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纳米线器件中基于马约拉纳的量子计算
一维拓扑超导体的边界可能导致马约拉纳零模式的出现，其非平凡交换统计数据可用于量子计算。在分支纳米线网络中，可以通过时间相关地调整拓扑非平凡参数区域来交换马约拉纳模式。在这项工作中，我们模拟了由 p 波超导 Rashba 线制成的 T 形结中四种马约拉纳模式的交换。我们推导出（准）绝热编织时间的具体实验预测，并确定了成功的马约拉纳交换过程的几何条件。此外，我们证明在绝热极限下，门控时间需要小于超导序参数平方的倒数，并与门控电位成线性比例。此外，我们展示了如何避免在分支纳米线系统中在窄结的线交叉点处形成额外的马约拉纳模式。最后，我们提出了一种多量子比特设置，以实现通用量子计算。
通过三元树实现费米子到量子比特的最佳映射，并应用于简化量子态学习
我们引入一个在三元树上定义的费米子到量子比特的映射，其中 n 模式费米子系统上的任何单个 Majorana 算子都映射到对 ⌈ log 3 (2 n + 1) ⌉ 个量子比特进行非平凡作用的多量子比特 Pauli 算子。该映射结构简单，并且是最优的，因为在任何对少于 log 3 (2 n ) 个量子比特进行非平凡作用的费米子到量子比特映射中都不可能构造 Pauli 算子。我们将它应用于学习 k 费米子约化密度矩阵 (RDM) 的问题，该问题与各种量子模拟应用有关。我们表明，通过重复单个量子电路 ≲ (2 n + 1) k ϵ − 2 次，可以并行确定所有 k 费米子 RDM 中的各个元素，精度为 ϵ。这一结果基于我们在此开发的方法，该方法允许人们并行确定所有 k 量子比特 RDM 的各个元素，精度为 ϵ，方法是将单个量子电路重复 ≲ 3 k ϵ − 2 次，与系统大小无关。这改进了现有的确定量子比特 RDM 的方案。
光驱动 IV 族单硫属化物中正常到拓扑绝缘体马氏体相变
摘要 一种可能表现出具有不同光电特性的多个晶相的材料可用作相变存储材料。当两个竞争相具有较大的电子结构对比度并且相变过程为无扩散和马氏体时，灵敏度和动力学可以增强。在这项工作中，我们从理论和计算上说明了这种相变可能发生在 IV 族单硫属化物 SnSe 化合物中，该化合物可以存在于量子拓扑平凡的 Pnma -SnSe 和非平凡的 Fm 3 m -SnSe 相中。此外，由于这些相的电子能带结构差异，揭示了 THz 区域的光学响应的巨大差异。根据驱动电介质的热力学理论，提出了使用具有选定频率、功率和脉冲持续时间的线性偏振激光进行光机械控制以触发拓扑相变。我们进一步估计了驱动可在皮秒时间尺度上发生的无障碍跃迁的临界光电场。这种光致动策略不需要制造机械接触或电引线，只需要透明度。我们预测，伴随大熵差的光驱动相变可用于“光热”冷却装置。
![arxiv：2403.14012v1 [cond-mat.supr-con] 2024年3月20日](/simg/4\4dc5d63d593bbe824d3083ba27d8233f1a7799b7.webp)
arxiv：2403.14012v1 [cond-mat.supr-con] 2024年3月20日
Kitaev超导链是一种无旋转费米的模型，具有三胞胎样超导体。自从其参数的某些值以来，它引起了人们的兴趣，它提出了一个非平凡的拓扑阶段。在实际物理系统中，三胞胎超导性的稀缺性使Kitaev链的物理实现变得复杂。已经提出了许多建议，以克服这一困难并捏造人工三胞胎超导链。在这项工作中，我们研究了一个形成Cooper对的拼写的超导链，以S = 1状态，但S Z =0。的动机是，可以通过与S波超导底物的抗对称杂交相对诱导的链条诱导这种配对。我们研究边缘状态的性质和这些链的拓扑特性。在存在磁场的情况下，链可以用成对的费米亚点维持无间隙的超导性。这些费米点的动量空间拓扑是非平凡的，因为它们只能通过互相消灭而消失。对于小磁场，我们发现具有有限Zeemann Energy的良好定义的简并边缘模式。这些模式并非受到对称的保护，并且在散装中突然衰减，因为它们的能量与激发的连续体融合在一起。
3-清洁副本修订的手稿-Dr -ntu
Verzola，I。M. R.，Villaos，R。A.B.，Purwitasari，W.，Huang，Z.，Hsu，C.，Chang，G.，Lin，H。＆Chuang，F。（2022）。范霍夫奇异性的预测，出色的热电性能和单层rhenium dialcogenides中的非平凡拓扑。Today Communications，33，104468-。https://dx.doi.org/10.1016/j.mtcomm.2022.104468https://dx.doi.org/10.1016/j.mtcomm.2022.104468
出生 - CUPRA
超越旁观者的眼光，它以强大的刺激性打破了人们的期望。它是史无前例的。它挑战现状，深入广泛，撼动系统，与传统背道而驰。它既超凡脱俗又坚韧不拔，专为敢于挑战平凡的人而设计。它带着目标前行，是有原因的反叛。它适合有远见的人、梦想家和实干家——因为它不仅关乎目的地，还关乎旅途之美，它生来就激励人心。
人工智能1冬季学期2024/25 - 讲座...
▶数学是科学的语言（特别是计算机科学）▶它使我们对自己的含义非常精确。（对您有好处）▶Intuition ：（用一公斤盐将它们带走）▶这就是我所知道的！（我必须假设一些事情）▶在大多数情况下，对这些的依赖是部分和“精神”。▶如果您没有采用这些（或不记得），请根据需要阅读它们！▶真正的先决条件：动机，兴趣，好奇心，辛勤工作。（AI-1是不平凡的）▶如果您愿意，您可以完成本课程！（我希望您成功）
JHEP06(2024)017
摘要：最近，提出了某种全息 Weyl 变换 CFT 2 来捕捉 AdS 3 /BCFT 2 对应关系的主要特征 [ 1 , 2 ]。在本文中，通过调整 Weyl 变换，我们模拟了一个广义的 AdS/BCFT 设置，其中考虑了 Karch-Randall (KR) 膜的涨落。在 Weyl 变换 CFT 的重力对偶中，由 Weyl 变换引起的所谓截止膜起着与 KR 膜相同的作用。与非涨落配置不同，在 2 d 有效理论中，额外的扭曲算子插入的位置与插入膜上的位置不同。虽然这在 Weyl 变换的 CFT 设置中是众所周知的，但在 AdS/BCFT 设置中，有效理论应该位于膜上的哪个位置却令人困惑。这种混淆表明 KR 膜可能是通过 Weyl 变换从边界 CFT 2 中出现的。我们还计算了波动膜结构中的平衡部分纠缠 (BPE)，发现它与纠缠楔截面 (EWCS) 一致。这是对 BPE 和 EWCS 之间对应关系的非平凡测试，也是对 Weyl 变换 CFT 设置的非平凡一致性检查。