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World File Search System实验测量
金属材料中错位密度的实验测量：测量技术之间的定量比较（XRD，R-ECCI，HR-EBSD，TEM）
脱位密度。那些不同的方法不观察到相同类型的位错，即统计存储的位错（SSD）和/或几何必需的脱位（GND）。有些是直接测量技术，例如ECCI和TEM成像，而其他是非方向方法，即HR-EBSD和XRD测量。因此，提出了使用这四种技术在未变形和变形的双链钢上获得的测量值的定量比较。对于低变形，位错密度很小（成像方法相当性能，而XRD 1- 5×10 13 m - 2），测量值的不确定性水平高。HR-EBSD测量结果表明，结果与这些变形水平的其他方法非常吻合。对于较高的变形水平（上面的脱位密度），成像方法不再相关，因此1 - 3×10 14 m - 2
原子线形状和位移的参考书目（1978 年 7 月至 1992 年 3 月）
根据几种机制下的特殊主题）以及该工作是否是一般理论，一般评论，概况或参数表，对现有工作的评论，一般实验测量技术的研究，
电子系统设计工程师创新 - Siemens PLM
“使用基于 CFD 的 TMS 功能模型以及 Simcenter STAR-CCM+ 和 Simcenter Battery Design Studio，模拟和实验测量之间实现了紧密一致，以超过 90% 的准确率验证了模型与实验的一致性”
行星保护研究（PPR）
1。模型或实验测量的行星环境条件和运输过程，可以使航天器相关的污染物动员到地球生物可能蓬勃发展的位置。2。开发或适应现代的分子分析方法，以快速检测，在组装和发射处理之前，之中和之后，通过航天器（在表面和/或散装材料（尤其是在低密度）中，尤其是在低密度）中携带的地球微生物（在表面和/或散装材料中，尤其是在低密度下）。3。模型，以理解和预测航天器的生物学和有机污染采购，运输，存活和负担水平，以供向前和向后污染。4。模型或实验测量空间环境条件和航天器设计，可以减少航天器在旅途中的生物污染（例如BioBurden积分）到目标目的地，重点是减少目前在洁净室条件下存活的生物。5。识别并提供有关新方法，设计，技术，技术和程序的概念验证，以支持出站和返回样本任务的行星保护要求。6。实验测量暴露于高温（例如200至500摄氏度）短时间（例如秒至分钟）。7。在相关行星环境或适当的地球类似物中的实验室模拟中表征了生命的限制。
![arXiv:2012.09471v2 [nucl-th] 2021 年 3 月 2 日](/simg/g:\will\search\icon\source\c\cf6bb39a4bff96f39f5c31349b9b5960ffb0ecf7.webp)
arXiv:2012.09471v2 [nucl-th] 2021 年 3 月 2 日
研究核物质到夸克胶子等离子体（QGP）的相变是相对论能量下重离子碰撞的主要目的[1–3]。根据格点 QCD 计算，相变是在有限温度和较小重子化学势下的一个平滑转变[4–6]。在较大的化学势下，它转变为一级相变，一级相边界的端点称为临界点[7–10]。为理解 QCD 的相结构，了解临界点和相边界在 QCD 相图中的位置非常重要。然而，从强子物质到夸克物质的转变密度的确切值在核物理和天体物理中仍然是一个长期争论的问题[11–17]。相对论能级重离子碰撞是目前研究QCD相变的唯一实用方法。实验测量和输运模型计算均表明，在交替梯度同步加速器（AGS）能量下，重离子碰撞可以形成密度大于3ρ0、温度高于50MeV的高温致密物质[18–20]。在这一能量领域，人们进行了大量的理论计算和实验测量，致力于寻找相变的迹象[21–33]。遗憾的是，到目前为止，临界点和相变边界仍未有定论。
跨越量子计算应用鸿沟
● DOE 花费数十亿 CPU 小时使用 TDDFT 计算停止能力 ● 仅我们的合作者每年就为此使用了 Trinity 超级计算机的 10%（约 2 亿美元） ● TDDFT 不太准确但别无选择 - 很难通过实验测量 ● 很难进行实验。只有 3 个数据集（即使是现在）处于热致密物质状态 ● 停止是聚变反应堆设计加热和建模的主要源项（准确性至关重要）
在铁磁异常的约瑟夫森连接中切换电流分布
我们研究了铁磁异常的约瑟夫森连接的开关电流分布，该连接构成线性增加的偏置电流。我们的研究发现了开关电流分布的位置与关键系统参数之间的显着相关性，例如自旋 - 轨道耦合的强度和吉尔伯特阻尼参数。这表明可以通过实验测量直接确定这些参数。通过对噪声，磁化，相动态和开关电流分布的统计特性之间的相互作用进行全面分析，我们加深了对这些有趣的低温旋转型旋转设备的理解。这些发现有可能在量子计算体系结构和信息处理技术领域的应用中进行应用。
在相关条件下 NO 激光诱导荧光模型的比较
一氧化氮 (NO) 分子的平面激光诱导荧光 (PLIF) 已广泛用于风洞设施的流动可视化、速度和温度测量。实验 PLIF 测量结果通常与使用计算得出的温度、压力、速度和物种摩尔分数的合成 PLIF 图像进行比较。这种方法通常称为计算流成像 (CFI)。在目前的研究中，我们将 PLIF 模型的信号强度与在低压气室系统内在与超音速和高超音速流场相关的压力和 NO 摩尔分数下获得的实验 PLIF 测量结果进行比较。实验测量结果与文献中报道的几种不同的激光诱导荧光模型进行了比较，包括 LIFBASE、LINUS 和 NASA 两级模型。实验测量结果与所有模型在较低压力和较低 NO 摩尔分数下都吻合良好；那里的荧光与这两个参数都呈线性关系。然而，在更高的压力和摩尔分数下，信号相对于这些参数变为非线性，因为自猝灭限制了信号，而吸收进一步限制了信号。事实上，对于实验的实验路径长度，高压和高 NO 摩尔分数的组合导致实验结果与忽略入射激光片吸收的预测结果存在很大偏差。 LINUS 模型允许计算吸收，其结果与实验测量结果更吻合。 由于超音速和高超音速流场可能包含高压流动区域，并且大型设施中的测量通常包括长路径长度，因此忽略吸收可能会对 CFI 与实验 PLIF 图像的比较产生显着的负面影响。 因此，考虑吸收的 PLIF 模型应包括在激光诱导荧光的计算流成像方法中。