的重力是由无质量虚拟颗粒的纠缠导致的。大量虚拟颗粒的纠缠导致非常小的尺度上的重力贡献。多重机制也导致了一个离散的时空，具有随机的行走分形结构和非交通性几何形状，该几何形状是Lorentz不变的，并且可以用显微镜黑洞对时空节点和颗粒进行建模。所有这些恢复在大尺度上的一般相对论，半古典模型保持有效，直到比通常预期的尺度较小。重力可以添加到标准模型中。这可能有助于解决标准模型（SM）的几个开放问题，而没有重力以外的其他新物理学。这些考虑暗示了重力与标准模型之间的更强关系。
量子宇宙的信号
人们普遍认为宇宙的结构起源于加速膨胀早期的量子涨落。然而，我们今天观察到的模式并不能区分量子涨落和经典的原始涨落；目前的宇宙学数据与这两种可能性都一致。我们在此认为，检测原始非高斯性可以解决目前的情况，并为宇宙结构的量子起源提供试金石。与量子力学不同，真空涨落不能出现在经典理论中，因此长距离经典关联必须来自初始状态的（真实）粒子。与平坦空间散射过程类似，我们展示了基本原理如何要求这些粒子在所谓的折叠配置中表现为 n 点函数中的极点。根据这一观察，并假设涨落 (i) 在大尺度上相关，(ii) 由膨胀阶段的局部演化产生，我们证明非高斯相关器的折叠极限中没有极点唯一地标识了量子真空是初始状态。本着与贝尔不等式相同的精神，我们讨论了如果放弃局部性，如何能避免这种情况。
lr¡
用来表示平均速度剖面相似性的无量纲参数是 h/zo 比值，即对数速度剖面中建筑物高度与粗糙度长度之比。然而，正确模拟低层建筑模型屋檐高度周围高度的全尺度湍流强度的重要性也需要强调，因为波动压力系数和峰值压力系数对这个参数有很强的依赖性，而平均压力对这个参数的依赖性较弱，但很重要。只有当风洞中模拟的边界层正确模拟了低层建筑模型整个高度及以上的大气高湍流内表面层时，湍流强度的相似性才会在 h/zo 相等的情况下实现。湍流长度尺度也需要尽可能与模型几何尺度相匹配，尽管在制作足够大尺度以适应低层建筑实际施工所需的 1/50 到 1/300 几何尺度方面存在困难。然而，结果表明，只要湍流尺度（通常用于主要涡流尺寸）比建筑尺寸大几倍，就可以放宽这一标准。ii,”.. i 2.4、流动模式和 M4n 压力分布
lr¡
用来表示平均速度剖面相似性的无量纲参数是 h/zo 比值，即对数速度剖面中建筑物高度与粗糙度长度之比。然而，正确模拟低层建筑模型屋檐高度周围高度的全尺度湍流强度的重要性也需要强调，因为波动压力系数和峰值压力系数对这个参数有很强的依赖性，而平均压力对这个参数的依赖性较弱，但很重要。只有当风洞中模拟的边界层正确模拟了低层建筑模型整个高度及以上的大气高湍流内表面层时，湍流强度的相似性才会在 h/zo 相等的情况下实现。湍流长度尺度也需要尽可能与模型几何尺度相匹配，尽管在制作足够大尺度以适应低层建筑实际施工所需的 1/50 到 1/300 几何尺度方面存在困难。然而，结果表明，只要湍流尺度（通常用于主要涡流尺寸）比建筑尺寸大几倍，就可以放宽这一标准。ii,”.. i 2.4、流动模式和 M4n 压力分布
lr¡
用来表示平均速度剖面相似性的无量纲参数是 h/zo 比值，即对数速度剖面中建筑物高度与粗糙度长度之比。然而，正确模拟低层建筑模型屋檐高度周围高度的全尺度湍流强度的重要性也需要强调，因为波动压力系数和峰值压力系数对这个参数有很强的依赖性，而平均压力对这个参数的依赖性较弱，但很重要。只有当风洞中模拟的边界层正确模拟了低层建筑模型整个高度及以上的大气高湍流内表面层时，湍流强度的相似性才会在 h/zo 相等的情况下实现。湍流长度尺度也需要尽可能与模型几何尺度相匹配，尽管在制作足够大尺度以适应低层建筑实际施工所需的 1/50 到 1/300 几何尺度方面存在困难。然而，结果表明，只要湍流尺度（通常用于主要涡流尺寸）比建筑尺寸大几倍，就可以放宽这一标准。ii,”.. i 2.4、流动模式和 M4n 压力分布
lr¡
用来表示平均速度剖面相似性的无量纲参数是 h/zo 比值，即对数速度剖面中建筑物高度与粗糙度长度之比。然而，正确模拟低层建筑模型屋檐高度周围高度的全尺度湍流强度的重要性也需要强调，因为波动压力系数和峰值压力系数对这个参数有很强的依赖性，而平均压力对这个参数的依赖性较弱，但很重要。只有当风洞中模拟的边界层正确模拟了低层建筑模型整个高度及以上的大气高湍流内表面层时，湍流强度的相似性才会在 h/zo 相等的情况下实现。湍流长度尺度也需要尽可能与模型几何尺度相匹配，尽管在制作足够大尺度以适应低层建筑实际施工所需的 1/50 到 1/300 几何尺度方面存在困难。然而，结果表明，只要湍流尺度（通常用于主要涡流尺寸）比建筑尺寸大几倍，就可以放宽这一标准。ii,”.. i 2.4、流动模式和 M4n 压力分布